Поток смещения

Поток электрического смещения (электрический поток). Поток смещения Фд через элемент поверхности <15 представляет собой произведение смещения на площадь элемента и на косинус угла между направлением [c.244]

Так как по теореме Гаусса поток смещения через любую замкнутую поверхность, охватывающую заряд Q, равен [c.244]

Изменение асимметрии ступени осуществлялось смещением РК от симметричного положения к одной из стенок корпуса. Смещение рабочего колеса относительно направляющего аппарата существенно влияет на к. п. д. ступени, причем в данном случае асимметрия вызывает рост к. п. д. (рис. 4.10, й). Повышение к. п. д. объясняется различным изменением экономичности потоков. Смещение приводит к уменьшению зазора с одной стороны рабочего колеса, и к. п. д. этого потока повышается. С противоположной стороны зазор увеличивается, но снижение к. п. д. при таких больших зазорах невелико, поэтому общий к. п. д. ступени, как отмечено в работе [100], растет. [c.160]

Структуры многопоточных процессов со сдвигом фаз обработки (этап Эз). Из рассмотрения группы 1 (gi) в этапе Эз было видно, что такие процессы ограничивают развитие операций по поточности. Указанное ограничение заставило машиностроителей найти такую структуру, в которой не затрачивалось бы время на ожидание toж. Это оказалось возможным при работе со сдвигом фаз обработки в потоках на многосекционных станках (рис. 7, в). Цикл обработки в каждом последующем потоке смещен по времени на величину, несколько превышающую время i y. В этом случае не надо затрачивать время на ожидание ioж, так как каждая секция станка включается самостоятельно и не связана с другими, а если и связана, то сдвинута по фазе времени включения. [c.443]

Самый крутой участок кривой общего количества конденсата (рис. 6-10) и, следовательно, участок наиболее интенсивного подвода тепла к паровому потоку смещен по течению от сечения, где процесс возникновения ядер уже закончен. Этот участок совпадает с областью резкого уменьшения переохлаждения пара от максимального значения до нуля. [c.149]

Теорема Гаусса (поток смещения сквозь замкнутую поверхность) [c.25]

Поток электрического смещения (электрический поток). Поток смещения через элемент поверхности dS представляет собой произведение смещения на площадь элемента и на косинус угла между направлением вектора смещения и нормалью к поверхности (рис. 27) [c.199]

Поток смещения, определяемый произведением смещения на площадь и на косинус угла между направлением вектора В и нормалью к площади (рис. 27), имеет размерность, совпадающую с размерностью заряда [c.217]

Связь между единицами потока смещения [c.307]

В Государственном стандарте Единицы физических величин единице электрического смещения дано следующее определение Кулон на квадратный метр равен электрическому смещению, при котором поток электрического смещения сквозь поперечное сечение площадью 1 м равен 1 Кл . Такое расхождение в определении единицы электрического смещения объясняется тем, что при изучении курса общей физики сначала вводится электрическое смещение, а затем поток смещения (см. ниже). В стандарте же принята другая последовательность этих величин. [c.72]

В однородном электрическом поле поток смещения через плоскую поверхность, нормальную к полю, определяется по формуле [c.73]

Эта теорема показывает, что источником электрического смещения являются электрические заряды и что поток смещения, создаваемый зарядом, численно равен самому заряду. Исходя из этого, кулону дано следующее определение кулон равен потоку электрического смещения сквозь замкнутую поверхность, образуемому содержащимся во внутреннем пространстве свободным зарядом 1 Кл. [c.73]

В курсе общей физики теорема Остроградского — Г аусса (9.24) выводится на основе понятия электрического смещения, т. е. поток смещения является величиной вторичной по отношению к электрическому смещению. Поэтому единица потока смещения определяется на основе единицы электрического смещения, а не наоборот, как это сделано в указанном выше государственном стандарте. [c.73]

Лазерные интерферометры широко используются для абсолютных измерений длин путем сравнения их с длиной волны одномодового стабилизированного лазера. Для этого одно из зеркал, например, интерферометра Майкельсона, связывают с объектом и на выходе прибора наблюдают за изменением светового потока. Смещению объекта на А,/2 соответствует изменение порядка интерференции на единицу, и, следовательно, изменение светового потока на целый период. Подсчет числа интерференционных полос и определение доли полосы осуществляется с помощью фотоэлектрической [c.189]

Следует заметить, что, как и в жидкости, рассеянное поле будет состоять не только из сферически-симметричной волны, излучаемой полостью при ее колебаниях монопольного типа, но и из излучения другими видами колебаний (дипольными и т. п.). Объемная скорость для этих других колебаний равна нулю поток смещения через границу полости в разных частях имеет разные знаки и [c.483]

Поток смещения для однородного электри- tpp = ческого поля [c.170]

Таблица 63. Соотношение между единицами потока смещения 200

Движущийся поток действует на рабочие лопатки с силой Р. Проекция этой силы на ось машины Рг (осевая сила) воспринимается упорными подшипниками, предотвращающими смещение ротора вдоль оси, а проекция на направление окружной скорости (окружная сила) вызывает вращение ротора. [c.168]

Принято, что входное и выходное отверстия аппарата расположены на одной оси или их оси смещены настолько незначительно (рис. 11.1, a), что влиянием деформации (изгиба) струи, вызванной этим смещением, можно пренебречь. Несмотря на эти ограничения, представляется вероятным, что для приближенных оценок изложенным ниже методом расчета можно пользоваться и при более сложных условиях протекания струи внутри аппарата (более значительные смещения осей входного и выходного отверстий камеры, подвод потока под углом в камеру и др.). [c.328]

Выходные патрубки можно выполнить целыми, если сместить сечение улиток с оси симметрии крыльчатки (конструкция г). В этом случае крыльчатку монтируют через крышку. Благодаря устранению периферийного фланца размеры улитки уменьшаются еще больше (максимальный размер 330 мм). Смещение сечений улитки вызывает завихрение водяного потока, но гидравлические потери здесь меньше, чем в конструкции на рис. 17, в. [c.90]

Эта теорема показывает, что источьшком потока электрического смещегшя являются электрические заряды и что поток смещения, создаваемый зарядом, численно равен самому заряду. [c.110]

Толщина пленки на выпуклой поверхности лопатки также зависит от формы профиля, вла-госодержания и скорости пара. Она гораздо тоньше, чем на вогнутой поверхности. Это объясняется тем, что значительная масса капель после удара о выпуклую поверхность вблизи входной кромки сносится в направлении вогнутой поверхности. Тонкая пленка а (рис. 13, а) на вогнутой поверхности лопатки обтекает выходную кромку под влиянием сил сцепления и разности давлений. Эта пленка отклоняется в сторону выпуклой поверхности лопатки и сливается с более тонкой пленкой, омывающей эту поверхность. Стекающая с кромок влага дробится потоком. Смещение точки срыва пленки на выпуклую поверхность вызывает возрастание угла схода влаги с лопатки aj по сравнению с выходным углом однородной части потока. В месте стекания пленки с лопатки формируются язычки с. [c.72]

Числовые значения ряда величин ири рационализации не изменились (изменилась лишь форма уравнений), как, например, сила тока в законе Амиера, напряженность электрического поля в законе Вио-Савара, вектора напряженности электрического поля в теореме Гаусса, поток смещения в зависимости от заряда, вектор Умова — Пой-нтинга, емкость конденсатора п др. [c.106]

Мой же стороны скорость вращательногб Движения йЫ-читается из скорости поступательного движения, и суммарная скорость меньше скорости потока. Но в соответствии с уравнением энергии в тех местах, где скорость меньше, давление больше, и наоборот. Это повышенное давление и вызывает смещение снаряда при полете в направлении, перпендикулярном к потоку. Смещение происходит в сторону, где скорости поступательного и вращательного движения складываются, а давление понижается. На рис. 10 направление отклонения снаряда показано стрелками, направленными вверх. [c.52]

Как отмечалось в Л. 80, 81, 99], увеличение концентрации как мера усиления кондуктивно-конвективного теплопереноса дисперсными потоками может привести к нерациональному использованию радиационного механизма теплообмена, который в ряде случаев предпочтительнее. В общем случае следует находить концентрацию, оптимальную по результирующему теплообмену. При этом можно предсказать смещение Ропт в сторону меньших, чем для флюидных потоков, значений. Лучистую составляющую в сложном теплообмене обычно определяют по аналогии с конвективной [c.267]

В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны (коэффициент скольжения фаз фг, = = 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Так как для газовой среды (и)ст = 0, то Фг с,т= ( т/ )ст—>-оо. Наконец, условие ф1,= 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. Предварительные опыты показали, что при определенных условиях и в ядре движущегося слоя возможно небольшое проскальзывание фаз потока. Если пренебречь отмеченными смещениями скорости компонентов слоя, т. е. если положить фч,= 1, то v vi = v n-Если дополнительно принять, что концентрация (пороз-ность) движущегося плотного слоя неизменна (p = onst), то тогда взамен уравнения сплошности (1-30) приближенно получим [c.288]

Область А — А/ т>22—30. В ядре потока — без-градиентное по скорости движение без смещения и поперечных передвижений частиц. В пристенном слое — падение скорости и изменение характера движения из-за разрыхленности. Последнее вызвано вращением, перемещением и проскальзыванием частиц в пределах пристенной зоны. Этот пристенный эффект объясним возникновением пар сил трения на стенке канала и на границе с ядром потока, создающим соответствующие моменты вращения (по часовой стрелке). Влияние диаметра канала по данным [Л. 30] представлено на рис. 9-3. Доля влияния пристенного слоя на общий характер движения и на структуру слоя мала. Поэтому область А можно назвать областью автомодельности относительно A/Wt (областью широких каналов). [c.293]

Растекание струи по фронту решетки. По диаграммам распределения скоростей (см. табл. 7.1, 7.2) можно видеть, что первонач.альный профиль скорости иа выходе из подводящего участка также неравномерен (см. первый столбец при ц, 0). В не.м имеется завал слева, соответствующий отрыву потока при повороте па 90 в подводяще.м отводе, и максиму.м скоростей, смещенный относительно оси симметрии вправо. Это смещение максимума скоростей наблюдается при всех значениях решетки. Из табл. 7.1 видно, что при малых коэффициентах сопротивления решетки, примерно до = 4, узкая струя с описанным первоначальным характером профиля скорости, набегая на решетку и растекаясь по ней, расширяется так, что скорости во всех точках падают, при этом монолитность струи в целом еще не нарушается, т. е. струя проходит через решетку одним центральным ядром (не считая распада ядра на отдельные струйки при протекании через отверстия решетки.) [c.169]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Рассмотрим механизм энергопереноса крупными вихрями более подробно. Вследствие радиального фадиента осевой скорости возникают тороидальные вихри, в которых локализуется энергия осевого движения как приосевого, так и периферийного потоков. Под воздействием гироскопического эффекта эти вихри разворачиваются относительно своей криволинейной оси и взаимодействуют с окружным движением, создавая положительный фадиент избыточного давления, что приводит к смещению их на периферию и к последующей диссипации. Для изменения направления момента импульса элемента вихревого кольца необходима энергия, производимая моментом сил. Очевидно, таким моментом может являться вязкий момент сил трения, возникающий между вращающимися приосевым и периферийным вихря- [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...