Истечение Тепловой процесс

Теория тепловых процессов, протекающих в камерах двигателей, цилиндрах компрессоров и вакуум-насосов, на лопатках турбин и в соплах ракет, а также во многих других машинах, агрегатах и приборах, состояние рабочего тела которых изменяется в результате сжатия, расширения, истечения или сгорания,описывается формулами, в которые входят переменные функции, возведенные в степени. [c.4]

Книга состоит из двух частей первая посвящена технической термодинамике, вторая—теплопередаче. В первой части рассматриваются основные понятия, первое и второе начала термодинамики, термодинамические процессы идеальных и реальных газов, циклы двигателей внутреннего сгорания, паротурбинных установок и компрессоров, процессы истечения газов. Во второй части освещены вопросы переноса теплоты теплопроводностью, конвекцией и излучением, метод подобия и основы теплового расчета теплообменников. При изложении материала авторы старались обращать особое внимание на физическую сущность изучаемых явлений, формировать у учащихся научное понимание основ теплотехники и прививать им практические навыки в решении задач прикладного характера. При этом авторы исходили из того, что изучение теоретических основ теплотехники должно предшествовать изучению специальных курсов, посвященных парогенераторам, паротурбинным установкам, автоматизации тепловых процессов, эксплуатации теплоэнергетических установок. [c.3]

Количество теплоты, которая передается металлу детали в единицу времени на единицу длины, зависит от режимов наплавки. В начале сварки (наплавки) тепловой процесс носит неустойчивый характер, т. к. количество теплоты, поступающей от дуги, больше количества теплоты, отводимой в основной металл за счет теплопроводности. По истечении некоторого времени поступление теплоты и ее отвод уравновешиваются и тепловой процесс становится устойчивым. [c.216]

Постоянная величина D выбирается из физических соображений. Для тепловых процессов, стремящихся к температурному равновесию, когда по истечении длительного промежутка времени (т ->оо) должно установиться определенное распределение температуры, величина D не может быть положительной величиной, она будет только отрицательной. Если D есть величина положительная, то при длительном промежутке времени температура будет больше любой наперед заданной величины, т. е. стремиться к бесконечности, что противоречит физической сущности процесса. [c.46]

Нетрудно видеть, что при коэффициенте испарения, равном нулю, испарения вообще нет, а имеет место только теплоотдача газу от нагретой поверхности (при диффузном отражении молекул с полной тепловой аккомодацией). При этом образуется существенно нестационарное движение газа с ударной волной (при достаточно высокой температуре поверхности), распространяющейся по газу с переменной скоростью. Никаких зон равномерного потока при таком движении нет. С другой стороны, если коэффициент испарения равен единице, то, по результатам предыдущих работ, испаряющая поверхность по истечении переходного процесса временной протяженностью порядка 10 средних времен между столкновениями молекул инициирует ударную волну, распространяющуюся по невозмущенному газу с постоянной скоростью. При этом вблизи тела устанавливается стационарный режим с равномерным потоком вне кнудсеновского слоя. Вопрос о том, как влияет коэффициент испарения на режим течения и при каких значениях коэффициента испарения возможен квази-стационарный режим испарения, является существенным. Решению этого вопроса и посвящена прежде всего предлагаемая работа. Помимо этого, нестационарная постановка задачи для соответствующих стационарных проблем дает возможность избежать некоторых неясностей и даже курьезов при постановке граничных условий для стационарных задач. [c.142]

По сравнению с аргонодуговой сваркой вольфрамовым электродом плазменная дуга имеет ряд преимуществ. Во-первых, она является более концентрированным источником теплоты и вследствие этого обладает большей проплавляющей способностью. Плазменной дугой можно сваривать металл толщиной до 10 мм без разделки кромок и применения присадочного металла. При этом снижается тепловое влияние дуги на свариваемый металл и уменьшаются сварочные деформации. Во-вторых, плазменная дуга обладает более высокой стабильностью горения, что обеспечивает повышенное качество сварных швов. Это позволяет выполнять так называемую микро-плазменную сварку металла толщиной 0,025—0,8 мм на токах 0,5— 10 А. В-третьих, увеличивая ток и расход газа, можно получить так называемую проникающую плазменную дугу. В этом случае резко возрастет тепловая мощность дуги, скорость истечения и давление плазмы. Такая дуга дает сквозное проплавление и выдувает расплавленный металл (процесс резки). Недостаток плазменной сварки — недолговечность горелок вследствие частого выхода из строя сопел и электродов. [c.200]

НОЙ режима истечения жидкостного охладителя режимом истечения перегретого пара. При высоких тепловых нагрузках это приводит к прогару пористой стенки, при умеренных — сопровождается значительным возрастанием температуры внешней поверхности и последующим колебательным характером процесса. [c.132]

Установлено, что для заданного разгона потока, например, в тепловых двигателях и машинах требуются короткие каналы. Время пребывания рабочего тела в коротких каналах мало, так как велики скорости истечения. В течение малого промежутка времени не успевает произойти обмен теплотой между рабочим телом и стенками канала, поэтому процесс истечения считают адиабатным. [c.106]

Проведение опытов и обработка результатов. Включение опытной установки осуществляется после изучения настоящего описания в следующем порядке сначала включаются измерительные приборы и в конденсатор подводится охлаждающая вода, затем на опытную трубку подается напряжение и устанавливается минимальная сила тока (около 3 А). По истечении 20—30 мин приступают к основным измерениям результаты их заносят в протокол. Первая серия опытов проводится при прямом ходе, т. е. при ступенчатом повышении мощности (теплового потока), подводимой к опытной трубке, до достижения максимальной силы тока равной 30 А. В первой серии проводится 5—6 измерений. Измерения в каждом опыте делаются при установившемся тепловом режиме. При прямом ходе процесса кипения, когда пузырьковый режим переходит в пленочный, температура стенки повышается до 500 °С и более. Поэтому для пленочного режима предусматривается провед,ение не более двух опытов. [c.181]

Адиабатным называется процесс, протекающий без теплообмена между термодинамической системой и окружающей средой. К адиабатным процессам относятся, например, процессы истечения газа из сопла, процессы сжатия и расщирения в двигателе внутреннего сгорания и др. Скорости движения газа при этом настолько велики, что обмен тепловой энергией между газом и средой практически не успевает произойти. [c.136]

В 3 и 6 были рассмотрены идеальные процессы. На практике при движении жидкостей или газов в каналах проявляется влияние свойства вязкости и внешних по отношению к потоку сил трения на стенках канала. Это влияние сильно возрастает для длинных каналов, в связи с этим характерно стремление делать короткие сопла. С другой стороны, при очень коротких соплах сильно нарушается равномерность распределения скоростей, возникают резко выраженные неравномерные пространственные движения с возможными отрывами потока от стенок и появлением карманов с противотоками. Не только основные размеры и соответствующий градиент давления, но и форма контуров канала оказывают большое влияние на распределение скоростей внутри канала. Необходимо также учитывать шероховатость стенок канала и в некоторых случаях тепловые потоки сквозь их стенки (например, в соплах ракетных двигателей движущийся газ имеет температуру порядка 3000° К). В сверхзвуковых потоках основным источником потерь и неравномерностей могут являться скачки уплотнения. Внутри сопла такие скачки могут образовываться в зависимости от некоторых геометрических свойств контура канала и независимо от формы канала на нерасчетных режимах истечения (см. 6). В связи с этим в значениях средних по сечению характеристик потока в сопле могут наблюдаться отклонения от значений, рассчитанных но идеальной теории, изложенной в 3 и 6. [c.93]

Изучение процесса истечения газов и паров имеет существенное значение, поскольку он широко используется в тепловых двигателях. [c.91]

Любой процесс нагревания или охлаждения тела можно условно разделить на три режима. Первый из них охватывает начало процесса, когда характерной особенностью является распространение температурных возмущений в пространстве и захват все новых и новых слоев тела. Скорость изменения температуры в отдельных точках при этом различна, и поле температур сильно зависит от начального состояния, которое, вообще говоря, может быть различным. Поэтому первый режим характеризует начальную стадию развития процесса. С течением времени влияние начальных неравномерностей сглаживается и относительная скорость изменения температуры во всех точках тела становится постоянной. Это — режим упорядоченного процесса. По прошествии длительного времени — аналитически по истечении бесконечно большого времени— наступает третий, стационарный режим, характерной особенностью которого является постоянство распределения температур во времени. Если при этом во всех точках тела температура одинакова и равна температуре окружающей среды, то это — состояние теплового равновесия. [c.223]

Процесс истечения газа из области высокого давления в область пониженного давления всегда включает две фазы вначале происходит сужение площади поперечного сечения струи, а затем ее расширение. Это справедливо как при звуковых (дозвуковых) скоростях течения газа, так и при сверхзвуковых. Последнее подтверждается характерным изменением профиля проточной части сверхзвукового сопла (Лаваля) (фиг. 1, а), в котором скорость газа между сечениями 1 ж 2 увеличивается до звуковой (критической), а меледу сечениями 2 я 3 — превышает звуковую. Заметим, что в соответствии с известным условием обращения внешних воздействий (геометрических, тепловых, расходных, механических и трения) [2, 31 равенство скорости течения газа местной скорости звука (число Маха М = 1) может устанавливаться не только в узком сечении соила, по и в его расходящейся или сходящейся частях. Как будет доказано ниже, при отсутствии внешнего теплообмена и пренебрежимо малом влиянии трения отмеченное равенство обеих скоростей наступает в случае учета местных сопротивлений входа и выхода в узком сечении сопла. [c.187]

В-третьих, увеличивая ток и расход газа, можно получить так называемую проникающую плазменную дугу. В этом случае резко возрастут тепловая мощность дуги, скорость истечения и давление плазмы. Такая дуга дает сквозное проплавление и выдувает расплавленный металл (процесс резки). Недостаток плазменной сварки - недолговечность горелок вследствие частого выхода из строя сопел и электродов. [c.240]

Диффузионный факел способен устойчиво гореть в смеси, имеющей разный состав, но плотность теплового потока и устойчивость скорости его истечения невелики. Эти недостатки могут быть устранены искусственной стабилизацией горения и интенсификацией смесеобразования. Происходящее при этом смещение процесса горения из диффузионной области в кинетическую сопровождается заметным повышением его чувствительности к избытку воздуха. Становится невозможной работа при большом избытке воздуха. Классическим путем выхода из этого положения является разделение воздуха на первичный и вторичный. [c.67]

Если материальный и тепловой баланс соблюдаются, то рассчитывается технологическая составляющая себестоимости каустической соды. Одновременно на выходном устройстве машины регистрируются все необходимые значения параметров процесса и его экономических показателей за период времени т. После этого вступает в работу алгоритм управления по критериям (себестоимость и производительность), вычисляются новые значения уставок регуляторов. По истечении времени Т (среднее время переходного процесса, определяющееся временем переходного процесса по концентрации) снова включается обегающее устройство и в течение времени х с интервалом Дт снова производится накопление информации. [c.204]

В то же время ядерный реактор мощностью 1 000000 кет дает поток нейтронов, способный по истечении года вызвать изменение почти всех атомов примесей. Но нет никакой необходимости изменять все атомы. По истечении нескольких дней или нескольких недель в результате исчезновения некоторых старых пигментов и появления новых возникает значительное изменение окраски. Присутствие в реакторе значительного количества алмазов не отразится чувствительно на его работе. Величина средней энергии нейтронов деления (порядка 1 /Нэв), а также наличие в реакторе резонансных нейтронов и тепловых нейтронов являются благоприятными факторами для процесса превращения, причем изотопы углерода, входящие в состав алмаза, С и С , реагирующие лишь с быстрыми нейтро- [c.245]

На процесс плазменной резки оказывает влияние большое количество различных технологических факторов, в том числе расход плазмообразующей среды, скорость ее истечения из сопла, диаметр и длина канала сопла, сила тока и напряжение режущей дуги и другие. Большинство из них влияет на качественные показатели плазменной резки ширину реза величину скоса кромок шероховатость кромок и наличие грата величину тепловых деформаций, связанных с напряжениями в кромках реза структурные и химические изменения металла изменения механических свойств металла кромок. Ниже рассматривается влияние расхода плазмообразующего газа и скорости его истечения на качество плазменной резки. [c.57]

На основании проведенных экспериментов следует считать, что на интенсивность процесса плазменной резки, а следовательно, и на форму кромок в значительной степени оказывают влияние конструктивные размеры канала сопла, а также расстояние между соплом и электродом. Анализируя полученные данные, можно заметить сходство процессов, происходящих в рассмотренных в п. 2.3 вариантах плазменной резки. Во-первых, в том и другом случае (при увеличении длины канала сопла и удалении сопла от электрода) обеспечивается лучшая фокусировка столба дуги. Во-вторых, высокая кинетическая энергия в дуге в том и другом случае достигается не за счет прохождения большого объема газа, а вследствие увеличения скорости истечения плазмы при повышении давления газа в полости сопла. В случае использования сопла с удлиненным каналом происходит задержка газа в канале сопла и в межэлектродном пространстве. Дуга оказывает более интенсивное воздействие на его ионизацию, т. е. полнее используются теплофизические свойства газа. В случае увеличения расстояния между электродом и соплом увеличенный отрезок столба дуги, находящийся в полости сопла, создает более интенсивный тепловой обмен с находящимся в прикатодном пространстве газом. Происходит предварительный подогрев газа. Положительное влияние предварительного подогрева газа было отмечено исследователями в работах [10, 88]. Попадая в канал сопла, газ уже имеет начальную температуру, поэтому он легче и полнее ионизируется, обеспечивая высокие тепловые [c.62]

Отметим, что из-за скоротечности процесса протекания газа через сопло и вследствие этого малого времени контакта вытекающего газа со стенками сопла процесс истечения, даже в том случае, когда не принято мер к тепловой изоляции сопла от окружающей среды, является практически адиабатическим. [c.212]

Развитие технической термодинамики связано с развитием тепловых двигателей. В XIX в. изучались свойства газов и паров и исследовались различные круговые процессы (циклы). В начале XX в. в связи с развитием турбин начала разрабатываться теория истечения. [c.3]

В результате исследования импульсного разряда и лазерного воздействия на металлы установлена аналогия в физических процессах разрушения металлической поверхности, а также в процессах образования и истечения плазменной струи. Процессы разрушения в одном и другом случае имеют тепловую природу [И, 13]. Как в импульсном разряде, так и при воздействии концентрированного лазерного излучения разрушение сопровождается образованием плазменных струй, распространяющихся перпендикулярно разрушаемой поверхности. Струйное истечение носит дискретный характер, т. е. плазменная струя состоит из отдельных струек. Дискретность связана с пространственно-временной неоднородностью выделения энергии. Плазменные струйки по характеру истечения имеют гидродинамическое происхождение, т. е. каждая отдельная струйка представляет в миниатюре струю, истекающую из сопла с избыточным давлением. [c.270]

МПа она составляет 1ь 10 — 10 с. При разгерметизации сосудов пузырьки образуются за счет резкого падения давления в волнах разрежения. Характерная скорость распространения волн в однофазной жидкости равна 10 м/с, характерный масштаб длин каналов — около 1 м тогда характерное время процесса распространения волн равно 10 с, а характерное время вскипания и роста объема пара, определяющего истечение, во много раз больше и составляет о — 10 с. Поэтому за время первых двух стадий 4, предшествующих тепловой стадии вскипания, не успевает образоваться достаточное количество пара, влияющего па процесс истечения, в связи с чем можно пренебречь первыми двумя стадиями роста пузырьков и считать, что тепловая стадия роста пузырьков начинается сразу, как только размер зародышевого пузырька или частицы превышает критический диаметр. [c.142]

Действительная скорость истечения ш меньше теоретической, так как при осуществлении реальных процессов в камере имеют место тепловые, химические и газодинамические потери. Относительный внутренний к. п. д. получается путем аналогичных рассуждений в виде [c.14]

Процессами, связанными с изменением скорости движения рабочего тела и имеющими большое значение для работы некоторых тепловых двигателей, являются прежде всего процессы истечения сжатых газов и паров во внешнюю среду с меньшим давлением. [c.194]

Согласно современным представлениям молекулярная диффузия в газах осуществляется путем беспорядочного теплового движения молекул. Тепловое движение в жидкости имеет более сложный характер. Молекула (атом) жидкости колеблется около некоторого центра равновесия. По истечении определенного времени молекула может скачком переместиться на расстояние порядка среднего расстояния между соседними частицами, после чего вновь пребывает некоторое время около нового центра равновесия и т. д. Такое представление соответствует процессу в простых одноатомных жидкостях. Более сложен процесс в жидкостях оо сложными молекулами. [c.319]

Дальнейшим доказательством отсутствия теплового разложения кислоты является поведение одной ампулы, в которой около года поддерживалась температура 131,6° С. За это время температура затвердевания понизилась на0,005°С. Так как термометр, употреблявшийся для измерения температуры затвердевания в начале этого периода, впоследствии обнаружил отклонение, превышающее 0,005° С, то изменения температуры затвердевания были во всяком случае не больше этого значения. Ту же ампулу поддерживали при температуре 150° С в течение примерно месяца. По истечении нескольких дней, необходимых для установления равновесия между кислотой и ангидридом, не наблюдалось дальнейшего понижения температуры затвердевания, которое могло бы быть обусловлено термическим разложением или химической реакцией со стеклом ампулы. На основании этих данных можно сделать вывод, что бензойная кислота достаточно стабильна для применения ее в термометрии при условии, что она не будет долго нагреваться до температуры гораздо выше 150° С. При этом нужно учитывать и процесс обратимого образования ее из бензойного ангидрида и воды. [c.361]

Как указывалось выше, тип термодинамического процесса, который принимается при расчете пневмоприводов (адиабатический, изотермический, по тепловому балансу) влияет на величину их времени срабатывания. Поэтому большое значение приобретает экспериментальное исследование устройств с целью определения температуры, которая характеризует действительный процесс в полостях рабочего цилиндра. В качестве примера приведем осциллограммы рабочего цикла двустороннего привода (рис. 42), диаметр поршня которого равен 12 см, а рабочий ход = 54,5 см. На рис. 42, а показана осциллограмма процесса наполнения постоянного объема, когда поршень остановлен в конце хода (максимальный объем рабочей полости). Давление характеризуется кривой р, а температура — Т. На осциллограмме, показанной на рис. 42, б, записаны параметры при истечении сжатого воздуха [c.119]

Нагрев и охлаждение загрузки — характерные примеры нестационарного теплового процесса, обусловленного изменением теплосодержания тела. Если какое-либо тело вносится в среду с более высокой температурой, то между средой и телом немедленно возникает теплообмен, в результате которого тело начинает нагреваться. Вначале нагреваются поверхностные слои, а затем процесс нагрева распространяется в глубь тела. По истечении некоторого времени (теоретически бесконечно большого) температура по всему объему тела выравнй-104 [c.104]

Если давление и температура достаточно далеки от критических, то в жидкостях, прошедших очистку, которая применяется в современных тепловых и атомных электростанциях, парообразование на уже готовых зародышах, снимающее метастабильность среды, предотвращает образование глубоко метастабильной, т. е. сильно перегретой жидкости с 100 К, когда только и может стать заметным образование паровых зародышей за счет термофлуктуаций. В указанных жидкостях (а это обычно вода) возможные перегревы составляют АГ 10 К даже в таких быстрых процессах, как истечение при разгерметизации сосудов высокого давления, и термофлуктуационное зародышеобразованпе не успевает проявиться. [c.133]

Непрерывное адиабатное расширение рабочего тела сначала в гщлиндре поршневого двигателя, а затем в газовой турбине получить практически невозможно. Выпуск рабочего тела из цилиндра производится периодически, а процесс течения газа в турбине непрерывный. При периодическом истечении газов из цилиндра в турбину через выпускной трубопровод происходит расширение и торможение газового потока, кинетическая энергия потока переходит в тепловую, давление перед тур- [c.236]

Адиабатным называется процесс, при котором между газом и внешней средой отсутствует теплообмен dq = 0). Такой процесс можно представить себе, если газ заключен в адиабатную оболочку — абсолютный изолятор. В технике такой изоляции нет, поэтому на практике адиабатный процесс можно осуш,ествить приближенно. К адиабатным процессам относятся, например, процессы истечения газа из сопла, процессы сжатия и расширения в двигателе внутреннего сгорания и др. Скорости движения газа при этом настолько велики, что обмен тепловой энергией между газом и средой практически не успевает произойти. [c.38]

Скачкообразное падение тока преобразователя, в свою оч едь, уменьшило электронное охлаждение катода, температура которого стала увеличиваться с характерным периодом Тк. В результате этого по мере увеличения температуры ток ЭГК также стал возрастать. Когда переходный процесс, вызванный лере-ключеннем нагрузки, был близок к стабилизации (через время 3— 5 Тк), в систему внесено возмущение по тепловой мощности ЭГК. Значение этого возмущения подобрано так, чтобы противоположные по знаку отклики 6/ (т) на возмущение электронного охлаждения и тепловой мощности были одного порядка. П0 истечении времени примерно 3—5 Ты от момента возмущения мощности 6N это возмущение снималось и режим работы ЭГК стабилизировался. [c.202]

В диаграмм v — р на рис. 36 изо бражен процесс истечения пара в том случае, когда давление р внешнего пространства меньше критического Ркр-Площадь 1—2—5—6—/ измеряет весь располагаемый запас тепловой эиергии пара в пределах давлений Pi и р2- Площадь 1—2—3—4—1 измеряет кинетическую энергию струи пара в устье сопла, а площадь 3—5—6—4—3— теряемую ча Сть тепловой энергии пара. Очевидно, что чем меньше будет отличаться давление рг от критического давления А р, тем большая часть располагаемого запаса тепловой энергии пара сможет быть превращена в полезную кинетическую энергию истекающей струи. При давлении Р2 = Ркр вся располагаемая тепловая энергия пара будет превращена в кинетическую. Указанное ранее значевие критического отношения давлений [c.150]

Применение струй для технологических процессов не ограничивается тем примером, который рассмотрен в сообщении. Для ряда новых технологических процессов в качестве источника энергии применяются высокоскоростные, высокотемпературные струи, получаемые при истечении из камер сгорания реактивного типа, называемых в практике горелками . Такими процессами, например, являются термическое бурение крепких торных пород, разработка (бурение) мерзлых грунтов, резка йетонов и др. Вопрос разработки рациональных конструкций горелок и технологических приемов их использования является нерешенным из-за того, что до сих пор не изучены физика теплообмена у нагреваемой поверхности и потенциальные возможности применения таких высокотемпературных высокоскоростных газовых струй при воздействии на нагреваемые <поверх1насти. В Харьковском ав1и1а1ин1ституте иаря(ду с дальнейшей разработкой горелок с 1957 г. ведется исследование теплообмена в этих условиях и тепловых характеристик газовых струй. Исследования ведутся на огневых стендах. Методика экспериментов и некоторые результаты опубликованы в Изв. вузов и Трудах Московского горного института 1 958 г., Приборостроение , 1961, № 3, и др. [c.306]

Термический коэффициент полезного действия газовой турбины не меньше к.п.д. других тепловых двигателей. Известно, что в поршневых дв1игателях невозможно осуществить адиабатное расширение до атмосферного давления. Когда поршень доходит до нижнего крайнего положения (точка 4 на фиг. 8. 2, 8. 5), то в цилиндре двигателя существует еще давление выше атмосферного и этот перепад давления (р4—рг) не используется для совершения поршнем работы, т. е. дальнейшее расширение рабочего агента не осуществляется, открываются выхлопные клапаны, в процессе истечения газов давление в цилиндре падает до атмосферного давления. Следовательно, в силу самого принципа работы дв1игателя использовать перепад Р4—Р1 невозможно, что приводит к потере определенной работы. В газотурбинных же двигателях полное расширение вполне осуществимо, что увеличивает Т1( цикла. [c.174]

Разделом Тепловые и холодильные машины заканчивается первая часть учебника. Во второй его части сначала дается общая теория водяного пара, приводятся основные соотношения для него (Реньо и Цейнера), а затем проводится исследование процессов изменения состояния пара. Адиабатный процесс исследуется двумя методами. В первом случае за основу исследования этого процесса принимается уравнение S2 = Si, во втором случае — уравнение pu = = onst. При рассмотрении адиабатного расширения насыщенного пара определяется то начальное значение степени сухости пара х при заданных условиях, при котором не происходит ни подсушки, ни увлажнения пара, т. е. при котором значение х при расширении пара сохраняется постоянным. Дальше рассматривается процесс смешения паров. Здесь определяются конечные параметры образовавшегося пара. Вслед за процессом смешения паров приводится теория истеченил насыщенного пара. При этом основным вопросом является вывод формулы скорости истечения пара. Вывод этой формулы отличается от обычно принятого метода, основанного на использовании уравнения адиабаты = onst. За исходное соотношение при выводе этой формулы принимается уравнение [c.79]

Плазменная струя обладает большими технологическими возможностями. Во-первых, эффективную тепловую мощность струи можно регулировать в широких пределах. Возможно получение мощной струн, обладающей высокой проплавляющей способностью и повышенной производительностью. Такой струей сваривают материалы толщиной до 15 мм без разделки кромок. Повышенная устойчивость процесса образования плазмы позволяет получать микронлазменную струю при токах до 0,5 А, которой можно сваривать металл толщиной в несколько десятков микрон. Повышая ток и расход плазмообразующего газа, получают плазменный источник с большой скоростью истечения струи, способной давать сквозное пронлавление и выдувать расплавленный материа.тг. Такую плазменную струю используют для резки. Во-вторых, независимый характер плазменной струи, выделенной из дуги, позволяет регулировать тепловое воздействие на обрабатываемый и присадочный материалы, а также вести обработку неэлектропроводных материалов. [c.298]

Двигатель Mer edes—Benz (фиг. 35) принадлежит к числу немногочисленных до настоящего времени дизелей для легковых автомобилей. Предкамера этого двигателя имеет шаровую форму и центрально расположенную горловину, лежащую вдоль общей оси с форсункой. Шаровая форма предкамеры обеспечивает наиболее совершенное смесеобразование и распространение пламени и минимальные тепловые потери. Сравнительно широкий и имеющий форму сопла перепускной канал сводит к минимуму потери процесса истечения. Главным пространством сгорания служит широкое корытообразное углубление в днище поршня, в которое входит горловина предкамеры. Обращает внимание крайне малый зазор между днищем поршня и кромкой горловины предкамеры. Наиболее узким сечением при положении поршня в в. м. т. будет кольцевое сечение между торцом горловины предкамеры и дном углубления в поршне. Этот кольцевой зазор является дросселирующим сечением для выходящей из предкамеры газовой струи. Зазор увеличивается по мере движения поршня вниз и уменьшения давления в предкамере. Сопротивление перетеканию потока в горловине и сила удара струи о днище поршня ослабевают по мере удаления поршня от в. м. т. Так как по мере выравнивания давления в предкамере и цилиндре величина сечения, соединяющего оба эти пространства, также растет, то закон истечения газов из предкамеры вполне соответствует условиям их состояния в главном пространстве сгорания. [c.408]

Скорость истечения смеси или жесткость пламени. С увеличением скорости истечения, т. е. жесткости пламени, удельная тепловая эффективность пламени возрастает. Практически ацетнлено-кислородпые сварочные горелки нормально могут работать при скоростях истечения от 60 до 170 м/сек, т. е. для инжекторных горелок при давлении кислорода от 1 до 5 ати. Горение пламени горелки возможно также и при несколько больших скоростях — до 200—220 и сел, после чего наступает отрыв пламени, но процесс сварки таким жестким пламенем становится затруднительным из-за разбрызгивания металла ванны. Только с целью нагрева (но пе сварки) пламя может применяться предельной жесткости. [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...