Обратное неравенство

Другими словами, продукты реакции сжаты до более высоких давления и плотности, чем исходное вещество, и движутся вслед за фронтом горения (со скоростью v — Vi). В области же ниже точки А имеем обратные неравенства [c.689]

Из (6.2), (6.3) и (6.5) следует, что в этом случае поглощение преобладает над вынужденным излучением. Для того чтобы излучение частоты V2l усиливалось в среде, должно выполняться обратное неравенство [c.280]

Тогда в локальном семействе (f О, 0) при прохождении е через О (вправо, если Rel (O) Rea<0 и влево при обратном неравенстве) рождается инвариантная кривая, гомеоморфная окружности и обходящая 0. Гладкость этой кривой, вообще говоря, конечна, но стремится к бесконечности при е- 0. [c.47]

Обратное неравенство означает, что после первого разрыва волокна композиция остается неразрушенной. При дальнейшем нагружении волокна будут дробиться на все меньшие длины до тех пор, пока, наконец, композиция не разрушится при напряжении [c.18]

При е =— 1 должны быть обратные неравенства (рис. 3, б) [c.26]

Если имеет место обратное неравенство, то система устойчива. Критическое значение коэффициента затухания определяем по формуле [c.207]

При выполнении первого неравенства, означающего, что мы имеем случай сильной накачки, два остальных неравенства выполняются автоматически. В этом случае уравнения Блоха нельзя заменять балансными уравнениями. Все рассмотрение данного параграфа основывалось на предположении, что выполнено обратное неравенство [c.107]

Вместе с тем в некоторых электрических СП и в большинстве гидравлических СП, имеющих малоинерционный ИД и жесткую внешнюю характеристику усилителя мощности, имеет место обратное неравенство [c.289]

При обратных неравенствах в (5.15) для Тх, Ту > О в свободном пространстве существует минус первая распространяющаяся гармоника Флоке, либо щели решетки становятся запредельными для Я1- и fi-волн. Результаты 9 дают основание утверждать, что одним из основных факторов, влияющих на формирование поляризационной диаграммы направленности при круговом сканировании, является присущий такому классу структур эффект полного резонансного отражения Я-поляризованной плоской волны (в нашей задаче Я -компоненты поля падающей волны). В пренебрежении взаимным преобразованием волноводных волн на раскрывах щелей решетки, что справедливо при малых телесных углах 0, условие 5о =0 совпадает (см. 9) с условием продольного резонанса для Я -волно-водных волн по ширине лент решетки [c.213]

Изохорический режим реализуется при выполнении обратного неравенства, когда скорости ионизации настолько велики, что плазма не успевает заметно расшириться за время завершения каскадного процесса. Соответствующие уравнения, описывающие динамику Ne И <е>, подробно анализировались [23] и здесь не приводятся. [c.166]

Особый интерес представляет частный случай теоремы 5.5, когда р + 1 = п, д = О, периодическое движение Г" теряет устойчивость и при этом одновременно рождается устойчивое двумерное интегральное многообразие Г"- Это происходит при Веа(0)<0. При обратном неравенстве Неа(0)>0 периодическое движение Г теряет устойчивость из-за слияния с неустойчивым интегральным двумерным тором В отношении того, что из [c.114]

Известно лишь несколько примеров, когда имеет место обратное неравенство наиболее интересным из них является вода при температурах, ниже +4" С. Случай такого обратного неравенства почти не требует дополнительных рассуждений.] В силу неравенства (56.1) адиабаты, соответствующие большим значениям энтропии, расположены в плоскости (/>, х) выше и правее, чем адиабаты, соответствующие меньшим значениям энтропии. [c.183]

Аналогичный анализ двух остальных расположений I—3—2—4 и 1—3—4—2 даёт такой же результат. При обратном неравенстве [c.304]

Теперь увеличим плотность атомов в ансамбле так, чтобы выполнялось обратное неравенство Тре > Тр. Это означает, что спонтанно излучающие атомы находятся в поле спонтанного излучения других атомов. При этом, очевидно, нельзя выделить один атом из ансамбля и его излучение из излучения ансамбля в целом. Действительно, все атомы в ансамбле взаимодействуют друг с другом через поле их собственного спонтанного излучения. Процесс излучения таким ансамблем принято называть кооперативным процессом. [c.182]

Колебания мембраны теряют устойчивость и становятся экспоненциально неустойчивыми, если для некоторых значений п = 1, 2,..., п выполняются неравенства, обратные (15). В частности, потеря устойчивости по основной первой моде происходит при выполнении обратного неравенства (16) [c.50]

И, наоборот, она становится существенной, если справедливо обратное неравенство и, уж тем более, когда 0 , [c.620]

Выше было доказано, что гпА < и)в-С другой стороны, из закона монотонности ги на звуковой линии (см. 1) следует обратное неравенство гив Таким образом, предположение о существовании точки К- привело к противоречию. [c.308]

Обратное неравенство означает неполное слипание частиц. [c.34]

Обратное неравенство было доказано в 1,21. Итак, [c.32]

Доказательство. Из эргодической теоремы следует, что ц(й (ц))=1. По теореме 1 Л(/, й(ц) )> Ац(/). Так как G ) QR(h (f)), из теоремы 2 получаем обратное неравенство. [c.192]

Если выполняется обратное неравенство, то роль смешивания разных молекулярных состояний малосущественна и можно использовать приближение одного возбужденного уровня. [c.337]

Теперь уже легко доказать невозможность существования звуковой точки на ударной адиабате. В точках, лежащих вблизи начальной точки I над ней, имеем Уг < Сг (см. конец предыдущего параграфа). Поэтому равенство V2 — 2 может быть достигнуто лишь при увеличении Vij i, другими словами, в звуковой точке должно было бы быть d v2l 2)Idp2> О, между тем как согласно (87,10) мы имеем как раз обратное неравенство. Аналогичным образом можно убедиться в невозможности обращения V2/ 2 в единицу и на нижней части ударной адиабаты, под точкой 1. [c.465]

Как известно из квантовой механики, квантовость системы определяется безразмерным параметром — отношением длины волны де Бройля K = hjp к характерным размерам системы / a = X/lh, и чем этот параметр больше (т. е. чем сильнее неравенство Х 4), тем больше проявляются квантовые свойства системы. Обратное неравенство — Х< 1и — характеризует классичность системы. [c.220]

Под медленным или квазнстатическим процессом будем понимать процесс, при котором с ,<Д1//т, где v — скорость изменения объема AV — бесконечно малое приращение объема т — время релаксации. Для быстрых нестатических процессов удовлетворяется обратное неравенство. [c.25]

Второй характерный масштаб давления связан с длиной пузыря через уравнение состояния газа. Для оценки возмущения давления при смещении ламеллы на период канала проведем следующий мысленный эксперимент. Сместим отдельную ламеллу, оставляя другие ламеллы в их начальных невозмущен-ньис положениях. Тогда, используя уравнение состояния идеального газа, возмущенное давление в пузыре оценивается как SPg PgSV/V Рд/К, где V - начальный объем ячейки. Это изменение давления не зависит от внешнего перепада давления, поэтому оно и характеризует пену. Понятно, что всякий раз, когда SPg/5P > 1 [АаК/РдГа < 1), нагрузка распределяется на большое количество ламелл, в то время как обратное неравенство указывает на независимость ламелл в цепочке. [c.87]

При обратном неравенстве (рис. 3.14, б) возможны два совершенно разных типа поведения в, зависимости от начальных условий при о >р(1 — д) по-прежнему происходят нарастающие колебания, при со<р(1 — )" возникают ограниченные хаотические колебания. Во втором случае последовательные преобразования точки о, 1, Хг,. .. всюду плотно заполняют отрезок / с концами a/q ж aq — /к На отрезке / отобра- [c.70]

Сравнение выражения (43.37) с формулой (43.31) позволяет сказать, что проекция относительной скорости на магнитное поле не зависит от напряженности магнитного поля. Иное положение имеет место для поперечных компонент. Так, в пределе сильного магнитного поля, когда выполняется неравенство, обратное неравенству (43.26), формула (4 .36) нринимает вид [c.168]

При обратном неравенстве /1 + Л > /2 получаются механизмы второй группы с звеньями, могущими иметь только попеременновозвратное движение, т. е. коромыслово-ползунные (фиг. 431) или коромыслово-кулисные (фиг. 432). [c.312]

Большая длительность импульса излучения. Критерием является обратное неравенство т > Трел. В таких условиях процесс споптанной релаксации атомов из возбужденного в основное состояние играет существенную роль, увеличивая эффективное число атомов в основном состоянии и, тем самым, увеличивая поглощательную спдсобпость среды. Одиако сам процесс поглощения излучения носит тот же характер, что и в случае малой длительности,— линейное поглощение, справедливость законов Бугера и Бзра (с заменой N Ng/ , > N), неизменность формы лазерного пмиульеа. [c.185]

В теории X. 3. пользуются различными критериями сильного или слабого полей Н 1) тЯ 1 — критерий сильного поля в классич. области, означает, что величина 1/0, играющая роль <(В1>емени свободного пробега в поле Н, становится меньше характерного для системы времени релаксации г, так что поле Н начинает играть роль основного фактора рассеяния (под х, еслн оно зависит от й, следует понимать его значение нри й кТ в случае статпстикп Больцмана и ti = tip в случае распределения Ферми — Дирака) 2) hii > > кТ (в отсутствие вырождения) пли Яй > gp (при наличии вырождения) — критерий сильного поля в квантовом случае (hii сравнивается с энергией носителей) 3) если характерная анергия в ноле Н может стать сравнимой с шириной запрещенной зоны Дй полупроводника, то это дает соответствук -щий критерий сильного поля в виде Пй > Ag (обычные поля удовлетворяют обратному неравенству). [c.380]

После создания микроскопич. теории сверхпроводимости выяснилось, что в действительности ток определяется значением А не только в той же точке, а в нек-рой области с размерами = Hv lkT (v — скорость электронов па поверхности Ферми, — темп-ра сверхпроводящего перехода). Поэтому связь J с А можно считать локальной только в том случае, если эти величины мало меняются па расстоянии т. е. если б > (,. Это условие есть, т. о., условие применимости Л. у. Следует иметь в виду, что в большинстве сверхпроводников выполняется обратное неравенство, т. е. имеет место т. н. пиппардовский предельный случай (см. Пиппарда уравнение). Вблизи точки фазового перехода в достаточно сильных полях Л. у. также неприменимы и должны быть заменены Гинзбурга — Ландау уравнениями [I]. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...