Закон движения точки вдоль количества движения

Посмотрим теперь, являются ли ядерные силы центральными. Центральными называются силы, действующие вдоль линии, соединяющей частицы. Центральные силы могут зависеть от относительной ориентации спинов частиц, но не могут зависеть от ориентации этих спинов относительно радиуса-вектора между частицами. Для центральных сил орбитальный и спиновый моменты количества движения сохраняются в отдельности. Поэтому в низшем энергетическом состоянии орбитальный момент / стремится принять наименьшее возможное значение / = О, при котором равна нулю центробежная энергия. Тем самым при центральных силах основным состоянием дейтрона было бы чистое S-состояние, в котором I = 0. Поскольку спин дейтрона равен единице, то спины протона и нейтрона параллельны. Следовательно, магнитный момент дейтрона при центральных силах должен равняться алгебраической сумме магнитных моментов протона и нейтрона. Отмеченное в 1 отклонение р,р -1- jXn от jid свидетельствует о том, что ядерные силы в какой-то мере нецентральны. Действительно, если предположить, что силы нецентральны, то орбитальный момент не будет точным интегралом движения. Им будет только полный момент. Согласно квантовому принципу суперпозиции состояний состояние дейтрона будет суммой состояний с различными значениями орбитального момента. Число возможных смешиваемых состояний сильно ограничивается законами сохранения полного момента и четности. Из закона сохранения полного момента следует, что если спин дейтрона равен еди [c.175]

Закон сохранения количества движения для замкнутых систем. Рассмотрим теперь замкнутую систему, движущуюся в потенциальном поле. В качестве обобщенных координат примем декартовы координаты точек и применим сдвиг вдоль одной из осей координат , например вдоль оси х [c.291]

Закон моментов количеств движения. Следующая теорема называется законом моментов количеств движения. Именно, если внешних сил нет, то главный момент количеств движения, т. е. сумма моментов количеств движения отдельных точек относительно любых неподвижных осей, является постоянным. В самом деле, за время bt силы взаимодействия двух точек Р, Q дадут равные и прямо противоположные количества движения, направленные вдоль линии PQ следовательно, они будут иметь равные и прямо противоположные моменты относительно рассматриваемой оси. [c.128]

Что касается точной формы, в которой эти новые физические гипотезы должны быть введены, то в этом отношении мы имеем некоторую свободу выбора. Согласно одному предположению, лк >бую часть материи можно рассматривать как состоящую из математических точек, находящихся одна от другой на конечном расстоянии, наделенных коэ-фициентами инерции, действующих одна на другую с силами, направленными вдоль прямых, их соединяющих и подчиненных закону равенства действия и противодействия 1). В случае твердого тела" предполагается, что эти силы таковы, что сохраняют неизменной общую конфигурацию системы. На основании этой гипотезы мы можем сразу применить теоремы о количестве движения системы и о моменте количеств движения системы, доказанные в предыдущей главе. Мы увидим, что эти теоремы достаточны для необходимого обоснования динамики твердого тела. [c.136]

Согласно первому закону для всякой системы при отсутствии внешних сил составляющая количества движения системы вдоль любого неподвижного направления остается постоянной. Из 30 следует, что в таком случае центр масс движется по прямой с постоянной скоростью. Если же к точкам системы приложены внешние силы, то скорость изменения (производная по времени) количества движения системы вдоль любого (неизменного) направления равна составляющей от результирующей всех приложенных сил в том же направлении. [c.92]

Таким образом, производная по времени от момента количества движения системы равна сумме моментов всех сил, действующих на систему, как внутренних, так и внешних. Действие внутренних сил больше не уничтожается на основе только третьего закона Ньютона. Вместо этого требуется более ограничительное условие, состоящее в том, чтобы внутренние силы были центральными, т. е. чтобы они были направлены вдоль линий, соединяющих материальные точки. При этом условии уравнение (2.7) принимает вид [c.14]

Историю принципа живых сил можно начать с Галилея — его утверждение, что скорость, приобретаемая при движении тела вдоль наклонной плоскости, определяется только разностью высот исходного и начального положения, является первым и частным случаем этого принципа. В более общей форме это же положение высказано Торричелли (см. гл. V). Гюйгенс (см. там же, п. 19) заметил сохранение суммы живых сил при соударении идеально упругих шаров, — надо только оговорить, что для точной формулировки Гюйгенсу недоставало явного введения понятия массы. С той же оговоркой зависимость между суммой живых сил нескольких тяжелых материальных точек и работой силы тяжести при их перемещениях указана в Маятниковых часах Гюйгенса, и это — непосредственное продолжение линии Галилей — Торричелли. Все это — предыстория принципа живых сил, ибо в достаточно общем виде и вместе с названием и определением величины он появляется только в 1686 г. в работе Лейбница. Работа коротка (шесть страниц) и содержательна, название длинно Краткое доказательство удивительной ошибки Декарта и других относительно закона природы, согласно которому, как полагают, господь всегда сохраняет одно и то же количество движения, но который разрушает механику В ней есть положи- [c.127]

Воздушный винт при своем враш,ении гонит назад струю воздуха, причем секундное приращение количеств движения вдоль оси винта воздуха, прошедшего через винт, равно той силе Р, с которой винт действует на воздух по закону равенства действия и противодействия воздух действует на винт силой тяги — Р, идущей вперед. В безвоздушном пространстве самолет не смог бы двигаться. [c.128]

По закону количеств движения производная по времени от количества движения той части жидкости, которая находится в области О, равна главному вектору сил давления, приложенных к жидкости вдоль контуров С и К. [c.311]

Поэтому все теоремы об изменении абсолютного количества движения системы автоматически дают законы изменения вектора Р. Если система допускает сдвиг всей системы как твердого тела вдоль направления, определяемого вектором то [c.143]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Закон распределения температуры вдоль осн основного участка струп можно установить тем же методом, что и закон распределения скорости, с той лишь разницей, что вместо постоянства количества движения надо использовать постоянство теплосодержания струи. В самом деле, при определении теплосодержания струи по избыточным температурам жидкость, подсасываемая струёй из окружающего пространства, не является теплоносителем, так 1 ак её избыточная температура равна нулю (А7 = 0). Иначе говоря, избыточное теплосодержание всей массы жидкости, npoT KaroHieii через произвольное сечение струдг, равно избыточному теплосодержанию первоначальной массы, вытекающей за равный промежуток времени из сопла. [c.263]

Балансом энергии, выраженным уравнением (8.34), не учитывается циркуляция газов в поперечных сечениях потока, происходящая из-за разности температур и плотности газов в разных точках. Данное допущение для инженерных расчетов можно признать приемлемым ввиду малости вызываемых этими явлениями градиентов давлений вдоль нормалей оси потока. Указанная циркуляция газов подчиняется закону свободной струи в неограниченном пространстве, количество движения которой, согласно теореме Эйлера, остается постоянным (/ =С0П51) [c.325]

Если дроссель закрыт, то трубка превращается в центробежную форсунку, в которой устанавливается нормальный вихрь с увеличивающейся к центру вследствие выполнения закона сохранения момента количества движения угловой скоростью, и весь газ выбрасывается веером через околоосевую диафрагму. С открытием дросселя в трубке возникает стационарный поток вдоль оси X, и при определенном значении выходящего через дроссель потока газа свободный вихрь преобразуется в вынужденный , имеющий в каждом поперечном сечении х характер твердотельного вращения с постоянной вдоль г угловой скоростью (ж). [c.246]

В качестве другого примера рассмотрим простой маятник переменной длины / (рис. 123). Изменения длииы / маятника могут быть вызваны силой S, приложенной к ниги ОА. Для вывода дифференциального уравнения движения применим закон изменения момента количества движения. Количество движения рр,с. 123 массы W/g можно разложить на две составляющие вдоль нити ОА и перпендикулярно к ОА. Для вычислении момента количества движения относительно точки О нужно учитывать только вторую составляющую, равную ( 1Г/ )/0. Производная по времени t от момента этого количества движения равна моменту действующих сил относительно точки О. Отсюда получаем дифференциальное уравнение [c.171]

Введем волны напряжения, рассматривая одномерную задачу о волнах сжатия в тонком упругом стержне (рис. 11.1). В этом простом примере будем рассматривать импульс напряжений интенсивности —а, движущийся слева направо вдоль стержня со скоростью Со- За время й1 фронт волны продвинется на расстояние йх = СоМ и элемент массы рАйх приобретет скорость V при действии импульса давления. Здесь р — плотность материала, А — площадь поперечного сечения стержня. Закон сохранения количества движения для элемента стержня имеет вид [c.386]

Указанные простые выражения для Qe, Ро и полезны, когда требуется подсчитать тепловые изменения состояния или когда описываются тепловые циклы с обратимыми ветвями, отвечающими предписанным последовательностям деформаций. Это можно пояснить примером. Рассмотрим замкнутый тепловой цикл из трех последовательных действий (которому на плоскости е,о (рис. 1.25) соответствует треугольник) с началом в точке А ( 1, а = 0, 61). Пусть тело сначала адиабатически нагружается до напряжения от и температуры 0 (движение до точки В с координатами е, а), затем нагревается при поддержании его объема постоянным до тех пор, пока температура не возрастет от 0 опять до 01 [движение до точки С (е, 01)], и наконец разгружается при постоянной температуре (движение вдоль изотермы 01 = сопз1 от точки С обратно в точку А). Поскольку при движении вдоль адибаты А В теплообмен отсутствует, вдоль ВС поглощается количество тепла Qi и вдоль С А выделяется количество тепла Рг, то, согласно первому закону термодинамики, по завершении цикла получим [c.62]

Оптическая емкость Р. о. с. — количество различных изображений, к-рые можно наблюдать раздельно через данную Р. о. с. из различно расположенных в пространстве точек. Напр., из точки Go (рис. 5) точечным источником можно спроектировать через щели растра на экран светлые полосы г, к-рые не будут видны из точек oj, а будут наблюдаться из точек Gj, также расположенных на прямой УУ. При движении от точки Gj вдоль этой прямой кажущаяся яркость 2-го изображения (полос г ) будет изменяться по закону, изображенному на рис. в виде пунктирных треугольных графиков. В зонах шириной Ь можно увидеть только 1-е (полосы г) или 2-е изображение (полосы г ). Следовательно, данный экран обладает емкостью, равной двум изображениям. Если бы относит, ширина щелей растра была меньше, то раздельно через растр можно было бы наблюдать большее число изображений. Однако значит, увеличения оптич. емкости экранов со щелевыми экранами достигнуть не удается вследствие появления при уменьшающейся ширине щелей заметных дифракционных явлений, размывающих ширину световых нолос. Значительно большей эффективности для новышения оптич. емкости дает применение линзовых растров, с помощью к-рых удается получать емкость Р. о. с. 1000. [c.374]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...