Волна гребень

В опытных характеристиках имеется дополнительное отклонение от спрямленной, упрощенной характеристики вследствие дросселирования пара в регулирующих клапанах турбины. Степень дросселирования (мя-тия) пара зависит от степени открытия и от числа регулирующих клапанов. Обычно в отечественных крупных конденсационных турбинах имеются четыре регулирующих клапана, поэтому на опытной характеристике заметны бывают четыре волны. Гребень волны появляется в момент наименьшего открытия соответствующего регулирующего клапана — момент наибольшей потери давления в этом клапане при малом его открытии. Обычно это отклонение в расходе парк при дросселировании не превышает 2—4% по расходу пара и в условиях приближенных расчетов по характеристике их можно не учитывать. [c.226]

Этот множитель изображает волну, гребень которой имеет вид [c.523]

На рис. 3.2, б показаны очертания прогрессивной волны в некоторые моменты времени /, < /2 < < 4- Крестиком обозначен выбранный для наблюдения гребень волны, скорость перемещения которого равна фазовой скорости С. (Заметим, что фазовая скорость отнюдь не является физической скоростью движения каких-либо частиц жидкости, которые, как будет показано ниже, не участвуют в макроскопическом перемещении вдоль оси л.) [c.128]

Гребень уединенной волны возвышается над нормальным уровнем жидкости на значение а, которое можно принять за амплитуду волны. Скорость распространения уединенной волны [c.143]

Наблюдая развитие и деформацию волн в пределах мелкого водоема , где волны под влиянием дна начинают переформировываться, можем заметить, что по мере приближения к берегу на участке между вертикалями Wi Wi и W2 — W2 крутизна волн постепенно увеличивается. Наконец, когда глубина в водоеме оказывается равной некоторой предельной глубине h p (см. вертикаль W2 — W- , гребень волны, получающий все большую и большую крутизну, опрокидывается, причем образуется так называемый бурун, и волна несколько разрушается. [c.614]

Симметричные волны линейной плотности на нерастяжимой гибкой нити существовать не могут, поскольку и гребень, и впадина на нерастяжимой гибкой нити содержат в себе избыток массы (А/п > 0). Другими словами, симметричные волны на гибкой нити соответствуют несимметричным волнам линейной плотности и поэтому они переносят массу. [c.87]

В выражении (6.12) последний член правой части эквивалентен толщине ламинарного подслоя и введен для учета влияния шероховатости поверхности, когда гребень волны выходит в ядро потока. Обычно это определяется условием [c.156]

Если устранить все возмущения, возникающие в воздухе опытного участка, то можно наблюдать на определенном месте поверхности пластины возникновение в интерференционных линиях регулярных синусоидальных волн, перемещающихся с определенной скоростью в направлении потока. Картина таких волн воспроизведена на рис. 4. Наблюдения далее показывают, что вначале возникают плоские волны, а далее по мере их движения вдоль плиты амплитуды волн непрерывно увеличиваются. Одновременно начинается подъем фронта волны по периферии. Это видно на рис. 4 и особенно на рис. 5. Наконец, аналогично волнам на поверхности воды гребень волны опрокидывается, однако с той разницей, что подъем и опрокидывание происходят против направления распространения волны. Этот завиток волны ясно виден в нижней части рис, 5 и, очевидно, обусловлен видом скоростного профиля (см. рис. 1). Часто волна, как это видно из рис. 6, деформируется нерегулярным образом, причем волна остается нерегулярной на всем протяжении, что приводит в конце концов к совершенно беспорядочному изменению интерференционных линий (рис. 7). При движении волны вдоль потока на матовом стекле интерферометра можно наблюдать наряду с перво- [c.352]

На образовавшейся границе сплошности (см. рис. 7.14) также образуется кольцевой жидкостный валик, из которого вытекают жгуты жидкости. Они имеют волновую структуру и в своем дальнейшем движении могут распадаться на отдельные элементы жидкости. При развитом волновом течении эта граница может оказаться нестабильной и передвигаться в разных направлениях по радиусу в зависимости от того, подходит ли к валику гребень волны или впадина. Такое нестационарное движение трехфазного фронта при наличии разницы температур может стать причиной появления микротрещин в металле диска. [c.286]

При изгибе моментом основная форма потери устойчивости имеет вмятины с центрами в плоскости действия момента, т. е. по линии действия наибольших нормальных напряжений. Если гребень волны докритической деформации окажется тоже на этой линии, то для перестройки такой исходной формы оболочки потребуется большая величина момента, чем для потери устойчивости оболочки без давления. Вероятно, это и имело место при деформации оболочек, значения которых получились выше единицы. На рис. 20.7 показаны формы двух потерявших устойчивость оболочек. Оболочка 35 имела соответствующую основной форме потери устойчивости докритическую деформацию. Значения R для нее получились низкими. У оболочки 34 по линии действия максимальных нормальных напряжений был гребень докритической деформации. Вмятины образовались в зоне действия средних по величине нормальных напряжений. Значения R получились высокими. Предположение о взаимодействии докритической и основной форм потери устойчивости подтверждают и осциллограммы процесса потери устойчивости. У оболочек первой группы хлопки были менее интенсивными, падение нагрузки значительно меньше, чем у оболочек второй [c.246]

Действительно, за время, в течение которого поплавок совершит одно колебание, т. е. опустится с гребня во впадину и снова поднимется на гребень, под ним волна продвинется на расстояние А, (рис. 12.1). Поэтому [c.356]

Чтобы выяснить, почему в окрестности точек, имеющих 1 = 0, относительное смещение наибольшее, рассмотрим поперечную волну в шнуре. В поперечной волне график (/o, х.) определяет истинное положение частиц. Из рисунка 12.11 видно, что участок шнура длиной Ад при наличии волны вытягивается (до размеров Ах ) именно в окрестности тех точек, для которых 1 = 0. Для точек, имеющих наибольшее смещение, длина отрезка Ад практически не меняется этот отрезок как бы поднят на гребень параллельно самому себе. Если наблюдать за фиксированным отрезком шнура Ал , можно заметить, что с те- [c.370]

Между длинными безвихревыми гравитационными волнами в жидкости постоянной малой глубины и волнами сжатия в адиабатическом газе при т = 2 существует замечательная аналогия. Длинные гравитационные волны бесконечно малой амп-литуды распространяются с постоянной скоростью с = Уgh без изменения своей формы, совсем как при линеаризованном приближении сверхзвукового течения в 10. Длинные гравитационные волны конечной амплитуды распространяются со скоростью которая возрастает с увеличением местной высоты волны. Следовательно, гребень всякой длинной волны на мелководье нагоняет впадину так, как это описано в 13. Наклон фронта волны постепенно становится все круче, пока он не станет вертикальным, и волна, наконец, обрушивается под собственной тяжестью. [c.41]

Нового математического успеха удалось добиться благодаря замечанию Рябушинского (см. прим. 1) на этой стр.), который указал, что формула с = V ё(,Ь -Ь у), где I/ —локальная высота волны, соответствует выбору 7 = 2 в соотношении (За). Вскоре после этого Джеффри (см. прим. 1) на этой стр.) применил идею, аналогичную идее Рэлея при исследовании разрушения волн на отлогих отмелях. По мере того как волны переходят на мелководье, их скорость уменьшается. Из-за этого энергия волны сосредоточивается на более коротком участке, что еще больше увеличивает высоту волны и ее крутизну. Если отмель достаточно полога, гребень волны снова попадает во впадину, образуя бурун прибоя. [c.41]

Учет нелинейности. В рамках только что описанной линейной теории нельзя объяснить многие важные экспериментальные факты. Например, линейная теория при любой высоте дает волны в форме синусоид, хотя каждый, кто хоть раз видел море, знает, что у волн значительной высоты гребень более крут, чем впадина. Эта теория не позволяет описать также важное и интересное явление уединенной волны, когда волновой профиль имеет единственный максимум. [c.178]

Для определенности будем считать, что г/"(0)< О, т. е. ограничимся рассмотрением тех волн, которые в точке (О, Уо) имеют гребень, а не впадину для этого нужно предположить, что Уо r)i. [c.179]

Предельная форма волны должна иметь, как в 250, острый гребень в 120°, и так как жидкость здесь находится в покое, то будем иметь с —2ёй. Если бы формула (9) была применима к такому предельному случаю, то получилось бы, что А=Л. [c.529]

Это выражение согласуется с формулой (3) п. 14.40, если начало координат перенести в гребень волны, т. е. если написать z + ai-j- Я/4 вместо г. Тогда результат будет отличаться от выражения (10) только постоянной величиной. Таким образом, линейное приближение (5) согласуется с предыдущей теорией и на самом деле дает уточнение предпосылок этой теории. [c.392]

Предположим, что волна имеет вертикальную ось симметрии, проходящую через гребень С. Длина волны X есть расстояние, например, между двумя последовательными впадинами Г1 и Та, расположенными по обе стороны от гребня С (рис. 285). [c.406]

Возьмем ось х в направлении этой средней скорости с и ось у направим вертикально вверх через гребень. Пусть Я — высота волны, т. е. расстояние по вертикали от гребня до впадины. [c.406]

Наконец, чтобы определить скорость распространения полны, нЗ жно проследить за движением гребня по гребень отвечает все время одному и тому же значению м, следовательно, х я t меняются по формуле X = gP 2i i, и значит, скорость волны есть [c.435]

Для круговых волн кривые, соединяющие те точки среды, в которых колебания частиц находятся в одной фазе (например, гребень, впадина), представляют собой окружности. Кривая, на которой фаза постоянна в какой-нибудь момент времени, называется фронтом волны. Для круговых волн фронты волн представляют собой окружности, для плоских волн —прямые линии, параллельные друг другу. [c.42]

Если же в какую-либо точку придёт гребень волны от первого источника и впадина от другого источника, что будет в том случае, когда разность хода составляет нечётное число полуволн, то в результате волны уничтожат друг друга. [c.42]

Радиус г в эту формулу не входит, следовательно, скорость распространения волн не зависит от высоты волн. При распростраении волн гребень волны продвигается за время Т на расстояние Л, называемое длиной волны, следовательно, [c.129]

Этот множитель изображает волну, гребень которой имеет снова вид архимедовой спирали, но с увеличением времени эта спираль вращается по стрелке часов каждая прямая, выходящая из начала координат, пересекается со спиралью в точках, уходящих в бесконечность при увеличении времени. Следовательно, то слагаемое бесконечной суммы (22), которое содержит множителем величину (24), изображает волну, уходящую в бесконечность. [c.524]

Происходит это таким образом. Находясь на дне, частица может быть прияоднята над ним в результате действия на нее подъемной силы или при перекатывании через гребень песчаной волны. Попав в зону турбулентного перемешивания, она в дальнейшем может перемещаться вверх под действием вертикальной составляющей скорости потока Ну, если эта составляющая больше гидравлической крупности частицы и . А так как Ыу имеет разное значение в различных точках потока, изменяясь вследствие пульсации скорости на величину и у, то частица будет то подниматься, то падать, находясь в непрерывном движении. Наряду с этим она вместе с массой жидкости будет передвигаться в направлении потока со скоростььэ, равной скорости потока. [c.195]

В этом случае представляют интерес и задачи о прорыве плотины и об обрушении значительных масс грунта горных пород в водохранилища. Прорыв плотины сопровождается прохождением по нижележащему руслу мощного потока, состоящего из смеси воды, грунтов и камней. При обрушении грунтовых массивов в водохранилище возникают волны большой высоты, что приводит к переливу через гребень земляной или каменно-набросной плотины, к разрушению всей плотины или ее части. И опять в нижний бьеф поступает водо-грязе-каменная смесь, движущаяся с очень большой скоростью. В этих случаях говорят о прохождении селя (селевого потока). Аналогичное явление, определяемое нормативными документами как стремительный поток большой разрушительной силы, состоящий из [c.307]

Следует отметить, что при достаточно больших грузиках 3 или при наличии зазора между поверхностью цилиндра 2 и гибким элементом 1 па последнем образуется выпуклость (поперечная волна), максимум (гребень) которой находится в нижней точке цилиндра. В этом случае при вращении цилиндра 2 на гибком элементе 1 образуется ноиеречная волна, бегущая в направлении, противоположном его вращению, а точка максимального сценле-ния гибкого элемента с опорой по-прежнему находится в верхней точке цилиндра. Данное явление описывается моделью бегущей поперечной волны, которая согласно вышеизложенному переносит деформируемое тело в на-правлепии ее распространения, т. е. иротивоположно вращению цилиндра 2. Этот факт подтверждается экспери-ментально. [c.149]

Стокс первый указал, что волны на поверхности тяжелой несжимаемой жидкости в случае установивгаегося движения могут иметь предельную форму, когда гребень волны дает угловую точку с касательными, пересекаюгцимися под углом 120°. Частный вид таких волн был найден Митчелом. А.И. Некрасов в первой из перечисленных выгае работ показывает, как можно разыскать их обгций вид. Пользуясь методом теории функций комплексного переменного, он приходит к доказательству теоремы Стокса (что угол при гребне равен 120°) и далее выводит в виде бесконечных рядов уравнения профиля волны вблизи гребня и формулы для вычисления скорости волны и высоты. [c.139]

Схема опыта Юнга, впервые доказавшего возможность интерференции световых волн, была весьма проста (рис. 9). Монохроматический источник света 5 освещал непрозрачный экран N, в котором имелись два отверстия 5i и 5г, игравшие роль вторичных источников. Источник Si, действуя в отдельности, создавал на белом экране Р равномерно светящийся круг L]. Аналогично источник Sq создавал круг L2. Однако, когда оба источника светили одновременно, возникало поразительное явление область, где круги L] и Lq перекрывались, пересекалась системой темных полос, т. е. свет гасил свет. Это удивительное явление нетрудно объяснить, если вспомнить о том, что свет распространяется при помощи волн. 01казывается, что в темных местах экрана расстояния до ИСТ0ЧНИК01В Si и S2 таковы, что свет от этих источников всегда приходит в противофазе, т. е. гребень волны источника 5i совпадает со впадиной волны источника S2 и наоборот. Естественно, что два равных и взаимно противоположных отклонения нейтрализуют друг друга и свет в этих местах всегда отсутствует. В светлые места экрана волны источников 5i и S2 всегда приходят в одной и той же фазе, т. е. гребень волны источника 5] всегда совпадает с гребнем волны источника S2. В результате колебания светового поля Б таких точках усиливаются. [c.24]

В силу симметрии вели.чина ф постоянна, а 0 = 0 на вертикали, проходящей через гребень или впадину волны. Поскольку на большой глубине—дф/5д = с, — д<р/ду =0, то мы можем положить ф = 0 на оси у и 1р = Угск на вертикалях, проходящих через соседние впадины, расположенные слева и справа. [c.391]

Кроме того, увеличением начального угла волна на нижней аластине завихряется в направлении распространения детонации, образуя на вершине гребень. Иногда наблюдается срыв гребня в том же направлении. [c.24]

Гельмгольциан вектора полный 159 Гидростатика 83 Гипотеза Жуковского 260 Градиент сверхадиабатический 488 Граница раздела 87 Гребень волны 411 Группа волн 423 [c.578]

Этот впереди идущий гребень и складчатость под индентором схематически показаны на фиг. 6, а. На фиг. 6, б дана фотография царапины, полученной при скольжении корундовой иглы радиусом 45 мк по меди. Отчетливо виден валик и складки в зоне действия индентора. Движущимся индентором материал раздвигается в стороны. Естественно, что в деформацию втянут значительный объем материала, что приводит к значительной затрате работы на образование гребня и его выглаживание, так как впереди индентора материал должен подняться до вершины гребня (величина которого тем больше, чем больше сила адгезии и меньше предел текучести материала), и опуститься после прохождения индентора. Большая работа затрачивается на образование и выглаживание мелких складок на поверхности волны. Материал, отодвинутый в сторону, может следующим выступом быть возвращен обратно. Таким образом, тонкий поверхностный слой может испытывать многократную пластическую деформацию — передеформирование, в результате которого и создается шероховатость поверхности, имеющая различный характер в продольном и поперечном направлениях. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...