Ядерное время

Время взаимодействия (среднее время процесса) получим, если ядерное время умножим на 10 — 10 , и оно составляет сек. [c.362]

Ядерное время Тя характеризует время пролета частицы через ядро [c.262]

Wf = 0. Деление такого ядра Z 120) должно происходить самопроизвольно и мгновенно (за ядерное время) . [c.371]

Классификация элементарных частиц по характеру взаимодействия с другими частицами также указывает на их связь между собой. Так как гравитационные силы между частицами очень малы, то в ядерной физике рассматриваются три вида взаимодействий сильные, электромагнитные и слабые. Все они характеризуются сохранением электрического и барионного зарядов. Многие элементарные частицы могут взаимодействовать всеми тремя способами, некоторые двумя (электрон и jx-мезон) или даже одним (нейтрино, -квант). Сильные взаимодействия происходят за ядерные времена (10 сек), с большим сечением (- 10 2 см ), характеризуются сохранением четности, изотопического спина и его проекции, сохранением странности. Константа сильного взаимодействия g имеет наибольшую величину среди констант подобного рода g jh 15. [c.663]

Статические характеристики часто называют свойствами стабильных ядер. Введенное нами изменение терминологии обусловлено тем, что статическими характеристиками обладают не только стабильные ядра в основных состояниях, но и достаточно долго живущие нестабильные состояния ядер, т. е. возбужденные уровни всех ядер и основные состояния радиоактивных ядер. Например, сейчас удается измерить магнитные моменты возбужденных ядерных уровней, время жизни которых имеет порядок 10" —10 8 с. Согласно оценке (1.1) ядерные времена пролета имеют порядок 10" с. Статические характеристики имеют вполне определенный смысл для времен жизни, превышающих на несколько порядков. При приближении времени жизни к статические характеристики начинают терять смысл (см. 10, п. 2). [c.33]

Атомные ядра могут существовать лишь в ограниченной области значений величин А, Z. Вне этой области, если соответствующее ядро и возникает, то оно мгновенно (т. е. за характерное ядерное время) либо распадается на более мелкие ядра, либо испускает протон или нейтрон. Внутри области возможного суш,ествования далеко не все ядра стабильны. Но они распадаются не путем испускания нуклона, а за счет других, более медленных процессов (гл. VI). [c.36]

В-четвертых, реакции с испусканием у-квантов, например (п, у), для средних и тяжелых ядер часто затрудняются тем, что ядру приходится очень сильно перестраивать свою структуру при испускании v-кванта. На эту перестройку уходит время порядка — 10 с, а то и больше, что значительно превышает характерное ядерное время 10 с. [c.134]

Физическая (не техническая) область времен жизни радиоактивных ядер охватывает промежутки времени от сколь угодно больших до заметно превышающих характерное ядерное время пролета. [c.204]

Самым удивительным в явлении радиоактивности являются колоссальные в масштабах микромира времена жизни радиоактивных ядер. Действительно, характерное ядерное время (см. гл. I, 1) имеет порядок 10" с, так что, например, в радиоактивном ядре живущем 10 " лет (т. е. 10 с), нуклоны, грубо [c.204]

Прежде всего очевидно, что практически невозможна нейтронная радиоактивность. Действительно, в случае вылета нейтрона время жизни ядра может возрастать лишь за счет сравнительно слабо влияющих причин в) и г) (см. п. 4), которых недостаточно для того, чтобы увеличить характерное ядерное время с до величины, поддающейся измерению. Для ядер, сильно перегружен- [c.205]

При р-распаде в ядре происходит превраш,ение нейтрона в протон или наоборот, с одновременным испусканием пары легких частиц — электрона и антинейтрино или соответственно позитрона и нейтрино. Как мы уже говорили, р-распад происходит только за счет слабых взаимодействий, имеющих интенсивность в 10 раз меньшую, чем ядерные силы. Помножив характерное ядерное время 10 с на 10 , мы получим цифру 10 с, грубо определяюш,ую порядок времени жизни р-активных ядер. По причинам в) и г) возможны большие отклонения от этой цифры в обе стороны. [c.206]

Ядерное время х определяет скорость изменения хим. состава (концентраций элементов) при ядерном горении. Обычно используют концентрацию (содержание) по массе Xi—долю массы единицы объёма, приходящуюся на данный элемент i. Ядерное время очень резко (экспоненциально) зависит от темп-ры. В нормальных звёздах, где поддерживается гидростатич. равновесие, это время, как правило, много больше др. характерных времён. При быстром ядерном горении т связано с тепловым временем [c.489]

Для тяжёлых ядер, находящихся в сильно возбуждённых состояниях, распределение энергетических уровней является практически непрерывным. Следует, однако, подчеркнуть, что даже в этом случае время жизни составного ядра в сотни тысяч раз превосходит характерное ядерное время, равное по порядку величины 10- сек. [c.155]

ЭПР и ЯМР представляют собой резонансные явления, и потому для их наблюдения необходимо выполнение условия г > 1, где т — время релаксации. Ядерные времена релаксации весьма велики (часто они измеряются минутами), так что это требование никаких проблем не создает. Для электронов проводимости дело обстоит уже не так, и в этом одна из причин того, что в металлах трудно наблюдать ЭПР. В тех металлах, где удается применить оба этих метода (ЭПР и ЯМР), они приводят к хорошо согласующимся результатам [22], [c.101]

Из материала 17 известно, что если, например, возбужденное ядро испускает у-лучи (5 = ), то время высвечивания сек, т. е. можно сказать, что ядро решает освободиться от Y-кванта в течение времени, в миллиарды раз превосходящего характерное ядерное время. Поэтому правая часть реакции a-fA->b-fB осуществляется тогда, когда ядро полностью успело забыть о том, каким путем оно образовалось и каким оно было раньше. [c.177]

Иногда данный тип взаимодействия называют быстрым , поскольку обусловленные им процессы имеют длительность порядка 10-23 сек (характерное ядерное время, которое требуется релятивистской частице, чтобы пройти сквозь ядро). [c.243]

Низшие по массе состояния очарованных частиц распадаются за счет слабого взаимодействия с характерными временами 10 —10 с. Эти распады происходят преимущественно с образованием странных частиц. Очарованные резонансы за ядерные времена переходят в нижележащие состояния, сохраняя величину С. [c.146]

Ядерные времена релаксации [c.116]

Резонансы образуются и при других сочетаниях частиц, например пиона с нуклоном. Наиболее известен из них барионный -резонанс (Д-изобара) с и= 1232 МэБ, 7 = 3/2, /=3/2, который за ядерное время распадается по схеме А - р+п . [c.261]

Изучение Г-мезонов и гиперонов показало, что они обладают удивительными, подчас даже противоречивыми свойствами. Так, например, все Г-мезоны и гипероны имеют очень большое время жизни (10 —10 с), которое существенно превышает ядерное время (10" —10 с), несмотря на то что гипероны и / -мезоны распадаются на ядерно-активные частицы (например, по схемам т" "->л Ч-я - -л и др.) . Таким образом, АГ-мезоны и гипероны ведут себя как ядерно-пассивные частицы. Вместе с тем А-мезоны и гипероны образуются в ядерных взаимодействиях относительно часто (с большим сечением), т. е. проявляют свойства ядерно-активных частиц. Например, сечение образования АГ-мезонов и гиперонов в (л—/ >взаимодействиях—порядка 10 см , а в М-М)-взаимодействиях — около 1% геометрического. [c.273]

В качестве примеров странных резонансов барионного типа приведем 2(1385) с S= — l и 7 (/ )= 1 (3/2 ), который за ядерное время т 10 с распадается по схеме 2(1385)-+Ля, 2я(А5=0) и S(1530) с 5=-2 и r(F)= 1/2(3/2+), быстро распадающийся по схеме 3(1530)-+Ея (AS=0). [c.284]

Кроме метастабильных странных частиц с временем жизни т= 10" - 10"" с имеется большая группа странных резонансов, т. е. нестабильных странных частиц, распадающихся по каналам сильного взаимодействия (зf ядерное время т 10 с) с сохранением странности. [c.310]

Очевидно, что это явление нельзя интерпретировать как распад обычного ядра бора из сильновозбужденного ( >40 Мэе) состояния (такие распады должны происходить за ядерное время). Поэтому и было предположено, что зарегистрированное событие вызвано рождением и распадом ядра бора, в котором место одного нейтрона занимает Л -гиперон. Энергия распада Л -гиперона, связанного в ядре, передается продуктам распада гиперядра. [c.192]

Интенсивность (или эфф. сечение) эл.-магн, процессов в микромире определяется безразмерным параметром а = е /йс= 1/137, наз. тонкой структуры постоянной. Среди др. типов взаимодействий элементарных частиц Э. в. занимает промежуточное положение как по силе , так и по числу законов сохранения, к-рые вьшолняются при Э. в. Так, характерные времена радиац. распадов элементарных частиц и возбуждённых состояний ядер (10" — 10 ° с) значительно превосходят ядерные времена (10 с) и много меньше времён распадов, обусловленных слабым взаимодействие. 10 —10" с). При Э. в., в отличие от слабого взаимодействия, сохраняются пространственная чётность (Р-чётность), зарядовая чётность, странность, очарование, красота. С хорошей степенью точности установлено, что Э. в. инвариантно по отношению к обращению времени. В то же время при Э. в. адронов. нарушаются присуцще сильному взаимодействию законы сохранения изотопического спина и G-чётности, при этом изотопич. спин адронов может изменяться при испускании или поглощении фотона лишь на I или 0. [c.540]

Изучение электронноядерных взаимодействий. Такие величины, как константа сверхтонкого взаимодействия, ядерный g-фактор и др., можно получить, применяя методику двойного электронно-ядерного резонанса или способ дискретного насыщения. Для визуального наблюдения слабых изменений в спектре ЯМР от малых концентраций ядерных спинов (ядра примесных парамагнитных ионов) на насыщенный сигнал ЭПР в отсутствие низкочастотной модуляции Яо подаются импульсы РЧ-поля до достижения условия ЯМР. Регистрируют затухающие периодические осцилляции уровня поглощаемой электронными спинами высокочастотной мощности частоты РЧ-поля, соответствующие наибольшему периоду осцилляции, дают частоту ЯМР с точностью 1 кГц, период осцилляций — амплитуду РЧ-поля на ядерных спинах, затухание амплитуды — ядерные времена релаксации (порядка 200-10 с), т. е. важную информацию об электронно-ядерных взаимодействиях, связанных с присутствием примесей парамагнитных ионов. Примером служит исследование монокристаллов PbjGegOxi, легированных ионами Gd (массовая доля GdaOs в шихте составляет 0,005—0,02%), при температурах 2—4,2 К на частоте 9100 МГц. Параметры электронно-ядерного взаимодействия, рассчитанные из частот ЯМР на ЭПР-переходах — [c.192]

Mj eK. и размеры ядра порядка 10- см, то характерное ядерное время будет порядка 10- сек. [c.148]

Процессы излучения в ряде случаев играют существенную роль при ядерных столкновениях. Это связано с тем, что для вылета -кванта требуется меньшая концентрация энергии, чем для вылета других частиц квант может унести с собой меньше энергии, чем вылетающая из ядра частица. Поэтому при малых энергиях возбуждения время жизни составного ядра определяется главным образом взаимодействием ядерных частиц с излзгчекием, хотя это взаимодействие и невелико (в силу малости постоянной тонкой структуры е /Ас и малости отношения v/ , где v—скорость ядерных частиц, а с—скорость света). Отсюда следует, что время жизни составного ядра с небольшой энергией возбуждения (которая лишь немного превышает энергию связи нейтрона или протона в ядре) очень велико по сравнению с характерным ядерным временем. Например, время жизни возбуждённых ядер Сг , излучающих , --кванты с энергией 1 MeV, составляет около 0,65Х X10- сек., что примерно в 10 —10 раз превосходит характерное ядерное время. [c.149]

Однако каждой странной частице соответствует свой ряд резонансов возрастающей массы и возрастающих величин снина, имеющих те же значения 3 и I. Странные резонансы, как и нестранные, за ядерные времена переходят в состояния с меньшей массой (и спином), пока пе дойдут до состояний с наименьшими массами, для которых сильный распад невозможен. [c.103]

Столь интенсивное взаимодействие п-мезонов с веществом означает, что оно происходит за минимально возможное (ядерное) время, характерное для сильного ядерного взаимодействия Тя 10" с. Кроме того, масса я-мезона находится в хорошем соответствии с радиусом действия ядерных сил. Действительно, согласно Юкаве At = hjAE, где АЕ=т с и, следовательно, [c.220]

Все перечисленное говорит о том, что тс-мезоны обладают всем необходимым набором параметров (ядерная активность, ядерное время взаимодействия, ядерный радиус взаимодейст- [c.220]

Единственное отличие этих частиц от обычных — их малое время жизни (тй 10 с). В связи с этим такие частицы образуют класс нестабильных частиц—резонансов, распадающихся по сильному взаимодействию за ядерное время. Резонансы характеризуются очень большой шириной Г 100 МэБ. Примером дипионного резонанса является р-резонанс с массой ШрхПО МэБ и квантовыми числами / =1 , 7 = 1 , Ср =- -1, а трехпионного—ш-резонанс с массой т г 782 МэВ и квантовыми числами 1", 0 , С= —1. [c.261]

М. в. Фок. квант, механики) возможность ус- природы, для разл. эл.-магн. явлении ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУК- тойчивого состояния таких микроси- и процессов. Это св-во носит назв, ЦИЯ, возникновение электродви- стем. Размеры их существ, образом универсальности Э, в. Двоякая роль жущей силы (эдс индукции) в прово- определяются величиной электрич. за- электрич. заряда определяется тем, дящем контуре, находящемся в перем. ряда эл-на (так, боровский радиус что эл.-магн. поле относится к т. н. магн. поле или движущемся в пост, атома водорода равен К Ые , где т — калибровочным полям. магн. поле. Электрич. ток, вызванный масса эл-на). К Э. в. сводится боль- Среди др. типов вз-ствий Э. в. этой эдс, наз. индукционным, шинство сил, наблюдаемых в макро- занимает промежуточное положение Э. и. открыта англ, физиком М, Фа- скопич, явлениях силы упругости, как по силе и длительности нроте-радеем в 1831 (и независимо амер. трения, поверхностного натяжения в кания процессов, так и по числу за-учёным Дж. Генри в 1832), Согласно жидкостях и др. Св-ва разл. агрегат- конов сохранения, к-рые выполня-закону Фарадея, эдс индукции 81 ных состояний в-ва, хим. превраще- ются при Э. в. Так, характерные в контуре прямо пропорц. скорости ния, электрич., магн. и оптич. явления времена радиац. распадов элем, ч-ц и изменения во времени I магнитного определяются Э. в. Эл.-магн. природу возбуждённых состояний ядер (10- — потока Ф через поверхность 5, ог- имеют явления ионизации и возбуж- 10с) значительно превосходят раниченную контуром дения атомов среды электрич. полем ядерные времена ( 10-2 с) и много [c.872]

В настоящее время на всех опытных реакторных установках используется керамическое ядерное горючее в виде сферических микротопливных частиц с многослойным защитным покрытием с максимальной температурой 1300° С, диспергированных в графитовой матрице топливного слоя твэла. Применяются три формы твэлов шаровая (реакторы AVR, THTR-300), стержневая (реакторы Драгой , Пич-Боттом ) и призматическая (реактор HTGR-330), а также два способа перегрузки твэлов непрерывный и периодический. В реакторах с шаровыми твэ-лами используется непрерывная замена выгоревших твэлов свежими без снижения мощности в реакторах с цилиндрическими стержневыми и шестигранными призматическими твэ-лами — периодическая замена выгоревшего топлива на остановленном реакторе. [c.4]

В этом случае при задержке во времени на переработку накопленного вторичного ядерного топлива 6 месяцев удалось бы получить время удвоения порядка 5 лет [И]. Наиболее подходящим вариантом реактора БГР, отвечающим этим условиям, является высокотемпературный реактор с засыпанным в пустотелых перфорированных кассетах керамическим микротопливом и продольно-поперечным охлаждением топливного слоя гелиевым теплоносителем. При температуре гелия на выходе из активной зоны 750—800° С удается снизить затраты энергии на прокачку гелия до 8% и обеспечить объемную плотность теплового потока 700 MBt/m при максимальной температуре топлива 1000° С [12]. [c.8]

Ввиду малой величины эффективного захвата тепловых нейтронов, высокой температуры плавления и высокой коррозионной стойкости бериллий можно применять для плакировки стержней ядерного горючего, однак о чрезвычайно высокая стоимость бериллия ограничивает его использованне. Для этой цели в настоящее время успешно применяют более дешевый металл — цирконий . [c.558]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...