Непроницаемая поверхность раздела фаз

Условие непроницаемости поверхности раздела фаз (1. 3. 7) переходит в следующие равенства [c.20]

ПЕРЕНОС ТЕПЛА ЧЕРЕЗ НЕПРОНИЦАЕМУЮ ПОВЕРХНОСТЬ РАЗДЕЛА ФАЗ [c.64]

При движении газового потока вдоль непроницаемой поверхности раздела фаз через поверхность осуществляется перенос касательной составляющей импульса, обусловленный вязкостью газа, который вызывает касательные напряжения трения на поверхности. [c.67]

Поскольку поверхность раздела фаз считается непроницаемой для обеих фаз, объем газового пузырька остается постоянным вплоть до момента дробления. Выразим значение объема пузырька, равное через функции Р (г, I) и Я (г) [c.128]

Поверхность раздела фаз непроницаема т =0) обе фазы вязкие и теплопроводные, скорости фаз намного меньше скорости звука. Это приводит к дальнейшим упрощениям [c.53]

При отсутствии переноса массы (непроницаемая граница) вблизи поверхности раздела фаз перенос тепла осуществляется теплопроводностью. Неравновесная линейная кинетическая теория для таких условий приводит к заключению, что температура газа на поверхности Г"(0) не равна температуре конденсированной фазы на поверхности Г (0) (Г на рис. 1.21). Скачок температур Г"(0) - Г (0) оказывается пропорциональным тепловому потоку у поверхности в газовой фазе [c.64]

В отличие от задачи Стокса об обтекании твердой сферы в анализе закономерностей обтекания жидкостью газового пузырька или капли (при Re 1) необходимо учитывать циркуляцию в дискретной фазе, возникающую под действием касательных напряжений на обтекаемой поверхности (рис. 5.9). Это приводит к определенным изменениям в математическом описании. Во-первых, уравнения сохранения массы и импульса теперь должны записываться и для сплошной, и для дискретной фаз. (Очевидно, что система (5.15) будет справедлива в нашем случае для обеих фаз.) Во-вторых, изменяется содержание условий совместности для касательной компоненты импульса. Если для твердой сферы допущение об отсутствии скольжения фаз на непроницаемой поверхности раздела означает равенство нулю касательной скорости жидкости, то для пузырька или капли условие [c.210]

Пусть наша система представляет собой либо сферическую жидкую каплю, находящуюся в окружении своего пара, либо твердый изотропный шар, помещенный внутрь расплава того же вещества. Окружим всю систему жесткой оболочкой, непроницаемой для теплоты и вещества. Кроме того, введем в качестве разделяющей поверхности двух фаз поверхность натяжения Гиббса, к которой отнесем все избыточные термодинамические величины, компенсирующие экстраполяцию однородных свойств каждой фазы вплоть до этой поверхности. Таким образом, имеем три подсистемы конденсированную фазу 1, окружающую ее фазу 2 (пар, расплав) и поверхность раздела фаз 3. Соответствующие вариации энергии этих подсистем даются выражениями [c.162]

Тепло- и массообмен при конденсации многокомпонентных теплоносителей. Уравнения диффузии (3.13) и (3.14) справедливы и тогда, когда описывается процесс конденсации многокомпонентных смесей. У поверхности конденсации также формируется диффузионный слой, в котором имеет место изменение парциальных давлений компонент, и парциальное давление низкокипящего теплоносителя возрастает по мере приближения к поверхности теплоотвода. Однако в отличие от случаев с неконденсирующимся газом, когда поверхность раздела фаз непроницаема для этого компонента смеси, для смеси конденсирующихся паров поверхность раздела проницаема для всех компонентов. [c.159]

Примем, что граница непроницаема для вещества. Это оправдано ввиду обычно встречающихся на практике низких давлений в кавитационном парогазовом объеме. Полость содержит весьма малую массу пара, и его конденсация по мере схлопывания не приводит к заметным потокам массы через границу раздела фаз. Для непроницаемой поверхности без учета сил поверхностного натяжения давление в жидкости на поверхности сферы равно внутреннему давлению. [c.237]

На поверхности непроницаемой стенки нормальная составляющая скорости обращается в нуль. При наличий массообмена непосредственно на границе раздела фаз поперечная составляющая скорости Wy = jy/p не равна нулю. [c.340]

Уравнение для плотности массового потока скорости реакции). Чистый поток массы через границу раздела фаз т" принимается равным нулю в силу предположения о непроницаемости поверхности катализатора. Поэтому внимание будет сконцентрировано на скоростях переноса отдельных компонентов газа т" и та"прод s- Первые две из них отрицательны, так как движение реагентов направлено к поверхности катализатора. Они связаны между собой стехиометрическим соотношением [c.210]

В работе [4] был приведен пример такой геотермальной системы, когда слой воды располагается над слоем пара, и исследовалась линейная устойчивость границы раздела фазовых переходов вода - пар. Предполагалось, что нижняя граница есть поверхность контакта непроницаемых пород и проницаемой области, насыщенной паром, в невозмущенном состоянии фазы неподвижны, а фазовый переход отсутствует. Численные исследования полученного дисперсионного соотношения показали, что рассматриваемая конфигурация может быть как устойчивой, так и неустойчивой. Было найдено критическое значение коэффициента проницаемости 4 10 м, разделяющего области устойчивого и неустойчивого состояний геотермальной системы. Для проницаемостей выше критического значения состояние системы является неустойчивым. Было отмечено, что найденное критическое значение на порядок меньше, чем характерное значение проницаемости геотермальных систем и, таким образом, устойчивость большинства систем не получила объяснения. [c.3]

Возвратимся теперь к классу процессов, в которых соседняя фаза представляет собой непроницаемое твердое тело, а поверхность раздела имеет свойство способствовать химическим реакциям компонентов газовой фазы. Рассмотрим в качестве примера платиновую проволоку, помещенную в смесь воздуха и небольшого количества водорода (газовая фаза). В 1817 г. Деви установил, что на поверхности такой проволоки протекает химическая реакция, настолько интенсивная, что проволока может раскалиться докрасна. Этот эффект используется в измерительных устройствах по увеличению температуры проволоки судят о концентрации горючего газа в смеси. [c.210]

Способность мембраны передавать или не передавать энергию и вещества из одной части системы в другую формулируется на языке ее качественных характеристик. Различают мембраны подвижные и неподвижные, гибкие и жесткие, проницаемые для конкретных частиц и непроницаемые. Подвижные мембраны способны изменять свое положение в пространстве, а гибкие — изменять свою площадь и форму. В первом случае изменяются объемы разделяемых частей системы, а во втором — в дополнение к этому может производиться работа изменения величины поверхности мембраны. Если жесткая неподвижная мембрана разделяет два раствора и проницаема ие для всех, а лишь для некоторых из нейтральных компонентов (полупроницаемая мембрана), то такую систему называют осмотической, если же при этом мембрана способна пропускать через себя ионы, то говорят о равновесии Доннана. При подвижных мембранах с ионной проводимостью имеют дело с обычными электрохимическими равновесиями. Частным случаем мембранных равновесий можно считать и гетерогенные равновесия между различными фазами вещества. Роль мембраны в этом случае играет естественная граница раздела соприкасающихся фаз ( поверхностная фаза ) или другая фаза, в равновесии с которой находятся гомогенные части системы. Например, при так называемых изопьестических (изобарических) равновесиях ею может сл) жить общая паровая фаза над жидкими растворами с различающимися концентрациями веществ. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...