Эйлера формула

Эйлера формула 267 Эксцентриситет 247 Энергия деформации потенциальная 65 [c.360]

Эйлера, углы 178 Эйлера, формула 171, 181 Эквивалентность пар 68 [c.459]

Эйлера формула 60 Эквивалентность пар 149 Энергия кинетическая 204, 231, 266 [c.303]

Но пространство в деформируемой среде, отнесенное к координатам Лагранжа, связано с евклидовым пространством, отнесенным к координатам Эйлера, формулами точечного преобразования (IV. 79), которые, по предположению, взаимно однозначны. Следовательно, и в деформированной среде можно ввести евклидову метрику, т. е. пространство в деформированной среде является евклидовым. [c.504]

Пределы применимости формулы Эйлера. Формула Эйлера применима лишь в пределах справедливости закона Гука это вытекает, как уже говорилось, из того, что при ее выводе исполь- [c.195]

Эйлера формула 562—565 Эксцентриситет приложения силы 362 363 [c.775]

Эвольвента 321 Эволюта 321 Эйлера формула 233 Экономичность 261 Эстетичность 261 [c.569]

Эта формула получена Эйлером. Формулой Эйлера пользуются при расчетах ленточных тормозов, ременной и канатной передач и т. д. [c.317]

Определение Впервые задача по определению критической критической силы, силы была решена Л. Эйлером, и полученная Формула Эйлера формула для определения Р р носит его имя. [c.204]

Выразить элементы матрицы вращения А через углы Эйлера [формула (4.46)], выполнив для этого умножение матриц последовательных поворотов. Убедиться с помощью непосредственной проверки, что элементы матрицы удовлетворяют условиям ортогональности. [c.160]

Так как А = В и внешние силы (реакция плоскости и сила тяжести) не создают момента относительно оси Gz то из третьего уравнения системы динамических уравнений Эйлера (формулы (4) п. 97) следует, что проекция г угловой скорости ш волчка на ось его динамической симметрии является постоянной, т. е. имеет место первый интеграл [c.224]

Одно из главных сечений поверхности в любой её точке, очевидно, идёт по образующей, а другое — ортогонально к образующим следовательно, главные радиусы кривизны равны оо и По известной теореме Эйлера [формула (21.14) [c.208]

Эйлера интеграл второго рода 1 (1-я)—139 Эйлера интеграл первого рода 1 (1-я)—172 Эйлера формула 1 (1-я) — 218 Эйлера-Лагранжа уравнения 1 (1-я) — 251 Эквивалентность пар I (2-я)—17 Эквивалентные системы сил 1 (2-я) — 14 Экзотермические реакции 1 (1-я) — 370 [c.352]

Эйлера формула 208 Электроприборы измерительные динамических перемещений 380 Элементы конструкций — Расчет на колебания 353 [c.563]

Найдем поле ускорений по Эйлеру. Формулы (1.124) в нашей задаче примут вид а = Ly "у Подставляя сюда v , Vy, по форму- [c.99]

Эволюта кривой 9, 142 Эйлера формула 99 Эквидистантные кривые 78 Эллипс 40, 45, 60, 64, 65, 73, 89, 119 —кубический 16 [c.284]

Границы применимости решения Эйлера. Формула Ясинского [c.150]

Эйлера формула 361, 390 Эксперимент И, 15, 118 Эксцентриситет приложения силы 247 Энергия деформации 59 [c.456]

Эйлера формула 565 Эйлерова сила 576 Эксцентриситет 427 Энергия потенциальная 43, 113 --- полная 114 [c.729]

Впервые явление продольного изгиба было исследовано знаменитым русским ученым, академиком Л. Эйлером. Формула, относящаяся к расчету стержней, испытывающих эту деформацию, носит его имя. [c.299]

Эйлера формула 233 Эксцентриситет 215 Энергия деформации потенциальная 55 [c.309]

Формула Эйлера. Формула Эйлера определяет закон распределения линейных скоростей точек твердого тела, совершающего вращение. Пусть некоторая точка тела r i) является образом какой-то неподвижной точки г в пространстве xyz [c.53]

Эйлера формула в теории турбин 197 Эллипсоид инерции 125, 331 Энергия кинетическая 2t2 [c.360]

Эйлера формула для скорости 108 Эйнштейн 39 Эллипсоид инерции 359 Эллипсоид Красовского 229 Эллиптические функции Якоби 457-458 [c.535]

ЭЙЛЕРА ФОРМУЛА - см. Фрикцион-ный м. [c.539]

Эйлера формула —274, 280 Эквивалентное напряжение—154 Эксцентрицитет —248 Энергии деформации—37, 138 Эпюра изгибающих моментов—179 [c.323]

Эйлера формула суммирования 394, IX. [c.477]

Для выбора расчетной формулы критической силы (формулы Эйлера, формулы Ясинского или формулы для расчета по пределу текучести) определяем предельную гибкость стали 3 [c.494]

Эвольпеита круга 428, 432, 433 Эвольвенты радиус кривизны 433 Эволюта 433 Эйлера формула 238 Элемент кинематической пары 20 Энергия кинематическая звоиа с переменной массой 369 [c.639]

Как указано в 64, при определении v° движение осей Охуг во внимание не принимается, следовательно, v =Axldt=AKxlAt, а при определении точку В можно рассматривать как принадлежащую телу, связанному с осями Охуг. Но это тело движется вокруг неподвижной точки О следовательно, по первой из формул Эйлера [формулы (77) в 62] [c.342]

Для неявного метода первого порядка — метода Эйлера, формула которого Zh-=d Ikldl=( h—llk- i)lli, коэффициенты равны l//i. [c.120]

В последующем задаче об изгибе балки уделяли много внимания крупные ученые, в числе которых были Мариотт, Лейбниц, Варньон, Яков Бернулли, Кулон и др.. Пишь в 1826 г. с выходом в свет лекций по строительной механике Навье был завершен сложный путь исканий решения задачи об изгибе балки, затянувшийся во времени почти на двести лет. Навье дал правильное решение этой задачи, им впервые введено понятие напряжения. Им же сделан существенный шаг в направлении упрощения составления уравнений равновесия, состоявший в том, что Навье отметил малость перемещений и возможность относить уравнения равновесия к начальному недеформированному состоянию. Это очень широко используемое положение иногда называют принципом неиз жнности начальных размеров. В истории развития механики деформируемого твердого тела важную роль сыграли такие крупные ученые, как Лагранж, Коши, Пуассон, Сен-Венан. Особо следует отметить заслуги Эйлера, впервые определившего критическое значение сжимающей продольной силы, приложенной к прямолинейному стержню (1744). Решение этой задачи во всей полноте тоже заняло по времени почти двести лет Дело в том, что решение Эйлера было ограничено предположением о линейно-упругом поведении материала, что накладывает ограничение на область применимости полученной Эйлером формулы. Применение эюй формулы за границами ее достоверности и естественное в этом случае несоответствие ее экспериментальным данным на долгое время отвлекло интерес инженеров от этой формулы и лишь в 1889 г. Энгессером была предпринята попытка получить теоретическое решение задачи об устойчивости за пределом пропорциональности. Он предложил 1аменить в формуле Эйлера модуль упругости касательным модулем i = da/di. Однако обоснования этому своему предложению не дал. В 1894 г. природу потери устойчивости при неизменной продольной силе правильно объяснил русский ученый Ясинский и лишь в 1910 г. к аналогичному выводу пришел Карман. Поэтому исторически более справедливо назвать его решением Ясинского —Кармана, предполагая, что Карман выполнил это исследование независимо от Ясинского. [c.7]

Рассмотрим трубу из алюминиевого сплава длиной 36 дюймов, наружным диаметром 3,0 дюйма и толщиной стенки 0,03 дюйма, показанную на рис. 16.7. Труба шарнирно закреплена по концам и должна выдерживать продольную нагрузку 18 ООО фунтов. Кривая зависимости напряжения от деформации материала приведена на рис. 16.8. Требуется определить коэффициент запаса устойчивости этого стержня с помощью формулы Эйлера, формулы Эйлера — Эн-гессера, формулы секанса с эксцентриситетом, равным нулю, и формулы секанса, полагая эксцентриситет нагрузки относительно осевой линии равным 0,15 дюйма. [c.559]

Эйлера формула 553, 555, 560 Эйлера — Энгессера формула 557, 560, 561 Эйлерова критическая сила 553 Эквивалентного начального состояния метод расчета фреттииг-усталости 487 Эквивалентное напряжение 389, 444 [c.619]

В конце XVIII в. подобные испытания на более мощной установке проводил П, С. Жирар . Для того чтобы сравнить значения критических сил, полученные на основе испытаний стоек, со значениями, вычисленными по формуле Эйлера (формула (5)), проводилось определение жесткости упругих стоек по способу, рекомендованному Эйлером (формула (6)). При этом Жирар, отвергая поздние работы Эйлера, считал, что жесткость при изгибе пропорциональна кубу диаметра (а не четвертой степени ). Закрепления концов стоек и способы приложения нагрузки в опытах Жирара лишь приблизительно соответствовали теоретическим поэтому и полученные им результаты плохо согласовывались с данными теоретических исследований. [c.168]

Теория машин и механизмов (1988) -- [ c.238 ]

Сопротивление материалов (1988) -- [ c.267 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.113 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.60 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.26 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.440 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.562 , c.565 ]

Прикладная механика (1985) -- [ c.233 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.85 , c.87 ]

Справочник машиностроителя Том 3 Изд.2 (1956) -- [ c.208 ]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.452 , c.458 ]

Повреждение материалов в конструкциях (1984) -- [ c.553 , c.555 , c.560 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Т1 1990 (1990) -- [ c.172 ]

Торсовые поверхности и оболочки (1991) -- [ c.99 ]

Словарь-справочник по механизмам (1981) -- [ c.391 , c.419 ]

Справочник машиностроителя Том 3 Издание 2 (1955) -- [ c.208 ]

Краткий курс сопротивления материалов Издание 2 (1977) -- [ c.361 , c.390 ]

Сопротивление материалов Издание 3 (1969) -- [ c.565 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.209 ]

Сопротивление материалов Издание 6 (1979) -- [ c.233 ]

Сопротивление материалов Издание 13 (1962) -- [ c.622 ]

Словарь - справочник по механизмам Издание 2 (1987) -- [ c.503 , c.539 ]

Сопротивление материалов (1964) -- [ c.274 , c.280 ]

Краткий курс сопротивления материалов с основами теории упругости (2001) -- [ c.183 ]

Основы механики космического полета (1990) -- [ c.120 ]

Техническая энциклопедия том 22 (1933) -- [ c.0 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.31 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.218 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...