Поля температурные неосесимметричные

Вывод определяющих соотношений для обечаек при неосесимметричном температурном поле. В выводе определяющих соотношений пусть первая квадратичная форма поверхности, описывающая исследуемую обечайку имеет вид [c.254]

В качестве примеров, иллюстрирующих применение методов решения плоских задач термоупругости, рассматривается определение тепловых напряжений в диске и цилиндре при плоском осесимметричном (стационарном и нестационарном) температурном поле и при плоском неосесимметричном стационарном температурном поле. [c.8]

Стационарное неосесимметричное плоское температурное поле длинного цилиндра [c.65]

Тепловые напряжения в диске и цилиндре при плоском неосесимметричном стационарном температурном поле [c.98]

Пусть под действием плоского стационарного неосесимметричного температурного поля Т г, б) в тонком круглом диске с центральным отверстием возникает плоское неосесимметричное напряженное состояние. Диск предполагаем свободным от [c.98]

Более сложные задачи термоупругости круглых пластин (тепловой изгиб круглых пластин переменной толщины при неосесимметричном температурном поле, тепловые напряжения в круглой пластине при переменном модуле упругости и др.) рассматриваются в работе [15]. [c.111]

Решения стационарных задач теплопроводности об осесимметричных температурных полях диска и круглой пластины с центральным отверстием и о неосесимметричном плоском температурном поле длинного полого цилиндра приводятся в 3.4 и 3.5. Полученные решения для диска и круглой пластины учитывают конвективный теплообмен между их боковыми поверхностями и окружающей средой. [c.55]

Тепловые напряжения в полом цилиндре и диске с центральным отверстием при плоском стационарном неосесимметричном температурном поле [c.121]

Рассмотрим решение задачи о тепловых напряжениях в длинном подом цилиндре под действием плоского стационарного неосесимметричного температурного поля Т (р, 9). Наружная (р=1) и внутренняя (р = Р1) цилиндрические поверхности свободны от поверх- [c.121]

Экспликацией корпуса в точностных расчетах по упомянутым погрепшостям становится сосуд как тело вращения из однородного идеально упругого материала. Предполагается, что сосуд нагружен механическими нагрузками общего вида и находится под действием внутреннего давления, нагрет некоторым распределенным полем температур, которое в общем случае является неосесимметричным и переменным вдоль меридианов. Перемещения, вызываемые температурными воздействиями и механическими нагрузкаьш, предполагаются малыми, а константы материала — не зависящими от температуры. Задача рещается в определении напряженно-дефор-мировавного состояния нагретого сосуда. [c.254]

Рассмотренная в 4.7 и 4.8 задача о тепловых напряжениях в длинном полом цилиндре (или в круглом диске с центральным отверстием), обусловленных плоским неосесимметричным стационарным температурным полем, стала предметом исследований многих авторов. Впервые решение этой задачи с помощью метода, основанного на исследовании вспомогательной задачи о дислокациях цилиндра и на применении теории функций комплексного переменного, получил Н. И. Мусхелишвили [44, 45] ( 4.8). Позже метод, использующий теорию функций комплексного переменного, был применен для исследования указанной задачи Гейтвудом [8]. Решение аналогичной задачи дано Меланом и Паркусом без использования функций комплексного переменного в их методе применяется комбинация термоупругого потенциала перемещений и функции напряжений [42]. Приведенный в 4.7 метод решения заимствован из книги [5]. Решение упомянутых выше задач выполнено в предположении, что упругие характеристики и коэффициент линейного теплового расширения материала постоянны. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...