Приближение гидродинамическое

В области значений 40 Ве 200, как будет показано в следуюшем разделе, значения св близки к теоретическим значениям, полученным в приближении больших чисел Ве (приближение гидродинамического пограничного слоя). В области значений 5 Ве 40 ни одна аппроксимационная формула не является достаточно точной (см. рис. 8). [c.37]

Потери, обусловленные внезапным расширением трубы, могут оказаться значительными. Для их снижения переход от узкого сечения к широкому часто делают плавным, постепенным. Такие переходы называют диффузорами (рис. 84). Течение в диффузорах, хотя и имеет сложный пространственный характер, однако в ряде случаев поддается приближенному гидродинамическому расчету (гл. 9). Для инженерных расчетов пользуются формулой [c.187]

Г у т ь я р Е. М. Приближенная гидродинамическая теория цилиндрического шипа. Вестник металлопромышленности . № 10-11, 1939. [c.321]

Гу ть я р Е. М. Работа шипа конечных размеров на основании приближенной гидродинамической теории трения. Вестник металлопромышленности , № 12, 1939. [c.321]

Приближенно гидродинамические характеристики пар трения с волнистыми поверхностями фис. 8.26) оценивают по теории короткого подшипника [13]. Применение этой теории в данном случае вполне допустимо, поскольку в уплотнениях отношение радиальной ширины контактной поверхности к среднему радиусу значительно меньше единицы (0,1-ОД). [c.260]

Гидродинамика вязкой жидкости развивалась в XX в. по нескольким в значительной степени независимым направлениям. С одной стороны, изучалась полная система уравнений Навье Стокса и ее свойства, был найден ряд точных решений и получены некоторые общие теоремы. С другой стороны, в целях изучения прикладных задач развивались методы решения различным образом усеченных и, в первую очередь, линеаризованных уравнений Навье — Стокса, приспособленных для специфических задач (в частности, приближение гидродинамической теории смазки, линеаризация В. Озеена), также методы численного решения полной системы уравнений. Наконец, в XX в. был заложен новый раздел гидродинамики вязкой жидкости — теория пограничного слоя — и продолжала развиваться обособленная область -гидродинамики — теория турбулентности. [c.294]

Из методов аппроксимации уравнений Навье — Стокса отметим приближение В. Озеена являющееся следующим шагом за линеаризацией Стокса, и приближение гидродинамической теории смазки. [c.295]

Т. е. процессы, обусловленные хаотическим движением частиц. Основное достоинство уравнений (8.1.9) состоит в том, что они точные. Нетрудно, однако, догадаться, что именно но этой причине они являются очень сложными. Мы будем использовать их как основу для вывода приближенных гидродинамических уравнений. [c.161]

Проникание твердых тел. Задачи об ударе и погружении абсолютно твердых тел в жидкость имеют не только чисто теоретическое значение. Они также представляют интерес с точки зрения оценки точности различных приближенных гидродинамических теорий и численных схем, применяемых в задачах о проникании деформируемых конструкций в жидкость. [c.396]

Столь подробная информация о химическом составе продуктов взрыва часто является избыточной для приближенных гидродинамических расчетов, ориентированных, как правило, на решение ограниченного круга конкретных вопросов. Необходимо учитывать также, что в процессе численного расчета обращение к уравнению [c.325]

В настоящее время нет достоверных данных зависимости гидродинамической силы от различных факторов. Приближенно гидродинамическую силу можно определить при следующих упрощениях (рис. 1.26) [c.52]

Здесь Хп—кажущийся коэффициент теплопроводности в подслое дисперсного потока, который можно определить по формуле (7-46). Для потоков газовзвеси Величины бд.п и бл.т в (а) и (б) в общем случае неравны, так как соответственно являются толщинами гидродинамического и теплового пограничного подслоя. По аналогии с ламинарным пограничным слоем приближенно принимаем,что [c.186]

В предыдущих разделах данной главы были рассмотрены задачи о гидродинамическом взаимодействии газовых пузырьков, движущихся в жидкости, при условии неизменности их объемов. В данном разделе, согласно [41], дается теоретический анализ течения идеальной жидкости, содержащей движущиеся поступательно, растущие пузырьки газа. Несмотря на достаточно приближенный характер модели движения фаз, которая строится в этом разделе, ее использование дает возможность получить осредненные гидродинамические характеристики обеих фаз, близкие по своим значениям к реальным. [c.113]

В реальных механизмах относительное движение звеньев всегда сопровождается действием сил сопротивления движению сил трения в кинематических парах, электромагнитного сопротивления в электромашинах, гидродинамического сопротивления в гидро-машинах и т. п. Поэтому колебательные движения звеньев сопровождаются действием сил неупругого сопротивления. Эти силы демпфируют колебания, т. е. способствуют гашению вибраций механизмов. Обычно силы демпфирования (гашения) в первом приближении принимают пропорциональными скорости движения. Тогда для схемы на рис. 24.3 вместо уравнения (24.2) будем иметь [c.310]

Мы хотели бы сделать здесь некоторые замечания о характере изложения гидродинамики в предлагаемой книге. Эта книга излагает гидродинамику как часть теоретической физики, и этим в значительной мере определяется характер ее содержания, существенно отличающийся от других курсов гидродинамики. Мы стремились с возможной полнотой разобрать все представляющие физический интерес вопросы. При этом мы старались построить изложение таким образом, чтобы создать по возможности более ясную картину явлений и их взаимоотношений. В соответствии с таким характером книги мы не излагаем в ней как приближенных методов гидродинамических расчетов, так и тгх [c.11]

Члены с N и в уравнениях движения выражают собой релаксационные процессы, возникающие вследствие термодинамической неравновесности среды эта неравновесность в свою очередь связана с отличными от нуля h и Vnt- В обычном гидродинамическом приближении неравновесность предполагается слабой, т. е. величины h, Ojh — в определенном смысле малыми. Тогда lk является их линейными функциями. [c.215]

Газ или жидкость гидродинамически описывается в том или ином приближении в зависимости от используемого при этом решения кинетического уравнения Больцмана для функции распределения /(г, V, t). Так, при локально равновесном максвелловском распределении /о (8.6) жидкость описывается гидродинамическим уравнением как идеальная сплошная среда — без вязкости и теплообмена между различными ее участками. В самом деле, тензор внутреннего напряжения (8.16) при f = fo равен [c.141]

Первое приближение решения уравнения Больцмана приводит к гидродинамическому уравнению Навье—Стокса с кинетическими коэффициентами для вязкой сжимаемой жидкости [c.144]

Уравнение движения жидкости в пограничном слое. В пограничном слое скорость жидкости быстро убывает по мере приближения к неподвижной твердой стенке, становясь равной нулю на стенке. В скоростном пограничном слое, особенно в нижней его части, прилегающей к твердой стенке, особое значение имеют силы вязкости, обусловливающие быстрое торможение жидкости вблизи твердых стенок. Соответственно этому величина гидродинамического сопротивления полностью определяется процессами, происходящими в пограничном слое. [c.370]

Уравнение (12.40) выражает собой гидродинамическую аналогию между передачей импульса и количества теплоты в турбулентном потоке жидкости ее следствием является подобие полей скорости и температуры. Из предыдущего ясно, что эта аналогия является только приближенной. [c.462]

В гидромеханике широко используются математические методы, благодаря чему ряд полученных в ней результатов обладает строгостью и точностью. Однако сложность механической структуры движений реальных жидкостей и газов не позволяет получить такие результаты для большинства случаев, важных для практики, поэтому широко используют приближенные уравнения и приближенные методы их решений. Такие решения требуют обязательной проверки, а иногда и корректировки согласно экспериментальным данным. Кроме того, эксперимент в гидромеханике служит для первичного изучения явлений, без чего нельзя построить достоверные расчетные модели. Поэтому роль эксперимента в гидромеханике весьма значительна. Современные гидродинамические лаборатории представляют собой крупные исследовательские организации со сложным и высокоточным оборудованием. [c.7]

Наиболее разработанной является группа аналитических методов, которые заключаются в составлении дифференциальных (иногда интегральных или конечных) уравнений движения, учитывающих специфику конкретного гидродинамического явления, и в отыскании точных или приближенных их решений. Тот или иной метод может быть построен на одной из указанных моделей среды. Кроме того, на основе предварительного изучения составляется расчетная модель или схема данного явления, в которой по возможности полно учитываются его существенные свойства. Общие уравнения движения упрощаются на основе учета характерных особенностей данного явления или задачи, и выбирается подходящий математический метод решения полученных таким путем уравнений. [c.23]

Однако наряду с указанным повышение. концентрации частиц увеличивает объемную теплоемкость потока и приводит к все большему проникновению частиц в шристенный слой, что снижает основное термическое сопротивление процесса теплоотдачи К стенке. Для качественной оценки данного явления нами ранее была иапользована приближенная гидродинамическая теория теплообмена. Зависимость получена при следующих упрощающих допущениях пристенный (пограничный) слой неподвижен скольжение фаз отсутствует (коэффициент ф=1 имеет место аддитивность аэродинамических потерь, массо- и теплопереноса составляющих двухфазного потока распределение частиц по сечению равномерно [c.652]

Очевидно, что допущения, принятые при использовании приближенной гидродинамической теории таплопереноса, тем вероятнее, чем меньше размер твердых частиц и чем больше гомогенность потока. Последнее требование особенно нарушается в оребренных каналах, для которых выражение (6) также требует проверки. [c.653]

Гутьяр Е. М. Приближенная гидродинамическая теория цилиндрического типа. Вестник металлопромышленности , № Ю— И, 1939. [c.308]

Для жидкостных дисперсных потоков Р р, видимо, значительно превышает 3% и близко к 20%. В любом случае все величины, входящие в расчетные зависимости (6-15) и (6-16), являются физическими характеристиками либо компонентов потока (с, Ст, р, рт, v. К, К. ..), либо всей дисперсной системы (р, Сп, об, Фь ф )> которые необходимо наперед знать или оценить. Очевидно, что полученные выражения, устанавливающие в относительной форме связь между интенсивностью теплообмена и гидродинамическим сопротивлением дисперсного потока, могут быть использованы либо для анализа влияния факторов на особенности теолопереноса, либо для прямого, несомненно приближенного, расчета теплообмена лишь при знании закономерностей для А и т/ - Сведения, позволяющие оценить симплекс коэффициентов гидродинамического сопротивления, приведены в гл. 4 и в 6-9. Они не являются достаточно обобщенными и зачастую носят частный характер. [c.190]

Известное приближение к принципу безызносной работы представляют подшипники скольжения с гидродинамической смазкой. При непрерывной подаче масла и наличии клиновидности масляного зазора, обусловливающей нагнетание масла в нагруженную область, в таких подшипниках на устойчивых режимах работы металлические поверхности полностью разделяются масляной пленкой, что обеспечивает теоретически безызносную работу узла. Их долговечность не зависит (как у подшипников качения) ни от нагрузки, ни от скорости вращения (числа циклов нагружения). Уязвимым местом подшипников скольжения является нарушение жидкостной смазки на нестационарных режимах, особенно в периоды пуска и установки, когда из- за снижения скорости вращения нагнетание масла прекращается и между цапфой и подшипником возникает металлический контакт. [c.32]

Простейший способ образования одноклиновых опор состоит в придании поверхности диска 1 (рис. 416, а) или опорной шайбы 2 (вид б) регламентированного перекоса относительно плоскости вращения. Между поверхностями образуется клиновидный зазор, расширяющийся в окружном направлении по обе стороны от точки А наибольшего сближения поверхностей и в радиальном направлении по мере приближения к центру. Если угол клина по окружности достаточно мал, то в суживающейся по направлению вращения части зазора возникает гидродинамическое давление, распространяющееся на угол 60° от точки А в сторону, противоположную вращению (заштрихованные площадки). Давление максимально в точке А и падает в окружном и радиальном направлениях по мере увеличения зазора. [c.431]

Из сравнения (2. 7. 17) с формулой для коэффициента сопротивления сферического нузырька (2. 3. 32) видно, что деформация его поверхности увеличивает сопротивление пузырька потоку жидкости пропорционально (в гинейном приближении) числу We. С ростом числа We форма поверхности пузырька может значительно отклоняться от сферической. Экспериментальные исследования [24] показывают, что в этом случае за пузырьком обра зуется гидродинамический след, в котором происходят вихревые течения жидкости (рис. 19). Теоретический анализ движения больших газовых пузырьков в жидкости очень сложен. Однако, используя упрощенную модель такого течения, можно определить соотношение, связывающее скорость подъема пузырька с радиусом кривизны его поверхности вблизи точки набегания потока. Эта задача впервые была решена в работе [24]. Рассмотрим носта-новку и решение этой задачи. Выберем систему координат так, как это показано па рис. 20. Предположим, что верхняя поверхность пузырька является сферической с радиусом кривизны Я. Нижнюю поверхность пузырька будем считать плоской. [c.69]

Распространяя расчет пограничного слоя, приведенный в разд. 8.3 (стр. 345), oy [731] исследова.т возмущения электростатических сил при движении в ламинарно.м пограничном слое. Рассмотрим только с.чучай, когда электростатические силы достаточно малы по сравнению с гидродинамическими сплалш. т. е. их можно принять за возмущения . Если эти условия подсе-нять местами, то приближения пограничного с.лоя придется полностью отбросить, потому что ку.лоновские силы действуют на бо.пьшие расстояния. [c.494]

В потоке суспензпп с нешарообразыымп частицами наличие градиентов скорости оказывает ориентирующее действие на частицы. Под влиянием одновременного воздействия ориентирующих гидродинамических сил и дезориентирующего вращательного броуновского движения устанавливается анизотропное распределение частиц по их ориентации в пространстве. Этот эффект, однако, не должен учитываться при вычпслеипи поправки к вязкости г) анизотропия ориентационного распределения сама зависит от градиентов скорости (в первом приближении — линейно) и ее учет привел бы к появлению q тензоре напряжений нелинейных по градиентам членов. [c.111]

В данном курсе мы ограничимся приве,деп-иымп краткими основами теории фильтрации и, отсылая интересующихся к специальным монографиям 2, перейдем к рассмотрению приближенного метода с применением гидродинамической сетки движения. [c.323]

Предположим, что гидродинамическая сетка (на рис. VI.5) построена для некоторого конкретного потенциального потока, расход которого известен (или задан). Тогда, пользуясь этой сеткой, можно приближенно определить скорость движения жидкости в любш точке. Так, для точки М скорость приближенно [c.118]

Таким образом, кинетическое уравнение Больцмана может быть подвергнуто сокращению до уравнения, описывающего только медленный гидродинамический процесс в газе, которое в разных приближениях дается соответственно уравнениями Эйлера, Навье—Стокса, Барнетта и т. д. [c.136]

Второе приближение решения уравнения Больцмана приводит к гидродинамическому уравнению Барнетта. [c.144]

Формулы (12.41)—(12.43) получены для теплообмена при постоянной плотности теплового потока на стенках трубы и относятся к стабилизированному (в гидродинамическом отношении) течению жидкости в трубе. Так как в условиях постоянной температуры трубы плотность теплового потока меняется вдоль трубы незначительно (что связано с весьма медленным изменением температуры жидкости вдоль трубы при больших х) то указанные формулы можно в первом приближении применять и для теплообмена в условиях постоянной температуры стенок трубы, внося при необходимости уточнения в йисленные коэффициенты. [c.464]

Консервативность некоторых основных характеристик пристенной турбулентности, энергетическая классификация характерных масштабов в турбулентном потоке и анализ имеющихся экспериментальных данных позволяют дать формулировку проблемы собственно пристенной турбулентности в виде автономной задачи Л. Працдгля, приближенное решение которой удается построить аналитическими средствами линейной теории гидродинамической устойчивости /67/. [c.35]

Поскольку в каждой точке внутренней боковой поверхности фасонной части действую гидродинамические давления, то элементарные силы давления, сумм фуясь, образуют результирующую силу, которую необходимо учитывать при проектировании трубопровода. Если попытаться определить распределение давления по указанной поверхности и, суммируя элементарные силы, вычислить результирующую, то это приведет к сложной и трудоемкой задаче, которая в общем случае может быть решена только приближенно. Применение же уравнения количества движения дает весьма простое и достаточно точное решение. Выделим расчетный объем жидкости, проведя контрольную поверхность S по сечениям 1-1, 2-2, 3-3 и внутренней поверхности трубопровода между ними, т. е. S = + 2 + 5з + При составлении уравнения количества движения массы этого объема не будем учитывать касательные напряжения на поверхности трубы. Применяя общую векторную форму этого уравнения, получаем [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...