Трение на поверхности раздела фаз

Конденсация внутри горизонтальных труб. Существенное влияние на теплообмен при конденсации внутри труб оказывает соотношение между силой трения на поверхности раздела фаз и силой тяжести в пленке. В зависимости от скорости пара и внутреннего [c.214]

Касательные напряжения на поверхности раздела рассчитываются по относительной скорости Uqj, которая может быть принята равной uoi в случае гладкой поверхности или когда высота волн мала и не оказывает влияния на величину силы трения на поверхности раздела фаз. Для стекающих пленок отношение фазовой скорости волн к средней по толщине пленки 2 = Уф.в/у составляет [c.162]

Влияние присадок ОДА на структурные характеристики парокапельного потока (на дисперсный состав дискретной фазы и интенсивность турбулентности) вызывает заметные изменения коэффициентов потерь кинетической энергии и коэффициентов расхода сопл. Исследования проводились на плоском суживающемся сопле и показали, что введение присадок ОДА с концентрацией С= (5-4-6) 10 б кг ОДА/кг НгО приводит к следующим результатам 1) способствует интенсификации процесса дробления крупных капель с уменьшением их среднего размера в 2—2,5 раза. При этом, что особенно важно, доля крупных капель существенно уменьшается 2) сглаживает волны на поверхности жидких пленок, что в свою очередь уменьшает напряжение трения на поверхности раздела фаз, а также на стенке и потери на трение в пограничных слоях 3) снижает потери кинетической энергии и коэффи- [c.304]

В 7.3 методом поверхностей равных расходов проведено исследование гидродинамики и массообмена в слое жидкости на вращающейся спирали в отсутствие волнообразования и сил трения на поверхности раздела фаз. В данном параграфе проведено изучение влияния взаимодействия газового потока с пленкой жидкости на гидродинамику и массообмен с помощью касательных сил на поверхности раздела фаз, т.е. [c.138]

Рис. 3.33. Зависимость отношения трения на поверхности раздела фаз к трению на стенке от критерия Фруда смеси

Пленка замедляется силами вязкости. Помимо трения на стенке учитывалось сопротивление трения на поверхности раздела жидкой и паровой фаз. Предполагалось, что пар неподвижен на достаточном удалении от стенки. [c.70]

В отличие от пленочной конденсации пара в рассматриваемом случае на распределение скорости оказывает влияние параметр рпН-п/рр.. Скорость на поверхности раздела фаз обращается в нуль только для жидкостей с очень малым значением параметра рп( п/р - Скорость движения самой паровой пленки увеличивается с увеличением указанного параметра, так как этому соответствует меньшая сила трения, приложенная к пару со стороны жидкости на границе раздела фаз. Поэтому коэффициент теплоотдачи при пленочном кипении несколько увеличивается при увеличении (Рп Ап/Р(а)° (рис. 13-20) в отличие от пленочной конденсации, для которой теплоотдача от этого параметра не зависит. [c.311]

Подобная тенденция наблюдается и у нижней ветви эпюры в газовой фазе. Здесь также сохраняется линейное распределение. Вблизи гладкой поверхности раздела фаз касательное напряжение может быть меньше, чем у твердой стенки. С появлением волн турбулентное трение у границы раздела Хгр возрастает и в зависимости от типа волн может значительно превышать трение у твердой стенки. Эпюра 5 на рис. 3.32 получена при шквальных волнах на поверхности раздела фаз. Для этого режима трение вблизи твердой стенки и поверхности раздела отличается почти вдвое. [c.117]

При движении газового потока вдоль непроницаемой поверхности раздела фаз через поверхность осуществляется перенос касательной составляющей импульса, обусловленный вязкостью газа, который вызывает касательные напряжения трения на поверхности. [c.67]

Здесь 1, 2 и 3 — эмпирические коэффициенты диспергирования, которые зависят от формы частиц, температуры и напряженно-деформированного состояния приповерхностного слоя реагирующего материала ц — скорость фильтрации в системе координат, связанной с границей раздела фаз Тц, — напряжение трения на поверхности обтекаемого 2 [c.248]

Подвижность поверхности капли обусловлена наличием силы трения на ее поверхности. Так как касательные напряжения по обе стороны от поверхности раздела фаз равны между собой, внутри капли развивается циркуляционное течение, скорость циркуляции при этом увеличивается с возрастанием размера капли. В качестве критерия, определяющего начало и степень циркуляции внутри капли, обычно принимается критерий (зонда [c.266]

Химическая стабильность — окисление масла и металла в тонких слоях. Факторы устойчивости смазочных слоев во времени (а следовательно, и надежности узла трения) не ограничиваются их молекулярно-поверхностными свойствами. Не менее существенное значение имеет химическая стабильность. Однако поверхность раздела фаз оказывает влияние на кинетику химических превращений масел. [c.106]

Как уже было указано выше, опыт показывает, что за исключением случая глубокого вакуума, термическое сопротивление собственно пара у неметаллических теплоносителей пренебрежимо мало по сравнению с термическим сопротивлением пленки конденсата. Поэтому в теории пленочной конденсации чистого пара неметаллических сред считают, что на границе раздела фаз устанавливается температура насыщения, равная температуре насыщения в ядре паровой фазы. В связи с этим уравнение теплообмена в паровой фазе не рассматривается, а касательные напряжения на границе раздела выражаются через коэффициент трения пара о поверхность пленки С/. [c.291]

Результаты трения, износа и эффективности смазочного действия в машинах (см. главы 4-6) определяются свойствами и процессами, происходящими в самих материалах трущихся тел, в их поверхностных слоях, на поверхностях раздела их фаз и в самом разделяющем слое. Они обладают конкретными свойствами, характеристиками, которые определяются процессами, происходящими на микроуровне (рис. 3.33), такими как характер взаимодействия между частицами вещества, влияние механических, химических и физических воздействий на свойства поверхностей трущихся тел и др. [c.86]

Гидродинамические особенности турбулентного потока в канале были рассмотрены в гл. 3. Здесь же следует отметить влияние гидродинамических условий на перенос вещества. В пограничном слое толщиной 5,. (рис. 15-2) происходит резкое, близкое к линейному изменение концентраций поскольку в этой области потока скорость процесса определяется молекулярной диффузией, роль конвективной диффузии мала. Это объясняется тем, что на границе раздела фаз усиливается тормозящее действие сил трения между фазами и сил поверхностного натяжения на границе жидкой фазы. Образование гидродинамического пограничного слоя вблизи поверхности раздела фаз ведет к возникновению в нем диффузионного пограничного слоя толщиной 5д, обычно не совпадающей с 5,.. В ядре потока массоперенос осуществляется в основном турбулентными пульсациями, поэтому концентрация распределяемого вещества в ядре потока практически постоянна. Как отмечалось выше, перенос вещества движущимися частицами, участвующими в турбулентных пульсациях, называют турбулентной диффузией. Перенос вещества турбулентной диффузией описывается уравнением, аналогичным уравнению (15.14а) [c.16]

Скорости движения каждой фазы отличаются по величине и направлению. Благодаря вязкости жидкости последняя будет подтормаживать противоположно направленный поток, и у поверхности раздела в силу разно направленных векторов скоростей образуются пары сил, вращающие слои потоков и поверхности раздела с последующим вымыванием этих слоев в вихри. Интенсивность торможения потока пропорциональна энергии основных возмущений торможения. Таким образом, трение между потоками поведет к тому, что пограничные слои газа и жидкости будут пронизываться вихрями. Как в газовом, так и в жидкостном потоках возникающие на поверхности вихри под действием силы Жуковского проникают в глубь как газового, так и жидкостного потоков и тем усиливают интенсивности вихревого поля. [c.152]

Сказанное означает, что на должна влиять вязкость движущейся фазы. Однако перенос работы сдвигового трения становится малозаметным при небольших величинах скорости течения. Следовательно, одних вязкостных эффектов недостаточно, чтобы связать кинетическую энергию с тепловым потоком д"ь. Вблизи поверхности раздела, где V стремится к нулю, должна играть роль теплопроводность жидкости. Отсюда можно ожидать, что на величину к.э будет влиять как вязкость фазы ц, так и ее теплопроводность X. Это предположение подтверждается более глубокими теоретическими исследованиями и экспериментами. Как правило, в таких исследованиях определяется отношение g K.3lg h. Оно известно под названием коэффициент восстановления . Дадим ему обозначение Л/ к,в. Все сказанное выше можно кратко представить так [c.225]

В целом результаты сопоставления расчетных и опытных данных потерь напора на трение свидетельствуют о правомерности представления касательных напряжений, возникающих на поверхностях трубы, смоченных газом п жидкостью, через коэффициенты гидравлического сопротивления н динамические напоры обеих фаз. Причем для расслоенной структуры течения смеси с гладкой поверхностью раздела коэффициенты гидравлического сопротивления обеих фаз могут быть представлены в функции числа Рейнольдса, выраженного через гидравлический диаметр соответствующей фазы и относительной шероховатости. [c.186]

В данном случае частицы порошка суспензии были заряжены отрицательно. Причиной появления зарядов на частицах в суспензии является электризация частиц трением при их хаотическом перемещении в ацетоне. Это перемещение вызвано двумя силами гравитационными, под действием которых частицы стремятся осесть на дно, и турбулентными, возникающими при работе мешалок. Процесс электризации трением вызывается разделением двойного электрического слоя, когда происходит разрывание контакта между диэлектриками (ацетоном и частицей). Двойной электрический слой возникает на поверхности, как и всегда на границе раздела двух фаз (см. 1 гл. II). [c.73]

В процессе трения поверхности тел подвергаются физикохимическому и механическому воздействию. Взаимодействие внешней среды с металлом начинается с адсорбции элементов среды на разделе двух фаз металл—среда. При полном смачивании молекулы поверхностно-активных веществ стремятся покрыть всю доступную им поверхность равномерным адсорбционным слоем. В образовавшиеся на поверхности тела микротрещины, микропоры и т. п. попадают из окружающей среды поверхностно-активные вещества. Основной причиной втягивания адсорбционных слоев в микрощель является понижение поверхностной энергии. [c.58]

Но нз практики ПТМ можно привести много примеров, когда, наоборот, узлы трения работают в твердой среде с твердостью частиц меньшей, чем твердость поверхностей трения деталей (тяговые цепи, скребки, желоба, направляющие, звездочки и другие элементы скребковых конвейеров для каменного угля пищевых продуктов, мягких минеральных материалов и пр.). Применение смазки в этих условиях или недопустимо, или неэффективно из-за ее уноса частицами груза, и ее роль успешно выполняют транспортируемые продукты и материалы. Разделяя трущиеся поверхности, они препятствуют возникновению адгезионных связей, благодаря чему износостойкость возрастает на несколько порядков по сравнению с тем, когда узлы трения работают без этих материалов и без смазки. Положительное влияние твердой фазы в этом случае огромно. [c.87]

Достоверное определение перечисленных параметров сопряжено со значительными трудностями во-первых, само понятие касательного напряжения на поверхности раздела не имеет строгой физической формулировки и, следовательно, методы его измерения и интерпретации несовершенны во-вторых, выражение трения на поверхности раздела фаз через экви-ралентную шероховатость, шероховатости через толщину пленки, а толщины пленки через истинное газосодержание предполагает ряд допущений, встречающихся только как частные случаи. Прежде чем говорить о возможности в газожидкостном потоке подобия в рассмотренной форме, необходимо знать зависимость Хгр на поверхности раздела от состояния этой поверхности связь гидравлической шероховатости поверхности с основными параметрами течения — Рх рз 1- 1 Цг закон распределения локального газосодержания в канале. [c.240]

Поскольку труба адиабатная и подвода тепла из окружающей среды нет, а вследствие допущения о равновесии фаз обе фазы имеют одинаковую температуру, то обмен энергией в работе (69] обусловлен диссипацией энергии. Однако в околокри-тической зоне течения потери на трение становятся исчезающе малыми, а изменение энергии за счет проявления диссипативных сил на поверхности раздела фаз вносит настолько незначительный вклад, что, как отмечает Като, учет этого изменения не влияет заметно на расчетное значение расхода смеси. [c.13]

В процессе конденсации толщина пленки жидкости изменяется по длине вертикальной трубы от нуля до некоторой определенной величины 61,. На начальном участке поверхность пленки гладкая, затем по периметру трубы появляются отдельные возмущения, из которых далее по течению формируются синусоидальные волны постоянной длины и с прямым фронтом. С увеличением числа Рейнольдса пленки характер поверхности изменяется, волны двигаются с различной скоростью, имеют различные высоту и направление фронта. В дальнейшем появляются капиллярные волны и, наконец, отдельные кольцевые волны большой высоты. С изменением структуры волн меняются и закономерности массо- и теплопе-реноса в пленке и силы трения на границе раздела фаз. [c.145]

На рис. 6.4 изображены графики, построенные по результатам расчета для условий двух опытов с полной конденсацией (Р=7,5 бар, G i = 7,49 кг/час, Vi =2,09 м/сек, Reoi = 16,763, Re oin= 2844, Re = 304) и с вьшаром (Р = 7,5 бар, Gj = 14,81 кг/час, = 7,37 кг/час, Wi = = 4,14 м/сек, = 2,14 м/сек, Reoi = 40442, Re oin = = 14703, Re = 364). Рисунок свидетельствует об изменении по длине трубы толщины пленки б, температурного напора АТи, коэффициента теплообмена конденсации а , скорости на поверхности пленки и ее составляющих, обусловленных действием сил тяжести поперечным потоком пара Убйп и силами трения на границе раздела фаз [c.165]

В работах [117, 118] кроме основных сил, действующих в слое конденсации, учитывались силы тренпи пара о поверхность раздела фаз, а также момент сопротивления, обусловленный поступлением в пленку нкертной массы конденсирующегося пара. Для этого касательное напряжение на поверхности раздела фаз было выражено как сумма напряжений трения пара и связанного с поступлением инертной массы. Расчеты показали, что при умеренных тепловых нагрузках (до 10 Вт/м ) влияние указанных сил незначительно и при практических расчетах ими можно пренебречь. Экспериментальные исследования с использованием фреона-113 подтвердили принципиальную правильность принятого метода расчета. [c.114]

Модель со скольжением фаз — модель Локкарта—Марти-нелли — разработана на основе экспериментальных данных по потерям давления на трение при течении стабилизированных адиабатных потоков смесей воздуха с водой, бензином, керосином и различными маслами в прямых горизонтальных трубах [128]. В ее основу положен опытный факт однозначной зависимости комплексов и Фа от параметра X (см. соотношения (4.18)). При этом предполагалось отсутствие взаимодействия на границах раздела фаз и существование следующих сочетаний режимов течения жидкой и газообразной фаз турбулентный — турбулентный, ламинарный—турбулентный, турбулентный—ламинарный и ламинарный—ламинарный. При теоретическом обосновании модели Локкарта—Мартинелли [1071 учтено наличие сил сдвига, действующих на поверхности раздела фаз, и для упрощения инженерных расчетов получена достаточно простая зависимость [c.60]

Кутателадзе выписывает систему уравнений механики для двухфазного пристеночного слоя (уравнения движения и непрерывности отдельно для жидкости и пара, граничные условия на поверхностях раздела фаз). При анализе систе-мыиспользуются методы теории подобия. Для околокризис-ных режимов жидкость и пар считаются сильно турбули-зированными, молекулярное трение в них не учитывается. Скорость жидкости у стенки существенно меньше средней скорости пара. Поверхность нагрева предполагается достаточно большой, так что величина д ах не должна зависеть от линейного размера системы. В результате анализа получен безразмерный комплекс, который при кризисе кипения в условиях свободной конвекции достигает некоторого значения к . [c.183]

Полученные результаты позволяют приближенно оценить касательные напряжения на поверхности раздела фаз. На рис. 3.33 показана взаимосвязь трения на поверхности раздела Тгр с трением на стенке и числом РГсм при закрепленном значении истинного газосодержания ф = 0,8. С изменением ф зависимости Тгр / То = f (Рг) сохраняют качественную характеристику. Однако получение обобщенной зависимости для трения на границе раздела пока сопряжено с большими трудностями методологического характера и потребует усилий многих исследователей. [c.118]

Основное различие в подходах к решению задачи теплообмена при конденсации на вертикальной поверхности и в вертикальной трубе в условиях ламинарного режима течения пленки конденсата под совместным действием гравитационных сил, и касательных напряжений, возникающих на границе раздела фаз, заключается в способах определения и учета сил, действующих на пленку. Для упрощения решения, а также в связи со слабой изученностью влияния парового потока на движение пленки конденсата и теплоперенос в ней обычно пренебрегают влиянием того или иного фактора сил тяжести [6.40— 6.42], поперечного потока пара [6.43, 6.44 и др.] и т. д. Однако почти все работы по конденсации движущегося пара имеют характерный недостаток — касательные напряжения на границе раздела фаз определяются по формулам, рекомендуемым для сухих гладких или шероховатых поверхностей [6.44—6.48] и справедливым для двухфазного кольцевого течения лишь в случае чрезвычайно малой толщйны пленки, когда отсутствует волновой режим течения или амплитуда волн не превышает толщины ламинарного слоя парового потока. В остальных случаях волнового режима сопротивление трения во много раз превышает сопротивление для гладкой твердой поверхности, что должно соответствующим образом отразиться на характере течения пленки и теплопереноса в ней. Имеющиеся расчетные рекомендации по теплообмену в рассматриваемой области удовлетворительно обобщают опытные данные, по-видимому, за счет корректирующих эмпирических поправок. Поэтому естественно расхождение расчетных и опытных данных, полученных при конденсации паров веществ с иными теплофизическими свойствами и отношением Re VRe, даже при соблюдении внешних условий (Re", АГ, q,P). [c.158]

Исследование фрикционных свойств материалов и природы физико-химических явлений, протекающих на поверхности раздела тел в условиях сухого трения, является актуальной задачей не только в связи с решением проблемы повышения надежности и долговечности машин, но и в связи с решением ряда технологических задач обработки и соединения металлов, в частности при осуществлении некоторых способов сварки в твердой фазе (термокомпрессионная, клинопрессовая, экструзионная, трением, сдвигом). Общность методических экспериментальных и теоретических подходов к решению этих задач обусловлена тем фактом, что особенности проявления динамики трения и износа, а также кинетики процессов схватывания и соединения материалов в твердой фазе в существенной степени определяются кинетикой развития микро- [c.99]

Трение нй граин[ е раздела фаз. Рассмотрим трение на границе раздела пленка — газ в случае стабилизированного течения обеих фаз и отсутствия капельного уноса с поверхности пленки. Течение пленки будем считать ламинарным. Для этого случая можно использовать уравнение движения в виде [c.85]

Ws, 7 п, Тз, X, ф,Ягр, Тст, Трр, дз, диоп, дет или Гст- Для ее замыкания необходимо введение дополнительных условий. Записывая уравнения для коэффициентов, появившихся при одномерном описании процесса и связывающих трение на стенке Тст и на границе раздела Тгр, тепловые потоки gg, дисп, дет (или Тст) и геометрию поверхности раздела фаз с параметрами потока, в [4.57] получено [c.162]

Гидродинамическое направление аналитически изучает поведение простых периодических волн на поверхности жидкости, лишенной трения. Это самый старый и разработанный раздел учения о волнообразовании. Наиболее просто причины возникновения В0.ПН могут быть объяснены при рассмотрении течения двух невязких жидкостей различной плотности, движущихся с заданными скоростями (метод Кельвина—Гельмгольца). Это теоретическое решение позволяет показать, что поток газа, движущийся вдоль волновой поверхности раздела фаз, приводит к возникновению разрежения над гребнями волн и повышению давления во впадинах, т. е. способствует развитию волнообразования. Следующая степень приближения, предложенная Майлзом [198], состоит в том, что для невязких сред учитывается существование профиля скоростей вблизи поверхности раздела фаз. Несмотря на идеализацию процесса волнообразования, это направление позволяет установить основные качественные соотношения между различными параметрами волновой системы, а поэтому продолжает успешно развиваться. Вместе с тем при использовании соотношений, справедливых для жидкости, лишенной трения, необходимо учитывать, что наличие сил вязкости в слое, близком к границе раздела, приводит к возникновению ряда дополнительных эффектов, которые не могут быть учтены в рамках метода Кельвина—Гельмгольца—Майлза. Например, в вязких средах возможно появление отрывного течения с повышением давления с наветренной стороны пучности волны и понижением с подветренной стороны [58, 78]. Отдельные вопросы волнообразования в вязких средах были проанализированы Брук-Бенджемином [160]. Однако в целом теория такого течения практически не разработана. [c.182]

Во многих случаях представляется важной методика расчета стабилизированных пленок, отвечающих следующим условиям 1) поверхность раздела фаз предполагается неволновой ( гладкой ) и располагается на расстоянии 1Уг=бпл от твердой стенки (бпл—средняя по уравнению расхода толщина пленки) 2) напряжение трения на стенке то принимается по опытным данным, т. е. с учетом реальной волновой поверхности раздела 3) скольжение фаз на поверхности раздела отсутствует. [c.337]

V Таким образом, анализ литературных данных свидетельствует, о специфическом влиянии сред разных рриродь и свойств на дислокационную структуру поверхностей трения.. Эффекты, связанные с влиянием среды на характер структурных изменений тв,ердых, тел, весьма, разноо,бразны в своих конечньй субмикро-скопических проявлениях и экспериментальном выявлении этим в значительной Мере объясняются противоречия в их интерпретации. Важным обстоятельством в выявлении природы взаимодействия среды и твердого тела является выделение тех первичных взаимодействий, комбинациями которых определяются наблюдаемые эффекты. Сюда относятся как собственно поверхностные взаимодействия, локализующиеся, в соответствии с термодинамическими условиями, на границе раздела фаз, в слое непосредственно у этой границы, так и многочисленные эффекты, связанные с примыкающим к границе слоем конечной толщины [112]. Эти случаи включают весьма большое число явлений как увеличения, так и уменьшения сопротивления тела деформации и разрушению. Например, при упрочнении приповерхностного слоя первичным следствием можно считать затруднение движения в нем дислокаций, однако конечные результаты могут быть разными. - [c.48]

Наиболее сложным является образование напряжений в затвердеваюшей корке отливки, возникающих вместе с появлением твердой фазы, даже если корка еще не образует на стенке формы законченного контура. Перепад температур на поверхности раздела отливки и формы в начале затвердевания очень велнк, что предопределяет быстрый отвод теплоты от растущей корки и соответственно нн-тенснвную ее усадку но все же это не вызывает разрушения корки, хотя металл в этот период характеризуется ничтожно малыми показателями прочностных и пластических свойств. Корка в это время давлением жидкости плотно прижата к поверхности формы и силами трения закреплена всеми своими точками, т, е. [c.663]

Хорошо известно, что спекание интенсифицируется в присутствии жидкой фазы. При хорошем смачивании рашлав, проникая на контактные участки между частицами твердой фазы, уменьшает трение между ними, аннулирует пустоты, увеличивая скорость спекания. Было обнаружено, что ничтожно малые добавки некоторых элементов в жидкой фазе могут заметно изменить энергию поверхности раздела между, твердой и жидкой фазами. [c.83]

При некоторых условиях может произойти перенасыщение расплавленного металла газами, т. е. металл сварочной ванны будет находиться в нестабильном состоянии. Переход в стабильное состояние произойдет только в том случае, если находящийся в металле газ выделится из него в атмосферу или образует в нем газообразные пузыри. В сварочной ванне всегда имеются поверхности раздела между различными фазами — расплавленного металла со шлаком, неметаллическими включениями и твердым металлом. Однако известно, что наличие межфазных границ способствует образованию новой фазы. Пузырьки газа, появившиеся в сварочной ванне, вследствие разности плотностей металла и газа будут стремиться выйти на поверхность. Процесс удаления газового пузырька из сварочной ванны можно разделить на два этапа — перемещение пузырька к границе металл — газ или металл — шлак и переход газового пузырька через межфазную границу. На поднимающийся пузырек помимо сил поверхностного натяжения, которые стремятся придать ему сферическую форму, действуют также силы трения и давление жидкости, стремящиеся деформировать пузырек. В итоге форма пузырька будет определяться соотношением действующих на него сил, величина которых, очевидно, зависит от размера всплывающего пузырька. Газовые пузырьки могут быть удалены из металла, пока он находится в расплавленном состоянии. Одиако если они образуются в период кристаллизации металла сварочной ванны, то такие иузырьки останутся в металле в виде пор. Опасность возникновения пор увеличивается и [c.233]

Возможные процессы физико-химического взаимодействия поверхностей трения и срьды можно разделить на две группы 1) адгезионные, обусловленные взаимодействием молекулярных полей твердых фаз (типа Вап-дер-Ваальса) 2) диффузионные, являющиеся результатом диффузии активных компонентов среды (нормальное трение) и взаимной диффузии сопряженных тел (схватывание). Без четкого разграничения этих процессов научная постановка проблемы трения при высоких температурах невозможна. [c.34]

Механизм начального износа заключается в том, что трущиеся поверхности соприкасаются не по всей площади, а по микроплощадкам. Возникающие на. микроплощадках напряжения могут достигать такой величины, что соприкасаюитиеся неровности будут не только упруго и пластически деформироваться, но и срезаться. Поверхиостп трения при этом полностью не разделяются маслом ввиду значительного размера шероховатостей и отсутствия, по условиям работы, прочного слоя смазки. При высоких контактных напряжениях из-за разрушения и частичного смятия выступов эти неровности сглаживаются. Вначале сглаживание идет весьма интенсивно, а затем, после окончания приработки, когда фактическая опорная площадь увеличится по сравнению с первоначальной, наступает вторая фаза износа, характеризующаяся свои.м постоянством в единицу времени при неизменных условиях трения. Одновременно на трущихся поверхностях начинают образовываться адсорбированные слои, которые разобщают детали и предотвращают непосредственный контакт и молекулярное схватывание металлических тел, обеспечивая этим условия граничной смазки. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...