С а лее с. Заключение

Практически невозможно также поддерживать внутри космического корабля умеренную температуру во всем пространстве Солнечной системы. В самом деле, для того чтобы не замерзнуть вдали от Солнца, нужно иметь весьма большое отношение Ла/Ле, и одновременно для того, чтобы не сгореть при прохождении вблизи Солнца, нужно осуществить огромное отношение 5 /5 Например, для цилиндра поддержание температуры на уровне 15° С в пространстве, заключенном между орбитами Меркурия и Плутона, потребовало бы осуществления совершенно фантастической величины отношения Ло/Л = 1444 и столь же фантастического отношения длины к диаметру, а именно 16 321. [c.102]

Так как производная д((1др)т = у, а угловой коэффициент кривой ф (/ , Т = onst) при р > ps больше у первой фазы, то объем фазы высокого давления меньше, чем объем фазы низкого давления. Следовательно, при фазовом переходе с повышением давления удельный объем уменьшается, а плотность возрастает, т. е. разность ут — yd) имеет отрицательный знак. Это заключение вытекает и из принципа Ле Шателье—Брауна. [c.206]

Динамометры. На практике для статического измерения силы (т. е. при помощи опыта над равновесием тел) пользуются прибором, называемым динамометром. Схематически этот прибор сводится к винтообразной пружине АР, которая располагается по направлению и стороне обращения силы Р, подлежащей опре-деле 1ИЮ. Конец пружины А закрепляется, к концу Р прилагается сила пруяшна тогда растягивается, и устанавливается равновесие в положении, отличном от свободного. Путь, пройденный точкой Р по направлению оси, измеряется передвиясением указателя, связанного с концом Р, по градуированной скале, прикрепленной к головке А. Чтобы градуировать скалу, применяются веса. Указатель, показание которого читается на скале, когда на точку Р действует данная сила Р, непосредственно дает искомую величину силы. Это заключение покоится на предположении, что натяжение пружины выражается действием на точку Р силы Ф, направленной по оси прибора в сторону А предполагается также, что эта сила (по крайней мере при установившемся равновесии) зависит только от положения точкй Р или, что то зке, от положения указателя. При этих условиях действительно возможно, с одной стороны, уподобить равновесие точки Р такому я№ равновесию свободной точки под действием двух сил Р и Ф с другой стороны, всякий раз, как указатель находится в том лее положении, мы имеем те яге значения силы р. Мы сможем, таким образом, утверждать, что таковы же напряженности силы Р в частности, они равны весам, которые сначала служили для градуирования положений указателя. [c.308]

Затем рассматриваются общие формулы теплоемкостей Ср и с,-, приводится уравнение ри = 848Т и даются основные соотношения для смеси газов. В заключение этой главы приводятся формулы Малляра п Ле-Шателье, а также формулы Гольборна и Геннинга для теплоемкости Ср,п воздуха, азота, кислорода и углекислоты. [c.236]

Для всех видов зубчатых колес (кроме червячных с глобоидальным червяком) ГОСТом 9563—60 установлены следующие значения моду лей в ММ-. 0,5 (0,55) 0,6 (0,7) 0,8 (0,9) 1 (1,125) 1,25 (1,375) 1,5 (1,75) 2 (2,25) 2,5 (2,75) 3 (3,5) 4 (4,5) 5 (5,5) 6 (7) 8 (9) 10 (И) 12 (14) 16 (18) 20 (22) 25 (28) 32 (36) 40 (45) 50 (55) 60 (70) 80 (90) 100, При выборе модуля желательно применять модули, не заключенные в скобки. Для автомобильной промышленност допускается применение модулей 3,25 3,75 и 4,25 мм, а для тракторной 6,5 мм. [c.7]

Сопротивление Р. В процессе снятия стружки участвуют три основных компонента—обрабатываемый предмет, инструмент и станок. Для достижения максимальной эффективности и наибольшей экономичности обработки Р. необходимо полностью использовать заключенные в каждом из этих компонентов возможности. С точки зрения обработки Р. обрабатываемый предмет и инструмент характеризу10т-ся формой, размерами и механич. свойствами материала для станка характерными величинами являются мощность, максимальное значение нагрузок, выдерживаемых без вибраций и недопустимых деформаций отдельных частей, скорости, к-рые можно придавать главному и вспомогательным движениям Р. Увеличение экономичности обработки Р. (при обдирке и черновой обточке, т. е. пока не играет роли состояние поверхности обработанного предмета) достигается гл. обр. за счет сокращения рабочего времени в мин. последнее при заданном количестве О в г подлежащего снятию материала (плотностью А) определяется скоростью резания V в м/мпп и сечением снимаемой стружкрх в мм по ф-ле [c.160]

Пусть теперь а2, +1 < 0. Тогда У % < , и оба числа к и ко имеют одинаковые знаки. Из соотиошений (22) следует, что в этом случае одно из состояний равновесия С>1 и Оо является простым седлом системы (А, +,), а другое — простым узлом, причем если > О, то седло лея. ит на оси Г[т+1 выше узла, а если < О, то ниже. Дальнейшее рассуждеиие проводится в точности так же, как в случае 2) (т. е. в случае, когда п < т, 02т+1 < 0). Мы приходим, таким образом, к следующему заключению если Ь ф О, Я > О, агт + 1 < О и т = п, то точка О (О, 0) системы (А) является топологическим узлом при п четном и состоянием раеновесия с эллиптической областью прп п нечетном (рис. 239). [c.402]

Чтобы установить роль потоков флюида в поведении пористой породы, в теории Био скелет не обязательно считать изотропным и упругим. В связи с этим уместно отметить работу, где исследованы флюидоиасыщенные среды, в которых пустой скелет ведет себя как изотропное почти упругое тело [148]. Для такой среды константы. М и j, з еняются комплексными константами, чьи мнимые части М и х малы и не зависят от частоты. Твердый материал сам по себе является чисто упругим (в частности, параметр Ле является вещественным). Вязкость флюида бралась в виде комплексной функции частоты, как и при выводе уравнения (4.41). Решение модифицированного дисперсионного уравнения для плоской волны в безграничной среде дает скорость и затухание продольных волн. Полученное решение позволяет сделать общее заключение, что поглощение, обусловленное свойствами скелета, преобладает на низких частотах, а поглощение, обусловленное течением флюида, — на высоких. В частности, в рыхлом песке поведение флюида контролирует поглощение волн на частоте 1кГц, причем поглощение в скелете доминирует на тех же частотах, что и в тонкозернистых осадках. Таким образом, граница между высокими и низкими частотами может варьировать в широких пределах, от сотен герц до сотен килогерц. Авторы работы [148]. сделали вывод, что опубликованные данные по затуханию волн в осадках океанического дна находятся в согласии с модифицированной теорией Био, включающей параметр Q, характеризующий потери энергии в скелете. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...