Волны перемещения

За координату по оси абсцисс принят угол ф (см. рис. 10.1). Перемещения отсчитываем от начального положения точки на недеформиро-ванном цилиндре. График подобен мгновенной фотографии поперечной волны. При вращении генератора волна перемещений бежит по окружности гибкого колеса. Поэтому передачу назвали волновой, а водило h — волновым генератором. [c.189]

Если движение фронта волны сопровождается резким возрастанием расхода и резким повышением уровня на коротком участке, называемом лбом волны, то волна носит названия волны разрушения, прерывной волны перемещения или еще перемещающимся прыжком если такого резкого повышения уровня не наблюдается, то волна называется непрерывной. [c.205]

Волны в открытых руслах паводков, половодий, попуска, прорыва перемещают большие массы воды (волны перемещения), что приводит к изменению расходов по сравнению с имевшимися. [c.77]

Волны перемещения характеризуются малой кривизной и значительной растянутостью мгновенного профиля (длинные волны), т. е. движение волны перемещения является медленно изменяющимся. Если расход (или уровень) в начальном створе, где нарушается существовавшее установившееся движение (створ возмущения), только увеличивается (без последующего уменьшения) или только уменьшается, возникающую при этом волну называют волной одного направления. [c.77]

Гидравлический прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну перемещения. Если, например, поток, находящийся в бурном состоянии, внезапно преградить, уровень воды перед преградой резко повысится (рис. 21.1). Создастся волна, которая будет распространяться вверх по течению (обратная положительная волна). Высота и скорость перемещения волны будут постепенно уменьшаться вверх по течению. При скорости волны с , равной средней скорости у, волна остановится и примет форму гидравлического прыжка. Такое возможно только в потоке, находящемся в бурном состоянии (Як >1). Если поток находится в спокойном состоянии (Як < 1), волна по мере удаления вверх по течению постепенно будет затухать, кривая свободной поверхности перед препятствием останется непрерывной, плавной. Гидравлический прыжок образуется при обтекании потоком, находящимся в бурном [c.95]

Тело волны перемещения 78 (2) [c.362]

Ф. Форхгеймер (1852 —1933) — немецкий профессор - рассмотрел гидравлические сопротивления, волны перемещения, колебания горизонтов воды в уравнительных резервуарах ГЭС, некоторые виды деформаций песчаных русел. Особенно важны исследования Форхгеймера в области вопросов фильтрации. [c.29]

Рис. 9-23. Положительная нисходящая волна перемещения, возникающая при быстром поднятии горизонта воды в водоеме А а — продольные профили поверхности воды, отвечающие различным моментам времени 1з,. .. б - график

Рис. 9-24. Положительная нисходящая волна перемещения, возникающая при открытии затвора а — продольные профили поверхности воды, отвечающие различным моментам времени ti, ti, Гз,. б — график изменения расходов Q вдоль потока для различных моментов времени

Изобразим на рис. 9-30 продольный разрез рассматриваемого русла. Горизонтальной линией N — N на чертеже покажем свободную поверхность, отвечающую случаю установившегося движения. (Напомним, что потерями напора при движении жидкости пренебрегаем.) На схемах а, б, в, г этого чертежа представим известные четыре случая волны перемещения (см. 9-13), [c.374]

Рис. <) 3 Волны перемещения в призматическом прямоугольном русле (жидкое гь

Рис. 9-31. Отражение волн перемещения

Рассмотрим волну перемещения в русле конечной длины. Здесь сталкиваемся с явлением отражения этой волны, аналогичным отражению волны давления при гидравлическом ударе (см. рис. 9-19, и 9-20). [c.377]

В 7-6 понятия спокойного и бурного движения нами были определены чисто формально. Мы говорили, что спокойным движением называется случай, когда fi > h,, а бурным — случай, когда h< h . Осветив в настоящей главе вопрос о волнах перемещения и установив величину скорости с движения этих [c.377]

О распространении волн возмущения, возникающих на свободной поверхности потока, в случае спокойного и в случае бурного движений. В гл. 9, В были рассмотрены волны перемещения , возникающие при особых условиях на свободной поверхности безнапорного неустановившегося потока. Было отмечено, что эти волны могут быть а) или положительными лоб этих волн оказывается ограниченным почти вертикальной плоскостью [c.515]

Рассматривая в гл. 9 неустановившееся движение воды в открытых руслах, мы сталкивались с особыми волнами — волнами перемещения , движение которых сопровождалось значительным переносом вещества (воды) при этом имели с / О и ц 0. [c.611]

Неполная воображаемая модель 521 Неполный гидравлический удар 364 Неравномерное движение 91, 94 Неразмывающая скорость 255 Несвободное истечение через водослив 412 Несовершенный колодец (грунтовый) 559 Неустановившееся движение 84 Нижний бьеф (НБ) 406 Нижняя критическая скорость 128 Нисходящая волна перемещения 365, 369 Нормальная глубина 283 Нормальные напряжения 22, 23, 32 Носок плотины 479 Ньютоновская жидкость 624 [c.657]

Осредненный поток 145 Остановившаяся волна перемещения 377 Остойчивость судна 67 Ось плавания 66 Отверстие водосливное 405 [c.657]

Тело волны перемещения 370 [c.659]

Наиболее простой является плоская волна, распространя-юш,аяся в неограниченном пространстве. Для такой волны перемещения определяются равенством [c.269]

Звуковые колебания в газах. Для того чтобы проиллюстрировать изложенные методы, рассмотрим задачу о продольных колебаниях газа. Эти колебания образуют так называемое звуковое поле, и уравнение, которое мы получим, будет волновым уравнением распространения звуковой волны. Перемещение частиц газа будем характеризовать вектором ц с составляющими Ti,(i = 1, 2, 3). Следовательно, каждая точка х, у, г будет характеризоваться тремя относящимися к ней обобщенными координатами. Колебания газа мы будем считать малыми и поэтому давление Р и плотность (х будем считать мало отличающимися от их равновесных значений Pq и цо. [c.385]

Механической волной можно назвать такое явление, при котором перемещение точек среды является функцией времени пространственных координат точки. Если в точке пространства, занятого средой, через которую распространяется волна, перемещение изменяется в зависимости от времени по синусоидальному закону [c.317]

Матрица устанавливает связь между комплексными амплитудами волн распределенных усилий и комплексными амплитудами волн перемещений [c.71]

После стыковки лопаток с диском комплексные амплитуды волн перемещений гл и Р.-С.П станут линейно зависимыми [c.72]

Вторая статическая характеристика ШИМ-1 — характеристика усиления — определяет зависимость среднего за период перемещения золотника от скважности yi. Характеристика усиления является в некотором смысле аналогом скоростной характеристики в непрерывном приводе Q = f x), так как Хср определяет средний расход через золотник. Если аппроксимировать волну перемещения золотника трапецией (см. рис. 6.100), справедливость чего доказывается экспериментально, то легко составить аналитическое выражение характеристики. На рис. 6.102 показано семейство характеристик усиления, соответствующих различным формам волны перемещения золотника прямоугольной — а, трапеции — Ь, треугольной — с. Характерной особенностью является наличие излома в точках 1, 2, 3, соответствующих различным трапециям - (0. форму которых можно менять изменением настройки ГУ или изменением частоты Чем выше несущая частота / , т. е. чем меньше горизонтальная площадка трапеции х(/), тем ближе точка излома к началу координат. В пределе, когда трапеция вырождается в треугольник, характеристика усиления становится нелинейной на всем диапазоне изменения скважности золотника yi- [c.483]

На рис. 6.11.5 представлены профили давления в волне разрежения. При б0.г[ьп10м начальном числе пузырьков (пунктирные линии соответствуют Ио = 10 м ) решение близко к решению для равновесной модели (штрихо sbie линии) имеются быстрая волна разрежения, давление ш которой лишь незначительно отличается от давления насыщения, и медленная волна, перемещение которой за время tf но сравнению с длиной трубы L практически незаметно. Качественно отличие от равновесного решения на этой стадии про десса заключается в том, что к моменту t = tf согласно нерат новесной модели вскипание [c.151]

При 1< Як1< 1,5 волнистый гидравлический прыжок (прыжок-волну) можно рассматривать согласно Ф. И. Пикалову как остановившуюся волну перемещения с малой высотой, равной а = к" Н. [c.115]

Из этого чертежа видно, что от закрытого конца русла (от стенки аЬ) волна перемещения отражается с тем знаком, который имеет волна, подошедшая к стенке аЬ от открьггого же конца канала (от бассейна Б] волна перемещения отражается с обратным знаком. [c.377]

ДОПОЛНИТЕЛЬНОЕ УТОЧНЕНИЕ ПОНЯТИЙ СПОКОЙНОГО И БУРНОГО ДВИЖЕНИЙ ЖИДКОСТИ. ГИДРАВЛИЧЕС КИЙ ПРЫЖОК КАК ОСТАНОВИВШАЯСЯ ВОЛНА ПЕРЕМЕЩЕНИЯ [c.377]

Па рис. 32.2 показан график распределения спектральной излу-чательности черного тела по длине волны при различных температурах, т. е. дан график функции f [к) при различных Т (32.14). Как усматривается из расположения изотерм, каждая из них имеет максимум, причем чем больше термод 1намическая темпс )атура, тем больше и значение М), отвечающее максимуму, а сама точка максимума перемещается в область более коротких волн. Перемещение максимальной спектральной излучательности Af>.max в область более [c.388]

При колебаниях и вследствие удара в системе возникают волны (волны перемещений, волны напряжений), отличающиеся болыпим разнообразием, определяемым многими обстоятельствами. [c.7]

ЦИХ с частотой a = mQ, но сдвинутых по времени одна относ тель-но другой на четверть периода колебаний. Направление и частота вращения вынужденной бегущей волны перемещений системы совпадает с направлением и частотой вращения бегущей силовой волны. При частоте вращения силовой волны Q = p/m или Q = —plm у системы наблюдается одновременный резонанс по обеим независимым собственным формам, и образуется бегущая резонансная волна, отстающая от силовой на четверть волны, поскольку для резонанса у = л12. Амплитуда бегущей резонансной волны, как видно из формулы (2.29), qpea — Qo l - [c.34]

Составляющая неподвижной стационарной нагрузки, соответствующая гармонике окружного распределения, способна вызвать вынужденные колебания системы,, вращающейся с частотой Q, по формам колебаний с числом окружных волн перемещений т = т.а. При этом неподвижный наблюдатель обнаружит неподиижную в пространстве волну перемещений, повторяющую с точностью до фазы 01кружное распределение волны стационарной неподвижной нагрузии. В системе координат, связанной с вращающейся системой, такое вынужденное колебание представится в виде назад бегущей волны, вращающейся относительно системы [c.37]

Эти фундаментальные матрицы устанавливают связь для каждого кольцевого участка между комплексными амплитудам волны комлоцентов усилий и комплексными амплитудами волны перемещений, соответствующих как внешней, так н внутреннеГ ницам, т. е. [c.48]

Как и ранее, один из ксйапонентов матрицы-столбца комплексных амплитуд волн перемещений мож но задать произвольно. После определения из (3.33) остальных комплексных компонентов, перемещений найдем на границе системы соотношение абсолютных амплитуд волн различных компонентов и относительный сдвиг этих волн в окружном направлении. Это определит форму колебаний системы на ее границе. Для нахождения формы колебаний на границах участков выражение (3.19) приведем к виду [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...