Сечение упругое

Сечения взаимодействия. Полные сечения взаимодействия Оп суть сумма сечений упругих и неупругих взаимодействий [c.242]

Привести к квадратурам задачу об определении формы стержня кругового сечения (упругого прута), сильно изогнутого в одной плоскости приложенными к нему сосредоточенными силами. [c.105]

Аналогичным путем определяется работа упругих сил при кручении. Если сечение упругого вала (проволоки, нити) закру- [c.205]

Оптическая модель, первоначально развитая для описания рассеяния нейтронов ядрами, была впоследствии распространена и на заряженные частицы (протоны, дейтоны, а-частицы)",. для которых надо учитывать кулоновский потенциал. Современные варианты оптической модели, развитые для нуклонов, позволяют вычислять сечение упругого рассеяния Оу, дифференци- [c.355]

Предполагается, что в поперечном сечении нити возникают лишь нормальные напряжения, равномерно распределенные по площади сечения, и, таким образом, из внутренних сил остается лишь нормальная сила N. Поперечное сечение мало и при деформации не меняется, отсюда следует, что для любого сечения упругой нити радиус-вектор г является постоянным и все производные [c.33]

Исследовать устойчивость прямого стержня постоянного сечения, упруго закрепленного по концам и нагруженного продольной силой (рис. 41). [c.113]

Допущение о линейной деформируемости тел. Согласно этому допущению, перемещения точек и сечений упругого тела в известных пределах нагружения прямо пропорциональны силам, вызывающим эти перемещения. [c.180]

На рис. 84, а показан стержень, защемленный в верхнем и нижнем сечениях. Упругая линия стержня представляет собой полную волну синусоиды, или, что то же самое, две полуволны. Следовательно, = 1/2. Критическая сила оказывается в четыре раза большей, чем при шарнирном закреплении. [c.130]

Здесь Стл.,1 И Оп.п — сечения упругого и неупругого рассеяния нейтронов а ,2п и Сп.гп — сечения реакций (п, 2п), (п, 3rt) On.i — сечение деления сечение [c.1102]

Схема опыта по определению поперечного сечения упругих столкновений электрона с молекулами газа [c.54]

Экспериментальное определение поперечного сечения упругого столкновения электрона с молекулами. Пучок электронов движется в направлении положительных значений оси X в газе (рис. 32). Электроны, сталкиваясь с молекулами газа, меняют направление своего движения и выбывают из пучка. Поэтому плотность потока электронов в пучке уменьшается по [c.54]

Эффективное сечение упругого рассеяния зависит от энергии. Очевидно, что чем больше энергия электрона, тем меньше он будет отклоняться при столкновении от направления своего движения при прочих равных условиях. Это означает, что поперечное сечение упругого рассеяния электрона атомами уменьшается с увеличением энергии электрона. Это уменьшение подтверждается более точными количественными расчетами. [c.54]

Задачи 25—40. Определить перемещения 8 точек приложения внешних сил Р (или других точек, указанных в условии) и нормальные напряжения в поперечных сечениях упругих стержней. [c.19]

Задачи 41—48. Подобрать размеры площадей F поперечных сечений упругих элементов систем. [c.23]

Таким образом, любая функция, определенная в области, занимаемой сечением упругого тела, и имеющая вторые производные, определяет посредством (4,20) поле напряжений, удовлетворяющее уравнениям равновесия. Остается обратиться к уравнению совместности деформаций в напряжениях (4.7). Используя (4.20), приходим к уравнению [c.278]

Рис. 4.4. Поведение сечения упругого рассеяния нейтральной частицы на ядре в области малых энергий. Пунктирная

Полное сечение упругого рассеяния при наличии заряда формально бесконечно, поскольку кулоновские силы имеют бесконечный радиус действия. На практике, конечно, величина сечения ограничена экранирующим действием электронных оболочек, а также тем, что при очень больших прицельных расстояниях угол рассеяния становится пренебрежимо малым. [c.131]

Параллельно радиационному захвату, конечно, обязательно происходит и упругое рассеяние нейтронов. Сечение упругого рассеяния в окрестности резонанса имеет в соответствии с (4.43) вид [c.140]

Полное сечение равно сумме сечений упругого и неупругого рассеяния, [c.140]

Рис. 4.12. Асимметричные резонансные пики в зависимости от энергии сечения упругого рассеяния нейтронов на ядре изотопа урана 92U .

Даже в окрестности резонанса форма сечения может отличаться от брейт-вигнеровской (4.43). Это наблюдается в том случае, когда, например, наряду с резонансным рассеянием имеется большой фон нерезонансного рассеяния. Для примера на рис. 4.12 приведено сечение упругого рассеяния медленных нейтронов на ядре изотопа урана Асимметричная форма резонансных пиков есть [c.144]

Оптическая модель описывает а) дифференциальное и интегральное сечения упругого рассеяния при различных энергиях рассеивающихся нуклонов б) сечение всех неупругих процессов, т. е. сечение поглощения нуклонов ядрами. В области энергии 10— 20 МэВ, где вклад прямых процессов относительно невелик, сечение поглощения совпадает с сечением образования составного ядра (см. 6, п. 2, а также 7, п. 2). [c.149]

На рис. 4.16 приведено как рассчитанное по оптической модели, так и измеренное на опыте дифференциальное сечение упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ряде ядер. Как видно из рисунка, оптическая модель прекрасно описывает измеренные сечения. Правда, хорошего согласия с экспериментом добиваются [c.149]

Рис. 4.16. Дифференциальные сечения упругого рассеяния протонов с энергией 22 МэВ на ядрах.

Рис, 4,17. Дифференциальные сечения упругого рассеяния ядра изотопа гелия jHe с энергией 130 МэВ на разных ядрах. [c.150]

На рис. 4.17 приведено сравнение экспериментальных и рассчитанных по оптической модели дифференциальных сечений упругого рассеяния ядра изотопа гелия аНе с энергией 130 МэВ на различных ядрах. Как мы видим, оптическая модель прекрасно описывает и рассеяние сложных частиц. Разумеется, гамильтониан взаимодействия для сложных частиц отличается от гамильтониана для нуклонов. [c.151]

Практический анализ и сравнение расчетов с опытными данными показывают, что оптическая модель описывает ту часть упругого рассеяния, которая происходит без образования составного ядра. В области энергии налетающего нуклона, на несколько МэВ превышающей порог испускания нейтрона, упругое рассеяние через составное ядро является маловероятным (из-за большого числа открытых каналов) и оптическая модель описывает все упругое рассеяние. Однако для нейтрона с энергией, меньшей порога неупругого рассеяния, уже нельзя пренебречь упругим рассеянием через составное ядро у составного ядра открыт только один канал и именно упругий. В этом случае усредненное по энергии сечение опп ( ) упругого рассеяния равняется сумме сечения, даваемого оптической моделью. и сечения упругого рассеяния через составное ядро. [c.151]

Рис. 5.12. Схематическое изображение зависимости сечения упругого рассеяния протонов на ядре изотопа свинца веРЬ от энергии налетающего протона.

Как мы указывали в гл. 111, 5, для теории обобщенной модели большой интерес представляет идентификация состояний, по структуре представляющих собой нуклон над возбужденным остовом. Изучение аналоговых резонансов позволило обнаружить ряд таких состояний. Для примера на рис. 5.15 приведены кривые зависимости сечения упругого и неупругого рассеяния протонов на ядре Интересной особенностью этих кривых [c.198]

Рис. 5.15. Зависимость сечений упругого (а) и неупругого (б) рассеяния протона на ядре, 2РЬ ° от энергии р протона в области 18 — 22 МэВ.

Если в каком-либо сечении упругого тела существует нормальное напряжение а и лежаьчие в этом сечении частицы тела имеют скорость , паиравлен1гую нормально к сечению, то через единицу площади сечения течет поток энергии 2], определяемый выражением (14.30). Именно этот случай течения энергии имеет место при рас-п )острапении продольного импульса в упругом теле. [c.494]

Зависимость поперечного сечения упругого рассеяния электронол на атомах аргона от энергии электрона [c.54]

Возвращаясь к примеру остроугольного клипа, обратимся к 3.6, где было дано элементарное рассмотрение задачи об изгибе стержня из упруго-идеально-пластического материала. На рис. 3.5.1 представлены эпюры напряжений в сеченпи. По мере роста изгибающего момента пластические зоны охватывают все большую часть сечения, упругая область суживается, и в пределе, когда М М , упругая область обращается в плоскость (на чертеже в линию), отделяющую растянутую область от сжатой. Таким образом, линия разрыва напряжений может рассматриваться как предельная конфигурация упругой области, если рассматривать полностью пластическое состояние тела как предельное состояние для тела упругопластического. Но в приведенном выше изложении теории предельного равновесия подобного рода соображения могут иметь лишь наводящий характер. [c.515]

Различным каналам соответствуют различные эффективные сечения. Среди этих сечений особую роль играет сечение упругого рассеяния Оу р, при котором ни налетающая частица, ни мишень не претерпевают никаких изменений. Сумма о еупр сечений реакции по всем открытым неупругим каналам носит название сечения неупругого рассеяния. Сумма а/ = Оу р + о еупр называется полным сечением. [c.124]

Рис. 4.2. Схематическое изображение связи сечений упругого сУупр и ие-упругого <Тнеупр процессов при небольших энергиях.

Начиная с порога рождения пионов (Е ар 140 МэВ), восстановление ядерных сил по данным об упругом рассеянии осложняется неупругими каналами. С дальнейшим увеличением энергии роль неупругих каналов возрастает. При энергии 2—3 ГэВ полное сечение взаимодействия выходит примерно на константу, а сечение упругого рассеяния, оставаясь большим по величине, становится чисто дифракционным (см. гл. И, 6 и гл. IV, 9). В этой области энергии понятие ядерные силы теряет физический смысл нуклоны ведут себя как черные шары , поглощающие все падающие на них дебройлевские волны. Физика нуклон-нуклонных столкновений при таких энергиях рассмотрена в гл. VII, 7. [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...