Неравенство термодинамики основное

ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ НЕРАВНОВЕСНЫХ ПРОЦЕССОВ. ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ И ОСНОВНОЕ НЕРАВЕНСТВО ТЕРМОДИНАМИКИ [c.73]

Основное уравнение и основное неравенство термодинамики, выражающие первое и второе начала термодинамики, можно теперь записать в виде [c.77]

При неравновесных процессах из основного неравенства термодинамики для систем с переменным числом частиц (5.50) при независимых переменных V, Т Ць. ., имеем [c.117]

Основное уравнение термодинамики для квази-статических процессов позволяет, как мы видели, ввести ряд термодинамических потенциалов, с помощью которых можно исследовать поведение термодинамических систем при этих процессах. Покажем теперь, что основное неравенство термодинамики для нестатических процессов с помощью введенных термодинамических потенциалов позволяет установить общие условия термодинамического равновесия и устойчивости различных систем. С точки зрения термодинамики эти условия являются достаточными. Однако, допуская в соответствии с опытом существование флуктуаций в системах (и, следовательно, выходя за рамки исходных положений термодинамики), можно доказать, что они являются также и необходимыми. [c.119]

Основные уравнения и неравенство термодинамики для систем при отрицательных абсолютных температурах имеют вид [c.144]

Заметим, что мы использовали основное уравнение равновесной термодинамики для всех состояний (метастабильных и нестабильных), поскольку по условию для них принимается справедливым уравнение Ван-дер-Ваальса. Заметим также, что основное уравнение термодинамики (I) нельзя применять к циклу аЬса, так как при переходе с участка Ьс на прямолинейный участок са в точке с происходит необратимый прог[есс превращения вещества из однофазного в двухфазное состояние и вместо уравнения (1) надо пользоваться основным неравенством термодинамики. [c.307]

Основное неравенство термодинамики для неравновесных процессов (3.59), приведенное к независимым переменным S и р, принимает вид [c.341]

Поскольку условия устойчивости получены из основного неравенства термодинамики для неравновесных процессов, которое объединяет первое и второе начала, то, следовательно, вывод об исчезновении теплоемкостей при Г=0 К можно получить и из этих двух начал термодинамики, а не только из ее третьего начата. Более того, в то время как по третьему началу л>0, то исходя из первого и второго начал и > 1. [c.344]

Недостижимость О К 164 Неравенство Клаузиуса 75 -термодинамики основное 77, 122, 307 [c.374]

Основное уравнение и основное неравенство термодинамики [c.62]

Все термодинамические потенциалы являются, во-первых, аддитивными и однозначными функциями состояния, и, во-вторых, их убыль при соответствующих условиях определяет работу системы против действующих на нее сил. Кроме того, они позволяют с помощью основного неравенства термодинамики для не- [c.88]

На основе такого представления, рассматривая выход системы из состояния равновесия как результат виртуальных отклонений внутренних параметров от их равновесных значений, можно, пользуясь основным неравенством термодинамики (3.59) для нестатических процессов, получить общие (т. е. для любых систем) условия термодинамического равновесия и устойчивости. При этом, поскольку состояние термодинамических систем определяется не только механическими параметрами, но и специально термодинамическими (температура, энтропия и др.) и другими параметрами, вместо одного общего условия равновесия для механических систем (6.2) для термодинамических систем их будет несколько в зависимости от отношения системы к внешним телам (адиабатная система, изотермическая система и др.). [c.100]

В изолированной системе при равновесии экстремального значения достигает энтропия. Этот критерий равновесия, конечно, важен, но гораздо чаще процессы протекают не в изолированной системе, а при постоянной температуре. Рассмотрим условия изотермического равновесия. Обратимся к первому и второму началам термодинамики, объединение которых для неравновесных процессов дает основное неравенство термодинамики [c.158]

Аналогичным образом можно получить условия равновесия при постоянных температуре и давлении основное неравенство термодинамики для переменных р и Т принимает вид [c.159]

И В общем случае, объединяя с первым началом (1.8), получаем основное уравнение и неравенство термодинамики [c.51]

Все приложения термодинамики базируются на ее основных уравнениях и неравенстве (3.59). [c.77]

Условие равновесия термодинамической системы. Любой из возможных процессов изменения состояния системы должен удовлетворять неравенству Гиббса (3.30), выражающему собой основные (первое и второе) начала термодинамики. [c.109]

При необратимых процессах методы термодинамики равновесных процессов приводят только к энергетическим соотношениям (в основном в виде неравенств), характеризующим различие в работе, производимой термодинамической системой в данных условиях при обратимом и необратимом переходах из одного состояния в другое (в том случае, когда начальное и конечное состояния системы заданы) в некоторых частных задачах, например при адиабатическом процессе, удается, кроме того, вычислить и работу процесса. [c.331]

Любой из возможных процессов изменения состояния системы должен удовлетворять неравенству Гиббса (3.1), выражающему собой основные (первое и второе) начала термодинамики. Неравенство Гиббса позволяет установить, возможно ли в рассматриваемой системе предполагаемое изменение ее состояния. [c.184]

Основное термодинамическое равенство-неравенство является объединением первого и второго начал термодинамики. Оно представляет собой важнейшее соотношение этой науки, лежаш,ее в основе всех ее приложений. [c.75]

Формулировка второго начала термодинамики при переходе к системам с переменным числом частиц не изменяется. Следует помнить, однако, что энтропия, как и все другие термодинамические функции, в таких системах зависит от всех чисел N . Основное термодинамическое равенство-неравенство для систем с переменным числом частиц записывается так [c.95]

Основные дифференциальные соотношения термодинамики, как системы равенств, получаются в результате сопоставления первого и второго начал термостатики, а как системы неравенств — в результате сопоставления первого и второго начал термодинамики. [c.74]

Система в термостате при постоянном объеме (Г= onst, F= onst, A = onst). Основное неравенство термодинамики для неравновесных процессов (6.3), приведенное к независимым переменным V т Т, принимает вид [c.122]

Система с переменным числом частиц в термостате, при постоянных химических потенциалах и объеме (Г= onst, F= onst, Ц = onst). Основное неравенство термодинамики системы с переменным числом частиц при независимых переменных V, Т и Hi для неравновесных процессов имеет вид [c.123]

Система в термостате под постоянным внешним давлением (7 = onst, P = on i, /V= onst). Основное неравенство термодинамики (6.3), приведенное к переменным Р, Т, принимает вид [c.102]

Мы ограничимся представлением термодинамической теории диссипативных материалов с изменениями внутренней структуры. При описании внутренней диссипации будут использоваться внутренние параметры (скрытые переменные). Основную задачу термодинамики материалов Колемана и Нолла [30] и Трусделла [280] можно теперь сформулировать следующим образом в соответствующем классе процессов Рх и для соответствующего класса функций (функционалов) R в (2.16) определить те, которые удовлетворяют неравенству Клаузиуса — Дюгема (кЮ). [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...