Плоское температурное поле

Поскольку наиболее широкое распространение из моделей — сплошных сред получили модели из электропроводной бумаги, не будем рассматривать метод моделирования на электролитах или других токопроводящих средах, а основное внимание уделим вопросам моделирования плоских температурных полей на моделях, выполненных из электропроводной бумаги. [c.21]

В общем случае методика составления комбинированной модели состоит в следующем [1171. Исследуемое тело разбивают на сечения, для которых плоские температурные поля наиболее характерны. Эти плоские сечения в определенном масштабе выполняют из электропроводной бумаги, после чего их условно разбивают на сетки, в углах или внутри элементов которых располагаются узлы соединения с дискретными резисторами (рис. 10) или обозначаются точки контакта сечений с контактными поверхностями коммутационного поля, [c.50]

Не нарушая общности рассуждений, в дальнейшем для простоты будем рассматривать плоское температурное поле [c.74]

В первом случае предполагается, что однородность материала нарушена в плоскости, перпендикулярной потоку тепла, лишь в одном направлении. Вследствие неоднородности материала в одном из направлений указанной плоскости происходит переток тепла из одного слоя в другой, что приводит к искривлению линий тока. Математически эта задача решается определением плоского температурного поля, зависящего от двух координат X и F. К таким задачам относятся главным образом расчеты тем- [c.70]

Здесь рассматривается вывод уравнения плоского температурного поля, причем предполагается, что тепловой поток по оси Z равен нулю. [c.72]

Рис. 24. Схема для расчета плоского температурного поля в неоднородной стенке при наложении прямоугольной сетки

Ha основании этих теоретических положений производится расчет плоского температурного поля, методика которого предложена К- Ф- Фокиным [43, 44]. [c.77]

Можно воспроизвести явление плоского температурного поля с различной интенсивностью теплового потока на аналогичном явлении, более просто управляемом, которое описывается теми же математическими зависимостями. [c.81]

Моделирование геометрического подобия и физических характеристик. Плоское температурное поле образца из одного материала (например, угол сплошной стены) может быть исследовано на модели из плоского проводящего листа (из станиоля или картона, пропитанного электролитом ) либо электролитической ванны, конфигурация которой одинакова с исследуемой областью. Обычная. модель, изготовляемая из станиолевой пластины толщиной 0,02 1А.Ч, для прочности наклеивается на плотный картон, после чего проверяется на однородность. [c.86]

Отнесем тело к декартовой прямоугольной системе координат х, у, г), причем будем считать, что его температура не зависит от координаты Z. Тогда в неограниченном пространстве имеет место плоское температурное поле. Последнее возможно также в цилиндрических телах произвольной длины, в том числе и в тонких пластинах, торцевые поверхности которых теплоизолированы, а граничные условия на цилиндрических поверхностях одинаковы в любом поперечном сечении. При этом стационарное температурное поле Т (х, у) будет удовлетворять в области 5 поперечного сечения тела уравнению Лапласа (см., например, [116], с. 16) [c.220]

Исследование уравнений теплопроводности (параболического и эллиптического типа) содержится в курсах математической физики [43, 46, 49]. Здесь рассматриваются задачи теплопроводности, имеюшие наибольшее практическое значение и иллюстрирующие применение основных методов теории теплопроводности. К ним относятся задача о нестационарном теплообмене пластины произвольного профиля, решение которой основано на аппроксимации температуры по толщине пластины по степенному закону ( 3.2) задачи о стационарном и нестационарном осесимметричном плоском температурном поле диска ( 3.3 и 3.6) задача о нестационарном осесимметричном теплообмене полого цилиндра конечной длины с окружающей средой, исследованная с помощью интегрального преобразования Лапласа и метода разделения переменных ( 3.7), и др. [c.57]

Определим стационарное плоское температурное поле диска постоянной толщины к с центральным отверстием. Обозначим радиус наружного контура через Гг, а радиус внутреннего контура (центрального отверстия) через Гу (рис. 10). [c.61]

Стационарное неосесимметричное плоское температурное поле длинного цилиндра [c.65]

Определим стационарное плоское температурное поле длинного полого цилиндра, когда температуры среды и соответственно на внутренней цилиндрической поверхности (г=г1) и наружной цилиндрической поверхности (г=гг) являются функциями угла 0 (см. рис. 5). Эта задача сводится к решению уравнения (3.1.4), которое в цилиндрических координатах принимает вид [c.65]

Определим нестационарное плоское температурное поле сплошного диска постоянной толщины к и радиуса гг при одинаковом конвективном теплообмене на поверхностях [c.67]

Рассмотрим в квазистатической постановке две типичные плоские задачи термоупругости, возникающие при плоском температурном поле Т х,у,1) о плоской деформации и плоском напряженном состоянии. [c.82]

Для постановки плоской задачи термоупругости в напряжениях в случае многосвязных тел необходимы дополнительные уравнения, определяющие однозначность перемещений ( 4.2). В многосвязных телах, находящихся в стационарном плоском температурном поле, в связи с неоднозначностью перемещений напряжения в плоскости хОу, вообще говоря, не равны нулю. [c.88]

Рассмотрим плоское напряженное состояние Л +1-связного тела в плоском температурном поле. [c.89]

Решения стационарных задач теплопроводности об осесимметричных температурных полях диска и круглой пластины с центральным отверстием и о неосесимметричном плоском температурном поле длинного полого цилиндра приводятся в 3.4 и 3.5. Полученные решения для диска и круглой пластины учитывают конвективный теплообмен между их боковыми поверхностями и окружающей средой. [c.55]

Определим нестационарное плоское температурное поле сплошного диска толщины Л и радиуса Гд при конвективном теплообмене между его поверхностью и окружающей средой. Конвективный теплообмен на поверхностях 2 = предполагается одинаковым. [c.79]

Плоское напряженное состояние при плоском температурном поле Т (х, у, /) имеет место в тонкой пластине, срединная поверхность которой расположена в плоскости хОу, а поверхности г = [c.95]

При стационарном плоском температурном поле без источников тепла, удовлетворяющем уравнению [c.99]

В многосвязном теле при стационарном плоском температурном поле напряжения в плоскости хОу, вообще говоря, не равны нулю, что обусловлено многозначностью решений для перемещений в многосвязной области ( 4.4, 4.5). [c.99]

Рассмотрим плоскую деформацию Л + 1 — связного тела при плоском температурном поле. Результаты, полученные в этом параграфе, будут пригодны и в случае плоского напряженного состояния, если величины ап заменить величинами Л", V, ( 4.2). [c.104]

Это условие эквивалентно условиям (4.4.10) — (4.4.12) для стационарного плоского температурного поля, не вызывающего напряжений в многосвязном теле. Действительно, умножая условия (4.4.10), (4.4.11.), (4.4.12) соответственно на г, 1, и складывая их, получаем [c.114]

Для определения нестационарного обобщенного плоского температурного поля в верхней пластинке используем уравнение теплопроводности (3.28) в виде [c.94]

Для определения возникающего в пластинке нестационарного обобщенного плоского температурного поля согласно (3.28) имеем уравнение теплопроводности [c.229]

Часто трехмерные температурные поля с целью упрощения задачи теплопередачи приводятся к двухмерному (плоскому) температурному полю [c.21]

Не менее важным процессом является движение газов в печи. Поэтому в систему, характеризующую нагрев металла, введем уравнение движения Навье-Стокса для двухмерного (плоского) температурного поля (запись для трехмерного поля приводит к таким же результатам) [c.156]

Для плоского температурного поля функция U (х) имеет вид [85] [c.135]

Плоское температурное поле с источниками тепла описывается уравнением [c.57]

Нами определены особенности изменения теплопроводности в области различных ФП поликристаллических окислов со структурой шпинели Ме +Ме2 04. Измерения проводили в стационарном режиме плоского температурного поля на установках [8, 9] при ДГ 0,2 ч- 1,0°, измеряемого с точностью +0,02°. [c.45]

Дифференциальное уравнение теплопроводности, описывающее плоское температурное поле при разности температур на границах t — = onst (установившееся состояние), имеет вид [c.84]

Постановка плоской задачи термоупругости имеет особенности по сравнению с плоской задачей изотермической теории упругости, связанные с характером температурного поля. Плоское дес рмиро-ванное состояние вызывается двумерным (плоским) температурным полем. Плоское напряженное состояние в рамках пространственной теории упругости может существовать при пространственном температурном поле, удовлетворяющем определенному условию. При произвольном плоском температурном поле в тонкой пластине возникает напряженное состояние, мало отличающееся от плоского на пряженного состояния. [c.8]

Рнс. 139. Подвижное плоское температурное поле в тонкой пластине неограниченных размере (по Рыкалнну) а — изотермы подвижного поля на по-верхвостн пластины б — распределения температуры по осям, параллель-Y ным осн ОХ в — распределение температуры по ливням, параллельным осе [c.352]

При проектировании ограждающих конструкций, если это необ-. ходимо, следует производить расчет плоского температурного поля узловых сопряжений. Наиболее быстро такой расчет можно проделать на электроинтеграторе Э-11 или ЭИ-12, Значительно болеё тру-.доемки расчеты температурных полей узловых сопряжений методом конечных разностей. При проектировании узловых сопряжений панельных стен надо также руководствоваться Указаниями по консг-руированию, изготовлению и применению стеновых панелей в строительстве жилых и общественных зданий (1961 г.). [c.361]

Проследим за возникновением и развитием продольных сварочных деформаций и напряжений на простейшем классическом примере наплавки валика на продольную кромку полосы (рис. VIII.4). В достаточно длинной полосе, пренебрегая ее концевыми участками, при наплавке валика на продольную кромку относительно подвижного источника тепла (дуги) создается плоское температурное поле предельного состояния, которое на рисунке представлено в виде ряда изотерм. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...