Дейтрон магнитный момент

Отношение массы дейтрона Е массе протона Молярная масса дейтрона Магнитный момент дейтрона в магнетонах Бора [c.18]

Дейтрон — ядро тяжелого водорода Н , построенное из двух нуклонов (протона и нейтрона), является простейшим из атомных ядер, содержащих более чем один нуклон. Массовое число дейтрона Л = 2, заряд Z = 1, масса М = 2,01410219 у. а. е. м. ( + 11), энергия связи (зе = 2,22471 (+ 40) Мэе, S J-A = 1,1123 Мэе на нуклон, магнитный момент в ядерных магнетонах = + 0,857348, [c.152]

Отношение магнитного момента дейтрона Е магнитному моменту протона [c.19]

Посмотрим теперь, являются ли ядерные силы центральными. Центральными называются силы, действующие вдоль линии, соединяющей частицы. Центральные силы могут зависеть от относительной ориентации спинов частиц, но не могут зависеть от ориентации этих спинов относительно радиуса-вектора между частицами. Для центральных сил орбитальный и спиновый моменты количества движения сохраняются в отдельности. Поэтому в низшем энергетическом состоянии орбитальный момент / стремится принять наименьшее возможное значение / = О, при котором равна нулю центробежная энергия. Тем самым при центральных силах основным состоянием дейтрона было бы чистое S-состояние, в котором I = 0. Поскольку спин дейтрона равен единице, то спины протона и нейтрона параллельны. Следовательно, магнитный момент дейтрона при центральных силах должен равняться алгебраической сумме магнитных моментов протона и нейтрона. Отмеченное в 1 отклонение р,р -1- jXn от jid свидетельствует о том, что ядерные силы в какой-то мере нецентральны. Действительно, если предположить, что силы нецентральны, то орбитальный момент не будет точным интегралом движения. Им будет только полный момент. Согласно квантовому принципу суперпозиции состояний состояние дейтрона будет суммой состояний с различными значениями орбитального момента. Число возможных смешиваемых состояний сильно ограничивается законами сохранения полного момента и четности. Из закона сохранения полного момента следует, что если спин дейтрона равен еди [c.175]

Таким образом, мы пришли к выводу, что при нецентральных силах основным состоянием дейтрона будет суперпозиция 5-состояния (/ = 0) и D-состояния (/ = 2). В D-состоянии к суммарному спиновому магнитному моменту протона и нейтрона добавляется орбитальный магнитный момент протона в D-состоянии. За счет этого и получается отклонение магнитного момента дейтрона от аддитивного значения. [c.176]

Квадрупольный и магнитный моменты дейтрона [c.38]

КВАДРУПОЛЬНЫЙ и МАГНИТНЫЙ МОМЕНТЫ ДЕЙТРОНА 39 [c.39]

Значение q приводит к слишком большой асимметрии вол новой функции при г > Го, что противоречит наблюдаемой величине магнитного момента дейтрона (если бы q равнялось 0,462, то магнитный момент дейтрона очень сильно отличался бы от суммы моментов нейтрона и протона, см. ниже). Зная q, легко найти вес Ь-состояния, который мы [c.47]

Присутствие D-волны в основном состоянии дейтрона проявляется не только в существовании квадрупольного момента дейтрона. Вследствие наличия D-волны магнитный момент дейтрона не равен точно сумме магнитных моментов нейтрона и протона действительно, магнитный момент дейтрона можно рассматривать как сумму собственных магнитных моментов нейтрона и протона и добавочного магнитного момента, связанного с орбитальным моментом количества движения протона. [c.48]

Экспериментально установлено 1з] магнитные моменты протона, нейтрона и дейтрона равны соответственно [c.48]

Оператор магнитного момента дейтрона М, выраженный [c.48]

Мы видим, таким образом, что данные о квадрупольном и магнитном моменте дейтрона качественно согласуются с теорией. [c.50]

Причём более вероятным является большее значение, так как, считая Го =1,6 см, мы получим из данных по квадруполь-ному моменту дейтрона слишком большое значение для веса D-волны в основном состоянии дейтрона (порядка 7%), не соответствующее данным о магнитных моментах дейтрона, протона и нейтрона. [c.67]

Магнитный дипольный момент. Методы магнитного резонанса дают возможность определить отношение магнитного момента дейтрона к магнитному моменту протона с точностью 10" [c.108]

Одной из центральных задач ядерной физики является выяснение природы сил, удерживающих протоны и нейтроны внутри атомного ядра,— так называемых ядерных сил. Ядерные силы отличаются от сил всех других известных видов. Они не могут иметь электрическую природу, так как проявляются не только между заряженными, но и между нейтральными частицами (например, между нейтроном и протоном в дейтроне это не магнитные силы, так как взаимодействие между магнитными моментами нуклонов слишком мало это тем более не слабые и не гравитационные силы, так как те и другие чрезвычайно слабы. Огромная интенсивность ядерных сил, проявляющаяся, например, в том, что они удерживают внутри ядра одноименно заряженные протоны, выделяет их в особый класс сильного ядерного взаимодействия. [c.4]

Результаты опытов по изучению рассеяния электронов на ядрах позволяют получить распределение заряда в ядре. Из опытов по изучению рассеяния быстрых электронов на протонах и дейтронах можно получить распределение заряда и распределение магнитного момента по объему нуклона (протона и нейтрона). [c.98]

Системой из двух нуклонов р и /г, находящихся в связанном состоянии, и является дейтрон — ядро тяжелого водорода Экспериментальные данные о значении спина, магнитного и электрического моментов дейтрона приводят к заключению, что основным состоянием дейтрона является триплетное состояние — [c.116]

Для данного типа частиц (протоны, дейтроны и а-частицы) существует определенная связь между величиной магнитного поля и частотой ускоряющего напряжения. Чтобы частицы получали энергию в нужный момент, необходима синхронность. Магнитное поле Н заставляет частицу с зарядом е, массой т и скоростью V описывать окружность радиусом г. Сила, действующая на частицу со стороны магнитного поля Р = Нео, компенсируется центробежной силой частицы Р= ти 1г), откуда [c.84]

Таким образом, величина ца не равна сумме магнитных дипольных моментов протона Лр и нейтрона л , которая составляет 0,87956 т. е. отличается от нее на 2,5 %. По-видимому, орбитальное движение двух нуклонов в дейтроне происходит таким образом, что реализуется преимущественно состояние в котором спины нуклонов параллельны, но не только одно это состояние. [c.108]

Магнитный дипольный момент дейтрона 21. 108 [c.331]

Такое сложное состо ние может возникнуть только в том случае, если ядерныё силы не являются чисто центральными. Это означает, что ядерные силы должны зависеть не только от расстояния между частицами, но также и от ориентации спинов нейтрона и протона по отношению к радиус-вектору, соединяющему обе частицы. Учёт таких сил, которые носят название тензорных, даёт возможность объяснить существование квадрупольного момента дейтрона, а также тот факт, что магнитный момент дейтрона несколько отличается от суммы магнитных моментов протона и нейтрона 1 - [c.33]

Из самых различных экспериментальных данных следует, что основное состояние дейтрона является триплетным, в котором суммарный спин частиц равняется единице. (Это следует, в частности, из почти точно выполняющейся аддитивности магнитных моментов нейтрона и протона в дейтроне и, кроме того, из самого факта существования лвадрупольного момента дейтрона, который равнялся бы нулю в синглетном состоянии, см. ниже.) [c.38]

Упругое рассеяние зависит от взаимной ориентации снинов взаимодействующих частиц. Спин — и только оп — может задавать выделенную ориентацию в частице, даже точечной. Исследование процессов, зависящих от ориентации спина, помогает понять природу спина, еще не до конца ясную. Для этих исследований создаются поляризованные мишени и пучки поляризованных частиц — протонов, дейтронов и электронов, а также мюонов (поляризация — преимущественная ориентация снинов в выделенном направлении). В поляризованных мишенях (содержащих водород или некоторые более тяжелые элементы) используется эффект, о котором мы рассказывали в 2.1.2 в связи с опытом Эйнштейна и де Гааза ориентация спиновых магнитных моментов — а соответственно и снинов, т. е. поляризация во внешнем магнитном поле. Но если в ферромагнетиках такая поляризация может происходить при любой температуре, при которой сохраняются ферромагнитные свойства, то для подавления деполя-ризациоппого влияния теплового движения в других веществах требуются сверхнизкие температуры. [c.92]

Убедительное доказательство правильности вывода о том, что релаксация протонов в воде вызывается их взаимньш диполь-дипольным взаимодействием, было получено при измерении Ti для цротонов в смесях HgO — DgO различных концентраций [10]. По мере того как увеличивается процентное содержание тяжелой воды, увеличивается время релаксации протонов. Последнее объясняется тем, что дейтроны, с которыми протоны связаны диполь-дипольными взаимодействиями, обладают меньшими магнитными моментами. Поскольку в смеси обмен протонов происходит быстро, они характеризуются одним временем релаксации Очевидно, что в отсутствие такого обмена в молекулах НОН встречались бы протоны с быстрой релаксацией и в молекулах HOD — протоны с медленной релак- сацией. Жсли предположить, что вращательное и трансляционное движения правильно описываются временами корреляции, пропорциональными (ц /Г), то время релаксации протонов в смеси должно определяться формулой [c.305]

Ранняя попытка Рейнольдса и Крэгса (Л. 56] провести в столбе дуги термоядерные реакции потерпела неудачу из-за (невозможности получения сколько-нибудь за.метного пото ка ейтронов. Первое сообщение о получении такого потока было сделано группой советских исследователей [Л. 43 и 57], применявших импульсы тока в несколько сотен тысяч ам(пер продолжитель-иостью. несколько десятков микросекунд. Испускание нейтронов происходило в условиях, когда можно было считать, что температура столба не настолько высока, чтобы в нем в заметном масштабе могли происходить термоядерные реакции. Впоследствии было показано (Л. 58], что испускание нейтронов было вызвано потоками дейтронов, ускоренных вследствие неустойчивости разряда до энергий порядка 40 кэв. В последнее время по этому вопросу был опубликован ряд работ английских, американских, советских и других иоследователей [Л. 59]. В некоторых газоразрядных трубках удавалось отодвигать момент наступления неустойчивости типа изгиб путем применения аксиального магнитного поля и проводящих стенок. [c.50]

Здесь Ч " (5) и Ч (В) — волновые функции этих двух состояний с коэффициентами а з и а о, подчиняющимися условию 05 + аЬ = = 1. Их значения определяются сопоставлением теоретических выражений с экспериментальными значениями магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента дейтрона. Оптимальное отношение аЬ /аз этих коэффициентов равно 0,04. Смесь состояний теоретически описывается добавлением к сфери-чески-симметричному потенциалу взаимодействия, т. е. к центральному потенциалу, тензорного потенциала, зависящего от углов между векторами спинов нейтрона и протона и соединяющим эти частицы радиус-вектором ( 1.2). [c.109]

Резонансные эксперименты дали большое количество информации о строении молекул, атомов и ат. ядер. Были измерены спмкы, магн. дипольные и электрич. квадрупольные моменты ядер. В частности, был обнаружен электрический квадрупольный момент дейтрона, исследована тонкая структура ат. спектров, в результате чего был открыт лэмбовский сдвиг. Измерение постоянной тонкой структуры дало пока единств, доказательство существования у ядер электрич. октупольных моментов. Выли измерены вращат. магн. моменты и электрич. дипольные моменты молекул, энергия вз-ствия ядерных магн. моментов с вращат. магн. моментами молекул, зависимость электрич. й магн. свойств от ориентации молекул квадрупольные моменты молекул, энергия межъядерных магн. вз-ствий в молекулах и др. Частота колебаний, соответствующая линиям сверхтонкой структуры магнитного резонанса в М. и а. п.,— основа для определения секунды в пассивных квантовых стандартах частоты. [c.435]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...