Поле температурное в окрестности тела

Структура температурного поля в окрестности тела более или менее ясна из чисто наглядных соображений. В предельном случае, когда скорость течения равна нулю (случай покоя), тепло от нагретого тела распространяется в окружающую среду равномерно во всех направлениях. То же самое происходит и при очень малых скоростях течения. При больших же скоростях течения картина распространения тепла, как легко себе представить,, становится иной, а именно по мере увеличения скорости область течения, подвергающаяся нагреванию, все более и более стягивается, образуя узкую зону в непосредственной окрестности тела и длинный след нагретой жидкости позади тела (рис. 4.2). [c.82]

Это уравнение выражает зависимость изменения во времени температуры в некоторой точке тела от свойств поля и производительности источников теплоты в окрестности этой точки, т. е. устанавливает связь между пространственными и временными изменениями температуры. Решая уравнение теплопроводности, можно определить температурное поле в твердом теле. При этом искомая функция Т(х,у,2,с) должна удовлетворять уравнению (2.5) и, следовательно, соответствовать закону сохранения энергии. Однако для получения однозначного решения уравнения (2.5) необходимо выполнение следующих условий [c.81]

Как уже было сказано в самом начале настоящей главы, во многих случаях из чисто наглядных соображений ясно, что температурное поле в окрестности обтекаемого нагретого тела обладает свойствами, характерными для пограничного слоя. Применяя такое выражение, мы имеем в виду следующее повышение температуры, вызываемое нагретым телом, распространяется в основном только на узкую зону в непосредственной близости от тела за пределами же этой зоны повышение температуры получается незначительным. Такое распределение температуры особенно резко выражено в тех случаях, когда коэффициент теплопроводности X мал, как это имеет место для жидкостей и газов. В этих случаях вблизи тела возникает резкий температурный градиент в направлении, перпендикулярном к стенке, и только в тонком, прилежащем к стенке слое теплопередача посредством теплопроводности по своей величине имеет одинаковый порядок с теплопередачей посредством конвекции. С другой стороны, можно предполагать, что при обтекании ненагретого тела повышение температуры вследствие трения получается при больших числах Рейнольдса более или менее значительным также только в тонком слое вблизи тела, так как только здесь трение вызывает заметное преобразование кинетической энергии в тепловую. Следовательно, и в этом случае можно ожидать, что в сочетании с динамическим пограничным слоем образуется температурный пограничный слой. Но тогда очевидно, что в уравнении энергии, дающем распределение температур, можно произвести такого же рода упрощения, какие были сделаны в уравнениях Навье — Стокса при выводе уравнений пограничного слоя ( 1 главы VII). [c.264]

Поле температурное в окрестности тела 82 [c.709]

Предположим, что мы имеем дело с телом твердым в собственном узком смысле слова пусть в нем создано неравномерное температурное поле, стационарное или нестационарное, Рассмотрим явление передачи тепла внутри тела в окрестностях точки М для какого-либо момента времени т. Предположим, что температура в Ж в этот момент времени равна и выделим элемент dF изотермической поверхности F, проходящей через М, и поставим себе задачу выразить численно количество тепловой энергии 3Q, передаваемой за элемент времени 8т от элемента dF к элементам бесконечно [c.155]

Экспериментатор, ставя опыт, имеет возможность непосредственно следить за функциональным изменением реальной скорости разогрева Ь (г, т) в различных точках тела. Поэтому в принципе безразлично, какая из перечисленных причин оказывает большее влияние на температурное поле образца. Важно лишь, чтобы скорость изменялась на рабочем участке опыта монотонно. Тогда функцию Ь (г, т) подобно (t), с (t) и а (t) можно с удовлетворительной точностью представлять в окрестности базовой температуры (г) разложениями в ряд Тейлора по перепаду й и приращению А о базовой температуры to (т) [c.11]

Следуя А. А. Ильюшину, будем называть М-образцом по отношению к объему тела в окрестности материальной частицы М любое тело определенной формы и конечных размеров, вещество которого и его состояние в начальный момент времени одинаковы с веществом и его состоянием в объеме А IF в момент / = 0. При этом напряженное и деформированное состояние образца, а также температурное поле являются однородными по объему в любой момент времени может быть реализован Любой процесс изменения температуры, в (О, деформаций е,А (О [напряжений Oik(t)]. Совокупность испытаний М-образцов назовем М-опытами. [c.130]

Механика деформируемого твердого тела изучает законы деформирования реальных твердых тел под действием приложенных к ним внешних сил, температурных, магнитных полей и других внешних воздействий. Силы, как основной фактор взаимодействия между телами, представляют собой меру механического действия тел друг на друга и взаимодействия частей одного тела между собой. В результате силового воздействия материальные частицы тела приходят в движение и расстояния между ними изменяются, что приводит к деформации малой окрестности какой-либо точки тела (локальная деформация) и всего тела (глобальная деформация). В механике деформируемого твердого тела и сопротивлении материалов, в частности, под термином деформация обычно понимают локальную деформацию, описывающ,ую изменение расстояний между близкими материальными точками тела, и изменение взаимной ориентации отдельных волокон тела. Под волокном понимают совокупность материальных точек тела, непрерывно за-П0ЛНЯЮШ.ИХ некоторый малый отрезок аЬ, заданным образом ориентированный в пространстве. Непрерывное заполнение материальными точками малого отрезка аЬ обеспечивается гипотезой сплошности, которая состоит в том, что деформируемое твердое тело без пустот (сплошь) заполняет своими материальными точками ту часть пространства, которая находижя в пределах границы [c.5]

Рассмотрим подробно случай постоянного градиента скорости внешнего потока ujoo = Ах т = 1), который реализуется в окрестности критической точки при внешнем обтекании тела. Для малоамплитудных колебаний с точностью до членов, характери-зуюш,их вторую гармонику, температурное поле в пограничном слое можно представить в виде [c.111]

Н. М. Бородачев (1966) определил распределение термоупругих напряжений для бесконечного тела, содержащего осесимметричную трещину, а Г. С. Кит и Я. С. Подстригач (1966) нашли распределение стационарного температурного поля напряжений, возникающего в окрестности щели, обладающей теплосопротивлением, когда в бесконечно удаленных точках пластины задан однородный тепловой поток. [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...