Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Неравенство

Наблюдения показывают, что равновесие возможно, пока у гол а не превышает некоторого предельного значения ф и пока имеет) место неравенство  [c.214]

Из равенства (11.1) следует, что величина силы удовлетворяет неравенству  [c.215]

Физический смысл неравенства (11-2) можно пояснить следующим образом. Если представить себе, что на тело действует сдвигающая сила, величина которой постепенно увеличивается от нулевого значения, то эта сила будет вызывать постепенно увеличивающуюся деформацию сдвига трущихся поверхностей, но тело не будет находиться в движении. Когда величина сдвигающей силы достигнет значения, равного величине fnf то в дальнейшем начнется уже движение одного тела относительно другого.  [c.215]


Неравенство (11.2) устанавливает только максимально возможную величину силы трения покоя, так как сила трения является слагающей пассивной реакции связи и ее сначала неизвестное направление определяется в дальнейшем только активными силами. Из этого неравенства также следует, что сила трения покоя имеет всегда такую величину, которая необходима для предотвращения скольжения тел одного относительно другого, но не может превзойти некоторого предельного значения. Если бы трение отсутствовало, то равновесие было бы возможно при вполне определенных значениях сил или координат, определяющих положение тела. При трении имеется целая область положений равновесия и бесконечное множество значений активных сил, при которых имеет место равновесие.  [c.215]

Т. Рассмотренное свойство регулятора может быть представлено графически следующим образом. Построим равновесные кривые для значений сор, Ыр и сор (рис. 20.12). Область, заключенная между кривыми 2 = 2 ((Ор ) и 2 — г (сор ), называется областью нечувствительности регулятора. В этой области муфта регулятора остается неподвижной при изменении угловой скорости в пределах, определяемых неравенством (20.28),  [c.409]

Основное условие обычно выражается в виде некоторой функции, экстремум которой должен определить требуемые параметры синтезируемого механизма. Эту функцию обычно называют целевой функцией. Ниже, при рассмотрении задач приближенного синтеза зубчатых, кулачковых и рычажных механизмов будут показаны примеры различных целевых функций. Так, например, для зубчатого механизма это может быть его передаточное отношение, для кулачкового механизма — заданный закон движения выходного звена, для рычажного механизма — оценка отклонения шатунной кривой от заданной и т. д. Дополнительные ограничения, накладываемые на синтезируемый механизм, могут быть представлены или в форме каких-либо функций, или чаще в виде некоторых алгебраических неравенств.  [c.412]

Так как выше мы условились нарезающим колесом считать большее колесо /, то z должно быть всегда меньше z , т. е. < г.. Наименьшее число z.2 зубьев малого колеса 2, удовлетворяющее неравенству (22.59) и условию равно z. = 13. При этом  [c.454]

Рз = 1,2(24.9) Принимая во внимание неравенство (24.5), получаем  [c.495]

Связь между размерами звеньев четырехзвенных механизмов и их движением может быть представлена математически в виде не-г... 27.25. К опре- которых неравенств.  [c.566]


Неравенство (27.27) может быть представлено так d + с > а + Ь,  [c.567]

Для точек вне этих зон необходимо проверять по неравенствам (30.11) и (30.12), какие положения оси захвата возможны, а какие не допускаются связями. Для точек вне сферы радиуса Ri =  [c.627]

Строгая формулировка состоит в следующем пусть задано произвольно малое число б, тогда существует положительное число е, такое, что если удовлетворяется неравенство (4-2.9), то ] Tj — 7 2 1 < fi.  [c.137]

Непрерывность, разумеется, определена через ту топологию, которая придает точный смысл неравенствам (4-2.13) и (4-2.14). Введем теперь понятие гладкости функционала.  [c.139]

Можно заметить, что, хотя второй закон термодинамики выражен в виде неравенства, а не уравнения, его выполнение действительно налагает некоторые ограничения.  [c.150]

Второй закон термодинамики будет записан в форме неравенства Гиббса — Дюгема [8]  [c.151]

В неравенстве (4-4.10) первый член представляет собой скорость возрастания энергии в рассматриваемом элементе материала. Член, заключенный в квадратные скобки, можно рассматривать как скорость возрастания энтропии внешней среды, окружающей элемент материала действительно, V- q/T) есть поток энтропии из элемента вследствие теплопроводности, а —Q/T есть отток энтропии вследствие радиации. Неравенство (4-4.10) можно рассматривать как формализованную запись утверждения, что для любого процесса полная скорость возрастания энтропии неотрицательна.  [c.151]

Дифференцируя уравнение (4-4.12) и подставляя результат в неравенство (4-4.11), получаем  [c.151]

На основании (4-4.42) соотношение (4-4.41) сводится к неравенству  [c.163]

Если 7е не удовлетворяет этому неравенству, соответствующее течение с предысторией постоянной деформации невозможно. Это не означает, что материал не может быть подвергнут постоянному растяжению со скоростью ув- Действительно, уравнение (6-3.13) дает значение, достигаемое напряжением после достаточно длительного воздействия постоянного растяжения (течение с предысторией постоянной деформации), т. е. стационарное значение напряжения. Таким образом, если к материалу в течение определенного времени было приложено постоянное растяжение, напряжение, возможно, достигнет значения, определяемого уравнением (6-3.13), если только выполняется неравенство (6-3.14). Если последнее не выполняется, то напряжение не достигает стационарного значения, а неограниченно растет. Этот вопрос  [c.219]

Это, однако, несправедливо для неньютоновских жидкостей. Действительно, для произвольного уравнения состояния, отличного от ньютоновского, уравнение (7-1.11) уже не будет означать, что дивергенция тензора напряжений равна нулю для несжимаемых жидкостей, и, следовательно, безвихревые поля течения, удовлетворяющие уравнению (7-1.6), не будут решениями полных уравнений движения. Следовательно, результаты классической гидромеханики применимы к неньютоновским жидкостям только в рамках ограничений, налагаемых неравенством (7-1.7).  [c.257]

Из выражения (7-5.18) следует, что, если только не имеет места неравенство vA 1, диссипация оказывается меньшей той, которая вычисляется в предположении, что для вычисления можно использовать вискозиметрическую вязкость, скажем  [c.287]

Неравенство Гиббса — Дюгема 151  [c.304]

Температурой называется физическая величина, характеризующая степень нагретости тела. Понятие о температуре вытекает из следующего утверждения если две системы находятся в тепловом контакте, то в случае неравенства их температур они будут обмениваться теплотой друг с другом, если же их температуры равны, то теплообмена не будет.  [c.8]

Следует подчеркнуть, что неравенство (3.15) применимо только изолированным системам. Если от системы отводится теплота, то ее энтропия может убывать, однако суммарное изменение энтропии системы и энтропии внешних тел всегда положительно ( либо равно нулю, если в системе протекают равновесные процессы).  [c.27]

Пусть Тр <С. Т р. При этом Qi Tp) < .Qt Tp), Qn Т р) > (Т р). Для излучательной способности двумерной дисперсной системы будут справедливы следующие неравенства  [c.158]

Условие прочности представляется в виде одного из следующих неравенств  [c.9]

Из этих неравенств следует, что если механизм, удовлетворяющий указанному условию, находится в покое, то действительного движения механизма произойти не может. Это явление носит самоторможения механизма. Если же механизм находится в движении, то под действием сил непроизводственных сопротивлений он постепенно будет замедлять свой ход, пока не остано-  [c.309]


По заданной диаграмме Sa = s-2 (Ф1) (рис. 26.24) определяем значения si и строим диаграмму s 2 = s 2 (S2) (рис. 26.25). Для этого производим разметку перемещений звена 2 по оси Osa и откладываем на проведенных горизонтальных прямых значения s a. Соединив полученные точки плавной кривой, получим диаграмму 2 = == S2 (5г)- Далее, в той части диаграммы, которая соответствует отрицательным и максимальным по абсолютной величине значениям 2, проводим под углом 45° к оси 0 2 касательную f — t к кривой 2 = S2 (S2). Согласно неравенству (26.83) центр вращения кулачка должен быть расположен ниже точки А. Если центр кулачка расположен вточке Л, то неравенство (26.83) соблюдается.  [c.536]

Из неравенства (27.26) следует чтобы в шарнирном четырех-жннике, у которого стороны удовлетворяют условию а Ь <С. < с <С d, звено а было кривошипом, необходимо, чтобы сумма длин наименьшего и наибольшего звеньев была меньше или равна сумме длин двух других звеньев.  [c.567]

Обсудим эти результаты, предполагая параметры А, и ц постоянными величинами (не зависящими от к). Уравнение (6-4.5) показывает, что в общем случае вязкость есть функция к, стремящаяся к [X при А -> 0. Чтобы вязкость всегда была положительной величиной, параметр а следует ограничить неравенствами —1 а 1. Тогда вязкость будет, вообще говоря, убывающей функцией к, т. е. тем самым предсказывается псевдопластичное поведение. В общем случае разности первых и вторых нормальных напряжений отличны от нуля и обнаруживают зависимость соответствующих коэффициентов от к.  [c.232]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото-  [c.132]


Смотреть страницы где упоминается термин Неравенство : [c.104]    [c.195]    [c.203]    [c.203]    [c.203]    [c.203]    [c.454]    [c.495]    [c.510]    [c.510]    [c.536]    [c.566]    [c.567]    [c.567]    [c.56]    [c.106]    [c.139]    [c.165]    [c.176]    [c.7]   
Основы теоретической механики (2000) -- [ c.0 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.106 , c.107 ]

Справочное руководство по небесной механике и астродинамике Изд.2 (1976) -- [ c.454 ]



ПОИСК



Абстрактная оценка ошибки для вариационных неравенств

Адамара неравенство

Больцмана неравенство

Больцмана неравенство в интегральной форме

Важнейшие долгопериодические неравенства

Вариационные неравенств

Взаимности неравенство

Взаимности неравенство юорема

Возбуждение источника каскадного излучения пар фотонов. Эксперименты с одноканальными анализаторами. Эксперименты с двухканальными анализаторами Неравенства Белла и физическая реальность

Второе начало термодинамики для неравновесных процессов. Основное уравнение и основное неравенство термодинамики

Второе неравенство Корна

Второе приближение. Долгопериодическое неравенство Пуассона

Вывод граничных вариационных неравенств и граничных функционалов для односторонних контактных задач

Вычисление вековых неравенств

Гута теорема диамагнитное неравенство

Гёльдера неравенство

Де Донде неравенство

Диамагнитное неравенство

Дисперсионные соотношения для комплексного показателя преломления. Неравенства, вытекающие из дисперсионных соотношений в области прозрачности

Доказательство неравенства

Доказательство одного неравенства, приведенного

Дополнительные неравенства в теории упругости

Дополнительные неравенства нелинейной теории

Заключительные замечания. Обратные неравенства

Иепсена неравенство

Интегральные представления для вектор-функции. Неравенство Корна. Локальная структура пространств Dp (со). Теоремы о существовании минимума функционала Предельная нагрузка

Клаузиуса Планка неравенство

Клаузиуса — Дюгема неравенств

Клаузиуса — Дюгема неравенство для деформируемых ферромагнетиков

Клаузиуса — Дюгема неравенство ионных кристаллов

Клаузиуса — Дюгема неравенство термомеханических процессов

Клаузиуса — Дюгема неравенство электромагнитных континуумов

Короткопериодическне неравенств

Корреляционные неравенства

Коциклы над динамическими системами Прииеры коциклов Мультипликативная эргодичесхая теорема Теорема Песина — Оселедца о г-редукции Неравенство Рюэлля Регулярные окрестности

Критические показатели и феноменологические неравенства для них

Кручение неоднородных стержней. Изопериметрическое неравенство

Кручение однородного стержня. Изопериметрическое неравенство

Лемма Фату о предельном переходе в неравенствах

Локальный характер законов классической физики. Неравенства Белла. Экспериментальная проверка неравенств БелФизическая реальность. Эксперименты с переключаемыми анализаторами Физическая реальность и здравый смысл

Маха неравенство

Метод вариационных неравенств в контактных задачах Кравчук

Минимизация выпуклых функционалов и теория вариационных неравенств

Момент неравенства Бейкера — Эриксена

Момент неравенство Адамара

Морса — Смейла неравенства

Наклон иррациональный неравенство Рохлина

Некоторые неравенства

Некоторые простейшие неравенства

Некоторые простые статические неравенства

Неравенства Белла

Неравенства Кориа для перфорированных областей

Неравенства Корна для звездных областей

Неравенства Корна для периодических вектор-функций

Неравенства Лихтенштейна

Неравенства Сильвестра

Неравенства Трусделла

Неравенства Холдена и Битти

Неравенства Шура

Неравенства вековые

Неравенства для жесткости при кручении

Неравенства долгопериодические

Неравенства короткопериодическис

Неравенства периодические

Неравенства резонансные

Неравенства с периодом около суток

Неравенства, связывающие критические показатели

Неравенство Баргмана

Неравенство Бесселя

Неравенство Боголюбова

Неравенство Буняковского—Кош

Неравенство Гиббса — Боголюбова

Неравенство Гиббса — Дюгема

Неравенство Гронуолла

Неравенство Ддамара

Неравенство Иенсена

Неравенство Карно

Неравенство Клаузиуса

Неравенство Клаузиуса для произвольного цикла

Неравенство Клаузиуса — Дюгема. Диссипативная функция

Неравенство Колемана — Нолла

Неравенство Кориа

Неравенство Корна

Неравенство Коши — Шварца

Неравенство Коши-Буняковского

Неравенство Николаи

Неравенство Пуанкаре — Фридрихса

Неравенство Рэлея

Неравенство Рэлея и метод Ритца

Неравенство Сундмана

Неравенство Супцмаиа

Неравенство Фурье

Неравенство Чебышева

Неравенство Шварца

Неравенство Юнга

Неравенство в долготе

Неравенство годичное

Неравенство диссипативно

Неравенство длины-площади

Неравенство параллактическое

Неравенство термодинамики основное

Неравенство треугольника

Неравенство уиорядо и иных сил

О неравенствах для виртуальных перемещений при неудерживающих связях

О различных порядках лунных неравенств

Об интегральных неравенствах теории упругопластического тела

Об определяющих неравенствах в теории пластичности

Об основных неравенствах, для потенциалов Общие понятия

Обоснование неравенства

Обратное неравенство

Ограничение неравенства

Одно замечательное неравенство

Основное неравенство пластичности

Основные неравенства

Первое неравенство Корна

Перемещение равенства (неравенства)

Последовательности различных дополнительных неравенств

Постоянная лунного неравенства

Постоянная параллактического неравенств

Потребность в дополнительных неравенствах в общей теории упругости

Приложение В. Неравенства длин-площадей-модулей

Приложение Г. Неравенство Клаузиуса

Приложение к вековым неравенствам

Пуассона неравенство долгопериодическо

Роль дополнительных неравенств в теории упругости при бесконечно малых деформациях

Свободная энергия. Диссипативное неравенство

Сильно выпуклые функционалы. Обобщение неравенств Кларксона. Близость реологических моделей Метод двусторонних оценок

Симметрический случай, вариационные неравенства

Следствия из второго начала термодинамики как его другие формулировки , 10.5. Основное термодинамическое равенство-неравенство. Максимальная работа процессов

Структура возмущений. Резонансные неравенства

Термодинамические неравенства

Термодинамические неравенства и принцип Ле Шателье

Учет неравенства моментов ннерцин

Химический потенциал. Неравенство Гиббса

Шварца неравенство изопараметрический

Шварца неравенство элемент

Энергетика сплошных сред. Термодинамика внутренняя диссипация и неравенство Клаузиуса — Дюгема

Энтропийное неравенство

Энтропия. Неравенство Клаузиуса — Дюгема

Ю). 6. Оценки относительно т производных по х. от х). Некоторые вспомогательные неравенства



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте