Движения случайные

Появляются такие звуки в результате турбулентности того или другого рода, а турбулентность — это просто беспорядочное движение, кружение и завихрение среды. При этом возникают колебания давления, которые вызывают в воздухе волны сжатия так же, как и любой источник звука, но без правильного повторения или ритмического движения. Случайный шум может возникать и как следствие других -явлений, например в результате трения о неровную поверхность. [c.53]

Давление 11, 98, 305 Движение жесткое 170 Движения случайные Двойной -метод 393 Двухчастичное взаимодействие 75 Действия сфера 29, 75, 76 [c.488]

Практически целью динамического расчета машин является не выяснение законов движения случайно взятых звеньев, а исследование и регулирование движения вполне определенного звена именно его и выбирают звеном приведения. Например, в двигателе внутреннего сгорания необходимо вращение коленчатого вала сделать достаточно равномерным, поэтому в двигателе массы и силы приводят к коленчатому валу. [c.248]

Начальные условия, заданные с точностью, полностью забываются через N итераций. В нехаотических системах ошибка проявляется не так быстро. Таким образом, сильная чувствительно сть системы к точности задания начальных условий ведет к непредсказуемости решений на больших временах. Такое движение системы называют хаотическим, или детерминированным хаосом. Его синонимы — стохастичность, нерегулярность. По мере хаотизации движения наряду с резкими спектральными линиями в (19.22) появляется непрерывный по частоте фон. В этом случае решение при Ас < Л < 4 представляет области регулярного периодического движения, случайно прерываемые областями хаотических всплесков. Такой вид поведения называется перемежаемостью. При полном хаосе спектральная плотность (19.22) обладает чисто непрерывным спектром, а корреляционная функция (19.23) убывает по экспоненциальному закону. [c.179]

TGg, T Gg. Совпадение размерностей пространства R , в котором движется тело, и алгебры Ли 9 его группы движений — случайное обстоятельство, связанное с трехмерностью пространства в /г-мерном случае 9 имеет размерность п п — 1)12. [c.290]

Пусть S — гомеоморфизм многообразия М. Построим семейство цепей Маркова Пв, в котором закон движения случайной точки X выглядит следующим образом вначале х переходит в точку 5(д ), а затем в случайную точку у, выбранную в соответствии с распределением (- 5(д ), е). Семейство цепей Маркова Пе, удовлетворяющее указанному выше условию, называется малым случайным возмущением гомеоморфизма S. Нетрудно показать, что если /г= яе — набор инвариантных мер для цепи Маркова Пе, то всякая предельная (в смысле слабой сходимости) при е->0 мера для семейства h будет инвариантной мерой для S. Нетрудно построить примеры, когда Л при любом >0 содержит несколько мер. [c.151]

Представим образец металла, погруженный в разбавленный водный раствор соли. Основными частицами являются молекулы воды, нейтральные как целое, которые передвигаются почти хаотически, даже если между анодными и катодными участками течет коррозионный ток однако каждая молекула обладает положительно и отрицательно заряженными частями, и если молекула при своем кинетическом движении случайно проходит возле анодной области, то под действием градиента потенциала она принимает такую ориентацию, что кислородная часть будет к металлу ближе, чем водородная. Таким образом, при свободном движении в электролите молекулы воды будут [c.133]

Скорость, при которой происходит переход от ламинарного к турбулентному движению, называется критической скоростью. Если V < то возможно лишь ламинарное устойчивое движение, случайное нарушение которого вызывает только местные возмуш,ения если же > V, то возможно лишь турбулентное устойчивое-движение, которое не может быть изменено какой-либо случайной причиной. [c.35]

Подобный закон известен в теории броуновского движения случайно блуждающая частица удаляется от своего начального положения на расстояние Путь L [c.55]

Поверхность — это множество всех последовательных положений движущейся линии . Эта линия, называемая образующей, при движении может сохранять или изменять свою форму. Движение образующей может быть подчинено какому-либо закону или быть произвольным. В первом случае поверхность будет закономерной, а во втором — незакономерной (случайной). [c.32]

Здесь вязкость Vn = T)n/p весьма условно оценена через плотность жидкости вместо плотности суспензии. Отсутствует учет влияния концентрации на С/ за счет изменения режима движения частиц (соударения, трение о стенки, изменение степени турбулентности потока и пр.), что наиболее существенно для газодисперсных систем. Видимо не случайно в [Л. 49] в основном рассмотрены данные при псевдоожижении водой и для 0/с1з>25 30, а для D/da<25 -30 согласование результатов не достигнуто. [c.63]

Поезд двигался с начальной скоростью 15 м/с. При торможении ускорение замедленного движения постоянно во времени, но может принимать различные значения. Предполагается, что ускорение W является случайной величиной с гауссовским распределением, с математическим ожиданием mw = —0,2 м/с и средним квадратическим отклонением а = 0,03 м/ . Определить математическое ожидание и среднее квадратическое отклонение тормозного расстояния до остановки, а также верхнюю границу тормозного расстояния, вероятность превышения которой составляет 0,05. [c.445]

При анализе устойчивости широко используется метод Рэлея [196], основанный на анализе условий активного и пассивного влияния центробежных сил. При активном характере центробежная сила способствует развитию случайных возмущений в потоке, а значит приводит к усилению турбулентных пульсаций. С использованием этого метода для плоского вращательного движения показано, что центробежные силы активно воздействуют [c.144]

Положим, что по какой-то причине, например от случайного внешнего толчка, система, показанная на рис. 557, б, пришла в колебательное движение. Чтобы горизонтальная сила Р производила наибольшую работу, нужно, очевидно, чтобы сила Р возрастала при отклонении массы в одну сторону и снова возрастала при отклонении массы в другую сторону, т. е. надо, чтобы сила Р за полный период движения массы успела пройти два периода колебаний. [c.497]

Случайные вибрационные возбуждения зачастую не являются полностью предсказуемыми, подобно гармоническому или полигармоническому возбуждению. Например, такие процессы, как аэродинамический шум струи газа, пульсация жидкости при ее движении в трубопроводе, вибрации платформы, на которой установлено несколько агрегатов, вибрации, обусловленные шероховатостями пар трения, являются по своей природе стохастическими. Эти процессы трудно аппроксимировать регулярными функциями. Стохастический сигнал не может быть представлен графически наперед заданным, так как он обусловлен процессом, содержащим элемент случайности. [c.271]

Так как частицы движутся, их координаты и импульсы меняются, и это значит, что микроскопическое состояние системы постоянно изменяется. И хаотичность теплового движения заключается в том, что в изолированной системе на достаточно больших интервалах времени это изменение оказывается совершенно случайным. Оказывается, что, в каком бы микросостоянии в данный момент система ни находилась, через некоторое время она может с равной вероятностью оказаться в любом возможном микроскопическом состоянии. Это значит, что, если подождать достаточно долго, изолированная система проведет равную долю времени во всех возможных микросостояниях. [c.13]

Опыт показывает, что макроскопические состояния могут долго оставаться неизменными. Равновесное состояние, как мы говорили, вообще не меняется, пока система изолирована. Почему же случайные микроскопические движения не нарушают однородности равновесного состояния Почему молекулы газа, например, не сбиваются в кучу, хотя никто им, кажется, этого не запрещает Почему лежащий на земле камень не подпрыгивает вдр т вверх из-за того, что все его молекулы начали двигаться в одну сторону [c.17]

Рассмотрим сначала в качестве системы, совершающей случайное движение, отдельную молекулу газа. Выделим из полного его объема V какую-то часть о и будем говорить о двух (составных) взаимно исключающих состояниях частицы, в первом из которых она находится в пределах объема V, а во втором —в пределах остальной части сосуда V - V. Поскольку полная энергия газа не зависит от положения молекул, все их положения в соответствии с гипотезой о молекулярном хаосе должны быть равновероятными. Это значит, что вероятность р того, что данная молекула будет находиться в пределах объема V, должна быть пропорциональна его величине р = С V. Условие нормировки 4° тогда дает v+ (V-v)=. Отсюда С = [/V, и [c.28]

Этот результат совершенно не зависит от того, как сильно различаются массы частиц. Поэтому он годится для любого тела, даже макроскопического, которое находится в равновесии с газом. Центр масс такого тела будет совершать случайное движение, средняя энергия которого будет равна средней энергии любой частицы газа. [c.65]

В гл.4 мы отмечали, что твердое тело, в принципе, может иметь определенный объем и в отсутствии внешнего давления Р . Однако, строго говоря, при любой конечной температуре состояние тела при = О не будет равновесным, потому что частицы, совершая тепловое движение, могут случайно отрываться от поверхности тела, и если их постоянно откачивать, чтобы поддерживать = О, объем тела будет уменьшаться до тех пор, пока все оно не испарится. Правда, это может происходить очень медленно. [c.120]

Это состояние системы будет, конечно, неравновесным. Потому что в условиях термодинамического равновесия состояния подсистем не фиксированы. Каждая из них, совершая случайное движение, перебирает различные микросостояния. [c.157]

Чтобы понять, как он будет зависеть от времени наблюдения, выберем величину не слишком малой. Тогда случайное воздействие среды на движение частицы приведет к тому, что ее последовательные перемещ ения 5 , 21 31 станут статистически независимыми. Это значит, что, если мы, проводя опыт с N частицами, отберем те из них, которые на 1-м шаге переместились на одно и то же расстояние , , мы увидим, что их перемещения + 1 [c.203]

В отличие от случая свободного движения, времени теперь пропорционален не сам путь, а его средний квадрат. Это фундаментальное следствие рассматриваемого подхода к описанию случайного движения частиц было экспериментально проверено Перреном на броуновских частицах. [c.203]

Если локальные поиски ведутся алгоритмами случайных направлений, то выбор начальных точек существенно упрощается и чередуется с процессами поиска. Сначала выбирается одна начальная точка в Di, из которой начинается поиск. После отыскания соответствующего локального оптимума организуется поисковое движение в случайных направлениях до попадания в подмножество Dzk, которое является областью притяжения нового локального оптимума. Найденная в этом подмножестве случайная точка рассматривается как новая начальная точка, из которой снова начинается локальный поиск, и так далее до тех пор, пока общее число начальных точек не станет равным N. Обычно локальный поиск совершается мелкими шагами, а перемещение в область притяжения нового оптимума — крупными. [c.134]

Представление о виртуальных частицах радикально изменило привычные понятия о пустоте. Она оказалась весьма своеобразным физическим объектом, в ней непрерывно происходят процессы рождения и уничтожения виртуальных частиц. Ситуация из статической, мертвой превратилась в дина шческую, пустота получила название физического вакуума. Естественное объяснение имеет при этом отсутс1вие траектории у микрочастиц, статистический, вероятностный характер их движения. Случайно, нерегулярно возникающие виртуальные частицы непрерывно usauivio-действуют с реальными частицами. В результате параметры микрочастиц непрерывно меняются, флуктуируют. Непрерывно меняется их заряд из-за экранировки частиц виртуальными части- [c.175]

В пособии, написанном в соответствии с программой по теоретической физике, утвержденной Минвузом СССР, приведен материал второй части курса термодинамики и статистической физики (Ч. I Термодинамика и статистическая физика. Теория равновесных систем — 1986 г.). Излагаются общий метод вывода кинетических уравнений по Боголюбову и получение этим методом газокинетического уравнения Больцмана и кинетического уравнения Власова для плазмы. Рассматриваются вопросы теории брауновского движения, случайных процессов и процессов переноса, а также новые вопросы, определяющие перспективы развития термодинамики и статистической физики самоорганизация сильно неравновесных систем, численные методы в статистической физике — метод Монте-Карло и метод молекулярной динамики. [c.2]

Применение гибких рукавов может предотвратить возникновение в трубопроводах напряжений вследствие смещений, вызванных несоос-ностью труб, вибрациями и толчками, возвратнопоступательным движением, случайными сдвигами, тепловым расширением и сжатием. [c.43]

Сценарий Помо и Манне-БИЛЯ (1980) возникновение перемежаемости во времени периодического и стохастического движения после обратной тангенциальной бифуркации (слияния и исчезновения устойчивой и неустойчивой неподвижных точек отображения Пуанкаре, т. е. устойчивой и неустойчивой периодических фазовых траекторий), причем промежутки времени со стохастическим движением случайны,, а с периодическим — пропорциональны ц — Примером мо- [c.138]

Итак, чтобы перейти от классической теории к квантовой, в представлении Гейзенберга надо просто рассматривать динамические переменные системы д, р, /,.. . в классических уравнениях движения случайными и некоммутирующими величинами, а сами уравнения — стохастическими. Решение этих уравнений определяет некоторое преобразование случайной переменной / ( о) - / (0> в котором время играет роль параметра преобразования. Отличие от классической теории случайных процессов проявляется лишь в использовании некоммутативной алгебры и в процедуре усреднения (15), которая производится с помощью комплексной функции ф ( о). [c.48]

Это уравнение можно было бы назвать уравнением Ланжевена для прецессии спина. Но как хорошо известно в теории броуновского движения, случайная сила, действующая на броуновскую частицу, необходимо приводит к появлению в уравнении движения силы трения — факт, выражающий очень общий закон природы (чтобы с ним ознакомиться,. обратитесь к флук-туационно-диссипативной теореме). Возможное выражение для члена с трением для уравнения (6.5.16) было предложено Гильбертом [Gilbert, 1956]. Этот член имеет тот же вид, что и R, т. е. уравнение (6.5.16) заменяется уравнением [c.371]

Указанные выше границы влияния стесненности движения зависят от соотношения /вн//н. Так, например, данные [Л. 345], полученные в медной трубке, указывают на падение скорости в пристенном слое на 15— 207о данные Л. 30], полученные в стальных трубах,— на 40—60%, а данные, полученные нами и в [Л. 341] в стеклянной трубке, — на 5%. Везде использовался один материал — кварцевый песок, а диапазон изменения скорости был одинаков. Значительная разница в результатах не случайна и вызвана изменением соотношения между коэффициентами и внешнего и внутреннего трения сыпучей среды. В пределе, когда коэффициент внешнего трения f оказывается заметно меньше коэффициента внутреннего трения движущихся частиц [вн, пристенный слой почти исчезает (стеклянная трубка), так как плоскость сдвига опускающегося слоя совпадает со стенкой канала. Следовательно, границы влияния А/йт могут существенно меняться при изменении состояния стенок и поэтому рассматриваются автором как новый метод воздействия на процесс теплообмена с движущимся слоем. [c.295]

При неустойчивом положении равновесия случайные возму-н1ения приводят к тому, что система при дальнейшем движении [c.420]

Случайный характер теплового движения в макроскопических системах приводит к тому, что микроскопическое описание их поведения приобретает статистический, вероятностный характер. Нам нужно поэтому познакомиться с основными свойствами сл айных событий и со способами их описания. [c.21]

П /2Мт направленного движения электронов, возникшего в результате флуктуации, получим оценку для величины фл)пауации тока, которую, учитывая, что мы имеем дело со случайными величинами, запишем сразу для средних значений [c.46]

Рассмотрим теперь классический идеальный газ, молекулы которого можно считать независимыми подсистемами. Как и в предыдущем случае, случайное движение молекул в пространстве можно представить как наложение трех случайных движений, каждое из которых происходит вдоль одного из возможных направлений и которые можно рассматривать поодиночке в силу их независимости. Будем вычислять поэтому статсумму одномерной частицы, [c.153]

Часто оказывается, что в процессе случайного движения компоненты импульса частиц, входящих в состав макроскопической системы, могут меняться независимо друг от друга и независимо от координат или импульсов дрзцих частиц. Так ведут себя не только импульсы практически свободных молекул классического газа, являющихся его независимыми подсистемами, но также импульсы в общем-то сильно связанных друг с дрзп ом атомов или молекул твердого тела или жидкости [c.158]

Это соотношение, которое носит имя Эйнштейна, замечательно тем, что устанавливает связь между двумя совершенно различными по виду явлениями. Коэффициент диффузии характеризует случайное блуждание частиц, которое приводит, в частности, к флуктуациям плотности. Подвижность же характеризует их регулярное движение под действием внешней силы. На первый взгляд это обычное механическое движение. Но оно сопровождается трением. В результате энергия этого упорядоченного движения, как говорят, Ъиссипирует, т.е. превращается в энергию хаотического движения частиц. [c.209]

Например, на рис. 5.11, б поиск из точки Zq приводит в точку 0- Затем на некотором расстоянии от Zq, значительно превышающем шаг предыдущего процесса поиска, выбирается точка Z в направлении, перпендикулярном траектории предыдущего поиска в точке 2о. Из точки Zo совершается новый поиск, котррый приводит в точку l. Далее на прямой, соединяющей точки Со и j, в направлении улучшения целевой функции выбирается новая начальная точка Z2. Поиск из Zj приводит в С2. Если Hoi a) лучше о С ), то дальнейшее движение по оврагу совершается аналогичным образом. Если Но(Сз) хуже Hq ), то оптимум ищется между точками С) и Сг, т. е. выбирается Z2 ближе к С]. Если при достаточном приближении величина Но С ) все равно хуже, то оптимум следует искать между точками Со и С. Комбинированные алгоритмы многокритериального поиска, использующие последовательно сочетание методов случайного перебора и анализа мно-л<ества неулучшаемых решений, предложены в [70]. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...