Поверхность соприкасающаяся

Параметры шероховатости поверхности назначаются конструктором в зависимости от условий работы. При составлении чертежей обращают внимание на поверхности, соприкасающиеся с другими деталями, в частности на трущиеся поверхности. Шероховатости поверхности и классы точности размеров взаимосвязаны, поэтому для обеспечения хорошей работы механизма еще недостаточно выдержать заданные размеры (с соответствующими допусками), а необходимо также получить при обработке заданную чертежом шероховатость поверхности. [c.111]

При пересечении поверхности торса плоскостью, перпендикулярной к касательной ребра возврата, получается кривая линия с вершиной острия, касательная в которой является главной нормалью ребра возврата поверхности. Соприкасающаяся плоскость ребра возврата является касательной плоскостью торса. Это необходимо учитывать при исследовании пространственных кривых. [c.271]

Привалочными называют поверхности, соприкасающиеся с поверхностями других деталей изделия, но не являющиеся охватываемыми или охватывающими. Требования к точности изготовления и шероховатости — менее жесткие. Общие прилегающие поверхности двух деталей одинаковых номинальных размеров обычно не имеют. [c.181]

Переход на парожидкостный режим при докритических параметрах охладителя сопровождается повышением гидравлического сопротивления пористого материала вследствие увеличения объема паров охладителя. При этом пористая стенка начинает работать на устойчивом режиме парожидкостного охлаждения, но при увеличенном давлении охладителя. Температура же горячей стенки скачкообразно возрастает и в определенном диапазоне расходов охладителя остается постоянной (см. рис. 6.3). Постоянство температуры горячей стенки в некотором интервале расходов охладителя можно объяснить тем, что при истечении из пористой стенки парожидкостной смеси не вся жидкость участвует в ее охлаждении, часть жидкости в виде мельчайших капель по инерции проходит сквозь пограничный слой и уносится потоком горячего газа. По мере уменьшения расхода охладителя количество жидкости в парожидкостной смеси уменьшается, а граница раздела жидкость—пар перемещается внутрь стенки. Температура поверхности, соприкасающейся с горячим газом, остается постоянной, а температура стенки со стороны подачи охладителя возрастает и достигает температуры кипения. Этот момент характеризуется вторичным повышением гидравлического сопротивления пористого материала. Над пористой стенкой со стороны подачи охладителя образуется паровой слой. Система начинает работать на паровой режим охлаждения. При этом температура горячей поверхности стенки резко возрастает, что может привести к ее прогару. По мере повышения в газовом потоке давления область удельных расходов охладителя, где температура горячей стенки постоянна, сокращается и>за уменьшения скрытой теплоты парообразования (см. рис. 6.4). [c.154]

Привалочными называют поверхности, соприкасающиеся с поверхностями других деталей изделия, но не являющиеся охватываемыми или охватывающими (поверхность В на рис. 22.13а). К сопрягаемым и привалочным поверхностям предъявляются повышенные требования в отношении точности их изготовления и шероховатости. [c.434]

Одно из преимуществ низших кинематических пар по сравнению с высшими — возможность передачи больших сил, поскольку контактная поверхность соприкасающихся звеньев низшей пары может быть весьма значительна. Применение высших пар позволяет уменьшить трение в машинах (классический пример — шарикоподшипник) и получать нужные, самые разнообразные законы движения выходного звена механизма путем придания определенной формы звеньям, образующим высшую пару. [c.23]

Во фрикционной передаче вращение передается вследствие действия силы сцепления на поверхности соприкасающихся колес, в зубчатой передаче — от зацепления зубьев, [c.212]

Сила трения действует в касательной плоскости к поверхностям соприкасающихся тел и при движении направлена против относительного скольжения тела. [c.52]

Когда связь осуществляется в виде некоторого тела, реакция направлена по общей нормали к поверхностям соприкасающихся тел в точке их касания (рис. 180, а) если же одна из поверхностей вырождается в точку, то реакция направлена по нормали к другой поверхности (рис. 180, б). Реакция неподвижной линии (см. рис. 171) приложена в точке касания и может иметь любое направление в нормальной плоскости, проведенной к кривой в этой точке. Примером такой связи служит цилиндрический шарнир (подшипник), в котором ось шарнира, перпендикулярная к рисунку, является неподвижной [c.189]

Сила трения есть результат взаимодействия двух соприкасающихся под некоторым давлением тел. Эта сила возникает в точках соприкосновения, лежит в общей касательной плоскости к поверхностям соприкасающихся тел и препятствует скольжению одного тела относительно другого. [c.197]

Вопрос о деформациях и напряжениях, возникающих в месте контакта, решается методами теории упругости. При решении задачи задаются следуюш,ими предположениями 1) материалы соприкасающихся тел однородны, изотропны, а нагрузки создают в зоне контакта только упругие деформации 2) площадка контакта мала по сравнению с поверхностями тел 3) действующие усилия направлены по нормали к поверхности соприкасающихся тел. [c.150]

Пусть на тело действует плоская система активных сил п тело находится в равновесии, соприкасаясь с поверхностью другого тела, являющегося связью для рассматриваемого тела. Если поверхности соприкасающихся тел абсолютно гладкие и тела абсолютно твердые. [c.62]

При движении одного тела по другому между соприкасающимися поверхностями возникает взаимодействие, называемое трением. Поверхности, соприкасающиеся во время движения, называются трущимися поверхностями. [c.90]

Повседневный опыт говорит о наличии механического взаимодействия между материальными телами и их взаимодействия с физическими полями. При этом даже такое простейшее взаимодействие двух тел, как прямой контакт между ними, имеет далеко не простую природу и до сих пор привлекает внимание физиков. В частности, это относится к явлению трения между поверхностями соприкасающихся тел. Еще более сложны явления взаимодействия тел с физическими полями. До сих пор не существует общепризнанной теории тяготения, которая объяснила бы физическую природу этого явления. Между тем так называемый четвертый закон Ньютона о всемирном тяготении имеет простое количественное выражение, которым широко пользуются. [c.12]

Площадки контакта малы по сравнению с поверхностями соприкасающихся тел. [c.51]

Учитывая, что площадки контакта малы по сравнению с поверхностями соприкасающихся тел, примем решение Буссинеска, заменив соприкасающиеся шары полупространством, нагруженным распределенной по поверхности контакта нагрузкой, имеющей равнодействующую Р. [c.53]

Величина, обратная линейному коэффициенту теплопередачи, называется общим линейным термическим сопротивлением. Температура поверхностей, соприкасающихся с теплоносителем, [c.282]

Согласно гипотезе И. Ньютона, высказанной им в 1686 г., а затем экспериментально и теоретически обоснованной в 1883 г. проф. Н. П. Петровым, сила внутреннего трения Т, возникающая между двумя слоями движущейся прямолинейно жидкости, прямо пропорциональна поверхности соприкасающихся слоев F, градиенту скорости du/dy, зависит от рода жидкости н температуры и не зависит от давления [c.11]

Рассмотрим некоторые характерные поверхности соприкасающихся тел. [c.355]

Отметим, qro при / , Ф / а площадка контакта будет эллиптической Другой предельный случай эллиптической площадки контакта, когда а/й-> 00 и Л -> 1, соответствует контакту двух тел с круговыми цилиндрическими поверхностями, соприкасающимися по образующим. Эллиптическая площадка контакта в этом случае превращается в узкую полосу шириной ЧЬ. Давление по ширине 26 полосы контакта будет распределяться по закону полуэллипса с полуосями 6 и а [c.357]

В действительности обе схемы отрыва идеализируют реальный процесс, поскольку всплытие пузырька начинается фактически сразу после его зарождения, как это следует из анализа рис. 6.14, а. По мере отхода пузырька от обогреваемой стенки уменьшается площадь его поверхности, соприкасающейся с тепловым пограничным слоем на стенке. В результате с увеличением объема пузырька уменьшаются энергетические ресурсы для его роста показатель степени п в зависимости вида (6.52) уменьшается в сравнении со значениями = 1/2 или = 3/4, определяемыми соответственно (6.41) и (6.44). Это особенно заметно для крупных пузырьков, время пребывания которых у обогреваемой стенки составляет 100—200 мс, что на порядок превышает типичное время роста паровых пузырьков при кипении воды и ряда других жидкостей при давлениях, близких к атмосферному. Такие крупные пузырьки перед отрывом практически перестают увеличивать свой объем (п = 0). Последний из кинокадров на рис. 6.10, б наглядно объясняет причину этого здесь поверхность пузырька практически не имеет контакта с перегретой жидкостью на обогреваемой стенке. Поскольку такое изме- [c.283]

Гладкая поверхность (рис. 83). Поверхность называется гладкой, если нри решении данной задачи молено пренебречь силами трения, возникающими в точках контакта с поверхностью рассматриваемого тела. Такая связь препятствует перемещению тела только в направлении общей нормали к поверхностям соприкасающихся тел в точках их контакта. Поэтому реакция данной связи N [c.97]

Конвективный теплообмен между потоком среды и поверхностью соприкасающегося с ней тела называется конвективной теплоотдачей или теплоотдачей. [c.193]

Сопротивление при качении возникает вследствие того, что поверхности соприкасающихся тел деформируются различно, реакция N (рис. 10.7) в силу переменного напряжения в поле касания двух тел смещается на величину коэффициента трения качения k в сторону нарастания напряжения, т. е. в сторону качения [c.152]

Как уже отмечалось, при движении жидкости около стенки скорость отдельных слоев неодинакова из-за наличия трения. Если рассмотреть два соседних слоя жидкости (рис. 6-4) при ламинарном течении или в пределах ламинарного пограничного слоя, то сила трения между ними будет пропорциональна поверхности соприкасающихся слоев, изменению скорости слоев по направлению, перпендикулярному оси движения, и будет зависеть от свойств жидкости. Математически это можно выразить так [c.231]

S — поверхность соприкасающихся слоев d(i)ldx — изменение скорости (градиент скорости) по нормали к направлению движения [c.231]

Коэффициент к зависит от всех физических свойств пары, т. е. от материала, характера механической и термической обработки (для металлов) и др. Чем тверже поверхность соприкасающихся тел, тем меньше коэффициент сопротивления качению. [c.314]

Пусть на тело действует плоская система активных сил и тело находится в равновесии, соприкасаясь с поверхностью другого тела, являющегося связью для рассматриваемого тела. Если поверхности соприкасающихся тел абсолютно гладкие и тела абсолютно твердые, то реакция поверхносчи связи направлена по нормали к общей касательной в точке соприкосновения и направление реакции в этом случае не зависит от действующих на тело активных сил. От активных сил зависит только числовое значение силы реакции. В действительности абсолютно гладких поверхностей и абсолютно твердых тел не бывает. Все поверхности тел в той или иной степени шероховаты и все тела деформируемы. В связи с этим и сила реакции R шероховатой поверхности при равновесии [c.66]

Сила трения скольжения действует в общей касательной плоскости к поверхностям соприкасающихся тел численно сила трения имеет всякий раз то значение, которое необходимо для предотвращения относительного скольжения тел, но не может стать больше некоторой определенной предельной величийы, т. е. [c.197]

В случае идеально гладкой поверхности реакция целиком сводится к силе, нормальной к поверхности. Таким образом, если связью служит поверхность без трения, то реакция связи нормальна к связи. В этом случае элементарная работа реакции на любом возможном перемеи ении точки равна нулю, так как сила направлена перпендикулярно к перемеи ению. Подчеркнем, что по определению возможных перемещений только что сказанное верно как в случае стационарных, так и нестационарных связей. Само собой разумеется, что элементарная работа реакций на той части бесконечно малого перемещения, которая соответствует собственному перемещению связи, может быть в общем случае и не равна нулю. Точно так л<е в случае движения по идеальной абсолютно гладкой кривой реакция будет нормальна к кривой и работа реакции на возможном перемещении будет равна нулю. Если же поверхности или кривые не идеально гладки, то работа реакций не будет равна нулю. Аналогичное заключение относится к твердому телу, скользящему по плоскости. Если поверхности соприкасающихся тел идеально отполированы, реакция будет направлена по общей нормали к ним при этом работа реакции на. "юбом возможном перемещении будет равна нулю. [c.315]

Пусть тело весом Р опирается на горизонтальную повер.ч-ность. Приложим к нему горизонтальную силу Т. Если поверхности соприкасающихся тел абсолютно гладкие, то нормальная реакция N опорной поверхности уравновесится силой Р, а сила Т, неуравповешенная никакой другой силой, приведет тело в движение. Положим теперь, что поверхности соприкасающихся тел шероховаты. Тогда может оказаться, что, несмотря па действие силы Г, тело остается в покое. В этом случае сила Т [c.78]

Чем меньше коэффициент трения С1 ольжеиня /, том меньше угол трения ф когда / = О, то и ф = 0. В этом идеальном случае поверхности соприкасающихся тел называются абсолютен) глад-1, ими. Реакция абсолютно гладкой новер.чностн направлена но нормали к этой поверхности (см. п. 2.9 гл. I). [c.80]

Уравнения (10.87) и (10.88) позволяют определить полуоси а и эллиптической площадки контакта по заданной силе Р в зависимости от Л и В, определяемых геометрией поверхностей соприкасающихся тел. Знаяатл Ь, из уравнения (10.86) определяется величина сближения тел а при заданной силе Р. [c.352]

Итак, зная кривизны поверхностей соприкасающихся тел и угол гр между их главными нормальными сечениями, по формуле (10.69). можно вычислить os 9. Тогда, пользуясь таблицами полных эллиптических интегралов, из уравнения (10.100) можно определить k. Зная к, по формулам (10.103) и (10.105) найти коэффициенты man, затем по формулам (10.102) и (10.106) получить полуоси а к Ь контурного эллипса, а по формулам (10.107) и (10.111) —величины а и ро- Для облегчения перечисленных вычислений Г. Виттемор и С. Петренко составили (1921) таблицу (табл. 10.1), позволяющую сразу определить коэффициенты т а п в зависимости от 0. [c.355]

S — боковая поверхность соприкасающихся слоев, которая в рассматриваемом случае равна боковой поверхности цилиндра S = 2яу1 [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...