Температурное поле. Градиент температуры

Температурное пола. Градиент температуры. Теп.ювой поток 39 [c.39]

ТЕМПЕРАТУРНОЕ ПОЛЕ. ГРАДИЕНТ ТЕМПЕРАТУРЫ. [c.39]

Температурное поле. Градиент температуры [c.207]

Данные на рис. 5 свидетельствуют о том, что исследования температурных полей лопаток турбомашин при постоянных граничных условиях (вариант первый, рис. 4, а) дают неправильное представление о температурных полях, полях градиентов температур и могут привести к существенным просчетам при прочностных расчетах. [c.165]

Из решения (11) видно, что ряд быстро сходится с течением времени он становится все меньше и меньше, и, начиная с определенного значения Ро>Ро1, им можно пренебречь. Тогда температура в любой точке пластины будет линейной функцией времени, а распределение температуры по толщине будет параболическим. Такой режим нагревания называют квазистационарным, так как поле градиента температуры будет стационарным (температурный градиент в данной точке не изменяется от времени). [c.277]

Деформация листов и вырезаемых деталей. Деформация листа и вырезаемой из него детали обусловлена значительной величиной внутренних напряжений, вызываемых местным нагревом при резке. Как и при сварке, величина возникающих в металле напряжений определяется характером температурного поля, величиной температуры и градиента ее изменения в направлении линии реза и поперек нее, а также жесткостью разрезаемого листа. [c.391]

Горячая штамповка является циклическим процессом. Продолжительность термического цикла штамповки (ТЦШ) не постоянна и меняется как в зависимости от типоразмера днищ, так и в пределах партии штампуемых днищ одного типоразмера. Операции ТЦШ приведены на рис. 3.10. Температурное поле (абсолютная величина температуры и ее градиент) влияет также на характер, особенности ТЦШ и качество отштампованных днищ. Оно в произвольной точке системы в определенный момент времени характеризует зна- [c.38]

В ХОЛОДНОМ конце проводника, вызывает градиент электрического потенциала. Отрицательный заряд на холодном конце нарастает до момента достижения динамического равновесия между числом электронов с большей энергией, диффундирующих от горячего конца к холодному под действием градиента температуры, и числом электронов, перемещающихся от холодного конца к горячему под действием градиента потенциала электрического поля. Этот градиент потенциала существует, пока есть градиент температуры, и называется термоэлектрической э.д.с. Отсюда следует, что термо-э.д.с. не может возникнуть без температурного градиента. [c.268]

При исследовании термопарой температурного градиента в печи всегда затруднительно ответить на вопросы о причине изменения показаний температуры после перемещения термопары. Этой причиной могут быть как неоднородное температурное поле в печи, так и неоднородность электродов самой термопары. К счастью, обычно удается найти верхнюю границу влияния неоднородностей. Если наблюдаемые изменения э.д.с. в зависимости от положения термопары явно больше, чем эта граница, то можно быть уверенным в наличии неоднородного температурного поля в печи. В противном случае определенного заключения об источнике изменений э.д.с. и форме температурного поля в печи сделать нельзя. [c.270]

Завершая рассмотрение вопросов градуировки, вновь отметим важность проблемы неоднородности термопар. Измеряемая э. д. с. термопары возникает в той ее части, которая находится в области температурного градиента. Неоднородности материала термопар приводят к тому, что измеренная э.д. с. оказывается зависящей не только от разности температур между спаями, но и от расположения неоднородностей в температурном поле. Практически это означает, что градуировка термопары точна лишь для той печи или ванны, где она выполнялась, и даже только для момента исходной градуировки. При извлечении термопары из печи часто возникает достаточное число вакансий в решетке для заметного сдвига градуировки. Окисление или фазовые превращения (например, в термопаре типа К) также приводят к неравномерным изменениям свойств, зависящим от температурного градиента градуировочной печи [8]. [c.303]

Формула (5.1) описывает объемное температурное поле. Оно может быть также плоским Т = Т х, у, t) или линейным Т = = Т (л , t). Для наглядности температурные поля часто представляют графически в виде изотерм (рис. 5.2, а). Изотермической поверхностью или изотермической линией называется геометрическое место точек тела, имеющих одинаковую температуру. От точки к точке температура тела может изменяться. Изменение температуры в направлении SS на длине бесконечно малого отрезка dS называется градиентом температуры в рассматриваемой [c.141]

Кельвин на метр равен температурному градиенту поля, в котором на участке длиной I м в направлении градиента температура изменяется на 1 К. [c.94]

Тщательный анализ составляющих погрешности градиентного метода позволяет изыскать дополнительные пути увеличения точности этого метода. Погрешность вычисления температуры при двумерном температурном поле пропорциональна второй степени шага разбивки по координатам. Относительная же погрешность вычисления градиента температуры по конечно-разностному выражению [c.283]

РИС. 33. Температурное поле. Удельный тепловой поток. Градиент температуры [c.84]

Предполагается, что на поверхностях пластины, определяемых координатами X—Q, х=Ь и у—>-оо, температура поддерживается постоянной и равной и, а вдоль поверхности г/=0 температура является функцией координаты х, т. е. t=f(x). Предполагается, что пластина относительно тонкая в направлении оси Oz, а поверхности, параллельные координатной плоскости хОу, имеют. идеальную тепловую изоляцию. Ввиду этого градиентом температур dt/dz можно пренебречь, и температурное поле такой пластины будет двухмерным. [c.60]

Процесс теплопроводности неразрывно связан с распределением температуры внутри тела. Поэтому при его изучении прежде всего необходимо установить понятия температурного поля и градиента температуры. [c.8]

Градиент температур. При любом температурном поле в теле всегда имеются точки с одинаковой температурой. Гео- [c.8]

Градиент температур. При любом температурном поле в теле всегда имеются точки с одинаковой температурой. Геометрическое место таких точек образует изотермическую поверхность. Так как в одной и той же точке пространства одновременно не может быть двух различных температур, то изотермические поверхности друг с другом не пересекаются все они или замыкаются на себя, или кончаются на границах тела. Следовательно, изменение температуры в теле наблюдается лишь в направлениях, пересекающих изотермические поверхности (например, направление X, рис. 1-1). При этом наиболее резкое изменение температуры получается в направлении нормали п к изотермической поверхности. Предел отношения изменения температуры А/ к расстоянию между изотермами по нормали Дп называется градиентом температур и обозначается одним из следующих символов [c.9]

На выбор Ат пока никаких ограничений наложено не было. Увеличение его значения может значительно сократить объем вычислительных работ, а потому весьма заманчиво. Однако если придать Ат чрезмерно большое значение, погрешность, вызываемая вторым допущением, т. е. тем, что средний тепловой поток за время Ат считается пропорциональным начальному во времени градиенту температуры, может стать весьма значительной. Иначе говоря, при больших значениях Ат ошибка экстраполяции резко возрастает, что немедленно сказывается на точности вычисления последующих температурных полей. [c.240]

С помощью выведенных формул была подсчитана контактная температура, найдены температурные поля и градиенты температуры при ударе. Результаты сравнения расчетных данных с экспериментальными приведены в подразд. 28. [c.127]

Циклический характер теплового режима эксплуатации изделий, чередование переходных и стационарных этапов вызывают возникновение в элементах конструкций нестационарных температурных полей со значительными градиентами температур. Например, для лопаток соплового аппарата судовой газовой турбины при максимальных температурах нагрева до 950° С [c.6]

Для однородного температурного поля эта область приблизительно статистически симметрична. При наличии температурного градиента она вытянута в направлении перепада температур — вытянутый след (рис. 4, см. вклейку). Такой характер плавления, несомненно, должен быть связан с неполной смачиваемостью твердого тела собственным расплавом, найденной нами для исследуемых веществ ранее [2—3]. Краевые углы смачиваемости достаточно велики и составляют 14 ч- 43° [c.47]

ДУ) — фазовых превращений, температурного поля в слое при температурах выше и ниже критических точек, внутренних напряжений в слое и на границе при весьма высоком градиенте температур, структуры закаленного слоя [3, 90—92]. [c.149]

Рис. 6.1. Иютермы температурного поля, градиент температуры, тепловой поток а - положительное направление градиента температуры и положительное направление нормали совпадают. Тепловой поток направлен противоположно направлению нормали и имеет знак минус , б - положительное направление гралиента температуры противоположно положительному направлению нормали. Тепловой поток направлен по направлению нормали и имеет знак плюс - п - нормаль к изотермической поверхности <1А ц - тепловой поток к поверхности с1А (1Аф - поверхность, расположенная пол углом ф к изотерме (поверхности

Ре сл = 4 000 с учетом влияния гсл/ ст- Такое влияние симплекса LjDt на теплообмен следует объяснить процессом тепловой стабилизации движущегося слоя. Вследствие сравнительно низкой эффективной теплопроводности сыпучей среды вначале все падение температуры происходит в пристенной зоне. Повтому снижение температурного напора происходит медленнее, чем температурного градиента асл заметно падает по ходу слоя. Этот процесс протекает до момента стабилизации температурного поля, граница которого пока не установлена, хотя диапазон исследованных L/D = 42,5- 276. Подчеркнем, что длина участка тепловой стабилизации всегда значительно превышает длину участка стабилизации скорости слоя ( 9-6). Это должно свидетельствовать о существенной неэквивалентности температурных и скоростных полей в движущемся слое. [c.340]

Рассмотрим, например, расчет пластины, работающей в глубоком вакууме (74]. На рис. 5-1 показана математическая модель пластины с покрытием. При анализе теплопередачи будем считать температурное поле в сечении равномерным и одномерным, что при малом отношении толн ины к длине дает достаточно точные результаты. В случае одномерности предполагается, что температурный градиент покрытия в направлении х является очень малым по сравнению с температурным градиентом покрытия, нормальным к поверхности. Следовательно, в покрытии рассматривается только составляющая теплового потока от пластины к окружающей среде и все тепло в направлении х проходит по металлу подложки. Введем следующие предположения передача тепла окружающей среде происходит только излучением среда имеет температуру, равную 0 К радиационная поверх- [c.111]

Температурное поле, необходимое для определения температурного градиента на поверхности теплообмена, может быть найдено по распределению температуры на поверхностях стенки, участвующей в теплообмене, которое можно измерить, например, с помощью термопар. Место заделки одного спая термопары показано на рис. 14.6. Термопарные провода 1 подводят к месту крепления спая на поверхности стенки 3 по фрезерованным канавкам 2, которые заподлицо с поверхностью заделывают в зависимости от температурного режима либо термоцементом, либо эпоксидной смолой. Для исключения утечки тепла по термопарным проводам (последнее может привести к существенным ошибкам в измерении температуры) их стараются располагать по изотермическим поверхностям. [c.280]

Основное расчетное соотношение градиентного метода имеет вид q = —к(дТ1дп)п о, причем градиент температуры на поверхности теплообмена находится в результате решения задачи о температурном поле в стенке чаще всего численным путем. [c.283]

Температурный градиент. Одной из вал<ных характеристик температурного поля является температурный градиент, представляющий собой вектор, направленный по нормали к изоп2срмической поверхности в сторону возрастания температуры. [c.163]

Рис. 1.1. Расположение градиента температуры и вектора теплового потока относительно изотермы (2=Соп51 температурного поля

Определение расхода теплоты. Для оценки расхода теплоты, после того как численно определено температурное поле, можно воспользоваться законом Фурье(1.3). Градиент температуры находится численным дифференцированием. Для сечения печи, изображенного на рис. 6.4, а целесообразно определять расход через внутреннюю (внешнюю) границу сечения, так как градиент температуры к ней (границе) иериендику-лярен. В узлах (х, у) внутренней границы Vg сечения модуль градиента температуры, умноженный [c.89]

Однако определить значение градиента температур (dtldy)y-o трудно, так как для этого нужно рассчитать температурное поле в текущей среде. Сделать это можно путем вывода дифференциального уравнения, описывающего температурное поле текущей жидкости с последующей конкретизацией путем применения условий однозначности. Рассуждения в этом случ )е аналогичны выводу уравнения (11-17) для твердого тела. Выделяя в потоке жидкости элементарный параллелепипед, необходимо учесть не только перенос тепла теплопроводностью теплопр = —K(dtldx), но и конвективным током при скорости жидкости вдоль оси Wx. [c.153]

Нагрев образцов пропусканием тока приводит к появлению выраженного продольного градиента температур. На рис. 5.4.8, а приведены величины градиента продольного температурного поля корсетного образца на различных базах I при одноминутном тем- [c.255]

Температурные напряжения могут быть вычислены в результате решения методом конечного элемента задачи о термических напряжениях в сплошном или полом образце при наличии продольного градиента температур. Результаты расчета для образца из стали Х18Н9 при распределении температуры, соответствующем случаю нагрева с охлаждаемыми широкими шинами, дают максимальную величину интенсивности напряжений О = = 2,0 кгс/мм . [c.256]

Важнейшей особенностью работы конструктивных элементов является циклический характер температурного поля, определяемый режимом работы изделия. Например, за двухчасовой полетный цикл транспортного газотурбинного двигателя (ГТД) температура выходной кромки лопатки существенно изменяется, при этом довольно значительно меняются и скорости нагрева при выходе на полетный режим [25]. Значительная неравномерность температурного поля свойственна охлаждаемым рабочим лапатка(М газовой турбины [71]. Менее опасные сочетания температур t и напряжений а реализуются в турбинном диске [71], однако для них свойственны высокие уровни температур и значительные градиенты. Из приведенных данных видно, что для температурного цикла нагрева элемента характерно чередование нестационарных и стационарных участков, причем последние занимают значительное время цикла. Высокие уровни температур, циклический характер температурного воздействия, чередование нестационарных и стационарных режимов создают е материале особые условия работы высокую термомеханическую напряженность, больщие уровни термических напряжений. Все это обусловливает в большинстве случаев работу материала конструктивного элемента за пределами упругости в наиболее напряженных точках наблюдается процесс циклического упругопластического деформирования, приводяший материал к разрушению за ограниченное число циклов (Ю —10 ). [c.8]

Для многих элементов конструвдий типично малоцикловое нагружение, обусловливающее циклические температурные напряжения. Такой режим нагружения реализуется в условиях преобразования тепловой энергии в течение характерного периода эксплуатации изделия и определяется возникновением постоянных градиентов температур в стационарных режимах и кинетикой температурных полей при смене тепловых состояний [ 1, 5, 9, 13, 14,30, 31,36]. [c.170]

Циклический характер упругопластического деформирования в рассматриваемой точке сферического оболоче шого корпуса обусловлен последовательным чередованием характерных тепловых состояний в режимах Во - Вз с присущими им градиентами температурного поля в меридиональном направлении. В опасной точке сферического корпуса реализуется НДС, вызванное действием циклов температуры (рис. 4.41), причем экстремальные значения температур и напряжений сдвинуты по фазе так, что упругопластическое деформирование материала в полуциклах растяжения и сжатия происходит при температурах 800 и 600 °С соответственно, а экстремальные значения температуры (900 и 200 °С) соответствуют процессу циклического деформирования при относительно небольших упругих напряжениях., [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...