Волна опорная

Разновидностью голографического метода контроля является акустическая голография. В этом методе в результате интерференции двух звуковых волн (опорной и отраженной от объекта) получается картина звукового поля, по которой восстанавливают внутреннее изображение объекта контроля с имеющимися в нем дефектами. [c.211]

В описательной части содержатся экспериментальные данные в строго установленном порядке. В ее начале приводятся единичные значения величин N — число рассчитываемых линий, М — точность отсчета координаты. После этого описываются массивы чисел Е[3] — массив значений длин волн опорных линий. [c.134]

В этом случае в ЭВМ вводятся параметры, описывающие объект, и она вычисляет объектную волну. Опорная волна может складываться с объектной математически, и результат, получаемый на графопостроителе, должен быть аналогом оптической записи. В общем случае этого не делается, но голограмма, синтезированная на ЭВМ, будучи воспроизведенной на графопостроителе, представляет собой систему прозрачных апертур, закодированную таким образом, чтобы дать искомую волну изображения. Более подробно этот вопрос рассматривается в работе [5]. [c.141]

Если опорная волна исходит из точки, то такая волна является однородной сферической волной. Опорная волна влияет на амплитуду и фазу волны, восстановленной с голограммы. Это видно из выражения (2), которое показывает распределение энергии, записываемое голограммой. Если применяется опорная волна с произвольным распределением фаз (р (х,у), то, для того чтобы получить восстановленное изображение без каких-либо искажений восстанавливающая волна должна быть идентична опорной. Сле довательно, голограмма может быть кодированной голограммой которая требует, чтобы ее освещали волной, в точности совпадаю щей с опорной, если необходимо увидеть изображение объекта Объектом может служить страница текста или какой-либо другой предмет. [c.146]

В общем случае Av зависит от пространственных положений точечных объектов и источника опорной волны, а также от формы фронта волны опорного пучка. В табл. 2.5.1 приведены выражения для ширины полосы пространственных частот для различных условий записи радужных голограмм, где буквой Р обозначено предельное расстояние от голограммы Яг до опорного источника, где имеет место параксиальное приближение. [c.64]

Здесь рассмотрим два случая восстановления, аналогичные тем идеальным случаям, которые описаны в п. 3.1.2. Во-первых, если положение и длина волны источника мало отличаются от положения и длины волны опорного источника Q, то волновое поле главного изображения формирует мнимое изображение Р очень близко к предметному точечному источнику Р. Во-вто-рых, если й мало отличается от сопряженного то действительное изображение Р, создаваемое волновым полем сопряженного изображения, снова близко к Р. Очевидно, нет смысла рассматривать эти два случая в отдельности, поскольку без всякого риска ошибиться можно изменить знаки с, к, д, р во втором случае и получить при этом уравнения для первого случая. Таким образом, оба случая можно представить так, как это изображено на рис. 3.7. [c.58]

Объемная голограмма. Как ясно из предыдущего, метод Габора заключается в том, что рассеянная объектом волна воспроизводится в результате дифракции опорной волны на плоской голограмме. Ю. Н. Денисюком предложен новый метод получения и использования трехмерной (объемной) голограммы. В этом случае рассеянная объектом волна воспроизводится путем отражения опорной волны от объемной голограммы. Объемная голограмма получается в достаточно толстом слое эмульсии в результате интерференции двух волн — опорной волны, падающей на эмульсию, и волны, идущей от объекта с противоположной стороны и рассеянной объектом. Так как эти волны противоположны по направлению, то в слое эмульсии образуется система стоячих волн. На рис. 42.8 [c.312]

Критерий минимального расстояния для одиночного излучателя вытекает из требования, содержащегося в определении чувствительности -по току или по напряжению давление должно соответствовать сферически расходящейся волне. Опорное расстояние принимается равным 1 м от излучателя. Если на расстоянии 1 м волна еще не является сферически расходящейся,, то нужно измерить звуковое давление на большем расстоянии и экстраполировать его назад к 1 м, предполагая, что давление изменяется обратно пропорционально расстоянию. [c.140]

Анализ результатов исследований показывает, что в действительности рассматриваемые целики образуются в результате их двухстадийного нагружения. На рис. 18.2 показан характер деформируемости краевой зоны будущего целика при выемке первого столба. В этот период краевая зона испытывает воздействие волны опорного давления первой лавы, которая распространяется вдоль краевой зоны. [c.305]

НОЙ резки дана технологическая система (ТС) станок М-36М, приспособление — двухстепенной манипулятор, инструмент — лазер на Oj, мощность 1 кВт, заготовка — лист Ст.З. Комплекс состоит из блока контроля и управления лазера / силового блока лазера пульта управления 3 лазера на СО 4, генерирующего вынужденное непрерывное монохроматическое излучение с длиной волны X = 10,6 мкм оптико-механического блока 5 опорного стола 7 робота 8, обеспечивающего закрепление и перемещение по двум координатам заготовки 6, и транспортной системы 9, обеспечивающей удаление готовых деталей. [c.301]

Как видно из этого выражения, распределение интенсивности в интерференционной картине определяется кроме амплитуд интерферирующих волн также и разностью их- фаз. Следовательно, для регистрации как фазовой, так и амплитудной информации необходимо кроме волны, идущей от предмета (ее будем называть предметной или сигнальной волной), иметь еще одну когерентную с ней волну (которую принято называть опорной волной). [c.205]

Еще раз отметим, что при восстановлении изображения от объемной голограммы ее необходимо осветить пучком света той же длины волны и под тем же углом, что и при голографической записи. Это свойство голографирования позволяет в одну и ту же фотопластинку записать изображение многочисленных предметов одновременно без помех друг другу. При этом очевидно, что опорные лучи при [c.219]

Рассмотрим схему опытов по голографии. Исследуемый объект освещают пучком света лазера, предварительно уширенным простым оптическим устройством. Рассеянная объектом световая волна, а также исходная ( опорная ) волна, отраженная от зер- [c.354]

Сведения о направлении волны, содержащиеся в координатной зависимости фазы, полностью пропадают, если регистрируется ТОЛЬКО интенсивность волны, — фотопластинка равномерно засвечена. Сохранить информацию и фазе волны позволяет добавление опорной волны. Пусть опорная волна U2 r) также плоская и направлена по оси Z. Тогда распределение интенсивности на пластинке [c.356]

Таким образом, освещение голограммы только опорной волной приводит к появлению как предметной, так и паразитной волны, симметричной исходной. Ее возникновение связано с тем, что на обычной голограмме никак не фиксируется направление записываемой волны голограмма не изменится, если эта волна распространяется в противоположном направлении. Заметим, что объемные голограммы этим недостатком не обладают. [c.357]

Произвольное волновое поле можно представить математически в виде суммы (в общем случае интегральной) плоских волн с различными фазами и направлениями распространения. Каждая такая волна вместе с опорной даст свою дифракционную решетку, наложение которых и является голограммой суммарного волнового поля. При таком описании пренебрегают интерференцией различных плоских составляющих поля друг с другом. Это можно делать при условии, что интенсивность опорной волны много больше, чем предметной, и много больше, чем интенсивность каждой из парциальных плоских волн, на которые разлагается предметная волна. [c.357]

Совершенно аналогично вместо простейшего плоского поля можно рассмотреть голограмму сферической волны. В случае плоского опорного фронта получающаяся голограмма имеет вид синусоидальной зонной пластинки Френеля, которая (см. 6.1) при облучении плоской волной дает изображение точки — источника сферической волны. Разбивая произвольный объект на совокупность независимых точечных источников, для каждого [c.357]

Пусть на экран Н падает плоская волна 1 (рис. 11.3, а). В качестве пробной или, как ее называют, опорной волны выберем также плоскую волну 0. Схема рис. 11.3, а обеспечивает, очевидно, когерентность волн 1 и О, если исходная плоская волна, падающая па [c.237]

Одним из методов получения голограммы эталонной поверхности является голографическая регистрация световой волны, отраженной или прошедшей через эталонный элемент, например линзу. Схема регистрации голограммы аналогична оптической схеме, приведенной на рис. 40, а. На место линзы 4 в оптическую схему помещают. эталонную линзу, профиль которой измерен другими методами. Волна, прошедшая через линзу и представляющая собой предметную волну, посредством зеркал 5 9 освещает фотопластинку 8. Вторая волна, отраженная зеркалами 3 и /о, является опорной волной и также падает на фотопластинку, на которой рег истрируется результат интерференции объектной и опорной волн. Проявленная фотопластинка — голограмма устанавливается с помощью специальных кинематических держателей на прежнее место в оптической схеме. Если ее осветить одной лишь опорной волной, то за голограммой будут распространяться две волны — опорная и восстановленная объектная волна, несущая информацию о профиле. эталонной поверхности. [c.101]

Сущность метода заключается в том, что на фотопластинку в каждой ее точке регистрируется амплитуда и фаза волны, рассеянной объектом. Для этого фотопластинку 4 (рис. 127) с помощью зеркала 5 и расширителя пучка2 освещают светом лазера 1 (опорная волна). Исследуемый объект 5 освещается тем же лазером, причем рассеянный объектом свет должен попадать на фотопластинку (предметная волна). Обе волны — опорная и предметная — когерентны и интерферируют друг с другом. В фотослое пластинки 4 возникают стоячие волны — интерференционная картина, в которой и заключена полная информация об исследуемом объекте. После проявления фотопластинки получают интерферограмму — голограмму объекта. Из указанного процесса регистрации голограммы следует, что изображение объекта заключено в каждом элементе голограммы. Отсюда следует одно важное свойство голограммы если ее расколоть, можно получить изображение предмета и с части голограммы, правда, потеряв при этом в разрешающей способности — четкости изображения. [c.219]

При выемке второго столба происходит вторичное деформирование целика, при этом интенсивно деформируется вторая, вновь образуемая краевая зона междустолбового целика. Целик подвергается действию второй волны опорного давления (см. рис. 18.2). Позади максимума опорного давления, в зоне псевдостатического деформирования целика, общая деформация (и следовательно, нагрузка на целик) уменьшается, после чего процессы деформаций во времени могут приводить к разрушениям целиков или же практически стабилизироваться. [c.305]

Для измерения 8 в микрорадиоволновом диапазоне щирокое применение нащли интерференционные методы, сущность которых заключается в сравнении фаз двух волн опорной, имеющей постоянную фазу, и отраженной или прощедщей через образец, фаза которой зависит от свойств исследуемого образца. Эти методы наиболее эффективны для измерения 8 наполненных полимеров. [c.34]

Как заметил Рэлей, концентрацию волпобой энергии в области тени можно значительно увеличить с помощью доиолнительпых колец, расположенных вокруг диска и блокирующих распространение энергии волн в другие области, или зоны. Диск с дополнительными кольцами представляет собой зонную пластинку, которая часто используется как фокусирующая система некоторых форм волновой энергии. В следующей главе мы увидим, что оптические зонные пластинки очень похожи на голограммы и их можно получить путем фотографической записи интерференционной картины сферических волн и набора плоских волн (опорный пучок). Знакомство с основными свойствами зонных пластинок поможет нам лучше понять как способы изготовления голограмм, так и наиболее существенные их свойства. [c.81]

Таким образом, приходим к выводу для регистрации и восстановления волны, дифрагированной предметом (следовательно, про-модулированной как по фазе, так и по амилитуде), необходилю заставить ее проинтерферировать с когерентной опорной волной с известной фазой, затем с помощью опорной волны извлечь из общей интерференционной картины предметную волну. Это н есть идея [c.205]

Голографирование. Восстановление изображения предмета. Уширенный с помощью простого оптического устройства пучок лазера (рис. 8,1) одновременно направляется на исследуемый объект и на зеркало. Отраженная от зеркала опорная волна и рассеянная объектом световая волна надают на обычную фотопластинку, где происходит регистрация возникшей сложной интерференционной картины. После соответствующей экспозиции фотопластинку проявляют, в результате чего получается так называемая голограмма — за[)егнстрнро-ванная на фотопластинке нптерфереици-онная картина, полученная при наложе-пип опорной н предметной воли. Голограмма внешне похожа на равномерно засвеченную пластинку, если не обращать внимания иа отдельные кольца н нятна, возникшие вследствие дифракции света на пылинках и не имеющие отношения к информации об объекте. [c.206]

Ввиду того что интенсивность рассеянного света зиачите.аьно уступает интенсивности опорной волны, взаимной интерференцией рассеянных отдельными точками ВО.ЛН можно пренебречь. В общем случае учет такой взаимной интерференции не представляет принципиальной трудности. [c.210]

Сущность метода Денисюка заключается в следующем. Объект, расположенный по другую сторону толстослойной фотоэмульсии, освещается сквозь эмульсию (рис. 8.13). При этом рассеянная объектом волна, встречаясь и объеме фотоэмульсии с падающим опорным нзлуче1П1ем, интер(1)ерирует, производя тем самым запись объемной голограммы (па рис. 8.13,о, б указаны два возможных метода регистрации объемной голограммы). Проявленная голограмма представляет собой трехмерную решетку с полупрозрачными отражающими СЛОЯМИ металлического серебра — слоями Липпмана. Если [c.218]

Понятие о цветном голографировании. Известно, что цветовой Э( )фект можно получить сочетаниями трех основных цветов (например, красным, зеленым и синим) при соответствующим образом подобранн1,1х интенсивностях. Поэтому если объемную голограмму экспонировать в красном, зеленом и синем цветах, то каждая длина волны образует свою систему полупрозрачных отражающих поверхностей и при восстановлении в белом свете волна отразится от совокупности своих поверхностей, в результате получится цветное объемное изображение предмета. Отбор разрешенных направлений и разрешенных длин волн зависит как от толщины эмульсии, так и от ориентации пластинки относительно источника опорной волны и предмета. Чем больше число липпмановских поверхностей почернения в объемной голограмме, тем острее будут вышеупомянутые отборы. [c.219]

Панорамное голографирование. Одннч нз видов объемной голо-гра( )пи является так называемое круговое (нанорамрюе) голографирование. Если пользоваться цилиндрической пленкой и поместить предмет внутри него и произвести голографическую запись с помощью одного из способов, указанных на рис. 8.14 (а—онорный пучок создается непосредственно лазером, 6—опорный пучок сформирован коническим зеркалом), затем, проявляя пленку, произвести просвечивание голограммы при неизменных положениях пленки и опорной волны, то получится изображение с 360-градусным [c.220]

Рассмотрение голограммы как некоторого подобия дифракционной решетки поаволяет уяснить особенности оригинального метода восстановления волнового фронта, предложенного Ю. Н, Денисюком. В этом методе используют толстослойные (несколько десятков микрометров) фотографические пластинки. При встречных пучках (опорной и предметной волн) в толще эмульсии возникает стоячая волна. В результате фотохимических процессов в фотоэмульсии под действием монохроматического света и последующей ее обработки получается своеобразная трехмерная дифракционная решетка. Следовательно, можно восстанавливать изображение, используя источник сплошного спектра, так как трехмерная решетка пропустит излучение только той длины волны монохроматического света, под воздействием которого она образовалась (см. 6.8). Если исходное излучение (опорное и предметное) содержало несколько длин волн, то в толш,е эмульсии возникнет несколько пространственных решеток. При освеш,ении такой голограммы источником сплошного спектра можно получить объемное цветное изображение. [c.359]

Остановимся подробнее на описании этого интересного метода получения и восстановления голограммы. Для получения голограмм при облучении лазерным светом толсто( лойных фотографических пластинок используются встречные световые потоки опорной и предметной волны. После обработки фотопластинки в толще эмульсии возникает слоистая структура с расстоянием между слоями d = /./2, где /. — длина волны излучения лазера, используемого для освещения объекта и в качестве опорной волны. Если угол встречи опорной и предметной волны меньше [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...