Основные исходные предположения

Основные исходные предположения динамического анализа можно сформулировать в следующем виде. [c.593]

Основные исходные предположения [c.11]

Сделав эти общие замечания, мы можем перейти теперь к основным теоремам механики и к законам сохранения, которые получаются в этой главе сначала при условии, что выполняются исходные предположения механики, изложенные в 2 гл. II, а затем —что удовлетворяются и дополнительные условия 1° —3°, сформулированные в конце 5 гл. II. [c.69]

Изложение вынужденно будет несколько фрагментарно, поскольку имеется лишь очень немного тачных решений. Достаточно подробно исследован только ламинарный диффузионный пограничный слой с постоянными физическими свойствами, но и он изучен далеко не в столь общем виде, как тепловой пограничный слой. Решения -уравнения для турбулентного пограничного слоя получены при допущениях, требующих экспериментальной проверки. Основная трудность общего решения -уравнения состоит в весьма значительном влиянии состава многокомпонентной системы на определяющие перенос физические свойства. Для простых случаев теплообмена было показано, что решения, полученные при постоянных физических свойствах, с небольшими видоизменениями применимы ко многим прикладным задачам. В задачах массообмена изменение физических свойств обусловлено большим числом факторов, и они могут сильнее влиять на решение, чем в задачах теплообмена. Поэтому решения задач массопереноса, полученные в предположении постоянства физических свойств, менее пригодны для непосредственного применения, чем соответствующие решения задач теплообмена. Однако решения уравнений диффузионного пограничного слоя с постоянными свойствами представляют собой основные исходные зависимости массопереноса. Поэтому мы рассмотрим их достаточно подробно. [c.372]

К указанной приближенной схеме следует относиться с осторожностью, т. е. не слишком полагаться на результаты, пока нет уверенности в том, что исходные предположения выполняются. Но в общем эта схема позволяет правильно определить основные особенности работы бесшарнирного несущего винта, которые зависят главным образом от собственной частоты V махового движения. Если учитывать другие степени свободы лопасти (качание или крутильные колебания), то часто приходится использовать более близкие к реальности схемы движения лопасти, в которых фигурируют точные формы колебаний. [c.227]

Большое значение, для реализации на ЭВМ имеет удобная форма записи основных зависимостей. В настоящее время наиболее перспективной следует считать матричную форму записи. Она позволяет не только наглядно представить соответствующие алгоритмы, но и практически сформировать системы уравнений при очень широких исходных предположениях о свойствах сплошной среды, моделирующей поведение реального Металла, например, для анизотропных сжимаемых сред с памятью. [c.15]

В связи с этим основная цель вычисления напряжений состоит в получении физической картины, а смысл расчетов заключается скорее в качественном моделировании, нежели в количественном анализе. Постановка задачи (модель) имеет целью уловить только наиболее важные особенности физической проблемы. Часто одна и та же исходная задача решается несколько раз не для улучшения точности, а для того чтобы увидеть, как изменяется решение при возможном изменении одного или нескольких исходных предположений. Этот подход иллюстрируется в 8.2, где в зависимости от того, допускается или нет предварительное деформирование трещины около выработки, получаются совершенно различные решения. [c.198]

Вычисления проводимости каналов различного сечения методом Монте-Карло в молекулярном режиме при тех же исходных предположениях проделаны также авторами [18, 44, 88, 92, 111, 116, 117, 124] в работах [88, 114, 125] аналогичные вычисления сделаны для цилиндрических и конических каналов в промежуточном режиме течения РГ. Авторы [44, 52, 57, 88] исследовали и пространственное распределение молекулярных потоков, формируемых различными элементами ВС. Основные [c.66]

Наконец, при изложении решений отдельных задач мы преследовали и чисто учебные цели, а именно стремились не только ознакомить читателя с методами решения задач, но и по возможности привить навыки 1) к отбору основных факторов в данной конкретной механической или технической задаче, 2) к приведению этой задачи к краевой задаче теории соответственных дифференциальных уравнений и 3) к проведению всех вычислительных операций в определённой последовательности вплоть до анализа полученного решения и механического его истолкования. Такая методика вынуждала нас мириться с неизбежными повторениями отдельных исходных предположений и отдельных вычислений при решении задач в каждой главе. [c.8]

Любопытно отметить, что основная процедура сводится к выделению напряженных состояний, которые быстро изменяются в направлении нормали (z), но не в тангенциальных к срединной поверхности направлениях (а, ) вместе с тем это предположение ведет в нулевом приближении к напряженным состояниям, при которых перемеш ения w , щ, ш и напряжения Ga , G ЯВЛЯЮТСЯ линейными функциями z в этом случае, конечно, трудно утверждать, что эти величины быстро изменяются по z. Таким образом, кое-что нужно еш е переформулировать, чтобы вполне приемлемые для практики и давно известные результаты не противоречили исходным предположениям. [c.264]

ОПТИМАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ НЕПРЕРЫВНОЙ НАМОТКИ ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ОБОЛОЧЕК ИЗ СТЕКЛОПЛАСТИКОВ 38. Основные понятия и исходные предположения [c.121]

Исходные предположения и основные дифференциальные [c.198]

Для рассматриваемой твердотельной плазмы полагаем 10 см и Г- 10 °К. При этих значениях основных параметров плазмы исходные предположения ее модели оказываются вполне самосогласованными. В самом деле, температура вырождения Гв [c.346]

Обсудив основы теории оптического мониторинга системы атмосфера — подстилающая поверхность, вернемся к тем исходным предположениям, которые делались при выводе основных функциональных соотношений (3.4), (3.67), а также последнего интегрального уравнения (3.72). Дело в том, что при их построении не учитывались возможные эффекты многократного рассеяния и, следовательно, процесс формирования оптического сигнала во всех без исключения геометрических схемах зондирования существенно упрощен. В частности, при расчете функций источника нами учитывались лучи двух типов (соответственно / и 2 на рис. 3.16) из той совокупности, которые в принципе могут достичь точек на выбранной линии визирования. Более строгий подход к выводу уравнений теории зондирования рассеивающей компоненты атмосферы, когда необходимо учесть, скажем, лучи типа 3 я 4 (см. рис. 3.16), неминуемо приводит к использованию уравнения переноса в более общей форме, каким, в частности, является его трехмерный вариант для сферически однородной атмосферы. [c.221]

Это значение хорошо согласуется с исходными предположениями теории. Действительно, а в основном сводится к значению отношения на расстоянии от дорожки [c.156]

Задача об изменении гидравлического сопротивления трубы при неустановившемся турбулентном движении жидкости является настолько сложной, что попытки сколько-нибудь строгого ее решения до сих пор встречают непреодолимые трудности. Это связано в основном с неизвестностью законов, которым подчиняется турбулентность в неустановившемся потоке. При ряде предположений оказываются возможными только приближенные оценки изменения гидравлического сопротивления трубы. Одно из исходных предположений состоит в том, что характерное для исследуемого неустановившегося процесса время намного превосходит период турбулентных пульсаций. В этом случае могут использоваться уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения жидкости. При осесимметричном потоке с пренебрежимо малым изменением давления по радиусу сечения трубы уравнения Рейнольдса для движения несжимаемой жидкости, записанные в цилиндрических координатах г и л , имеют вид [35] [c.208]

В гл. 7-10 основным было предположение о близости исходной нелинейной системы к линейной консервативной [например, в (12.2) было [c.235]

Предположим, что мощности трения в основном и преобразованном механизмах одинаковы Мр =Мр . В отношении мощности трения в зацеплениях это предположение правильно, так как относительные скорости колес в преобразованном механизме остаются неизменными. Относительные скорости в подшипниках ведущего колеса и водила в исходном и преобразованном механизмах различны различны, следовательно, и потери на трение. Если, как это чаще всего имеет место, внешние нагрузки приложены в виде пар сил, то указанные опоры не нагружены. Поэтому в подавляющем большинстве случаев разницей потерь в опорах ведущего колеса и водила можно пренебречь. Тогда [c.130]

Общее положение в теории поля несколько отличается от того, какое имеет место в теории непрерывных материальных сред. Обычно поведение систем последнего типа достаточно хорошо понятно в своих основных чертах, и аналитический метод применяется для упрощения способа записи уравнений движения в форме, удобной для решения конкретных задач. В теории поля предварительные сведения об основных свойствах процесса обычно отсутствуют, и аналитический метод применяется как исходный пункт теоретического описания. Рассмотрение различных простейших видов плотности функции Лагранжа позволяет надеяться на успешное объяснение некоторых наблюдаемых явлений. Аналитический метод является эмпирическим в той же степени, что и метод, при котором делаются непосредственные предположения относительно формы уравнений поля, но при его использовании область возможностей значительно сужена. [c.153]

Общее уравнение динамики (1) мы принимаем за исходное при получении основных дифференциальных уравнений аналитической динамики, которым посвящена данная глава. Фактически все изучаемые ниже уравнения движения материальных систем являются только различными формами записи уравнения (1), к которым оно приводится при тех или иных предположениях о характере активных сил, действующих на систему, и о наложенных на нее связях. [c.267]

Как видим, эффективность направленного сплошного перебора в основном зависит от ошибки 4 при выборе исходной точки Величина 4 является случайной переменной, распределение которой можно вычислить при тех или иных более или менее произвольных предположениях. В дальнейшем соотношение (8.5) будет использовано для сравнения метода направленного сплошного перебора с другими методами. При этом можно будет ограничиться экспертной оценкой возможного максимума ошибки 4- [c.153]

При изгибе моментом основная форма потери устойчивости имеет вмятины с центрами в плоскости действия момента, т. е. по линии действия наибольших нормальных напряжений. Если гребень волны докритической деформации окажется тоже на этой линии, то для перестройки такой исходной формы оболочки потребуется большая величина момента, чем для потери устойчивости оболочки без давления. Вероятно, это и имело место при деформации оболочек, значения которых получились выше единицы. На рис. 20.7 показаны формы двух потерявших устойчивость оболочек. Оболочка 35 имела соответствующую основной форме потери устойчивости докритическую деформацию. Значения R для нее получились низкими. У оболочки 34 по линии действия максимальных нормальных напряжений был гребень докритической деформации. Вмятины образовались в зоне действия средних по величине нормальных напряжений. Значения R получились высокими. Предположение о взаимодействии докритической и основной форм потери устойчивости подтверждают и осциллограммы процесса потери устойчивости. У оболочек первой группы хлопки были менее интенсивными, падение нагрузки значительно меньше, чем у оболочек второй [c.246]

Приближенное характеристическое уравнение (25.15.6) и формулы (25.16.7) можно получить сразу, введя некоторые упрощения в исходные уравнения теории круговых цилиндрических оболочек. Соответствующие гипотезы и предположения совпадают с теми, на которых в >24.11 был построен упрошенный приближенный метод определения обобщенного основного напряженного состояния замкнутой оболочки, т. е. метод В. В. Новожилова. Действительно, рассмотрим еще раз приближенные уравнения (24.11.17)—(24.11.19), лежащие в основе этой теории. При = [c.385]

Применимости метода расчленения и что 0=0. Этот случай рассмотрен в 20.10. Там для приближения (s) основного напряженного состояния выведены граничные условия (20.10.8). Положив в них s = О и отбросив величины с отрицательными нижними индексами (они равны нулю по предположению), убеждаемся, что слагаемые, связанные с простым краевым эффектом, выпадают. Однако уже при s = 1 они войдут в вычисления. Это значит, что для основного напряженного состояния без учета краевого эффекта может быть построено исходное приближение и только оно. Отсюда вытекает, что в рассматриваемом случае в (27.9.3) надо положить п = 1, и следовательно, погрешность основного напряженного состояния в итерационной теории будет порядка Она меньше погрешности теории Лява, имеющей порядок hi. Для показателей интенсивности а, Ь, с справедливы формулы (20.10.6). Из них следует, что краевой эффект в данном случае асимптотически эквивалентен основному напряженному состоянию по напряжениям и перемещениям 22.27. Поэтому на краю обе обсуждаемые теории дадут одинаковые погрешности порядка h. [c.418]

Покрытия наносили на предварительно окисленную поверхность нержавеющей стали без грунтового подслоя. Дополнительную термообработку производили в течение 1 часа в заданном интервале температур. Результаты определения химической стойкости и температуры начала размягчения дают основание полагать, что оборудование с разработанными покрытиями может быть работоспособно в интервале температур 400—600°С. Высказанное предположение подтверждается также результатами исследований покрытия до и после изотермической выдержки при 500°С в течение 1000 часов. Основными кристаллическими фазами являются так же, как и в исходном состоянии, дисиликаты лития и модификации кремнезема — для покрытий 173 и 185 и дисиликат бария и модификации кремнезема — для покрытия 187. [c.92]

Практически полностью изучен случай г = 1 — так называемые простые волны. При г = 2 (двойные волны) наиболее полно изучены газодинамические течения в предположении потенциальности потока, а также двойные волны с прямолинейными образующими, которые характеризуются тем, что основные газодинамические парамет ры сохраняют постоянное значение вдоль некоторой совокупности прямых в исходном [c.198]

Что касается формул преобразования координат, то формулы Галилея считались вполне очевидными и оправданными опытом. Поэтому их без критики использовали и при построении электродинамики движущихся сред. Различие же в исходных предположениях относительно того, является ли эфир неподвижным или движущимся, привело к многообразным попыткам создания электродинамики движущихся сред. Крайнее и наиболее полное выражение различных точек зрения находит себе место в двух важнейщих, резко расходящихся теориях электродинамике Герца и электродинамике Лорентца. Как та, так и другая электродинамика, рассматривает все электромагнитные и оптические процессы как протекающие в заполняющем все пространство мировом эфире. Поэтому основным вопросом электродинамики движущихся сред являлся вопрос о влиянии движения тел на эфир. Ответ на этот вопрос мог дать только опыт. Точнее, исходя из определенных представлений о взаимоотношении движущегося вещества и эфира, следовало построить определенную теорию явления в движущихся средах и подвергнуть ее опытной проверке. [c.443]

Среди задач, изученных наиболее полно, следует отметить так называемые плоские забачи для анизотропного тела (см., например, работы Савина [51, 52] и Лехницкого [35]. Несмотря на то, что плоские задачи могут иметь различную природу, описывающие их основные уравнения имеют идентичную структуру, и их можно рассматривать с единых позиций. В разделе V, А описаны различные физические проблемы, сводящиеся к плоским задачам. Поскольку постановка плоской задачи связана с некоторыми трудностями, приведен подробный вывод основных соотношений и особое внимание уделено исходным предположениям. [c.41]

Существенной чертой математических моделей процесса упругопластического деформирования является сравнительная простота, которая необходима для проведения расчетов и качественного анализа этого процесса на макроуровне. Этот подход является формализацией известных экспериментальных данных и отправляется в основном от предположений феноменологического характера, когда данные об исследованиях на микроскопическом уровне учитываются приблизительно и по существу заменяются гипотезами, основанными на данных наблюдений и измерений в макроскопических опытах. Вледствие этого указанные теории не могут претендовать на общность и пригодны лишь для получения разумного приближения для ограниченного класса явлений. Их применение должно сопровождаться анализом полученных результатов с уче-то.м степени приближенности решения и его соответствия классу явлений, описываемых применяемой моделью упругопластической среды. Решение вопроса о выборе исходной физической модели зависит от многих факторов, наиболее существенных в связи как с существом явления, так и с задачами исследования эффектов, [c.129]

Конечно, эта формула выражает в сущности очевидный результат, который можно было бы вывести непосредственно из наших исходных предположений путем простых рассуждений. Если мы предположим, что испытание происходило до точки ЬМ диаграммы на фиг. 124, то при процессе разгрузки каждому значению 9 будет соответ.твовать снова свой момент М, и при нанесении соответствующих точек на диаграмму мы получим новую кривую, которая по нашим предположениям пойдет параллельно начальной части первой линии. Эта вторая линия пересечет ось абсцисс в точке, абсцисса которой равна , и тогда формула (48) получится из диаграммы по теореме о пропорциональности отрезков, отсекаемых на двух лучах двумя параллельными прямыми. Поэтому в рамках настоящего исследования формула (48) имеет значение лишь в том отношении, что, будучи выведена из основных предположений, она не противоречит опыту. [c.292]

Иначе можно сказать, что если характеристика излучения по принципу Гюйгенса в основном направлена вперед и дает. лишь небольшое излучение назад, то такая характеристика должна быть близка к истинной, по крайней мере в переднем полупространстве. Если же принцип Гюйгенса дает сильное йзлучение назад, то в этом случае результатам, даваемым принципом Гюйгенса, вообще нельзя верить — ни для переднего, ни для заднего полупространства, так как эти результаты противоречат исходному предположению о том, что полем в теневой области можно пренебречь. [c.184]

Статья начинается по существу с гл. 2. где выводятся уравнения движения. Мы старались дать строгое и полное исследование исходных предположений, основываясь на концепции движения как непрерывного точечного преобразования пространства в себя. В заключительной части этой главы рассматриваются вопросы, связанные с преобразованием координат и вариационными принципами механики жидкости. Содержание гл. 3 не выходит в основном за рамки общепринятых учебников, однако, выпустив ее, мы нарущили бы единство изложения. Кроме того, в этой главе мы впервые знакомимся со многими идеями, играющими важную роль в дальнейщем, при изучении более сложных вопросов. В гл. 4 мы вновь возвращаемся к исследованию исходных предположений и кратко излагаем термодинамику движения жидкости, включая систему постулатов соответствующих разделов классической термодинамики. Представления, развитые в этом разделе, могут служить моделью при изучении многокомпонентных гидродинамических систем. [c.6]

В заключение отметим, что возможность использования соотношения (3) основана на исходном предположении о неизмен-пости состояний п, т при воздействии на квантовую систему внешнего поля и на предположении, что не происходит вынужденных переходов электрона из возбужденного состояния в какие-либо другие состояния, в том числе и в состояния с меньшей энергией (например, в основное состояние). Тот случай, когда такие переходы доминируют, рассматривается в лекции 6. [c.44]

В настояш,ее время термопругость вполне оформилась как научная дисциплина. Четко сформулированы ее исходные предположения, выведены основные соотношения и дифференциальные уравнения. Разработан ряд методов решения дифференциальных уравнений термоупругости, получены основные энергетические и вариационные теоремы. Обш,ие теоремы и методы термоупругости в качестве частных случаев содержат, естественно, теоремы и методы теории упругости и теории теплопроводности. [c.7]

Будем считать физические свойства среды р, Ср и X постоянными параметрами, определяемыми видом вещества среды. В действительности они зависят от температуры и давления, а поскольку здесь идет речь о полях температуры t x, у, г, т) и давления р[х, у, г, т), то физические параметры в общем случае являются функциями координат и времени. Зависимостью от давления можно пренебречь по двум причинам во-первых, физические параметры слабо зависят от давления (за исключением плотности газовой среды) и, во-вторых, исходные допущения, при которых получены уравнение (12.4) и являющееся его следствием уравнение (12.7), в совокупности своей эквивалентны предположению об изобарности процесса теплообмена. Учет переменности плотности газовой среды зависит от изменения давления при движении газа с большой скоростью градиент давления в потоке может быть весьма значительным и в этом случае используется уравнение энергии в форме (12.6) с учетом переменности плотности. Таким образом, физические параметры среды зависят в основном от температуры, которую приходится учитывать. [c.269]

При формулировке критериев разрушения анизотропных материалов во многих работах использовались обобщения соответствующих критериев для изотропных материалов (Дженкинс [25], Хилл [22], Норрис [34], Марин [32], Ху [24], Ацци и Цай [4], Уэддупс [50]). Во многих из этих обобщений было упущено из виду, что исходная аргументация и основные предположения теории относились к изотропным материалам, и это привело к неоправданному усложнению формулировок, выкладок и рас-суждений. В настоящей главе будет проведен краткий обзор развития этих формулировок ) и выяснены границы их применимости. Формулировки будут пояснены (причем будет подчеркиваться сходство между ними), для того чтобы читатель смог представить себе различные точки зрения на критерий разрушения, допускающий сравнительно простую математическую трактовку. [c.404]

Одним из них является предположение об отсутствии диф. фузионных ограничений анодного и катодного процессов, про текающих на обоих электродах термогальванической пары. Примем, что смещение потенциалов от исходных значений для электродов в горячем и холодном растворах не выходит за такие пределы, когда основное соотношение (9.19) утрачивает свою законность. Данное ограничение в большей степени относится к электроду в холодном растворе, поскольку поляризуемость уменьшается по мере, того, как ток обмена [c.167]

Основная цель данного параграфа - вывод определяющих соотношений для течения газа в присутствии пены с учетом специфики движения макроламелл. Ввиду сложности исходной задачи воспользуемся следующими упрощающими предположениями. [c.149]

Статистический анализ системы (1.100) выполняют далее при помощи метода импульсных переходных функций в сочетании с операцией осреднения по множеству реализаций. Основная трудность заключается в том, что статистические характеристики случайных функций Uj i) выражаются через моментные функции высокого порядка относительно предыдущих приближений. При этом, начиная с ( ), утрачивается свойство гауссовости распределений вследствие нелинейного характера правых частей системы (1.100). В результате на каждом этапе вычислений уравнения относительно статистических характеристик Uj t) остаются незамкнутыми, что приводит к необходимости дополнительных предположений типа гипотез гауссовости или квазигауссовости. Однако гипотеза гауссовости сразу снимает проблему замыкания, т. е. делает ненужной замену исходного нелинейного уравнения какими-либо эквивалентными соотношениями типа (1.89), (1.100). [c.37]

Необходимость развития идей п методов проектиро-кочиых расчетов сложных вакуумных систем обусловлена несостоятельностью для большинства из этпх систем исходных предпосылок традиционного подхода к этим расчетам — предположений об однородности иоли скоростей молекул откачиваемого газа и, следовательно, об однозначности такой категории, как давление разреженного газа. Отсюда с неизбежностью вытекло физическая неопределенность основных понятий классической вакуумной техники — быстроты дейст-нмя, быстроты откачки, проводимости и т. п. [c.3]

Перечислим основные недостатки двухсторонних оценок модулей упругости, приведенных в [38, 77] широкий диапазон возможных значений термоупругих свойств при сильном отличии свойств исходных компонентов все значения получены в предположении изотропности свойств компонентов принятые модели не позволяют учитьр вать многообразие структур МНМ. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...