Основные свойства ударных волн

Весьма существенно следующее обстоятельство протекающий мимо точки пересечения газ может пройти лишь через одну исходящую из этой точки ударную волну или волну разрежения. Пусть, например, газ проходит через следующие друг за другом две исходящие из точки О ударные волны, как это показано на рис. 99, в. Поскольку позади волны Оа нормальная компонента скорости V2n < С2, то тем более была бы меньше сг нормальная к волне Ob компонента скорости в области 2 в противоречии с основным свойством ударных волн. Аналогичным образом убеждаемся в невозможности прохождения газа через следующие одна за другой исходящие из точки О две волны разрежения или волну разрежения и ударную волну. [c.580]

ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА УДАРНЫХ ВОЛН [c.18]

Основные свойства ударных волн. ................... 41 [c.3]

Основные СВОЙСТВА УДАРНЫХ ВОЛН 41 [c.41]

Основные свойства ударных волн [c.41]

Хорошо известные экспериментальные наблюдения показывают, что в течении газа могут существовать поверхности, при переходе через которые величины давления и плотности резко меняются. Доводы физического и математического характера в пользу существования таких поверхностей — скачков, или ударных волн,—также хорошо известны и освещены в широком круге работ по газовой динамике. За недостатком места мы этого обоснования не приводим ). Данная глава посвящена основным теоретическим результатам исследования задачи об ударных волнах. Будут выведены, в частности, соотношения на ударном фронте, установлены некоторые простые свойства ударных волн и описана их структура. [c.172]

Основные свойства ударного перехода. В этом пункте будут установлены четыре важных результата относительно свойств состояний газа перед ударной волной и за ее фронтом. [c.182]

Это гиперболическое уравнение с характеристическими скоростями Со, определяемыми волновым оператором второго порядка. Однако если т] мало, то в известном смысле хорошее приближение должно обеспечивать волновое уравнение низшего порядка ф( + + оФж = О, а оно предсказывает волны со скоростью Оказывается, что волны обоих типов играют важную роль и существуют важные эффекты взаимодействия между ними. Волны высшего порядка несут первый сигнал со скоростью Со, а основное возмущение передается волнами низшего порядка со скоростью Яо-В нелинейных аналогах уравнения (1.16) это существенно отражается на свойствах ударных волн и их структуре. Все эти вопросы разбираются в гл. 10. [c.15]

Основное свойство данных функций, как это было рассмотрено выше, заключается в перемещении их значений по трубопроводу со скоростью а. Поэтому, имея их значения в одном каком-л-ибо сечении трубопровода х , можно найти их и в любом другом сечении, так как все значения функций в сечении х будут проходить и через любое другое сечение трубопровода X, но с разностью по времени—положительной или отрицательной, т. е. с опережением или отставанием, равной времени пробега ударной волной расстояния между рассматриваемыми сечениями. [c.23]

При измерении кратковременных деформаций частотные свойства тензодатчика определяются в основном временем распространения волны деформации по его базе. Так как скорость распространения упругих волн в твердых телах превышает 1 мм/мкс, а база составляет несколько миллиметров, этим временем можно пренебречь почти всегда, за исключением измерения высокоскоростных ударных деформаций. [c.228]

Для слабых ударных волн Т = То, 7н= Fo и Е = Ео. Для уравнения состояния с учетом тепловых электронных составляющих изменение термодинамических величин вдоль изэнтропы находится путем численного решения системы уравнений, включающей уравнение изэнтропы, термическое и калорическое уравнение состояния. Основные свойства вещества при его сжатии ударной волной и в волне расширения представлены в табл. 4.3. [c.117]

Здесь и — скорость фронта ударной волны, а величина [ ф]= = (+) — (-) есть скачок соответствующей переменной при переходе через фронт волны, причем знак минус относится к значению переменной непосредственно вверх по потоку -за фронтом, а знак плюс —к значению непосредственно перед фронтом волны. Эти соотношения связывают значения переменных, определяющих поле напряжений и деформаций, перед ударной волной с их значениями за ударной волной и со скоростью распространения разрыва. Они должны быть дополнены еще одним соотношением, которое в рассматриваемой задаче определяет изменение свойств поля вдоль характеристики на плоскости t, X. Эта характеристика соответствует траектории звуковой волны, распространяющейся в положительном направлении вдоль оси X, так что это дополнительное уравнение отражает влияние нелинейности свойств материала на ударную волну. Уравнение характеристики выводится из системы основных дифференциальных уравнений (8), (9) и может быть записано в следующей дифференциальной форме [c.156]

Развитие сверхзвуковой аэродинамики в последнее время показало важность молекулярных представлений для газовой динамики. Если свойства газа определяются в основном макроскопическим движением, то невидимые внутренние движения молекул можно учесть, рассматривая газ как континуум. Однако, когда свойства потока существенно зависят от беспорядочного движения молекул, как, например, в потоке разреженного газа со скольжением, или от внутренней структуры молекул, как, например, в явлении релаксации, связанном с сильной ударной волной, то необходимо пользоваться такой теорией, которая учитывала бы свойства отдельных молекул. [c.7]

Обычно анализ мощных ударных волн в твердом теле, образование которых сопровождает интенсивные импульсные воздействия, проводится в гидродинамическом приближении. Если развиваемые давления многократно превышают предел текучести материала, то гидродинамическое приближение позволяет с хорошей точностью описывать распады разрывов, определять уравнение состояния вещества, рассчитывать начальные стадии действия взрыва и высокоскоростного удара. Но даже и в этом случае упругопластические свойства среды, как показывают эксперименты, оказывают заметное влияние на режим затухания ударных волн. По мере ослабления импульса ударной нагрузки в веществе влияние упругопластических свойств среды на динамику ее движения становится все более существенным. Поэтому мы сочли целесообразным начать изложение с основных понятий теории упругости. [c.9]

Теория сильно уплотненного (ударного) слоя. Существенный прогресс в развитии теории гиперзвукового обтекания тел и вообще-в теории движений газа с сильными ударными волнами связан с осознанием, того обстоятельства, что во многих случаях течение газа за сильной ударной волной имеет характер течения в пограничном слое, т. е. масштаб области основного изменения параметров течения в направлении по нормали к волне много меньше характерного размера вдоль волны (например, меньшего из ее радиусов кривизны). Это свойство течений за сильными ударными волнами обусловлено тем, что газ при прохождении его чере такую волну подвергается сильному уплотнению с математической точки зрения это значит, что в задаче появляется малый параметр — характерное значение отношения плотности газа перед волной к плотности газа за ней — и имеется возможность использовать для изучения течения за ударной волной асимптотические методы. [c.194]

Итак, в лекциях 4-6 мы рассмотрели три конкретных примера применения общего подхода к построению моделей сжимаемой сплошной среды. Эти модели наиболее употребительны в приложениях газовой динамики в различных областях науки и техники. Кроме того, в общетеоретических исследованиях свойств течений сжимаемого газа часто употребляется так называемая двупараметрическая модель, обладающая основными чертами модели совершенного газа с постоянными теплоемкостями, однако не ограниченная конкретным видом уравнения состояния в основных переменных s, е, р. Иначе говоря, вместо уравнения состояния (4.16) рассматривается более общая функция двух переменных s = s(e, р), на которую, тем не менее, накладываются некоторые ограничения. Такой подход широко используется, например, в одном из недавно вышедших учебников по газовой динамике [26]. В наших лекциях двупараметрическая модель также будет использована в ряде разделов (теория звука, теория ударных волн, гиперзвуковые течения и т. п.). Однако автор считает, что ограничение только двупараметрической моделью оставляет вне поля зрения исследователей огромное множество реальных газодинамических явлений. [c.47]

Непосредственное измерение зазора и скорости съема представляет большие трудности, усугубляемые неопределенностью нахождения точек электродов, между которыми нужно измерять зазор. Действительно, разряд между двумя точками, расстояние между которыми равно или меньше 5о, вызовет внутри промежутка ударную волну, перемещающую частицы и газы следующий разряд произойдет там, где будет наименьшее напряжение пробоя, которое будет зависеть не только от расстояния между очередной парой точек, но и от ситуации, созданной эвакуационными течениями или вихрями. В таких условиях само понятие зазор теряет ясный геометрический смысл, и он может рассматриваться как некоторая физическая величина, характеризующая состояние и свойства пространства, в котором разыгрываются подчиняющиеся статистическим законам процессы съема и эвакуации продуктов эрозии. Подобно тому, как основная физико-технологическая зависимость ток—площадь—скорость съема имеет смысл только при массовом воздействии разрядов на поверхность и лишена физического содержания при единичном разряде (если, конечно, поверхность заготовки больше площади, занимаемой лун- [c.149]

Основные представления об ударных волнах были даны в гл. I. Показано, что уравнения гидродинамики идеальной жидкости допускают существование разрывных решений, которые описывают ударные волны. Гидродинамические величины плотность, давление, скорость по обе стороны поверхности разрыва связаны между собою разностными уравнениями, соответствующими дифференциальным уравнениям, которыми описываются области непрерывного течения. И те и другие уравнения являются выражением общих законов сохранения массы, импульса и энергии. Из законов сохранения следует, что на поверхности разрыва испытывает скачок (возрастает) и энтропия вещества. Величина возрастания энтропии в ударной волне определяется только условиями сохранения массы, импульса и энергии и термодинамическими свойствами вещества и совершенно не зависит от механизма диссипации, приводящего к росту энтропии. [c.359]

Здесь собраны фундаментальные свойства ударного перехода, т. е. изменения основных величин при переходе через ударную волну. Эти свойства являются общими и верны для любого нормального газа (определение 2.2). Ниже они фиксируются в виде ряда теорем и их следствий. [c.41]

Глава 3 составляет кульминацию всей книги в том смысле, что в ней дана сводка общих уравнений, описывающих электродинамику нелинейных сред в нерелятивистском приближении (уравнения Максвелла в разных формах уравнения, выражающие фундаментальные законы сохранения, с источниковыми членами, описывающими взаимодействие с электромагнитным полем основные термодинамические неравенства для поляризующихся и намагничивающихся материалов соотношения на разрывах, необходимые для исследования ударных волн нелинейные определяющие уравнения для нескольких больших классов материалов). В этой главе существенно использованы более ранние работы автора этой книги со своими коллегами. Она заканчивает первую часть книги, посвященную основным свойствам материалов и общим уравнениям. [c.15]

Для проведения расчетов следует задать значения параметров в начальный момент времени. Одна из трудностей при расчете сверхзвуковых течений связана с определением положения и формы ударной волны. При аналитических исследованиях обычно делаются предположения о близости в окрестности точки торможения формы ударной волны и тела. Положение и форма ударной волны зависят от геометрии тела, скорости невозмущенного течения, термодинамических свойств газа. Некоторые выводы о форме ударной волны можно сделать из анализа экспериментальных работ, данных численных расчетов. Основные расчеты к настоящему моменту проведены для выпуклых поверхностей типа затупленных конусов под углом атаки, эллипсоидов, гиперболоидов и т. п. При осесимметрическом обтекании затупленных тел в работе [23] был отмечен следующий факт. Если рассмотреть наряду с затупленным телом острый конус, то для каждого числа Мао можно найти критический угол. Ркр(Мсж)) — максимальный угол полураствора кругового конуса, для которого еще возможно течение с присоединенной ударной волной. Пусть 5 — рассматриваемое затупленное тело. Присоединим к нему коническую часть с углом полураствора Ркр таким образом, чтобы конус касался поверхности 5 (см. рис. 4.3, а). [c.203]

Проведено комплексное экспериментальное исследование перехода от "свободного" к "несвободному" взаимодействию плоских ударных волн с пограничным слоем в коническом течении и свойств несвободного взаимодействия. Построена модель, позволяющая рассчитывать параметры перехода, определять область существования и основные характеристики несвободного взаимодействия. [c.57]

При несвободном взаимодействии [1,2] структура области отрыва и сопутствующая конфигурация ударных волн сохраняют основные черты, характерные для свободного взаимодействия [3-5]. Но угол наклона скачка уплотнения над областью отрыва, величина "плато" давления и градиенты параметров в передней части отрывной области значительно выше. Ограниченные экспериментальные данные указывали также, что фундаментальное свойство отрывных течений турбулентного пограничного слоя -совпадение величин давления плато и давления за косым скачком уплотнения над областью отрыва - сохраняется и при несвободном взаимодействии. [c.57]

Расстояние и угол расположения проволоки по отношению к напыляемой поверхности сильно влияют на свойства покрытия. Когда расстояние между проволокой и подложкой очень мало, поверхность подложки становится шероховатой и деформируется под действием температуры газа и давления взрывной ударной волны. Когда расстояние слишком велико, частицы окисляются, так как выходят из атмосферы паров взорванной проволоки перед ударом о подложку. При оптимальном расстоянии процесс распыления и осаждения частиц происходит последовательно. Сначала поверхности подложки достигают пары взорванной проволоки, а крупные частицы движутся и ударяются о поверхность подложки в атмосфере паров проволоки. Поэтому частицы и основной материал окисляются мало. Из результатов исследований оптимальное расстояние между проволокой и обрабатываемым материалом берется с в = 30г, где г — радиус проволоки. Оптимальный угол напыления 90° при углах менее 4—5 частицы не сцепляются с поверхностью подложки. Для направления частиц на обрабатываемую поверхность можно использовать плексигласовую пластину (расплавленные частицы не сцепляются с ней), расположенную рядом с проволокой и отражающую частицы в нужную сторону. Регулируя направление струи, можно легко получить ровное по толщине покрытие даже на плоской поверхности. Так как время образования одного слоя покрытия около 100 мксек, то [c.130]

Весьма существенно следующее обстоятельство протекающий мимо точки пересечения газ может пройти лишь через одну исходящую из этой точки ударную волну или волну разрежения. Пусть, например, газ проходит через следующие друг за другом две исходящие из точки О ударные волны, как это показано на рис. 82, в. Поскольку позади волны Оа нормальная компонента скорости < , , то тем более была бы меньше нормальная к волне ОЬ компонента скорости в области 2 в противоречии с основным свойством [c.498]

Полного исследования основных свойств сверхзвукового обтекания произвольных тел до настоящего времени ке существует. Помимо самого факта необходимости возникновения ударных волн, можно ещё утверждать, что на больших расстояниях от тела во всяком случае должны иметься две следующие друг за другом ударные волны (Л. Ландау, 1945). Действительно, на больших расстояниях от тела вызываемые им возмущения слабы и поэтому их можно рассматривать как цилиндрическую звуковую волну, расходящуюся от оси х, проходящей через тело параллельно направлению обтекания рассматривая, как это мы везде делаем, движение в той системе координат, в которой тело покоится, мы будем иметь волну, в которой роль [c.556]

Упруго-гистерезисные и усталостно-прочностные свойства резин можно определять на одних и тех же универсальных приборах. Практически выгоднее проводить раздельно кратковременные испытания по нахождению упруго-гистерезисных свойств и длительные испытания на усталостную выносливость. Основные методы испытаний подробно рассмотрены в работе [30]. При использовании этих методов для нахождения динамических характеристик резин следует иметь в виду, что последние характеризуют свойства резин при вынужденных колебаниях в стационарном режиме, когда инерционные эффекты и влияние скорости распространения и затухания волн в резиновых образцах пренебрежимо малы. Однако при измерениях параметров вынужденных колебаний в условиях резонанса, при ударных испытаниях и измерениях частоты и затухания свободных колебаний инерционными силами пренебрегать нельзя. Для описания механического поведения образцов в этих случаях пользуются дифференциальным уравнением движения системы с массой т с линейными с и вязкими Ь характеристиками [c.41]

В работе [3] исследовалось определение решений в этом классе течений при наличии ударных волн в предположении, что движение за фронтом волны изэнтропично. Основным свойством ударных волн в указанном классе течений будет постоянство их интенсивности как для изотермического, так и для адиабатического газов. Форма же фронта ударных волн может быть, вообще говоря, произвольной (фон, по которому распространяется ударная волна, предполагается покоящимся политропным газом с постоянными ненулевыми плотностью и давлением). [c.55]

Наибольшее применение взрыв находит при штамповке и сварке, причем сварка может сочетаться с упрочнением. Получение композитных плакированных листовых материалов — основная область применения сварки взрывом. Листовые заготовки из стали, например Ст. 3, могут быть плакированы с обеих сторон листами нержавеющей стали Х18Н10Т, причем толщина наружных слоев составляет всего 10—20% толщины среднего слоя. Листы для сварки укладывают пакетом, сверху насыпается слой взрывчатого вещества, взрыв которого осуществляется от детонатора. Под действием высокого давления происходит пластическая деформация поверхностных слоев соединяемых листов, они разогреваются и сплавляются. Под действием ударной волны зона соединения приобретает, волнистость, прочность соединения оказывается исключительно высокой. Трехслойный лист после закалки и отпуска обладает таким сочетанием механических свойств, которое невозможно получить у каждого из отдельных материалов. Нержавеющая сталь, допустим, имеет предел прочности 60 кгс/мм , в композиции с более прочной сталью ЗОХГСА (а зависимости от соотношения толщины листов), предел прочности может быть 140—150 кгс/мм , относительное удлинение при этом снизится и вместо 30% составит 7 или 10%. [c.140]

Проиллюстрируем основные представления гидро инамической теории в Р, Т-плоскости (рис. 4.4). Ударная волна, распространяющаяся по ВВ как по инертному материалу, сжимает его до состояния 1 на ударной адиабате 01 холодного ВВ, которая обладает всеми свойствами ударной адиабаты сплошной среды. Вследствие высокого давления и температуры в точке 1 начинается химическая реакция. Выделение энергии вызывает расширение продуктов химического превращения. Состояния, которые реализуются в процессе протекания химических реакций, непрерывным образом изменяются вдоль прямой Михельсона 021, уравнение которой — [c.123]

Так, один из наиболее эффективных подходов к конструированию численных алгорит мов использует идеи адаптации применяемых методов к особенностям решаемых задач. Этот подход часто связан с явным выделением различного вида особенностей, иногда явным выделением основных типов разрывов решений, отдельных областей, характери зуемых теми или иными свойствами решений. Например, для уравнений газовой динами ки, которые описывают процессы распространения различного рода разрывов (ударных волн, контактных разрывов, волн разрежения), такие адаптационные методы описаны в работе [26]. Ясно, что аналитическое знание основных качественных и некоторых ко личественных закономерностей может существенно повлиять на точность применяемых методов. Иногда адаптацию под особенности решения осуществляют без явного выделения разрывов и зон особого поведения, используя так называемые адаптирующиеся сетки [30]. При этом исходная система стационарных или эволюционных уравнений пополняется дополнительными уравнениями, описывающими поведение сетки, на которой должны достаточно точно аппроксимироваться решения исходной дифференциальной за дачи. Задача о выборе таких уравнений для сетки, о выборе экономичных и устойчивых алгоритмов совместного расчета решений и сетки является непростой и также требует предварительного аналитического анализа. [c.23]

С целью изыскания возможных путей повышения уровня прочностных и пластических свойств биметаллов и оценки их поведения при импульсном нагружении было изучено влияние ударных волн высокого давления (порядка 200 кбар) на структуру и свойства биметалла Ст. 3 + Х18Н10Т. Основные исследования были выполнены на модернизированной установке ИМАШ-5С, снабженной устройством, обеспечивающим осуществление бесконтактного радиационного нагрева образцов в вакууме и системой автоматической регистрации растягивающей нагрузки в процессе проведения испытаний. [c.132]

Основная трудность в понимании процесса кавитационной эрозии обусловлена сложностью процесса разрушения материалов, так как помимо различных видов кавитационного воздействия определенное влияние могут оказывать и различные свойства материалов. В гл. 8 были описаны четыре вида кавитационного воздействия 1) Механическое, характеризуемое сильными, относительно редкими ударами, обусловленными действием микроструек жидкости или ударных волн, распространяющихся в жидкости. 2) Химическое, усиливаемое действием высокого [c.428]

В мощных ударных волнах происходят интенсивные сжатие и нагрев вещества и тем самым создается уникальная возможность исследований его фундаментальных свойств в экстремальных условиях. Сжимаемость среды под действием давления и зависимость ее плотности от температуры или энергосодержания описываются уравнениями состояния. Уравнение состояния выражает индивидуальные свойства вещества и необходимо для любых расчетов высокоэнергетических процессов в сплошной среде. По этой причине проблема широкодиапазонных уравнений состояния явилась стимулом для становления и развития физики ударных волн и до сего времени остается одним из основных направлений исследов4ний. При решении многих современных задач возникает необходимость рассчитывать состояния вещества, находящегося в разных своих точках как в конденсированной, так и в газовой фазах одновременно. Возникает необходимость объединения теоретических представлений и экспериментальных данных для различных фазовых состояний. По этой причине мы сочли целесообразным включить в эту книгу некоторые результаты исследований в области физики неидеальной плазмы. [c.337]

Жидкие или растворимые составляющие (смолы, парафины, ароматики) циркулируют вместе с основной рабочей жидкостью, представляя с ней одно целое и изменяя постепенно ее свойства. Эти изменения заключаются в увеличении зольности, выгорании органического вещества, уменьшении количества газов на единицу выделяемой энергии, снижении эвакуационного действия ударной волны. [c.60]

Получение ударных волн с очень большими числами М представ-а яет большой научный и технический интерес в связи с поисками эф-чфективного способа нагрева плазмы, проблемами космических полетов "И т. п. Получение чисел Мз >30 в обычных ударных трубах встречает -серьезные практические трудности. Поэтому в последнее время изучаются возможности различных электроразрядных устройств, в которых используется магнитное ускорение. Во многих работах изучались в основном оптические свойства получаемой в таких устройствах плазмы (скорость распространения фронта свечения, спектральные характеристики). В большинстве этих исследований фронт свечения, регистрируемый при помощи фоторазвертки, отождествляется с фронтом ударной волны. Однако для такого отождествления нет серьезных оснований. Поэтому в нашей лаборатории предприняты широкие исследования для выяснения природы ударных волн, структуры потока и параметров ллазмы, существующих при импульсном разряде в камере со специальной геометрией. [c.45]

Наряду о величинами, зависящдаи от угла наклона Ч". представляют интерес также некоторые свойства головной ударной волны, связанные е ее кривизной. В работе [8j аа ударной волне, Kj Ke S . выделяются точка К. где кривизна линий тока равна нулю, и точка G-, в которой обращается в нуль градиент скорости. Ло точки /< линии тока на выпуклой ударной волне являются вогнутыми, после нее - выпуклыми. В плоском случае эта точка дозвуковая и о ростом приближается к 5 , в осесимметричном случае она, вообще говоря, сверхзвуковая и с ростом отдаляется от - В точке Q изолинии основных газодинамических величин имеют одинаковый угол наклона, скорость в. ней всегда меньше, чем в К Отношение кривизны линии тбка к кривизне выпуклой ударной волны в плоском случае с ростом угла при любом убывает от нуля до отрицательного минимума, [c.19]

Об упрощении уравнений Навье-Стокса. При решении стационарных задач эллиптический характер уравнений Навье-Стокса, а также большой объем вычислений, связанный с присутствием в них тензора вязких напряжений (особенно значительный в криволинейной системе координат в пространственном случае), заставляют искать пути использования более простых уравнений, описывающих основные характерные черты течений. Как уже отмечалось, одна из возможностей упрощения состоит в наличии преимущественного направления распространения возмущений. Таким свойством обладает целый ряд течений при достаточно больших числах Рейнольдса например, в ударном слое за отошедшей ударной волной, около удлинетых тел, в каналах и соплах при сверхзвуковых скоростях ядра потока и т.д. [c.174]

Упрощённое уравнение Чаплыгина в форме уравнения Эйлера-Трикоми должно играть фундаментальную роль в газодинамике стационарного обтекания тел, так как с его помощью должны исследоваться основные качественные особенности таких течений. Сюда относятся в первую очередь вопросы, связанные с возникновением ударных волн. Так, если ударная волна образуется при дозвуковом обтекании (в местной сверхзвуковой зоне, примыкающей к поверхности обтекаемого тела )), то она должна заканчиваться на конечном расстоянии от тела, и возникает вопрос о свойствах такого окончания (см. 112а). Другая аналогичная проблема — вопрос о свойствах только что образовавшейся ударной волны вблизи её пересечения с поверхностью тела. В обоих этих случаях ударная волна обладает слабой интенсивностью, т. е. находится в околозвуковой зоне, а потому исследование должно производиться с помощью уравнения Эйлера-Трикоми ). [c.542]

Влияние у л ь т р а к о р о т I и X волн, применяемых для сушки Д., на ее физико-механич. свойства было подвергнуто в последнее время параллельному изучению, в результате чего оказалось, что основным фактором влияния электрич. поля высокой частоты на Д. является 1°, к-рая и вызывает нек-рые изменения свойств Д. При волне 30— 35 м обнарунчилась тенденция к снижению крепости (сопротивление сжатию и изгибу) и твердости Д. сосны. Тот же результат для Д. сосны и березы получился с волной 8 и 5 ж, причем сопротивление ударным нагрузкам страдало в большей степени. Усушка и влаго-поглощение облученной Д. или не изменялись или показывали нек-рое повышение. Т. обр. ожидать улучшения-физико-механич. свойств Д. под действием ультракоротких волн оснований нет. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...