Нейтроны резонансные

Термин резонансные нейтроны обусловлен наличием резонансных максимумов (нейтронных резонансов) в энергетич. зависимости эффективных сечений о(/ ) взаимодействия нейтронов с веществом. Исследования с резонансными нейтронами дают возможность изучать спектры возбуждений ядер (см. Нейтронная спектроскопия). В области энергии промежуточных нейтронов резонансная структура нейтронных сечений сглаживается из-за перекрытия соседних резонансов, количество к-рых быстро увеличивается с ростом энергии возбуждения ядра. При энергии нейтрона меньше первого резонансного уровня сечение всех ядерных реакций обратно пропорционально скорости нейтрона ( закон l/v ). [c.278]

Деление, обусловленное быстрым нейтроном. . . Резонансное поглощение (вне тепловой области) [c.337]

Каждый из этих двух классов реакторов может принадлежать к одному из трех типов. Реакция в нем может развиваться на быстрых нейтронах, резонансных или же тепловых [c.247]

Если захват нейтрона происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры у-излучения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Эти спектры рассчитаны по статистической теории ядра с учетом спиновой зависимости каскадных переходов между отдельными уровнями [20]. Как видно, спектры захватного у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. Например, выход у-квантов с энергией при захвате [c.28]

Основная цель дальнейшей переработки урана — очистка его от посторонних примесей и прежде всего от атомов В, Оу, Сс1, Ей, 5т, Об, имеющих наибольшие сечения захвата тепловых и резонансных нейтронов. На стадии аффинажа получают полуфабрикат, пригодный для производства металлического урана или гексафторида. Аффинаж можно выполнить, например, экстракцией урана органическим растворителем из растворов, полученных выщелачиванием сырого материала в азотной кислоте [2, 3]. [c.203]

При резонансном значении энергии S = налетающего нейтрона сечение достигает максимального значения [c.277]

Вдали от резонансного уровня сечение захвата нейтрона изменяется обратно пропорционально скорости нейтрона — [c.277]

Однако в энергетическом интервале от 10 ООО до 7 за лежит ряд резонансных максимумов радиационного захвата нейтронов яд- рами без деления (пу) При этом нейтроны будут [c.312]

Эти результаты можно объяснить, если предположить, что каждое вещество характеризуется резкой избирательной способностью захвата по отношению к нейтронам определенной (резонансной) энергии, причем области резонанса для разных веществ не перекрываются между собой. [c.303]

Значения резонансных энергий для разных веществ первоначально были определены так называемым борным методом, идея которого заключается в использовании известного закона поглощения --j нейтронов бором. [c.303]

Так как ширина уровней Г очень мала, а эффект от резонансных нейтронов велик, то сечение в резонансе обычно бывает очень велико. [c.304]

На рис. 117 приведены экспериментальные кривые распределения резонансных (кривая 1) и тепловых (кривая 2) нейтронов, возникающих в результате замедления в воде фотонейтронов от [c.313]

В этой же работе была получена оценка возраста нейтронов Ат при их замедлении в воде от резонансной энергии индия (1,46 эв) до тепловой энергии (0,025 эв) [c.314]

Как уже указывалось, сечение для второго возможного резонансного процесса—упругого резонансного рассеяния, описывается формулой (35. 54). Этот процесс обычно маловероятен для медленных нейтронов из-за сильной конкуренции радиационного захвата. Однако с ростом энергии нейтронов относительная роль упругого резонансного рассеяния повышается, так как ней- [c.328]

Типичная кривая резонансного хода сечения поглощения медленных нейтронов представлена на рис. 134, который изобра- [c.343]

Селективный захват не всегда является преобладающим процессом взаимодействия нейтронов с ядрами. Ряд элементов (например, Ag, Au), имеющих большие сечения для (п, у)-реакции, отличаются также заметными (несколько десятков барнов) сечениями резонансного рассеяния, а некоторые элементы имеют очень большие сечения рассеяния (осо 1200 барн при 7 рез — [c.346]

Приведенные выше соображения о резонансном характере изменения сечения образования промежуточного ядра пр изменении энергии нейтронов справедливы в области сравнительно невысоких энергий. С ростом энергии нейтронов плотность уровней и их ширина возрастают настолько, что отдельные уровни начинают перекрываться. Очевидно, что в этой области энергии ход сечения должен передаваться более плавной функцией. Такая функция в первом приближении может быть получена, если написать выражение для сечения образования промежуточного ядра в форме [c.347]

Возможность использования урана для получения энергии появилась после того, как была обнаружена способность делиться под действием тепловых нейтронов. Отсутствие порога для реакции деления g2U делает процесс неупругого рассеяния нейтронов неопасным для развития цепной реакции, в результате чего она становится возможной на чистом изотопе При этом оказывается, что цепную реакцию с участием чистого можно повести как на быстрых так и на предварительно замедленных нейтронах (так как роль другого мешающего фактора — резонансного захвата медленных нейтронов — относительно невелика). [c.382]

Чтобы устранить вредную роль резонансного захвата, можно применить в качестве замедлителя другое вещество с малой массой, с очень малым сечением радиационного захвата и большим сечением рассеяния. Разбавление урана замедлителем с такими свойствами должно заметно снизить роль резонансного захвата (так как при столкновении с легкими ядрами замедлителя нейтрон будет терять свою энергию большими порциями, чем при столкновениях с тяжелыми ядрами урана), в результате чего гораздо большая часть нейтронов будет благополучно замедляться до тепловых энергий. Тем не менее, если смесь урана с замедлителем однородна, роль резонансного захвата остается довольно большой, так как нейтрон любой промежуточной энергии (в том числе и резонансной) всегда может встретить на своем пути ядро 92U и поглотиться им без деления. [c.384]

Это препятствие преодолевается при использовании вместо однородной смеси из урана и замедлителя решетки, состоящей из замедлителя с периодически расположенными в нем кусками (блоками) урана. Если расстояние между блоками достаточно велико, то вторичный нейтрон, вылетев из одного блока, попадет в другой только после того, как пройдет достаточно большой путь замедления в замедлителе и выйдет за пределы резонансной области энергии. В связи с этим вероятность радиационного (резонансного) захвата нейтронов в уране существенно снижает- я, и становится возможным цепной процесс в естественном уране. [c.384]

ГО урана S = а/ + а(п, 7)235 + НО а п, 7)233] г —коэффициент размножения на быстрых нейтронах, т. е. увеличение числа нейтронов за счет деления быстрыми нейтронами р вероятность избежать резонансного захвата в процессе замедления [c.385]

Образование плутония в реакторе происходит в результате радиационного захвата резонансных нейтронов ураном-238 и двух последовательных Рис. 159. процессов р-распада [c.386]

Резонансный характер изменения сечения ядерной реакции при изменении кинетической энергии бомбардирующей частицы впервые был установлен именно на примере (а, р)-реакций на легких ядрах. Однако правильное объяснение механизма возникновения резонансов было дано Бором значительно позже (1936 г.). Это связано с тем, что ширина уровней и расстояние между ними для промежуточного ядра, образующегося в рассматриваемых реакциях, отличаются от соответствующих величин для реакций, идущих под действием медленных нейтронов на тяжелых ядрах, значительно большей величиной (Г 1 кэв, А 0,1 — 1 Мэе). [c.443]

В рассмотренном механизме дипольных колебаний роль упругой возвращающей силы играет взаимодействие сдвинутых оголенных протонов и нейтронов с оставшейся частью ядра. Как видно из рис. 199, число таких оголенных нуклонов пропорционально поверхности ядра, т. е. й R . Масса колеблющихся частей ядра М R . Отсюда для резонансной частоты имеем [c.476]

Нейтроны с энергией Ткт° < < (10- 100) кэв называются медленными. Исследование свойств медленных нейтронов, проведенное Ферми с сотрудниками, показало, что сечение их взаимодействия с ядрами в области малых энергий подчиняется закону /v, резко возрастает при достижении нейтронами резонансной энергии То и затем снова спадает. Формулы для описания хода сечения взаимодействия медленных нейтронов с ядрами были получены Брейтом и Вигнером на основе представления Бора о протекании реакции через промежуточную стадиЕО образования составного ядра [c.356]

Основным требованием к элементу или изотопу, используемому как резонансный П, ф,, является наличие у него выраженного одиночного резонанса с большим сеченпем взаимодействия. Этому требованию удовлетворяет ряд элементов (Na, Мп, Со, Rh, d, In, Те, s, Tu, Au) [1 ]. Наиболее часто применяются следующие Н, ф, на основе резонансного поглощения — d (резонансная энергия р = 0,178 0,002 9в), 1и115 Е = 1,458 0,003 зе) и Аи Е = = 4,906 0,010 эв) и П, ф. на основе резонансного рассеяния — Со (Е — 132 rt 2 ав) и Мп ( р = = 337 О эв). Разность эффектов, измеренных в пучке нейтронов с фильтром и без фильтра, будет соответствовать нейтронам резонансной энергии. Применение резонансных И. ф, практически ограничено областью энергий в иесколько сотен эв. Обычно ими [c.399]

Действительно, в этом случае при ДфП поглощение резонансных иейтро нов В поглотителе не может сказаться на активности детектора, так как (последний не активируется ими. Наоборот, при Д = П резонансная энергия нейтронов для поглотителя и детектора совпадает (Тп = Тг,). Поэтому детектор должен резко чувствовать по глощение своих резонансных нейтронов в поглотителе. [c.303]

Как уже указывалось, описанная методика позволяет определить не полный возраст нейтронов (до тепловой энергии) а несколько меньшую величину трез — возраст нейтронов, замедлившихся до резонансной энергии используемого детектора. Однако, если резонансная энергия детектора составляет примерно [c.311]

Разрешение этой, а также некоторых других трудностей (большие сечения, высокая плотность уровней) в интерпретации результатов опытов по изучению резонансного захвата медленных нейтронов ядрами было дано в 1936 г. Н. Бором в предложенной им теории ядерных реакций, опираюш,ейся на капельную модель ядра. [c.316]

Это заключение полностью лодтверждается сведениями о структуре ядерных уровней, полученными из различных экспериментов. В части первой книг из анализа а- и р-распадов, а также сопровождающих их -излучений мы видели, что при относительно невысоких энергиях возбуждения ( 1—3 Мэе) тяжелого (А > 100) ядра уровни расположены сравнительно редко АЕ х = 100 кэв). Опыты по резонансному захвату медленных нейтронов показывают, что при энергиях возбуждения, слегка превышающих энергию присоединения нуклона ( 8 Мэе), расстояния между уровнями становятся гораздо меньше АЕ 1 —10 эв), хотя спектр уровней остается дискретным. Наконец,, при еще более высоких энергиях возбуждения (И 3>бп) уровни сближаются настолько, что начинают перекрываться, и спектр становится непрерывным. [c.317]

Кроме того, ясно, что захват медленных нейтронов должен носить избирательный резонансный характер, так как промежуточное ядро в этой области энергий возбуждения имеет дискретные уровни. Согласно выражению (35.21), вероятность найти ядро в энергетическом состоянии W вблизи от квазистационар-ного уровня Wa пропорциональна величине [c.323]

При приближении энергии нейтрона к резонансному значению То сечение начинает возрастать и при Т = Tq становится равным (спиновый множитель опущ,ен) [c.328]

Наконец, рис. 134 подтверждает, что резонансные нейтроны действительно поглощаются сильнее тепловых. Из рисунка видно, что сечение в резонансе для 49ln составляет 26 400 барн, в то время как сечение в области тепловой энергии для этого изотопа всего 140 барн. [c.345]

Измерение сечения резонансного рассеяния можно производить либо методом радиоактивных индикаторов, изгото вленных на изучаемого материала и облучаемых нейтронами, рассеянными этим материалом, либо методами нейтронной спектроскопии, в которых применяется специальный детектор — счетчик, чСделан-< [c.346]

Столь большая величина сечения деления 92IJ235 приводит к тому, что вероятность деления урана в тепловой области оказывается сравнимой с вероятностью резонансного захвата (т. е. радиационного захвата ядрами урана нейтронов в процессе их замедления). И это несмотря на то, что в процессе резонансного захвата участвуют все ядра урана, а в процессе деления только 1/140 их часть. [c.383]

Реакция (р, п) на углероде еС изучалась с помощью генератора Ван-де-Граафа, позволяющего получать моноэнергетиче-ские протоны. Протонами облучалась тонкая углеродная мишень, а образующиеся в результате реакции нейтроны регистрировались счетчиками BF3. При этом для некоторых определенных значений энергии падающих протонов (Т р)реа было обнаружено возрастание выхода нейтронов, свидетельствующее о резонансном характере изменения сечения реакции. По резонансным значениям энергии протонов при помощи формулы [c.450]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...