Закон точки

Если /3 = 1 а= 1/Х (что соответствует экспоненциальному закону), то [c.20]

Е. ли принять, что на перемещении звена А В, равном Дф, момент изменяете по линейному закону, то [c.149]

Если кривая или плоская фигура перемещаются в своей плоскости по определенному закону, то траекторией точки, неизменно с ними связанной, является некоторая кривая [c.324]

Если амплитуда, частота, фаза, направление распространения и поляризация электромагнитной волны постоянны или изменяются, но не хаотически, а упорядоченно, по определенному закону, то такая волна когерентна. Строго монохроматичная волна всегда когерентна, а взаимная когерентность двух не- [c.117]

Если перпендикуляры к направлениям скоростей сливаются (рис. 2.15), то, чтобы найти мгновенный центр скоростей, надо знать величины скоростей в точках А ц В. Так как скорости точек при удалении от мгновенного центра скоростей меняются по линейному закону, то мгновенный центр скоростей определяется как пересечение прямой, соединяющей концы векторов скоростей, и перпендикуляра к ним. [c.41]

Визуальной аналогией для этого может служить представление каждого закона природы в виде сита с определенным размером ячейки Д (рис. 6). Этот размер является минимальным масштабом проявления данного закона. Закон способен воздействовать на материальный объект лишь в том случае. если размер этого объекта Д > Д, и он может "застревать" в ячейках сита. Если же объект "просеивается" сквозь сито данного закона, то этот закон не воздействует на него, как бы не замечая. [c.17]

Остальные значения ш = 1, 2,. .. отвечают дополнительным волнам, которых не было среди исходных волн (см. рис. 11.3, ). Как известно, отношение интенсивности дифрагировавших волн, отвечающих различным значениям порядка т, определяется законом, по которому изменяется коэффициент пропускания решетки на протяжении ее периода (см. 46, 48). Если пропускание подчиняется синусоидальному закону, то образуются волны т = 0, (решетка Рэлея см. 51). В нашем случае распределение освещенности фотопластинки было синусоидальным, однако пропускание проявленной пластинки не вполне синусоидальное, и дополнительные волны поэтому существуют, хотя, как правило, они сравнительно мало интенсивны. Исключение составляет волна ш= 1, у которой интенсивность такая же как у волны т = —1. [c.238]

Так как колебания затухают по показательному закону, то теоретически они прекращаются только при г" = оо. Но практически можно [c.599]

Так как звук затухает по показательному закону, то время реверберации определяется условно, поскольку полностью звук затухает лишь при = оо. [c.743]

Если тело совершает вращательное движение по произвольному закону, то угловая скорость является функцией времени, т. е. [c.112]

Так как нормальные напряжения в упругом ядре сечения в свете высказанных ранее допущений распреде- ляются по линейному закону, то, беря за начало координат точку, в которой напряжения равны От, а следовательно, со = О, график величины (В в зависимости от расстояния изобразим в соответствии с рис. 96. Если известны абсцисса и ордината одной из точек кривой, аналитически [c.180]

Если кинематические параметры изменяются по гармоническому закону, то [c.269]

Граница между квантовым и классическим объектами определяется характером законов, управляющих их движением. Если доминирующая роль принадлежит квантовым законам, то объект квантовый, а если классическим - объект классический. Следовательно, граница между объектами размыта, так же как и при геометрическом разграничении объектов, но размытость границы обусловливается не геометрическими, а физическими факторами и особенностями моделей, которыми описываются квантовые и классические объекты. Таким образом, [c.408]

Если емкость меняется с той же периодичностью, но по другому закону, то качественно получится тот же результат, хотя коэффициент в соотношении (4.1.6) будет не п/2, а меньше, так как выбранный нами скачкообразный закон изменения С оптимален для вложения энергии. Нарастание амплитуды возбуждаемого колебания, а следовательно, и увеличение энергии системы происходят за счет работы внешних сил, изменяющих параметр. [c.131]

Если стержень имеет несколько участков, на длине которых изменяется по тому или иному закону, то полный угол закручивания (угол взаимного поворота концевых сечений стержня) определяется из выражен ия [c.77]

Если движение рамок карданова подвеса происходит по гармоническому закону, то при расчетах в некоторых случаях момент сухого трения заменяют моментом жидкостного трения, совершающим в процессе движения рамок карданова подвеса работу, равную работе момента сухого трения. [c.437]

Если ротор гироскопа гиростабилизатора динамически несбалансирован или на гиростабилизатор действует момент внешних сил, изменяющийся по гармоническому закону, то и здесь, как и в случае гироскопа в кардановом подвесе, возникает прецессия платформы гиростабилизатора. [c.449]

Если распределение пары на торцах не следует линейному закону, то и распределение напряжений будет более сложным и переменным по длине. Однако на основании принципа Сен-Венана такое отличие будет наблюдаться только вблизи торцов, а на остальной части пластинки распределение напряжений будет следовать закону (5.23). [c.66]

Так как деформации изменяются по толщине по линейному закону, то и напряжения, связанные с ними линейными зависимостями закона Гука, меняются по толщине пластины по линейному закону. [c.371]

На участках бруса, на которых действует равномерно распределенная нагрузка, поперечная сила меняется по линейному закону, а изгибающий момент — по закону квадратной параболы. Если интенсивность распределенной нагрузки меняется по линейному закону, то поперечная сила будет изменяться по квадратной параболе, а изгибающий момент — по кубической. [c.195]

В первом случае задача формулируется следующим образом. Дана функция у=1 х, хг,. . ., Хп) независимых аргументов Хи Х2,. . ., Хп. В результате многократных измерений определены наиболее вероятные значения аргументов и их средние квадратические отклонения. Требуется определить наиболее вероятное значение функции и ее среднюю квадратическую погрешность. Если предположить, что систематические погрешности отсутствуют, а случайные распределены по нормальному закону, то можно доказать, что, во-первых, наиболее вероятным значением у является [c.78]

Следует отметить, что удельная потенциальная энергия г + р/ рд) равна расстоянию от плоскости сравнения X до уровня жидкости в пьезометре только в том случае, когда давление в сечении изменяется по гидростатическому закону. Если же давление в сечении изменяется не по гидростатическому закону, то. удельная потенциальная энергия не равна расстоянию от плоскости сравнения до уровня жидкости в пьезометре. Так, например, если давление по всему живому сечению равно барометрическому (для всех точек живого сечения манометрическое давление р — 0), то в этом случае удельная потенциальная энергия равна удельной энергии положения, т. е. расстоянию от плоскости сравнения до центра тяжести потока. [c.44]

Если нагрузка изменяется от до по линейному закону, то [c.456]

Поскольку в период регулярного режима температура всех точек тела изменяется по одинаковому закону, то уравнение (31.20) может быть переписано следующим образом [c.377]

В этом равенстве, вообще говоря, нельзя считать dey независимыми. В самом деле, если, например, принимается ассоциированный закон, то шесть приращений dey выражаются через одно из них. [c.442]

Если температура среды не постоянна, а изменяется по прямолинейному закону окр= о+ т или по периодическому закону, то общим свойством регулярного режима будет соотношение [c.151]

Нагрузки. В подшипниках качения радиальная нагрузка R между телами качения распределяется неравномерно. Если принять, что нагрузка распределяется по косинусоидальному закону, то величина наибольшей нагрузки на шарик или ролик будет [c.463]

Если законы распределения нагрузки и несущей способности не подчиняются нормалыюму закону, то с некоторым приближением их можно заменить взвешенной суммой нормалысых законов распределения [20, 42]. Если заданный закон распределения величины X выразить через взвешенную сумму п нормальных распределений, то заменяющий закон распределения /з м (Jf) примет вид [42] [c.47]

Из дифференциальных зависимостей (2.74) и (2.75) следует 1) если Wi2= onst, Q = 0 2) если 2=соиз1 , то q—Q, а М. изменяется по линейному закону, причем при Q>0 М. возрастает, а при Q<0 — убывает 3) если Q изменяется по линейному закону, то Мц изменяется по параболическому закону. [c.203]

Если встать на ту точку зрения, что в природе действует ограниченное число фундаментальных законов, то сход- /тмитет ств° какого-либо свойства у двух объектов наводит на мысль о сходстве причины, прродившей это свойство. Таким образом, эти объекты могут обладать генетической общностью Такая общность может позволить описывать их гфи помощи одного и того же математического аппарата и пользоваться одними терминами. Иными словами, умозаключение по аналогии может привести нас в исходную точку, из которой взяли нача-до внешне различные объекты или явления. Наличие таких точек является объективной реальностью. Они изображены в виде узловых точек на рис. I. [c.14]

Две притягивающиеся но некоторому закону точки одинаковой массы могут скользить без трения одна но оси Ох, а другая — но нер-иендикулярпон ей оси Оу (рис. 83). Точки начинают движение из состояния покоя. Показать, что при любом законе притяжения они одноврсыешю окажутся в начале координат. [c.132]

Между обычным и параметрическим резонансами име-ются существенные различия. Действительно, если на систему с линейным упругим элементом действует возмущающая сила, пименяющаяся по гармоническому закону, то дифференциальное уравнение движения приводится 1 виду [c.251]

При отсутствии процессов, стремящихся восстановить равновесие, небольшая асггмметрня распределения и соответствующий ей тепловой ноток будут сохраняться неопределенно долго, даже без градиента температуры, приводя тем самым к бесконечно большой теплопроводности. В реальных кристаллах без градиента температуры отклонение N от равновесного значения 92 должно стремиться к нулю. Если предположить, что возврат к положению равновесия происходит по экспоненциальному закону, то [c.231]

Рис. 387. jjgg энергия пружины и кинетическая энергия груза, увеличиваются за счет работы, которую совершает внешняя сила. Величина этой работы зависит от величины смещений груза и при прочих равных условиях растет прямо пропорционально амплитудам колебаний груза. С другой стороны, как было показано в 137, потери энергии в системе растут пропорционально квадрату амплитуд колебаний. Поэтому вначале, пока работа внешней силы будет превышать потери энергии, энергия системы будет возрастать — амплитуды колебаний будут увеличиваться. Но так как потери энергии возрастают быстрее, чем работа внешней силы, то в конце концов наступит момент, когда работа внешней силы будет как раз покрывать потери энергии в системе. Дальнейшее нарастание колебаний в системе прекратится — установятся колебания с некоторой постоянной амплитудой. Поскольку внешняя сила изменяется по гармоническому закону, то установившиеся колебания также будут гармоническими и частота их будет совпадать с частотой внешней силы, если амплитуда установившихся колебаний не превзойдет предела, до которого и собственные колебания груза на пружине остаются гармоническими. [c.604]

Как и в случае колебательной системы с одной или несколькими степенями свободы, вынужденные колебания в сплошной системе нарастают и поддерживаются за счет работы, совершаемой внешней силой. Резонанс наступает тогда, когда работа, совершаемая внешней силой за период, достигает максимума. Поскольку внешняя сила изменяется по гармоническому закону, то и движение конца стержня происходит по гармоническому закону. Если f = sin со/ есть внешняя сила, а а = = Vm sin (т/ + ф) — скорость движения конца стержня, то fv есть мощность, развиваемая силой /, а А = fv dt — работа, совершаемая силойза период Т. Подстав-0 [c.688]

Так как согласно уравнениям (8.19), (8.24) и (8.25) и и з меняются с температурой на пограничной кривой по параболическому закону, то из разложения дТ1д5)у в ряд по степеням и — и з — [c.253]

Погрешности измерений, приведенные в табл. 36.4, представляют собой в большинстве случаев средние квадратические отклонения. Если приводятся результаты обработки различных экспериментальных данных и погрешности измерений распределены при этом не по нормальному закону, то истинная погрешность находится умножением вычисленной погрешности на множитель S, приводимый в табл. 36.4. В таблице Сп — зарядовая четность нейтральной частицы Г — полная ширина распада в энергетических единицах р — наибольшее из возможных значений импуАса одной из частиц — продукта распада в системе покоя распадающейся частицы с — скорость света h — адрон — право- или левополяризованный фотон. Символ а (а+—<-СС) означа- [c.973]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...