Нестационарное температурное поле системы тел

Рассмотренная выше система урав нений была использована для описания нестационарного температурного поля коллоидного тела. В про- [c.514]

Нестационарное температурное поле системы с источниками энергии. Рассмотрим систему тел с источниками энергии, общая мощность которых равна Р, а темп регулярного нагревания — т. Выделим в системе какую-либо точку / и будем считать, что известны начальный и установившийся перегревы в этой точке, т. е. д/о = = t Q — 4 и (д/) = — 4- Стационарную температуру [c.95]

При анализе нестационарных температурных полей РЭА больший интерес представляет исследование времени наступления регулярной стадии для различных систем тел. Одна из довольно распространенных систем ядро—зазор—оболочка была подробно изучена в 3-2. Ниже будет рассмотрено нестационарное температурное поле системы, состоящей из двух тел / и 2, соединенных между собой перемычкой 3 (рис. 3-П,а). Предполагается, что температурные поля тел 1 и 2 равномерны, а перемычка 3 имеет нулевую теплоемкость, конечное тепловое сопротивление и не участвует в теплообмене со средой. К такой модели можно свести некоторые радиоэлектронные устройства например, два рядом находящихся блока, две платы с функциональными узлами, разделенные зазором, заполненным воздухом, и т. д. [c.98]

Данная книга ни в коей мере не заменяет и не дублирует существующий справочник по теплотехнике и теплопередаче, так как, во-первых, методически она построена по иному принципу и, во-вторых, в основном рассматривает взаимосвязанные процессы тепломассопереноса и математическую теорию переноса, которая в одинаковой мере применима к переносу как тепла, так и массы вещества. Вследствие этого вопросы передачи тепла излучением, задачи чистого теплообмена и ряд других разделов теплопередачи в книге не рассматриваются. Большое внимание уделяется аналитической теории переноса тепла и массы, в частности нестационарным задачам теплопроводности (разд. 2), где путем введения обобщенных функций удалось одновременно описать одномерные температурные поля в телах классической формы, по-новому, в более простом виде, описать распространение температурных волн, дать обобщение регулярным режимам теплового нагрева тел и ряд других обобщений. На основе дальнейшего развития аналитической теории теплопроводности приведены последние работы по решениям системы дифференциальных урав- [c.4]

Методами взвешенных невязок удается решать и нелинейные задачи нестационарной теплопроводности, но при этом для определения Вп (t) в (4.48) получается система нелинейных обыкновенных дифференциальных уравнений, которую в общем случае приходится интегрировать численно. Таким образом, температурное поле в теле в фиксированный момент времени описывается аналитической зависимостью, но переход от одного момента времени к другому связан с определением значений (t) численным интегрированием. Переход к конечным интервалам времени позволяет использовать вариационную формулировку нелинейных задач [13], представляя анализ процесса нестационарной теплопроводности как последовательность решений ряда задач стационарной теплопроводности. [c.166]

Поэтому данная книга ни в коей мере не заменяет и не дублирует существующий справочник по теплотехнике и теплопередаче, так как, во-первых, методически она построена по иному принципу и, во-вторых, в основном рассматривает взаимосвязанные процессы тепломассопереноса и математическую теорию переноса, которая в одинаковой мере применима к переносу как тепла, так и массы вещества. Вследствие этого вопросы передачи тепла излучением, задачи чистого теплообмена и ряд других разделов теплопередачи в книге не рассматриваются. Большое внимание уделяется аналитической теории переноса тепла и массы, в частности нестационарным задачам теплопроводности (разд. 2), где путем введения обобщенных функций удалось одновременно описать одномерные температурные поля в телах классической формы, по-новому, в более простом виде, описать распространение температурных волн, дать обобщение регулярным режимам теплового нагрева тел и ряд других обобщений. На основе дальнейшего развития аналитической теории теплопроводности приведены последние работы по решениям системы дифференциальных уравнений тепломассопереноса (разд. 6), подробно рассмотрены гиперболические уравнения диффузии тепла и массы с учетом конечной скорости распространения. Установлена связь этого нового направления в описании явлений тепломассопереноса с работами американской школы по диффузии массы в пористых средах. [c.4]

Расчет теплового режима системы тел с лучистым теплообменом. В ряде случаев расчет результирующих потоков излучения необходимо проводить в рамках общего анализа теплового режима системы тел, при котором задаются мощности источников теплоты, действующих в них, а температуры тел подлежат определению. В главе 1 была приведена одна из возможных постановок такой задачи при допущении о равномерности температурных полей входящих в систему тел. Система нестационарных уравнений теплового баланса для определения среднеобъемных температур Г с учетом лучистого теплообмена имеет вид [c.181]

Пусть рассматриваемое тело представляет собой длинную круглую трубу, поперечное сечение которой изображено на рис. 2.5. Трехмерное температурное поле в стенке трубы удобно представить в цилиндрической системе координат г, ф, г (см. рис. 1.2, б), причем ось Z совпадает с осью трубы. В случае нестационарного кондуктивного процесса распределение температуры Т(М, t) в объеме V, занятом стенкой трубы, будет описывать ся дифференциальным уравнением (2.6) вида [c.31]

В настоящей главе с помощью термодинамики необратимых процессов вы водятся соотношения и уравнения взаимосвязанной динамической задачи термоупругости тел с прямолинейной анизотропией, физико-механические характеристики которых —функции прямоугольных декартовых координат. Полученная взаимосвязанная система дифференциальных уравнений описывает деформацию тела, возникающую при нестационарных механических и тепловых воздействиях, а также обратный эффект — изменение его температурного поля, обусловленное деформацией. Из этой системы вытекают соответствующие уравнения несвязанных динамической и квазистатической задач термоупругости неоднородных тел, обладающих прямолинейной анизотропией, и изотропных тел, отнесенных к прямоугольной декартовой системе координат. Далее приводятся уравнения несвязанной динамической задачи термоупругости для тел, физико-механические характеристики которых —функции цилиндрических или сферических координат. Наконец, выводятся уравнения несвязанной динамической задачи термоупругости тонких неоднородных пластин, обладающих прямолинейной или цилиндрической анизотропией, и соответствующие уравнения для тонких изотропных пластин. [c.13]

Уравнения (1.27) и (1.29) образуют полную систему дифференциальных уравнений взаимосвязанной динамической задачи термоупругости анизотропного неоднородного тела [177]. Эта система уравнений описывает деформацию тела, возникающую при нестационарных механических и тепловых воздействиях, а также обратный эффект — изменение его температурного поля, обусловленное деформацией. [c.16]

В настоящей работе необходимые оценки проводятся на основе полученного нами нестационарного решения для системы трех неограниченных пластин при действии в плоскости контакта этих пластин (ж = + i) постоянных тепловых источников (удельной мощности g) нулевой теплоемкости. Таким образом, в данном случае внутренний слой (пластина 1 толщиной 2 i i) отождествляется с телом источника, обладающим определенными теплофизическими свойствами — а , К, Исследуемый материал (пластины 2 — а , К, с , примыкает к нагревателю. Общие выражения для температурных полей в первой и второй областях пластин мы не приводим здесь, хотя в принципе эти решения могут служить теоретической основой для разработки комплексного метода определения теплофизических характеристик. [c.38]

Теория регулярного режима позволяет в некоторых случаях проводить приближенные расчеты нестационарных температурных полей. Эти расчеты базируются на следуютцей предпосылке принимается, что температурное поле тела или системы тел входит в стадию регулярного режима с самого начала рассматриваемого процесса. [c.94]

В настоящей главе изучаются квазистатические температурные напряжения в кусочно-однородных телах. Здесь рассматривается квазистатическая задача термоупругости для составной полосы-пластинки, нагреваемой путем конвективного теплообмена с внешней средой, температура которой является функцией времени, С использованием интегрального преобразования Лапласа нестационарная задача теплопроводности для рассматриваемой системы приведена к решению обыкновенного частично вырожденного дифференциального уравнения с кусочно-постоянными коэффициентами, построенного методом И. Ф Образцова— -Г Г. Онанова [117]. Затем в замкнутом виде находятся выражения соответствующих найденному температурному полю температурных напряжений, исследуется влияние теплоотдачи, способов закрепления краев на характер распределения температурных напряжений в стеклянной полосе-пластинке с подкрепленным коваровым стержнем краем. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...