Температурное поле в теле конечных размеров

Во многих задачах теплопроводности для нахождения температурного поля тел конечных размеров пользуются хорошо известным способом наложения температурных полей [1]. Но нетрудно показать, что этот способ неприменим для случая, когда уравнение теплопроводности является неоднородным, например, когда должна быть решена задача по определению температурного поля пластины конечных размеров с непрерывно действующим источником тепла. [c.14]

Результаты решения задач нестационарной теплопроводности могут быть использованы при расчете температуры тел с двух- и трехмерными температурными полями (тел ограниченных размеров). Параллелепипеды и цилиндры конечных размеров можно рассматривать как тела, образованные пересечением соответственно трех взаимно перпендикулярных неограниченных пластин конечной толщины, цилиндра и двух пластин. [c.184]

Расчет температурного поля для таких тел основан на теореме перемножения решений, безразмерная температура тела конечных размеров равна произведению безразмерных температур одномерных тел, пересечением которых образовано тело конечных размеров. [c.198]

ТЕМПЕРАТУРНОЕ ПОЛЕ В ТЕЛЕ КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ [c.450]

Следуя А. А. Ильюшину, будем называть М-образцом по отношению к объему тела в окрестности материальной частицы М любое тело определенной формы и конечных размеров, вещество которого и его состояние в начальный момент времени одинаковы с веществом и его состоянием в объеме А IF в момент / = 0. При этом напряженное и деформированное состояние образца, а также температурное поле являются однородными по объему в любой момент времени может быть реализован Любой процесс изменения температуры, в (О, деформаций е,А (О [напряжений Oik(t)]. Совокупность испытаний М-образцов назовем М-опытами. [c.130]

Решение задач нестационарной теплопроводности, когда температура является функцией времени и двух координат, представляет большие трудности. Только некоторые задачи могут быть решены методами, изложенными в данной книге. В частности, в гл. VI были рассмотрены задачи на нагревание цилиндра конечных размеров и трехмерной пластины при условии симметрии температурного поля относительно центра тела (симметричные задачи). Эти решения были получены как обобщение решений для неограниченного цилиндра и неограниченной пластины. [c.406]

Таким образом, поставленная задача решена—найдены простые расчетные формулы или определения температурного поля и количества переданной теплоты при нагреве неограниченной плоской стенки. Из этих формул видно, что во второй стадии нагрева плиты конечной толш,ины появляется новый переменный параметр — температура центра, — в известном смысле. аналогичный параметру X (глубина прогретого слоя) в процессах нагрева неограниченных тел или тел конечных размеров при малых значениях критерия Фурье (т<т ). Для плиты этот параметр легко исключается из расчетных формул. [c.69]

Расчет температурного поля по объему пластинчато-ребристогЬ теплообменника при пайке его в печи сопротивления косвенного действия необходим для отработки оптимальных режимов его нагрева При пайке, предотвращающих тбпловую деформацию тонкостенных элементов. Такой расчет сводят к расчету сплоп Ьго тела конечных размеров AXBXL с эквивалентными коэффициентами тепло- и температуропроводности, приведенной плотности и единицы массы теплообменника. [c.248]

При определении температурного поля цилиндрическая поковка, длина ршторой более пяти диаметров, рассматривается как геометрическое тело, полученное пересечением цилиндра бесконечной длины и неограниченной пластины. Относительная температура для цилиндра конечных размеров определяется путем перемножения соответствующих температурных критериев. [c.611]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...