Плоскость сравнения

Первый член уравнения (z) имеет линейную размерность и определяет высоту положения различных точек потока над плоскостью ХОУ, принимаемой за плоскость-сравнения. В зависимости от характера потока Z может быть ординатой точки на определенной линии тока или на определенной вихревой линии, а при винтовом или потенциаль- [c.56]

Если условиться откладывать над каждой точкой пьезометрическую высоту и затем скоростную (рис. 4-3), то геометрическое место концов сумм этих отрезков расположится на определенной горизонтальной плоскости, находящейся над плоскостью сравнения на высоте Н. Эта плоскость называется напорной плоскостью, а величина Н, равная высоте ее расположения над плоскостью сравнения, — гидродинамическим напо-р о м. [c.57]

Несмотря на сложную форму течения на пороге, кривизна тока будет пренебрежимо мала в определенных сечениях, например на участке СО или в точках В перехода свободной поверхности от выпуклости к вогнутости. Выбрав второе сечение, обозначим неизвестное пока значение глубины потока в этом сечении к и запишем для выбранных сечений уравнение Бернулли относительно плоскости сравнения, совпадающей с поверхностью порога. Тогда получим [c.245]

Плоскость сравнения А—А примем совпадающей с дном нижнего бьефа. В отмеченных сечениях движение будет плавно изменяющимся с распределением давлений по гидростатическому закону тогда имеем [c.261]

Если плоскость сравнения напоров принять по линии дна верхнего бьефа, то ординаты у подземного контура сооружения будут отрицательными и покажут заглубление точек подземного контура ниже дна верхнего бьефа. Тогда можно сформулировать, что высота противодавления в данной точке подземного контура сооружения равна напору в этой точке относительно дна верхнего бьефа плюс заглубление этой точки относительно той ж.е плоскости сравнения. [c.324]

Уравнение Д. Бернулли для потока жидкости без учета потерь )нергии, т. е. для невязкой жидкости, составленное для двух расчетных сечений J—I и 2—2 относительно произвольной горизонтальной плоскости сравнения, записывается в следующем виде [c.36]

Члены уравнения Бернулли выражают запас энергии, которой обладает единица массы .8), объема (4.9) или силы тяжести (4.10) относительно произвольно принятой горизонтальной плоскости хОу (см. рис. 4.2). Плоскость, относительно которой составляется уравнение Бернулли, называют плоскостью сравнения. [c.49]

Сумма членов уравнения Бернулли дает полный запас энергии, которым обладает единица массы объема или силы тяжести Н относительно принятой плоскости сравнения. [c.50]

Все члены уравнения (4.8) выражают удельную энергию жидкости в данном сечении относительно принятой плоскости сравнения. Размерность всех членов L-T , единица в системе СИ— Дж/кг = mV . [c.50]

Поскольку отметка уровня жидкости в трубке Пито относительно плоскости сравнения равна полному напору Я, то во всех трубках Пито, установленных в разных сечениях вдоль струйки, уровень жидкости будет находиться на одной и той же отметке. [c.52]

В этом заключается гидравлический (геометрический) смысл уравнений Бернулли. Из уравнений (4.13) и (4.14) и графиков напоров (рис. 4.3) следует, что вдоль элементарной струйки невязкой жидкости статические и скоростные напоры могут быть различными, но сумма их — полный напор Я — постоянна. Следовательно, линия полного напора при невязкой жидкости имеет вид прямой, параллельной плоскости сравнения. [c.52]

Левые члены уравнений (4.24)—(4.27) дают соответственно полный напор, полное давление, полный запас удельной энергии элементарной струйки в сечении I—I относительно принятой плоскости сравнения. [c.55]

Обычно для решения задач на схеме потока проводят два сечения и горизонтальную плоскость — плоскость сравнения. Последнюю, чтобы было меньше неизвестных, проводят через центр тяжести одного или, если это возможно, двух сечений и тогда 2 или 22 (или оба) будут равны нулю. Сечения проводят нормально к направлению движения жидкости, а места их проведения выбирают так, чтобы сечения были плоскими, содержали неизвестные величины, подлежащие определению, и достаточное число известных величин. Обычно такими местами являются свободная поверхность жидкости, вход или выход из трубопровода, места подключения измерительных приборов и пр. Далее для выбранных сечений, которые нумеруются по ходу движения жидкости, за- [c.57]

Сечения /—/ и //—II проводим через места подключения дифманометра, а плоскость сравнения О—О располагаем на уровне центра тяжести второго сечения. [c.58]

Проводим по оси насоса плоскость сравнения (след ее на чертеже — линия 00) и два сечения I—I — по трубопроводу в месте подключения манометра и I —II — по струе масла в месте выхода ее из трубопровода. [c.72]

Проводим в потоке два сечения /—I и II—II, а также плоскость сравнения О—О и записываем для этих сечений уравнение Бернулли [c.87]

Рассмотрим простой трубопровод насосной установки (рис. 6.2). Для определения напора, необходимого на перемещение жидкости в этом трубопроводе, воспользуемся уравнением Бернулли. Проведем плоскость сравнения О—О и сечения I—1, [c.91]

Давления по длине во всех живых сечениях струи одинаковы и равны внешнему. Поэтому, применяя уравнение Бернулли для двух сечений горизонтальной струи относительно плоскости сравнения, проходящей по ее оси =0 = Р ), можно на- [c.121]

Действительная вакуумметрическая высота всасывания На насоса, т. е. высота столба жидкости, соответствующая показанию вакуумметра 1 (см. рис, 11.6, а) может быть определена при помощи уравнения Бернулли, составленного для сечений /—/, II—II и плоскости сравнения О —О, проходящей по оси насоса, В этом случае [c.166]

Для вывода формул истечения применим уравнение Бернулли к сечениям а-а (свободная поверхность жидкости в резервуаре) и с-с (сжатое сечение струи). Последнее выбирают на расстоянии от плоскости отверстия, приблизительно равном его диаметру. При этом будем считать скорость опускания уровня в резервуаре весьма малой, что справедливо при площади свободной поверхности, намного большей площади отверстия эта скорость равна нулю, если имеет место приток жидкости, компенсирующей истечение. Тогда, при выборе плоскости сравнения, проходящей через центр отверстия, уравнение Бернулли имеет вид [c.176]

Все члены уравнения (5-24) имеют линейную размерность, однако им можно придать энергетический смысл. Действительно, если масса жидкости т поднята на высоту г над некоторой плоскостью сравнения, то в поле силы тяжести она обладает потенциальной энергией положения, равной тцг. Отнеся эту энергию к весу жидкости, мы найдем, что величина г представляет собой 94 [c.94]

Средняя скорость струи определяется по уравнению Бернулли для сечений 1—1 и С—С относительно плоскости сравнения, совпадающей с осью отверстия [c.61]

Выберем в сечении патока произвольной формы плоскость сравнения /—/, проходящую через самую нижнюю его точку (рис. 7.8). На основании уравнения Бернулли полная удельная энергия этого сечения равна [c.76]

Основное уравнение гидростатики можно представить и в другом виде. Для этого выберем произвольную горизонтальную плоскость сравнения О—О (рис.21.3) и от нее будем вести отсчет коо з-динаты 2. Поскольку h — — г, то уравнение (21.3) можно привести к виду [c.265]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Возьмем па произвольной высоте горизонтальную плоскость сравнения, от которой вертикалт.ио вверх будем отсчитывать координаты Z. Обозначив через z координату точки М, через z,, — координату свободной поверхности жидкости и заменив в урарнс ии [c.18]

Поскольку обычно сложные трубопроводы являются длинными, в уравнениях Бернулли можно пренебрегать скоростными напорами, принимая полный напор потока в каждом расчетном сечении трубопровода практически равным гидростатическому и выражая его высотой пьезометрического уровня над принятой плоскостью сравнения. Кроме того, в сложных трубопроводах можно также пренебрегать относительно малыми местными потерями напора в узлах. Это значительно упрощает расчеты, поскольку позволяет считать одинаковыми напоры потоков и концевых сеченнях труб, примыкающих к данному узлу, и оперировать в уравнениях Бернулли понятием напора в данном узле. [c.265]

Каждый из членов уравнения (6) имеет размерность длины, поэтому формально можно считать, что это высогы (рис. 13), отсчитываемые от одной и той же горизонтальной плоскости — плоскости сравнения. Если под pj и в уравнении Бернулли понимать избыточное давление, то величины pjy и определяют уровни соответствующих пьезометров. Проведенная по этим уровням линия называется пьезометрической. Над пьезометрической линие1 [ иа уровне t) /2g проходит лнния полной энергии для идеальной жидкости она горизонтальная (см. рис. 13). [c.74]

При нулевом уклоне понятие уделыюГ энергии сечения совпадает с понятием удельной энергии потока при условии, если плоскость сравнения взята на дне потока. Тогда удельная энергия перед прыжком и за прыжком должна быть одной и той же. По кривой видно, что переход от меньшей глубины к большей связан с переходом через критическую глубину. При этом удельная энергия долж.ча сначала уменьшится от исходной величины до миниму.ма (когда глубина достигает критической), а затем увеличиться от мн-инмума до прежнего ее значения. [c.221]

Рассмотрим условия преобразования потока в нижнем бьефе для всех трех видов сопряжения. Принимая за плоскость сравнения горизонтальную плоскость А—А (рис. 27-1), обозначим удельную энергию перед сооружением через Со, а за сооружением в бытовых условиях — через Со- Разность ЛС = Со— , является тем избытком энергии, который погашается при соиряженни бьефов. [c.274]

Решение. Уравнение Д. Бернулли для сечсчиИ О—О и 3—о при совмещении плоскости сравнения с осью трубы будет иметь вид [c.38]

ВыСрав плоскость сравнения по оси борова, и пишем уравнение Бернулли для сечений I—1 и 2—2 [c.63]

II—и, III-III, IV—IV. Обозначим абсолютные давления на входе в трубопровод и выходе из трубопровода а расстояния от плоскости сравнения до поверхности жргдкости в нижнем резервуаре (геометрическая высота вса- [c.91]

При определении напора Н или давления /г насоса воспользуемся уравнением Бернулли (4.31) для установивше1ося потока жидкости. Возьмем сечения I—I и II—II (см. рис, 10.2) в местах подключения измерительных приборов к патрубкам насоса, а также проведем плоскость сравнения О—0. Тогда [c.146]

Схема простого трубопровода показана на рис. 6.35, а. С)снов-ными расчетнылп соо1 ношениями для него являются уравнение Бернулли, уравнение неразрывности и формулы, опрел.еляющие потери напора по длине отдельных участков труб и в местных сопротивлениях. Рассмотрим на базе этих уравнений основные типовые задачи гидравлического расчета простого трубопровода. Выбрав плоскость сравнения 0-0 и расчетные сечения 1-1 и 2-2, [c.179]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.32 , c.35 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.98 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.44 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.28 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.51 , c.52 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.34 , c.37 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.31 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.33 , c.80 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...