Волны на ограниченной глубине

Теория волн на ограниченной глубине разрабатывалась медленнее вследствие значительной сложности вопроса. Большой вклад в область волновых движений с учетом влияний дна принадлежит Эри (1842 г.), установившим для прогрессивной их формы зависимости между некоторыми волновыми параметрами и глубиной. Затем теория волн ка малых глубинах была существенно пополнена известными работами Буссинеска (1872 г.). Обобщенные точные решения для периодических волн конечной высоты на поверхности раздела двух жидкостей различной толщины и плотности с учетом переноса масс более плотной среды принадлежат нашему соотечественнику Н. Е. Кочину (1928 г.). [c.515]

Мы возвращаемся теперь к теории волн на поверхности тяжелой жидкости, первые результаты в которой были получены Лагранжем (см. выше, п. 15). Поучительно сопоставление следующих работ. В начале XIX в. пражский профессор Герстнер нашел одно из возможных точных решений (для бесконечной глубины жидкости). Зыбь Герстнера описывается весьма простыми формулами. Но в течение более чем ста лет этот результат оставался, изолированным, единственным примером прогрессивных волн конечной амплитуды. Его физическое значение тоже ограниченно, так как движение при зыби Герстнера является вихревым, следовательно (согласно классической теореме Лагранжа), не может быть создано из состояния покоя (как и не может быть разрушено) под действием потенциальных сил. [c.280]

К естественным волноводам (их часто называют каналами) относят различные слоистые среды, ограниченные поверхностями, имеющими большую отражательную способность для звуковых волн. Это моря и океаны, для которых верхней границей является воздух, а нижней— донные отложения. Кроме того, в природе встречаются также волноводы, в которых границы выражены не резко. Эти волноводы образуются в толще атмосферы, а также в море за счет особого распределения значений скорости звука с высотой. При некоторых условиях температура воды и соленость изменяются с высотой так, что на некоторой глубине фазовая скорость имеет минимальное числовое значение. На уровнях, лежащих выше и ниже поверхности с минимумом скорости, среда акустически неоднородна скорость звука с увеличением расстояния от этого уровня увеличивается. В связи с этим звуковые лучи, проходящие через поверхность минимума скорости звука, испытывают рефракцию, в результате чего периодически искривляются. [c.319]

В объеме металла, ограниченного глубиной проникновения, выделяется количество теплоты, равное 0,864 д, где - плотность энергии электромагнитной волны на поверхности тела. Глубина проникновения поля может быть рассчитана как [c.491]

В ряде его работ рассмотрены важные задачи теории вибраторов, сообщающих периодические колебания поверхности ограниченной жидкости (1949, 1950, 1954 гг.). В работе Преломление и отражение плоских волн в жидкости при переходе с одной глубины на другую (1950 г.) впервые с точки зрения гидродинамики изучено изменение формы волны, выходящей на мелководье. Публикация О волнах на поверхности раздела двух потоков жидкости, текущих под углом друг к другу (1952 г.) позволила объяснить возникновение перисто-кучевых облаков. В статье Задача Коши — Пуассона для поверхности раздела двух текущих потоков (1955 г.) показано, что при начальном возмущении на поверхности раздела двух неограниченных жидкостей разной плотности, текущих с разными скоростями, неподвижный наблюдатель уловит правильные, почти строго периодические чередования подъемов и спадов жидкости. Это не следует из обычной постановки задачи Коши — Пуассона. [c.11]

Рассмотрим часть потока жидкости, ограниченную сверху линией B D одной волны свободной поверхности и двумя вертикалями АВ и DE, уходящими на бесконечную глубину от двух соседних наинизших точек В и D линии волны (рис. 80, а) ). [c.746]

Изменение этой фазы на величину, не кратную я, при углах больше критического приводит к явлению незеркального отражения. Экспериментально установлено [7], что если на границу раздела сред падает ограниченная плоская волна под углом, несколько большим критического, то отраженный, пучок лучей как бы смещается вдоль поверхности тела относительно падающего (рис. 14). Смещение А такое, как если бы отражение происходило зеркально от некоторой мнимой границы, расположенной на некоторой глубине Н под действительной поверхностью А = 2М а. Разность фаз волны, отразившейся от мнимой границы, т. е. прошедшей путь РЕВ, и прямой волны, прошедшей путь ОВ, согласно (2.12) равна 2/ /1 соз а. [c.29]

При испытаниях на большие глубины отраженная волна становится очень короткой и резкой поэтому осциллограмма дает лишь ограниченные данные о природе дефекта, В этом случае [c.304]

О распространении волн возмущения, возникающих на свободной поверхности потока, в случае спокойного и в случае бурного движений. В гл. 9, В были рассмотрены волны перемещения , возникающие при особых условиях на свободной поверхности безнапорного неустановившегося потока. Было отмечено, что эти волны могут быть а) или положительными лоб этих волн оказывается ограниченным почти вертикальной нло-скостью б) или отрицательными лоб таких волн оказывается пологим (см., например, рис. 9-30, б, г). В 9-15 было указано, что при движении идеальной жидкости относительная скорость с перемещения лба волны (по отношению к движущейся или покоящейся воде) может быть с некоторым приближением в случае, когда высота волны мала сравнительно с глубиной потока /г, принята [c.455]

Возможны различные приемы получения голограмм, восстанавливающих изображения, существенно ограниченные по глубине, причем они могут использоваться как на этапе регистрации светового поля в плоскости сфокусированного изображения, так и на этапе восстановления. Сущность зтих приемов состоит в значительном расширении спектра пространственных или временных частот излучения, а именно в использовании полихроматического восстанавливающего источника, протяженного опорного источника, регистрации голограммы в многомодовом лазерном излучении с относительно широким спектром. Возможно также своеобразное вырождение опорной волны - регистрация в диффузно рассеянном когерентном излу- [c.5]

Чтобы получить двухцветное изображение, восстановленное с голограммы на рис. 2, с помощью линзы можно собрать все создаваемые голограммой волны и, поместив в задней фокальной плоскости линзы непрозрачный экран с отверстием, отфильтровать все нежелательные изображения, оставив только В, В и R, R. Этот метод лучше всего работает в случае двумерных или трехмерных объектов, ограниченных по глубине. Очевидно, что в этом случае разрешение, или спектр пространственных частот, изображения ограничивается размерами отверстия. Это ограничение нежелательно для голограмм, используемых с целью хранения данных, однако при формировании изображений [2, 4] разрешения порядка 400 линий/мм более чем достаточно. [c.216]

Из (2.2.12) — (2.2.14) следует, что при вариации регулирующих сопротивлений Z2a изменяются и Для линий с неуравновешенной электромагнитной связью глубина возможного управления и Игр при налагаемых ограничениях на коэффициент передачи (на U p ) тем больше, чем больше отношение Рг/Pi- Не следует, однако, считать, что регулировки Цф и Dro не будет в случае уравновешенной связи (р,=р2=Р) на возможность изменения Иф и при Р =Рг указывает формула (2.2.12). Но механизм управления и для СПЛ с P2=Pi сопряжен лишь с неравенством ф = ф2, иными словами, объясняется реакцией устройства на включение сосредоточенных неоднородностей. Главная отличительная особенность механизма управления и в устройствах на СПЛ с неуравновешенной связью заключается в возникновении при определенных условиях эффекта распределенного взаимодействия СПЛ, при котором на всей ограниченной длине изменяется в зависимости от Z2a соотношение между амплитудами парциальных волн, имеющих разные по величине постоянные распространения. В конечном счете причиной изменения Цф и Игр является смещение потока энергии электромаг- [c.46]

Выбранные таким образом решения должны быть ограничен ными на бесконечности. Величина 2 должна быть положительной для угасания волны в глубине полупространства. Отсюда вытекает, что > с. [c.689]

Поэтому измерение толщины мозаичными преобразователями возможно лишь в небольшом диапазоне толщин (100. .. 300 мм), ограниченном снизу РШХ совмещенного преобразователя, или, при раздельных излучателе и приемнике, - помехами от поверхностных волн, а обнаружение дефектов - только при их размерах более 100. .. 150 мм на тех же глубинах. [c.281]

В реальных телах, размеры которых всегда ограничены, могут распространяться также поверхностные волны (волны Релея), затухающие на глубине 1,5—Тк. В среде, ограниченной 142 [c.142]

Первая из них требует, чтобы длина волны Я = 2пс/(о была очень велика по сравнению со средней глубиной /г на самом деле, как будет показано в гл. 3, одномерная теория дает для скорости распространения ошибку меньше 3%, если Я > 14Л. Эквивалентное ограничение на период р = 2л/со требует, чтобы, он был велик по сравнению с параметром, который для глубин, от 1 до 100 м меняется от 2 до 20 с. Продольные волны в открытых каналах — это, следовательно, длинные волны (характерная длина волны которых велика по сравнению со средней глубиной), возбуждаемые силовыми воздействиями с длительными характерными периодами (по сравнению с этими стандартными значениями порядка нескольких секунд). [c.124]

Свойства распространения длинных волн, проявляемые решениями соответствующих уравнений, оказывают особенно существенное влияние на приливные движения в мелких морях. Из-за ограниченности скорости распространения, определяемой формулой (22), такие моря реагируют на приливы и отливы в примыкающем глубоком океане с некоторым опозданием. Неизбежное увеличение амплитуды волны при переносе ее энергии в более мелкие воды, где она оказывается локализованной в области с уменьшенной глубиной, ведет к возрастанию практической важности точного знания этих эффектов. [c.532]

В работе [26] на основе такого подхода построен общий алгоритм пригодный для любых типов волн, учитывающий потери и не со держащий ограничений на геометрические параметры волновода в частности глубину гофра. Последнее особенно важно в связи с тем, что упомянутый выще эффект аномально малого затухания имеет место при значительных глубинах гофра. В дальнейшем изложении мы будем следовать работе [26], [c.178]

Обозначим через к глубину жидкости при отсутствии волн. Рассмотрим область О на плоскости течения, ограниченную двумя отрезками вертикальных прямых, проходящих через две соседние низшие точки волны, свободной поверхностью жидкости, находящейся между этими отрезками, и дном бассейна. Отобразим [c.713]

Волны на ограниченной глубине (0,5Я Я> Я р), При входе волны в мелководную зону на характер движения частиц начинает влиять дно водоема. Траектории этих частиц из круговых перестраиваются в эллиптические с большими осями, расположенными горизонтально (рис. XXVI. 5). По Буссинеску орбитальное движение частиц сохраняется и в условиях мелководья, причем горизонтальная полуось орбитальных эллипсов изменяется с глубиной по закону, выражаемому зависимостью [c.517]

Поверхностную волну обычно возбуждают с помощью продольной волны, падающей из внешней среды на поверхность твердого) тела на ограниченном по длине участке поверхности. Угол р падения определяют из уравнения sin р = g/t, , где с,, — сгсорость волны во внешней среде. Поверхностную волну успешно применяют для выявления дефектов вблизи поверхности изделия. Она избирательно, реагирует на дефекты в зависимости от глубины их залегания. Дефекты, расположенные на поверхности, дают максимальное отражение, а на глубине, большей длины волны, практически не выявляются. [c.12]

Теория безвихревых волн получила дальнейшее развитие в исследованиях Рейлея (1876 г.), однако решение все еще оставалось приближенным. И лишь в 1921 г. советским ученым А. М. Некрасовым было получено точное решение этой задачи для периодических волн установившегося типа конечной высоты на поверхности глубокой тяжелой жидкости. В 1927 г. А. М. Некрасов дал строгое доказательство для таких же волн при жидкости ограниченной глубины. Уравнения [c.515]

Уравнение (6.50) для данного наклона берега Р гарантирует везде конечную скорость, что обеспечивает конечное число мод краевых волн. Такого ограничения нет в теории гравитационных волн для мелкой воды-уравнение (6.49). Для малых наклонов р и номеров мод, при которых (2п -Ь + 1)Р 1, уравнение (6.50) приближенно совпадает с (6.49). Влияние стратификации при малых глубинах практически не влияет на значение фазовой скорости. Так, по данным [76], рассматривающей внутренние волны с непрерывной стратификацией в мелководных районах, фазовая скорость для низких мод идентична решениям Эккарта [63] и Урселла [103] для основной моды, а стратификация не оказывает влияния на дисперсионное уравнение, хотя наличие градиента плотности вызывает возмущение поля давлений. [c.203]

Головную волну обычно возбуждают с помощью продольной волны, наклонно падающей из внешней среды (призмы) на ограниченный участок поверхности ОК (рис. 1.2, б) под углом = = ar sin( o/ i). От этого участка поверхности расходится пучок продольных волн, один из лучей которого распространяется вдоль поверхности и собственно является головной волной. Максимум энергии излучения соответствует лучу, составляющему 10... 15° с поверхностью. Фронты поперечных волн Т, порождаемых головной волной, показаны линиями, ширина которых увеличивается с глубиной, что соответствует увеличению амплитуды волны. Это происходит потому, что увеличивается количество точек поверхности, которые- дают вклад в образование боковой поперечной волны. [c.24]

Это приближение справедливо при a- l или, если К мало, при ka K . Последнее требование налагает дополнительное ограничение на основную амплитуду а, когда длина волны намного превосходит глубину воды в этом случае более полезным оказывается приближение кноидальной волны, данное Кортеве-гом и де Фризом (см. [5, 8, 253]). Однако устойчивость кноидальных волн уже, по существу, доказана Кортевегом и де Фризом и Уиземом [14] поэтому она не представляет здесь интереса, так что случай очень длинных волн здесь не рассматривается. [c.92]

Однако уже упомянутые ограничения,- которые требуют сохранения постоянных средних значений зависимых переменных, представляются неестественными для некоторых задач (например, для волн на воде произвольной глубины, но не для случая бесконечной глубины), так >что результат Лайтхилла все же не дает общего критерия неустойчивости. Поэтому в настоящее в- №мя многое можно узнать путем изучения все возрастающего Л1ножества систем, к которым применимы-эти теории особенно важным представляется отыскание таких простых систем, кото рие. поддаются также экспериментальному исследованию. [c.102]

Использование динамических параметров сигналов прц измерении толщины слоя значительно расширяет пределы раз. решающей способности сейсморазведки. В работах [10, 24, 38] показано, что при определенных условиях, близких к рассматриваемой модели, в диапазоне толщин слоя примерно от одной десятой до четверти длины волны существует прямая связь между суммарной амплитудой отражения от слоя или пачки слоев и суммарной толщиной этой пачки. Иными словами, толщину слоя можно измерять не только по временам, но и по ам-плитудам сигналов. В разделах 4.3 и 6.2 приведены результату измерения эффективной толщины нефтенасыщенных песчаньц коллекторов для месторождений Западной Сибири. Эти дан. ные позволяют утверждать, что для глубин около 2000 м при частоте сигналов 40 Гц эффективная толщина пачки слоев может быть измерена, начиная от 6—7 м, с погрешностью =ЬЗ м, Заметим, что упомянутое выше усложнение модели вынуждает нас перейти к вероятностным методам оценки толщин, что вполне естественно, учитывая геологическую природу слоистости. Так, по данным скважинных исследований, на этих глубинах толщины элементарных слоев изменяются от первых миллиметров до сотен метров. Поэтому сейсмические сигналы с ограниченной полосой частот просвечивают толщины, только начиная с указанных выше размеров. [c.36]

Если считать, что глубина стоячей волны в направлении потока является бесконечно малой величиной, то площадь поперечного сечения струи, протекающей через волну, можно принять неизменной. Поскольку это ограничение и энергетические требования учитываются уравнением линии Фанно, состояние жидкости (газа) по обеим сторонам волны должно лежать на одной и той >йе линии Фанно. [c.183]

Свойство <1делимости . Двумерная голограмма. Точное преобразование волны излучения восстанавливающего источника в волну, рассеянную объектом, осуществляется, если на Г. записана вся трёхмерная стоячая волна. Однако не только вся картина, но и каждый её фрагмент обладает свойством воспроизводить записанное излучение. При этом чем больше размер фрагмента, тем выше точность воспроизведения. ОграЕшчение Г. по площади приводит к уменьшению разрешения мелких деталей, а ограничение по глубине снижает точность цветового воспроизведения. [c.502]

При построении решений предполагается, что амплитуды колебаний жидкости малы но сравнению с глубиной и что интенсивность смещений резервуара или интенсивность ускорений движения резервуара такова, что резонансные колебания не разрушаются, т. е. амплитуда колебаний жидкости не должна быть больше стоксовской. Для задач расчета промышленных объектов с наземными и подземными резервуарами, а также упругих систем с жидким заполнением в подавляющем боль-1нинстве имеются случаи образования на поверхности жидкости длинных волн. Вполне естественным является предположение или ограничение, что при резонансных колебаниях амплитуда колебаний жидкости не должна быть больше стоксовской, иначе произойдет разрушение колебаний жидкости, и тогда нро-иесс ее движения описать математически будет невозможно. [c.86]

Итак, в прикладных проблемах линейные задачи теории стоячих волн представляют основной интерес. Тем не менее на ряд вопросов линейная теория ответить не может. Например, при настройке системы управления важно знать зависимость частоты колебаний от амплитуды. Иногда полезно знать (с высокой степенью точности) структуру волновой поверхности и т. д. Поэтому нелинейная теория представляет определенный интерес для практики. Однако, как мне кажется, наибольший интерес нелинейная теория стоячих волн имеет для математика. В теории установившихся волн проблема существования решений довольно элементарна. В теории стоячих волн дело обстоит значительно сложнее. Первая работа в этой области была сделана Я. И. Секерж-Зеньковичем (1957), который предложил процедуру последовательных приближений, позволяющую рассчитать нелинейные стоячие волны в безграничной жидкости. Эта задача дает ответ о характере нелинейных волн, возникающих в сосуде, ограниченном вертикальными стенками, в предположении, что глубина сосуда бесконечна. В начале пятидесятых годов ту же проблему для сосудов произвольной формы изучал Н. Н. Моисеев. Колеблющаяся жидкость рассматривалась как некоторая система Ляпунова счетного числа степеней свободы. Была развита теория, в рамках которой удалось рассмотреть как свободные, так и вынужденные колебания. Была построена полная аналогия с колебательной системой Ляпунова конечного числа степеней свободы и показано, что для того, чтобы провести все вычисления, достаточно уметь решать соответствующую линейную задачу. Разумеется, развитая теория позволяла изучать только такие волновые процессы, которые близки к тем, которые описываются линейной теорией. (Полное изложение этой теории нелинейных волн можно найти в монографии Н. Н. Моисеева и А. А. Петрова, 1965.) [c.64]

Тепловое действие электрического разряда сопровождается возбуждением механической ударной волны в жидкости. Центром волны становится высокотемпературный ионизированный канал разряда, на границах которого идет пиролиз рабочей жидкости с образованием большого количества газообразных продуктов. Высокая энергонасыщенность канала разряда — тысячи и десятки тысяч джоулей в кубическом миллиметре, большие градиенты температур, также достигающие тысяч и десятков тысяч градусов на 1 мм, малые времена развития процесса создают ситуацию, подобную взрыву, от взрыв проходит в узкой щели, ограниченной эквидистантно расположенными фасонными поверхностями, находящимися, как правило, в глубине колодца , сообщающегося со свободной поверхностью через вертикальные, расположенные по периметру обрабатываемой поверхности щели. Щели заполнены рабочей жидкостью, а на дне колодца — еще и остатками неэвакуированных частиц, так как только в редких случаях (разряд между острием и плоскостью, обработка деталей с очень большим отношением периметров к площади и т. п.) частица может быть выброшена за пределы зоны обработки тем же импульсом, которым она была порождена. [c.58]

Косая расширяющаяся волна и волна сжатия. Если боковая стенка повернута на угол 0 от потока, то возникает косая расширяющаяся волна (рис. XXVII.57). Эта волна имеет более пологий фронт и ее глубины уменьшаются в секторной области, ограниченной прямыми — характеристиками ЛМ1 и AN или AM< , и ЛЛ/ г, наклоненными соответственно к первоначальному и конечному положениям боковой стенки под углами Pi и Рг- [c.590]

У большинства РОС- и РБО-лазеров дифференциальная квантовая эффективность не превышает единиц процентов, пороговая плотность тока 3—7 кА/см что затрудняет реализацию их функционирования при комнатной температуре. Одним из способов снижения /пор в РОС-и РБО-лазерах является использование решеток с блеском , т. е. с профилем, оптимизированным для определенного диапазона к и углов дифракции. Можно показать, что асимметрия треугольного профиля позволяет повысить /iamax более чем на порядок по сравнению с симметричным профилем. Увеличение глубины профиля в некоторых пределах такжё ведет к возрастанию max при ЭТОМ, однако, ухудшается спектральная селективность. Таким образом, оптимальное значение глубины решетки следует выбирать из компромиссных соображений. Значительное внимание уделяется исследованию и оптимизации ИЛ с РБО. В отличие от РОС-лазеров в РБО-лазерах резонанс отражения приходится на брэгговскую частоту и не подвержен расщеплению. Технология их изготовления относительно проще, чем РОС-лазеров, так как гетероструктуры формируются за один эпитаксиальный процесс, который не требуется прерывать для изготовления решетки, и, кроме того, исключается очень сложная операция заращивания профилированной поверхности. Другое существенное преимущество определяется тем, что дифракционная решетка наносится на пассивный участок волноводного слоя и не усугубляет деградацию характеристик лазера, в то время как использование структур с раздельным ограничением позволяет значительно снизить оптические потери на пассивном участке и обеспечить эффективное взаимодействие световой волны с решеткой. Основные структуры РОС- и РБО-лазеров показаны на рис. 6.14 [12, 18]. Лазеры с периодической структурой [c.118]

Результаты предыдущего параграфа применимы к важной за да е о волноводном распространении звука низкой частоты в море В районах постоянной глубины море можно рассматривать как волновод, ограниченный дном и свободной поверхностью воды Для низких частот можно пренебрегать неровностями дна и не ровностью свободной поверхности, вызванной морским волнением и считать границы волновода плоскими. Кроме того, можно пре небрегать и неоднородностью среды, вызываемой изменением тем пературы и гидростатического давления с глубиной. Практически если при данной частоте возможно распространение лишь несколь ких первых номеров нормальных волн, то море можно рассматри вать как однородный плоскопараллельный слой, лежащий на упругом полупространстве — морском грунте. Морской грунт, вообще, — упругое твердое тело, неоднородное по глубине. Найти нормальные волны в волноводе, ограниченном таким упругим телом, весьма сложно. Но некоторые основные черты моря как волновода можно представить себе, упрощая задачу аппроксимируя грунт жидким однородным полупространством с некоторыми эффективными значениями плотности и сжимаемости. Тогда, пользуясь данными предыдущего параграфа, можно, ограничиваясь, как и выше, плоской задачей, написать дисперсионное уравнение нормальных волн, исходя из коэффициентов отражения плоских [c.263]

Первым шагом на пути к построению реалистической модели Земли является модель сферы, выполненная локально-изотропным твердым веществом, у которого параметры 1хир зависят только от радиуса. Годографы- волн Р и 8 дают информацию о глу ких частях Земли, а длиннопериогдные-поверхностные волны лозволяют определить мощность коры и скорость волн в верхней мантии. Прогресс в методах измерения, достигнутый в последние 15 лет, обеспечил измерение основных мод собственных колебаний Земли, вызванных мощными землетрясениями, частоты которых определяются изучаемой упругой моделью. Вторым шагом к реалистической модели Земли является введение поглощения лри рассмотрении упругих констант как комплексных величин. Определение соответствующих параметров по затуханию волн Р и 5 связано со многими ограничениями, поскольку на амплитуду объемных волн сильно влияют рассеивание и локальные условия вблизи каждого сейсмографа. Затухание поверхностных волн более доступно прямому измерению, особенно тех волн, которые несколько раз обогнули земной шар. Ослабление ревербераций, следующих за большим землетрясением при надлежаш ей фильтраций, можно рассматривать как затухание отдельных резонаторов. Перечислен-яые источники информации позволили вывести зависимость параметров поглощения от радиального расстояния. Поскольку наличие поглощения обусловливает дисперсию скорости, следующий шаг состоит в изучении частотной зависимости упругих констант. Хотя радиальная модель Земли в общем и соответствует имеющимся наблюдениям, веш ество Земли лаТврально неоднородно, сама Земля не является сферой и вращение Земли имеет ряд резонансных пиков. В предположении, что модуль всестороннего сжатия чисто упругий (это означает отсутствие потерь энергии при сжатии). Qp=(4 3) (i /a) Qs, этого достаточно для определения величины 3 как функции радиуса. В грубом приближении равно 200 для верхней мантии, затем уменьшается до 100 на глубинах 100—200 км и затем медленно возрастает до 500 и более, [c.133]

Оценивая состояние артерий брюшной полости (брюшного отдела аорты, чревного ствола, верхней и нижней брыжеечных артерий, почечных, общих, наружных, внутренних подвздошных артерий), нужно учитывать ряд ограничений при анализе состояния сосудистой стенки. Прежде всего нет стандартизованных подходов к оценке ее толщины, затруднена оценка эхогенности и степени дифференцировки ее на слои в связи с низким качеством визуализации, обусловленным большой глубиной залегания исследуемых сосудов, анатомическими особенностями расположения (и, следовательно, ориентацией по отношению к плоскости распространения ультразвуковой волны), низкой частотой используемых ультразвуковых датчиков, факторами дыхания, метео- [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...