Поглощение (параметр)

Поэтому ИК - спектр может дать точную информацию о структуре молекулы только для простых случаев. Интерпретация РЖ - спектров для сложных молекул в общем случае требует сравнения таких спектров со спектрами простых соединений. При записи ИК - спектров поглощения параметром длины волны являются частоты в обратных сантиметрах (см ). [c.215]

Зеркальное О. с. характеризуется связью положений падающего и отражённого лучей 1) отражённый, преломлённый и падающий лучи и нормаль к плоскости падения компланарны 2) угол падения равен углу отражения. Совместно с законом прямолинейного распространения света эти законы составляют основу геометрической оптики. Для понимания физ. особенностей, возникающих при о. с., таких, как изменение амплитуды, фазы, поляризации света, используется эл.-магн. теория света, в основе к-рой лежат ур-ния Максвелла. Они устанавливают связь параметров отражённого света с оптич. характеристиками вещества — оптич. постоянными пик, составляющими комплексного показателя преломления п = п — гх п— отношение скорости в вакууме к фазовой скорости волны в веществе, и — гл. безразмерный показатель поглощения. Параметры отражённого света могут быть получены из ур-ния волны, к-рое удовлетворяет решению ур-ний Максвелла [c.510]

Совершенствование техники ОА-спектроскопии, детальная проработка вопросов методики измерений и метеорологического обеспечения привело к широкому внедрению ОА-метода в практику спектроскопических исследований для получения количественной информации о спектрах поглощения, параметрах отдельных спектральных линий, порогах нелинейных спектроскопических эффектов и т. д. [3, 12, 26, 29 [c.142]

Из заданного интервала [V — Ал г + Ау] в окрестности частоты V считываются из архива линий поглощения параметры V/, 5/, всех линий и вычисляется величина [c.225]

При наличии поглощения величины он 02 и 8123 являются комплексными. Поэтому при учете поглощения параметры р,,2 также комплексны, что приводит к повороту главных осей эллипсов относительно направлений х а у. [c.166]

Описанные выше качественные результаты, по-ви-димому, справедливы для высококонцентрированных дисперсных систем. Однако использование уравнения переноса излучения для таких систем по аналогии с гомогенными и разбавленными дисперсными системами обусловлено возможностью применения понятия однородного объема, характеризуемого некоторыми оптическими параметрами [46, 162]. Малый объем можно считать элементарным, если количество поглощенного и рассеянного излучения пропорционально его величине [162]. Интенсивность внешнего излучения должна оставаться приближенно постоянной в пределах этого объема, а количество содержащихся в нем частиц должно быть достаточным для статистически достоверного описания его характеристик средними величинами [162]. [c.145]

Для передачи механической энергии за счет сил упругости в период деформации или для поглощения ударных нагрузок, вибраций, возникающих в процессе работы механизмов, применяются пружины. Пружины подразделяются на винтовые и невинтовые. Винтовые пружины выполняются из проволоки круглого сечения, но могут иметь в поперечном сечении прямоугольную форму. Проволока круглого сечения по механическим свойствам подразделяется на проволоку I, П, И1 классов, а по точности изготовления — на проволоку нормальной и повышенной точности — И класса. В графе основной надписи, где указывается материал детали, перечисленные параметры приводятся совместно со ссылкой на соответствующий стандарт. Тип проволоки П1 класса нормальной точности, диаметром 2,0 мм обозначается [c.124]

Безразмерный параметр пористого охлаждения В характеризует соотношение между величинами теплоты, поглощенной охладителем внутри стенки, и передаваемой через нее теплопроводностью. [c.48]

Явление поглощения света описывается уравнением (11.20). При этом поглощение выражается параметром х. [c.279]

Коэффициент поглощения. Сравнивая выражение (11.34) с выражением (11.20), устанавливаем следующую связь между коэффициентом поглощения а и параметром я [c.281]

Но из (2.3) не видно, что п должно зависеть от длины волны света X, тогда как из опыта известно, что существует дисперсия света, т. е. п меняется с изменением длины волны света п = (7 ) ). Объяснения этого факта теория Максвелла, ограничивающаяся для характеристики электромагнитных свойств вещества лишь макроскопическими параметрами (е, р), дать не могла. Необходимо бьшо более детальное рассмотрение процессов взаимодействия вещества и света, покоящееся на углубленном представлении о структуре вещества. Это и было сделано Лорентцом, создавшим электронную теорию (1896 г.). Представление об электронах, входящих в состав атомов и могущих совершать в них колебания с определенным периодом, позволило объяснить явления испускания и поглощения света веществом, равно как и особенности распространения света в веществе. В частности, сделались понятными и явления дисперсии света, ибо диэлектрическая проницаемость е оказывается в рамках электронной теории зависящей от частоты электромагнитного поля, т. е. от длины волны %. [c.22]

Формулы (35.17) и (35.18) позволяют оценить зависимость населенностей уровней от параметров рассматриваемой системы и интенсивности внешнего оптического возбуждения. Населенность возбужденного уровня только при малых пив начальные моменты времени t растет линейно. При больших интенсивностях потоков эта зависимость становится нелинейной, проявляется тенденция к насыщению, рост 2 замедляется, а затем в стационарном режиме совсем прекращается. Коэффициент поглощения (35.19) при этом систематически уменьшается и в пределе при и оо стремится к нулю (рис. 35.4). Стационарный режим устанавливается, как правило, очень быстро, для электронных переходов — приблизительно за 10 с и меньше. [c.274]

До создания лазеров в оптике и спектроскопии практически безраздельно господствовал принцип линейности. Согласно этому принципу реакция вещества на действие света линейно зависит от напряженности действующего светового поля. Отсюда однозначно следует, что оптико-спектроскопические параметры (показатель преломления, коэффициент поглощения, эффективность люминесценции и рассеяния и др.) не зависят от интенсивности световых потоков и определяются только свойствами вещества. [c.298]

Определите оптимальную скорость записи спектров, щирину щелей и постоянную времени прибора исходя из его параметров и средних параметров записываемых полос поглощения. [c.160]

В ИК-области спектра удобной характеристикой спектров является оптическая плотность D(v) =lg(/o(v)//(v)), так как она пропорциональна коэффициенту поглощения, связанному непосредственно с молекулярными параметрами вещества. Уравнение, определяющее форму наблюдаемого контура полосы поглощения Dв v) с истинным контуром 0( ), имеет вид [c.163]

Определите оптимальную скорость записи спектров и ширину щелей спектрометра исходя из его параметров и записываемых полос поглощения. [c.167]

Реальная плазма находится в постоянном взаимодействии с окружающей средой. В ней существуют направленные потоки энергии, передаваемой либо при столкновениях частиц друг с другом, либо путем излучения и поглощения. Вследствие этого все параметры реальной плазмы являются функциями координат. Кроме того, плазма может быть нестационарной. [c.230]

Газы обладают линейчатым спектром излучения и поглощения. Поглощение и излучение газов имеет объемный характер. Количество поглощаемой (а следовательно, и излучаемой) газом энергии зависит от толщины газового слоя и концентрации поглощающих (или излучающих) молекул. Концентрацию молекул удобно оценить парциальным давлением газа р. Так как толщина газового слоя и парциальное давление газа в одинаковой мере влияют на число участвующих в теплообмене молекул, то степень черноты газа и его поглощательную способность можно выбирать в зависимости от параметра р1, где I — средняя длина луча в пределах газового слоя. Величина I подсчитана для различных форм газового объема и приводится в справочниках. Например, для куба с ребром а величина I = 0,6 а. [c.434]

Тепловой эффект реакции. Химические реакции сопровождаются выделением или поглощением теплоты. В первом случае, т. е. при выделении теплоты, реакции называют экзотермическими, во втором — эндотермическими. Под тепловым эффектом реакции Q понимают количество теплоты, выделяющейся (или поглощающейся) в результате данной реакции, когда реакция протекает при постоянстве двух параметров состояния (Г и Г или Т в р) при условии, что полезная внешняя работа L (в случае постоянных V и Г это будет работа, не связанная с изменением объема) не производится, т. е. и = 0. [c.487]

Оптические исследования газодинамических потоков могут вестись методами проходящего света и методами, основанными на рассеивании света. К первой группе можно отнести методы, в которых характеристики исследуемого потока определяются путем измерения изменений амплитуды и фазы световой волны, прошедшей через исследуемую область потока. Как правило, изменения параметров проходящей световой волны в неионизированной газообразной среде связывают с изменениями плотности или показателя преломления света в среде. При этом явлениями поглощения и рассеяния света на инородных включениях, переносимых потоками, обычно пренебрегают ввиду относительной малости этих эффектов. [c.215]

Одни и те же ионы-активаторы в зависимости от типа кристалла, в который они внедрены, образуют системы с различными генерационными параметрами. Большое влияние при этом оказывает температура активной среды, в зависимости от которой меняются радиационные параметры и спектр поглощения ионов-активаторов в кристалле. [c.924]

Межзвездная пыль и поглощение света звезд [1,61]. Приведем параметры межзвездной пыли и характеристики поглощения в межзвездном пространстве масса пылинок — около 10 г размер пылинок 10 —10" см концентрация пылинок — порядка см [c.1219]

Е — коэффициент поглощения параметр Репнера 6 — орбитальная энергия [c.761]

Основными параметрами луча лазера являются его мощность, длительность импульса и диаметр светового пятна на свариваемой поверхности, Расфокусировка луча также влияет на глубину проплав-ленпя основного металла. При положительных расфокусировках глубина проплавления изменяется более резко. Поглощение световой энергии основным металлом зависит от состояния его по- [c.69]

В кипятильнике при pK = onst происходит выпаривание из раствора компонента за счет подводимой от горячего источника теплоты Ц. Пар направляется в конденсатор, где, отдавая теплоту охлаждающей среде (воде), конденсируется также при p = onst. При этом образуется жидкость с высокой концентрацией аммиака. В регулирующем вентиле РВ2 давление этого легкокипящего компонента снижается до давления в абсорбере (ратемпература кипения. С этими параметрами жидкость поступает в испаритель и, отбирая теплоту переходит в пар. Пар направляется в абсорбер, где поглощается раствором выделяющаяся при этом теплота отводится охлаждающей водой. Чтобы не было изменения концентрации растворов в кипятильнике и абсорбере а( а> к) вследствие выпаривания компонента в первом и поглощения во втором, часть обогащенного легкокипящим компонентом раствора из абсорбера перекачивается насосом в кипятильник, а из последнего часть обедненного раствора через дроссель FBI направляется в абсорбер. [c.201]

Безразмерный параметр fi представляет собой отношение количества теплоты, выделенной на жидкостном участке за счет объемного теп-ловьщеления, к суммарному количеству теплоты, поглощенной потоком охладителя до входа в элемент и на жидкостном участке. Если Ех = 1, то через начало области испарения тепловой поток не проходит и Bbh полняется условие адиабатичности (7.4). При 1 < 1 через фронт зоны испарения теплота теплопроводностью передается на жидкостной j ao-ток - условие (7.7). [c.162]

Лишь в некоторых простых схемах соединений поглощение энергии за один цикл можно вычислить с помопхью теоретического расчета. Более надежные оценки рассеяния энергии могут быть получены экспериментальным путем — либо по параметрам резонансного пика в режиме моногармонических вынужденных колебаний, либо по огибающей свободных затухающих колебаний. [c.282]

Здесь ), Еа и vI,f — коэффициент диффузии, сечение поглощения и произведение выхода нейтронов при делении на сечение деления 2/ — одногрупповые константы, полученные усреднением сечений по спектру нейтронов в активной зоне (см. 9.2). В реакторе на тепловых нейтронах основная часть делений горючего происходит при взаимодействии с ядрами тепловых нейтронов. В этом случае указанные одногрупповые константы являются фактически константами тепловых нейтронов. В табл. 9.7 приведены константы и параметры тепловых ней- [c.35]

Возникшая как самостоятельный раздел оптики в начале 60-х годов (после появления лазеров) нелинейная оптика объединяет обширный круг явлений, обусловленных зависимостью параметров среды [коэффициенты поглощения k(v) и преломления n(v)] от интенсивности проходящего света. Оставим пока в стороне вопрос о нарушениях закона Бугера, связанных с у1сазанной зависимостью коэффициента поглощения k v) от напряженности электрического поля, и обратим внимание на свойства коэффициента преломления n(v), проявляющиеся в сильных полях. В таком изложении основ нелинейной оптики легче будет отделить классические эффекты (самофокусировка излучения, преобразование частоты света со всеми вытекающими отсюда последствиями) от квантовых, рассмотрение которых требует введения понятия фотона и других, более сложных представлений (см. 8.5). [c.168]

По поводу формулы (141,9) следует заметить, что она применима лишь при достаточно низких частотах — тем более низких, чем ближе жидкость находится к Х-точке. Дело в том, что (как было уже упомянуто в примечании на стр. 717) вблизи >,-точки неограниченно возрастает время релаксации т параметра порядка формула (141,9), не учитывающая дисперсии и поглощения seyiia, справедлива лишь при условии сот<С 1. Что касается скорости ui, то вблизи Х-точки появляется дополнительное затухание, связанное с релаксацией параметра порядка— в соответствии с общими утверждениями в 81. [c.725]

Значения К и К2 могут быть выражены через сечения взаимодействия нейтронов с ядром [ясно, например, что множитель Q—K,x в выражении (38.4) характеризует поглощение нейтронов в ядре и, следовательно, может быть выражен через сечение поглощения]. Из сравнения Ооптич с Оэксп могут быть найдены Ki и К2, т. е. параметры потенциала () г) = V + iW. [c.355]

Выражения (16.41) и (16.42) представляют собой уравнения плоской волны (амплитуда o= onst), поэтому мы можем пользоваться всеми полученными ранее формулами, заменяя в них показатель преломления п комплексной величиной п = п—шх, где действительная часть п по-прежнему характеризует преломление электромагнитной волны, а МЕШмая часть шх описывает поглощение волны. Величины я и х являются параметрами, характеризуЕОЩими оптические свойства металла. [c.27]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

При самых низких температурах Г и у уже нельзя использовать как термометрические параметры по причинам, которые будут рассмотрены ниже (см. п. 58). В этой областп 7 и у могут быть заменены другнмп велп-чинами, напрпмер коэффициентом поглощения тепла в переменном магнитном поле или остаточным магнитным моментом соли. [c.440]

Введение. Выше указывалось, что определение температуры в области ниже 1° К основано на измерении так называемого термометрического параметра , которым может слу кить магнитная характеристика соли. Удобными являются, например, восприимчивость [или магнитная температура, которая непосредственно связаиа с восприимчивостью см. (11. 1)1, коэффициент, характеризующий поглощение тепла в перемепном магнитном поле, и остаточный магнитный момент. [c.455]

Магнитные методы определения абсолютной температуры в случае этой соли сопряжены с трудностями. ВеличипьЕ у, у/, /" и S оказываются неудовлетворительными в качестве термометрических параметров ниже максимума восприимчивости (см. выше). Восприимчивость у" имеет довольно малую величину (даже в максимуме значение у" намного меньше, чем для хромокалиевых квасцов), так что трудно отличить поглощение тепла в переменном поле от потерь на переменном токе в мосте (см. п. 12). Быстрое изменение [c.525]

Важной особенностью обоих видов тушения является их различная зависимость от основных параметров ассоциированного раствора. Так, неактивное поглощение возбуждающего света определяется долей молекул, находящихся в ассоциированном состоянии, т. е. степенью ассоциации исследуемого раствора. В случае миграционного тущения прежде всего важно среднее расстояние в растворе между возбужденными мономерами и нелюмине-сцирующими ассоциатам и. Таким образом, на развитие этого вида тушения решающее влияние оказывает абсолютная концентрация ассоциированных молекул. [c.215]

Зависимости /пл+спл/ спл от Гспл при трех указанных значениях выбранного параметра приведены, на рис. 94. Справа от точки обращения Тспл>Тш1, что соответствует наблюдению линии в поглощении. Слева от точки обращения 7 спл<7 пл и линия наблюдается яркой на сплощном фоне. Наибольщую крутизну в точке [c.256]

ИзмеР1енне числа частиц в системе может вызываться различными причинами. Например, в случае равновесной системы, состоящей из жидкости и ее насыщенного пара, при изменении объема всей системы частицы из жидкости переходят в газ (или наоборот из газа в жидкость), при этом полное число частиц в обеих фазах остается постоянным, но в каждой фазе оно разное. Изменение числа частиц происходит также в системах, в когорых при изменении температуры или других параметров происходят химические реакции. Третьим примером системы с переменным числом частиц является излучение. Равновесное излучение представляет собой совокупность квантовонеразличимых частиц — фотонов, которые в отличие от обычных классических частиц обладают и корпускулярными, и волновыми свойствами. Число этих частиц при изменении температуры в результате поглощения и излучения света стенками будет разным. [c.114]

ПАРАМЕТРЫ МЕССБАУЭРОВСКИХ СПЕКТРОВ источника Pd( o) при температуре 298К, а также параметры б, мм/с, Вп, Тл [10], на рис. 38.1—мёссбау-В табл. 38.2 приведены для температур 298 и 4,2 К эровские спектры поглощения для ядер Фе в различных положения линий (мм/с) спектра a-Fe относительно материалах. [c.1062]

В качестве конструктивных параметров слоя пространства выступают значения спектрального коэффициент i пропускания и коэффициента преломления в зависимости от коордиШ Т и направления визирования. Поэтому проектанту необходимо работат с функциями нескольких переменных. Для перехода к элементарным параметрам создаются методики и программы для ЭВМ, позволяющие 1аменить изучаемый слой пространства эквивалентной оптической систем ЗЙ с сосредоточенными параметрами, имеющей эквивалентный коэффициент поглощения [ 1,6]. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...