Газ как совокупность отдельных молекул

ГАЗ КАК СОВОКУПНОСТЬ ОТДЕЛЬНЫХ МОЛЕКУЛ [c.416]

Будем рассматривать в качестве подсистемы отдельную молекулу газа. Число микросостояний молекулы определяется совокупностью возможных значений трех ее координат, х, у, г к трех проекций ее импульса, р , р , р Мы будем считать, что шесть [c.54]

По отношению к отдельному газу молекулярная масса — отвлеченное число, характеризующее массу действительно существующей молекулы. Так как газовая смесь — совокупность разнородных молекул, по отношению к такой смеси понятие о молекулярной массе может быть применено в том смысле, что эта смесь как бы заменяется газом, состоящим из однородных фиктивных ( средних ) молекул, совокупность которых образует газ, соответствующий действительной смеси. [c.35]

Этот закон неприменим к отдельным молекулам или к малому числу их. Нельзя сказать, что в этом случае он неверен, так как он вообше ничего не говорит по поводу поведения отдельной молекулы или малого числа их, ничего не утверждает по той причине, что к отдельной молекуле неприменимо понятие теплоты, ибо понятие это, равно как понятия температуры и энтропии, имеет смысл только по отношению к весьма большому количеству молекул. Это вытекает из феноменологического метода, который положен в основу термодинамики. Феноменологический метод заключается в том, что рабочее тело рассматривают не как дискретное физическое тело, состоящее из отдельных молекул, а как некоторый континуум, т. е. как сплошную среду, физические параметры которой непрерывны и изменяются на бесконечно малую величину при переходе от одной точки пространства к другой. Это дает возможность изучать совокупность действия молекул, проявляющуюся в том, что нами названо параметрами состояния рабочего тела. Так, совокупность импульсов всех молекул газа дает параметр давления совокупность кинетических энергий молекул — внутреннюю энергию газа, совокупность объемов, занимаемых молекулами в их движении, — удельный объем газа. Статистический метод является лишь дополнением к феноменологическому методу и дает свои поправки в тех случаях, когда возможно судить о закономерности поведения отдельных молекул. Примером таких поправок является уравнение состояния реального газа. [c.67]

Микросостояние газа определяется совокупностью квантовых состояний отдельных молекул. Его можно описать выражением [c.32]

До сих пор рассматривалась одна отдельно взятая молекула и все возможные состояния, в которых она может находиться. Реально же приходится изучать спектры большой совокупности молекул (вещества) и определять по ним набор энергетических состояний отдельной молекулы, выражая их с определенной степенью приближения через небольшое число молекулярных постоянных. Межмолекулярные взаимодействия при этом не учитываются из-за своей малости. [c.35]

Основной идеей кинетической теории материи в девятнадцатом веке было представление о макроскопических телах, как о совокупности громадного числа отдельных молекул, подчиняющихся законам классической механики. Дальнейшее развитие статистической физики, в частности ее применение к теории излучения, показало, однако, что молекулы и в еще большей мере атомы, из которых они состоят, не подчиняются классической механике. Попытки привести законы статистической теории излучения в согласие с опытом [c.14]

Все эти факты позволяют утверждать, что в то время как элементарные химические превращения в процессе горения являются по отношению к отдельным молекулам случайными событиями, совокупность огромного числа этих же элементарных событий проявляется в виде общих статистических или макроскопических закономерностей. [c.36]

Определяющие ядра совокупности 149, 251 Оптические изомеры 38, 239, 243, 373 Ортогональное преобразование 107, 113, 118 Ортогональность нормальных колебаний и собственных функций 83, 108, 282 Основные комбинационные частоты 262, 235, 269, 279, 283 (глава III, 2г) интенсивность 275, 283 степень деполяризации 268, 291 Основные частоты, активные и неактивные в инфракрасных спектрах 259, 269, 279 Основные частоты (см. также отдельные молекулы и молекулы типа XY. и т. д.) 81, 90, 159, 163, 176 в испускании или поглощении 259 нумерация 182, 293 [c.618]

Передачу тепла от одной части тела к другой или от одного те а к другому, находящемуся в соприкосновении с первым, обычно называют теплопроводностью. Аналитическая теория теплопроводности игнорирует молекулярное строение вещества она рассматривает вещество не как совокупность отдельных дискретных частиц, а как сплошную среду— континуум. Такое модельное представление вещества может быть принято при решении задач распространения тепла, если размеры дифференциальных объемов достаточно велики по сравнению с разме -рами молекул и расстояниями между ними. Во всех расчетах и примерах тело предполагается однородным и изотропным. [c.5]

Спектр поглощения молекулы атмосферного газа, состоящий из совокупности отдельных и перекрывающихся линий поглощения, формируется ее энергетической структурой и является ее факсимильным отпечатком этой структуры. Общая характеристика спектров поглощения атмосферных газов подробно представлена в [9, 10]. [c.18]

Металлическая связь — это связь между положительно заряженными ионами металла, устанавливаемая посредством совокупности валентных электронов, оторвавшихся от атомов. Электронный газ оказывает цементирующее действие на кристаллическую структуру металлов и ответствен за их высокую тепло- и электропроводность. Ненаправленный характер связи объясняет высокую ковкость металлов. Наконец, молекулярная связь имеет место между отдельными молекулами, сцепленными вместе силами электростатического притяжения между разноименными зарядами молекул (силами Ван дер Ваальса). В твердых телах, представляющих для нас интерес, этот тип слабой связи отсутствует. [c.23]

Взаимодействия между ядерными спинами, описываемые классически с помощью локальных магнитных нолей, значительно ослабляются этими движениями и в нервом приближении исчезают полностью. С практической точки зрения это приводит к очень узким резонансным линиям (бесконечно узким в нервом приближении). Теоретический анализ также сильно упрощается. В гл. IV на примере дипольного уширения в кристаллических твердых телах было показано, что благодаря устойчивой связи между ядерными спинами, проявляющейся в частых взаимных переворачиваниях соседних спинов, нри изучении ядерного магнетизма в твердых телах необходим коллективный подход, когда рассматривается единая большая система спинов со многими степенями свободы, а не совокупность отдельных спинов. Для такой системы может быть определена спиновая температура, отличная от температуры решетки. С другой стороны, в жидкостях, где спин-спиновое взаимодействие слабое и сравнимо с взаимодействием между спинами и решеткой (иногда оно много слабее, когда имеются квадрупольные ядерные моменты), правильно рассматривать отдельные спины или самое большее группы спинов внутри молекулы как отдельные системы, связанные независимо с тепловым резервуаром — решеткой. [c.251]

Когезионная энергия твердого тела представляет собой энергию, которая необходима для разделения тела на составные части, т. е. его энергию связи ). Подобная энергия, конечно, зависит от того, что именно мы считаем составными частями. Обычно полагают, что это отдельные атомы тех химических элементов, из которых образовано твердое тело, но иногда применяются и другие определения. Например, когезионную энергию твердого азота удобно определить как энергию, необходимую для разделения тела не на отдельные атомы, а на совокупность молекул азота. Зная энергию связи отдельной молекулы азота, легко перейти от одного определения к другому. Аналогично в щелочно-галоидных кристаллах нас будет интересовать энергия, необходимая для разделения твердого тела не на атомы, а на отдельные ионы. Эти две энергии связаны соотношением, в которое входят первый ионизационный потенциала атома щелочного металла и электронное сродство атома галогена. [c.26]

Рассмотреть равновесие между твердым телом и паром, состоящим из одноатомных молекул. Предполагается, что для того, чтобы перевести твердое тело в совокупность отдельных атомов, необходимо затратить энергию ф на один Фиг 43 атом. Для простоты колебания атомов [c.153]

Газ представляет собой совокупность отдельных, слабо связанных между собой молекул вещества. [c.16]

Тепло, следовательно, представляет собой особую форму проявления механической энергии, которая распределена между отдельными молекулами с наибольшей возможной беспорядочностью. Встречаются все возможные направления и величины скоростей молекул, которые могут быть описаны только вероятностным языком. Средние значения скоростей большей или меньшей совокупности молекул для формы движения, называемой теплотой, всегда равны нулю. Это означает, что в среднем всегда слева направо и справа налево перемещается одинаковое количество молекул. [c.21]

В общем случае параметры состояния определяются тем, что они всякий раз принимают то же значение, когда состояние вещества становится прежним, независимо от изменений, которые оно претерпевало ранее. Одинаковое состояние не означает, что отдельные молекулы имеют те же положения и скорости — этого невозможно достичь, да и невозможно установить, что это так. Только средние наблюдаемые значения свойств достаточно больших совокупностей молекул должны сохраняться неизменными. [c.24]

Наличие естественной ширины спектральной линии вытекает также из квантовой теории. Согласно квантовой теории, атомы (и молекулы) принимают не всевозможные значения энергии, а лишь дискретные, т. е. каждому атому соответствует совокупность значений энергии. Их и принято называть энергетическими уровнями. Отдельные уровни энергии графически изображаются с помощью горизонтальных линий. Расстояния между линиями в вертикальном направлении в выбранных масштабах выражают разность энергий между соответствующими их уровнями. При переходе атомов (или электронов) с верхних уровней на нижние происходит излучение, а при обратном переходе — поглощение. [c.41]

Полосатые спектры можно возбуждать также, заставляя газ светиться под действием соответствующего освещения (флуоресценция). Наиболее хорошо исследованы спектры двухатомных молекул. Многоатомные молекулы представляют собой обычно гораздо менее прочные соединения,так как многообразие взаимных вращений и колебаний отдельных частей такой молекулы открывает большое число возможностей распада. Поэтому возбуждение интенсивного спектра многоатомных молекул затруднительно. Вместе с тем спектры многоатомных молекул значительно сложнее, и для различения важных деталей требуется применение спектральных приборов особенно большой разрешающей силы. Совокупность обоих обстоятельств — малая интенсивность и необходимость применения приборов большого разрешения — очень затрудняет исследование спектров испускания многоатомных молекул. Приходится ограни- [c.744]

Учтем теперь, что в молекуле возможны различные колебательные состояния в таком случае каждая из описанных выше линий распадается на систему линий, каждая из которых представляет отдельную полосу реальной системы полос. Наконец, если принять во внимание возможные изменения ротационной энергии, то каждая из только что упомянутых отдельных линий превратится в совокупность линий, представляющих наблюдаемые в действительности полосы. Изложенное толкование наблюдаемых закономерностей позволяет заключить, что —1Уг), т. е. разность энергий двух электронных состояний, гораздо больше, чем (117. ,—а последняя в свою очередь много больше, чем (1 ,—Ц7 ), т. е. [c.747]

На рис. 40.21 схематически изображены энергетические уровни сложной молекулы ). Верхняя группа уровней относится к одному из возбужденных состояний электронов молекулы, нижняя — к основному состоянию электронов. Каждая из указанных групп содержит уровни, отвечающие различным состояниям колебаний ядер молекулы. Вследствие большого числа колебательных степеней свободы структуры верхней и нижней групп уровней чрезвычайно сложны, однако для достижения наших целей нет необходимости в их конкретизации. Существенно лишь то обстоятельство, что спектр люминесценции состоит из большого числа линий, соответствующих переходам молекулы с уровней верхней группы на уровни нижней, причем отдельные линии не разрешаются и в своей совокупности образуют непрерывный спектр люминесценции. Схематически это показано на нижней части рис. 40.21, где вертикальные отрезки отвечают боровским частотам переходов между индивидуальными уровнями, пунктирная кривая изображает контур [c.816]

Поскольку термодинамическая система представляет собой совокупность колоссального количества микрочастиц (молекул, атомов и т. п.), внутренняя энергия с точки зрения микроструктуры вещества представляет собой сумму энергий отдельных микрочастиц системы. Например, каждая молекула газа обладает кинетической энергией поступательного, вращательного и колебательного движений (взаимное колебательное движение атомов молекулы связано и с потенциальной энергией) потенциальной энергией межмолекулярного взаимодействия внутриатомной и внутриядерной энергией. Просуммировав все виды энергии для одной молекулы и умножив эту сумму на количество молекул в термодинамической системе, получим внутреннюю энергию этой системы. Разумеется, в рамках термодинамики такого рода расчеты не производятся по причине, указанной в гл. 1 термодинамика — наука феноменологическая и ее основные положения не связаны с микроструктурой тел. [c.20]

Рассмотренные процессы испускания электромагнитной энергии относятся к неподвижным и отдельно взятым атомам и молекулам. Если же рассматривать совокупность движущихся и взаимодействующих ме.ж-ду собой частиц, из которых состоит реальное вещество, то спектр их излучения будет иным по сравнению со спектром отдельной неподвижной частицы. Прежде всего за счет эффекта Допплера тепловое движение излучающих атомов, молекул, ионов приводит к изменению частоты излучения частицы относительно неподвижной системы координат. Это в свою очередь приводит к так называемому допплеровскому уширению спектральных линий. К уширению линий приводит также столкновение частиц между собой, вызывающее сокращение времени жизни возбужденного состояния и возмущение или смещение уровней. Оба фактора (эффект Допплера и взаимодействие частиц между собой) проявляются тем сильнее, чем выше температура и давление вещества. Таким образом, спектры излучения зависят как от химической природы излучающих веществ (определяющей структуру атомов и молекул), так и от термодинамических параметров (температуры и давления), при которых данное вещество находится. [c.26]

Если в некотором сосуде находится смесь газов, то молекулы каждого из них в среднем равномерно распределены между молекулами остальных газов. Совокупное действие всех молекул создает полное давление р. Парциальным давлением некоторого газа называется такое давление, которое существовало бы в сосуде, если бы в нем была заключена только доля рассматриваемого газа, находящаяся в смеси. Сумма парциальных давлений отдельных компонентов смеси равна полному давлению. [c.184]

С точки зрения -квантовой механики представление о таких частицах оправдывается тем, что> в большинстве случаев область, в которой, в основном, распределена плотность, a )j2, представляет собой совокупность некоторых, повторяющихся зон, сравнительно слабо связанных друг с другом и характерных для отдельного иона, атома или молекулы того или иного химического вещества (волновые функции которых в кристалле [c.32]

Рассматривая воздух как сплошную среду, мы будем считать, что его отдельные частицы плотно соприкасаются друг с другом. Но при этом под частицей , как бы мала она ни была, мы будем понимать не молекулу, а совокупно-сть огромного числа молекул, заключенных в объеме частицы и находящихся в беспрерывном хаотическом движении независимо от того, движется сама частица или находится в покое. [c.9]

Таким образом, зная энергетические состояния молекул, которые обычно определяются из молекулярных спектров, можно с помощью теории статистической термодинамики осуществить очень важный для химии переход от свойств отдельных микрочастиц (молекул) к свойствам их совокупности (веществу). [c.41]

Развитие кинетической теории газов позволило внести некоторые изменения в трактовку основных понятий гидродинамики. Эти изменения прежде всего коснулись понятия частицы. Под частицей газа стали подразумевать не любую как угодно малую часть объёма газа, а весьма небольшую его часть, содержащую всё же внутри себя тысячи миллиардов молекул. При таком большом числе молекул движение частицы может зависеть от движения всех молекул в своей совокупности, но не от движения отдельно взятой молекулы. Такую частицу можно именовать макроскопической частицей. Следовательно, жидкость в конечном объеме должна рассматриваться как совокупность макроскопических частиц. Движение этих частиц и будет представлять собой макроскопическое движение жидкости. [c.28]

При исследовании течений газа при больших разрежениях необходимо учитывать, что газ представляет собой совокупность отдельных молекул. При рассмотрении молекулярной структуры газов предполагается, что молекулы находятся в беспорядочном движении, сталкиваются между собой и ударяются о поверхность обтекаемого тела. Предполагается также, что к столкновен1 ям молекул применимы законы ударов абсолютно упругих шаров. В промежутке между столкновениями силами взаимодействия молекул пренебрегают. [c.416]

Взаимно однозначное соответствие между гидродинамическими и кинетическими модами имеет огромное значение, поскольку оно лежит в основе теории коэффициентов переноса, что будет видно из разд. 13.4. К нему, однако, можно подойти и с более общей точки зрения ). Газ — это совокупность частиц, движущихся абсолютно неупорядоченным образом. Однако полученные здесь результаты показывают, что в длинноволновом пределе допустиг 1 ы только определенные типы движения газа, а именно упорядоченные движения, подобные распространению звуковой волны. В этих движениях участвует громадное число молекул, поведение которых координировано. Существование такого порядка, наложенного на исходную хаотичность движений отдельных молекул,— одна из са1шх поразительных особенностей статистической механики. Первопричина такой ситуации лежит в доминантной роли эффектов столкновений. Они очень быстро переводят систему в состояние локального равновесия (см. разд. 13.2), которое в высшей степени организовано в свою очередь потоковые члены могут вызывать лишь медленные изменения основного состояния в пространстве и времени. [c.101]

Параметры Т, V и р хара ктеризуют свойства совокупности огромного числа молекул поэтому они являются статистическими величинами, Те величины, которые определяются статистическими закономерностями свойств веществ, называются термодинамическими или макроскопическими величинами, поскольку они характеризуют, как указывалось выше, свойства макроскопических тел, состоящих всегда из огромного количества частиц. Для отдельных молекул термодинамические величины и уравнения, связывающие их, смысла не имеют. [c.14]

Аддитивность правой части (7-11) однозначно предопределяет модель раствора в виде участков, заполненных разнородными компонентами с теплопроводностью А/ и Яг или 1 и Хг и ориентированных параллельно общему направлению потока тепла (см. рис. 7-1,а). При этом безразлично, что представляют собой компоненты простейшую систему двух макрообъемов или совокупность трубок тока, поперечные сечения которых сопоставимы с размерами отдельных молекул. Такая модель структуры безусловно не отражает действительного характера распределения компонент в объеме раствора уже хотя бы из-за ее анизотропности. Компоненты реального раствора образуют изотропную систему. Они геометрически равноправны и в концентрированных растворах обладают неразрывной протяженностью в любом направлении. [c.195]

В случае системы со многими степенями свободы пользуются аналогичной геометрпческой терминологией. Если величины у и Рк рассматривать как прямоугольные координаты в пространстве 2п измерений, то состояние системы ( фаза ) определяется точкой ( фазовой точкой или изображающей точкой) в этом 2ге-мерном фазовом пространстве . Если наша система — отдельная молекула, это пространство называют л,-пространством, если же это совокупность частиц (газ или другое тело в целом), то Г-пространством. С течением времени изображающая точка перемещается в фазовом пространстве по кривой, по фазовой траектории . Эта кривая определяется пересечением 2ге—1 поверхностей (1.4) и (1.5). Поэтому она в любом случае лежит на поверхности энергии . [c.168]

Сравнивая спектр, определяемый формулой (213.1), с наблюдаемым экспериментально, мы убеждаемся в следующем. Отдельные линии полосьГсоответствуют изменениям уРг— г) при неизменных — Wv) и We—1 е). Совокупность ВСвХ ВОЗМОЖНЫХ ЛПНЫй данной полосы обусловлена различными возможными изменениями ротационной энергии молекулы. Если при неизменном We—We) меняется также и (1 г,—то мы получим последовательность полос а, Ь, с, т. е. какую-либо из систем (например. А, см. рис. 38.6). Таким образом, каждая из систем полос обусловлена возможностью изменения вибрационной энергии молекулы. Наконец, если к воз- [c.746]

Так, Вуд, освещая пары йода, состоящие из молекул J.2, монохроматическим излучением рт утной лампы, обнаружил, что испускается крайне сложный спектр, состоящий из очень большого числа отдельных линий, точнее, пар линий, длины волн которых отличались приблизительно на 2 А. Эти пары представляют правильную совокупность, и расстояния между ними соответствуют разности длин волн в несколько десятков ангстрем. Полученная таким образом структура имеет большое сходство с системой полос, характерных для полосатого спектра, причем каждая полоса представлена двумя линиями. Замечательно, что освещение монохроматическим светом другой длины волны привело к возбуждению сходного сложного спектра, все длины волн которого были несколько изменены. Если же освещение производилось не только монохроматическим излучением, а более широким участком спектра (в несколько десятых ангстрема), то спектр испускания становился гораздо сложнее. [c.750]

При малых амплитудах колебания многоатомной молекулы, как и двухатомной, гармонические. Поскольку колебания отдельных атомов в молекуле связаны друг с другом, то многоатомную молекулу можно представить как совокупность набора осцилляторов, движения которых связаны между собой. Энергия, попадающая на один из осцилляторов, например на отдельную связь в молекуле, перераспределяется через некоторое время по другим связям, и все атомы и связи вовлекаются в колебание. Из механики известно, что движение связанной системы как целого может быть представлено наложением ее нормальных колебаний, т. е. таких колебаний, в которых все элементы системы движутся с одинаковой частотой и фазой в тех или иных направлениях. Именно нормальные колебания проявляются в спектрах и число их равно числу степеней свободы. В общем случае Л -атомпой нелинейной молекулы число степеней свободы и число нормальных колебаний равны ЗА —6. Это означает, что, например, в спектре трехатомной молекулы воды Н2О должны быть представлены три частоты и три нормальных колебания. Может оказаться, что некоторые из ЗМ—6 колебаний имеют одинаковые частоты и поэтому разным нормальным колебаниям соответствует одна и та же спектральная линия (полоса). [c.241]

В качестве еще одного примера рассмотрим спектры поглощения и люминесценции молекулы красителя родамина 6G. Молекулярные оптические спектры обусловлены значительно более сложной картиной переходов, нежели спектры атомов или ионов. В этом случае начальное и конечное состояния представляют собой не отдельные электронные уровни, а совокупности колебательных и вращательных уровней, каждая из которых соответствует определенному электронному состоянию молекулы. Чем сложнее молекула, тем богаче указанная совокупность колебательно-вращательных состояний, тем плотнее расположены уровни в этой совокупности. Все это объясняет, почему спектры поглощения н люминесценции молекул красителей обычно не обнаруживают тонкой структуры и характеризуются большой шириной (порядка 0,1 мкм). Вид этих спектров для молекулы родамина 6G приведен на рис. 8.5, а (1—спектр поглощения, 2 — спектр люминесценции). Рисунок хорошо ИЛЛЮСТ- fy 1 [c.193]

Энергетические характеристики оптического излучения описываются квантовой теорией, в соответствии с которой любой излучатель представляет собой совокупность квантовых осцилляторов. Суммарное излучение излучателя определяется в результате статистического осреднения излучения отдельных осцилляторов. Спектральные характеристики излучения зависят от агрегатного состояния и 1лучающего вещества, а также от способа возбуждения энергетических уровней его атомов и молекул. По характеру излучения различают источники тепловые с непрерывным спектром излучения, в которых энергия излучения образуется за счет преобразования тепловой энергии люминесцентные, как правило, с линейчатым [c.42]

Следует подчеркнуть, что второй закон термодинамики не имеет доказатель( тва, он сформулирован на основе опыта. Он связан с тем, что не существует способа упорядочить хаотическое тепловое движение микроскопических элементов. Можно изменять средние характеристики совокупности молекул, но нельзя регулировать поведение отдельно взятых молекул. [c.53]

Большее практическое значение (по сравнению с рассмотренными) имеют иониты, параметры кристаллической решетки которых могут изменяться в известных интервалах. Примером пространственной структуры кристаллической решетки ионитов такого типа может служить решетка, образованная рядом наложенных друг на друга чередующихся плоскостных структур двух различных типов. Плоскости одного типа образованы группами атомов (обычно Si04 или AIO4), связи между которыми являются ковалентными. Отдельные такие плоскости связаны ограниченным числом также ковалентных связей (через атомы кислорода). В пространстве между указанными плоскостями находятся ионы, заряд которых противоположен по знаку заряду плоскостей (совокупность этих ионов образует плоскость второго типа). Ионы могут мигрировать в образуемом ими плоскостном элементе и замещаться другими ионами (того же знака заряда). Изменение при этом величины заряда и радиуса ионов приводит лишь к изменению расстояния между плоскостными элементами первого типа, но не к разрушению кристаллической решетки. В плоскость, образуемую мигрирующими ионами, могут внедряться также молекулы воды, приводя к соответствующему увеличению параметров кристаллов в направлении оси, перпендикулярной указанным плоскостям. Своеобразие структуры объясняет высокую скорость диффузии ионов в твердой фазе ионита. Такая структура (и подобные ей) характерна для многих минеральных ионитов. [c.173]

Некоторые твердые тела, например куски металлов и др., состоят из мельчайших кристаллов. В кристалле атомы и молекулы, образующие его, расположены в определенном, закономерном порядке. На рис. 129 пбказана модель кристалла, она состоит из шариков (атомов) и стержней , связывающих эти шарики. Если полагать стержни жесткими и невесомыми, а шарики расположенными в любом порядке, то каждое твердое тело можно представлять себе наподобие модели кристалла. Отдельные частицы абсолютно твердого тела можно мыслить состоящими из отдельных атомов или Некоторой совокупности достаточно большого числа атомов и [c.175]

В некоторых исследованиях по турбулентному движению даже ставился вопрос можно ли вообще рассматривать турбулентное движение как непрерывное движение, удовлетвор5 Ющее гидродинамическим уравнениям, или это совокупность случайных движений отдельных малых объемов жидкости, аналогичных, например, движению молекул. В связи с этим неоднократно делались попытки чисто статистического изучения турбулентных лвижений, не основанного на использовании гидродинамических уравнений. Однако все эти попытки не привели пока еще к ощутительным для практики результатам. [c.582]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...