Связь на расстоянии акустическая

При установке датчиков относительно дефекта на расстоянии, в 5-10 раз превышающем его размеры, особенности акустической эмиссии, связанные с анизотропией, исчезают. Возрастает однозначность связи параметров разрушения конструкции с характеристиками эмиссии. [c.195]

Его сущность заключается в следующем. В процессе нагрева в изделие с одной стороны шва вводят УЗ-продольные волны, а принимают по другую сторону шва. Если зазор (сечение шва) не полностью заполнен припоем, то на приемник поступают ослабленные УЗ-колебания и на индуктор подается сигнал на продолжение подогрева до момента полного заполнения зазора. Для труб диаметром 57. .. 89 мм симметрично от оси шва располагают по шесть преобразователей на частоту 1,8 МГц, акустические оси которых смещены одна относительно другой. В связи с тем, что температура в зоне пайки достигает 1200 С, применяют специальные преобразователи с водоохлаждаемой рубашкой, которые устанавливают на расстоянии 120 мм от зоны шва. Температура на поверхности контролируемого изделия под преобразователем не превышает 40 °С. При температуре 1000 °С и выше амплитуда прошедшего сигнала резко снижается при 1200 °С ослабление достигает 27. .. 29 дБ. [c.391]

Эти особенности угольного микрофона заставили полностью отказаться от его применения в устройствах, в которых требуется высокое качество преобразования акустических сигналов. Он применяется исключительно в телефонной связи, где его большая чувствительность, по существу, — способность усиливать сигнал, позволяет осуществлять связь на довольно значительные расстояния без применения электронного усиления на линиях связи. [c.220]

Измерялось рассеяние рэлеевских волн моделями по различным направлениям. Опыты проводились в импульсном режиме на частоте 2,74 МГц при длительности импульса 10 мкс. Излучение и прием рэлеевских волн осуществлялись методом клина. Излучающий клин располагался на расстоянии 225 мм от модели дефекта и посылал на нее направленный пучок рэлеевских волн. Приемный клин последовательно помещался в точки окружности радиуса 50 мм, описанной вокруг модели, причем каждое измерение амплитуды рассеянной волны тотчас же относилось к соответствующему измерению амплитуды падающей волны в некоторой точке между излучателем и моделью дефекта (удаленной от излучателя по оси на 103 мм и в сторону от оси на 25 мм). Амплитуда колебаний поверхности в этой точке однозначно связана с амплитудой колебаний поверхности непосредственно у модели (последнюю амплитуду нам необходимо было знать). Эта связь определялась экспериментально путем измерений амплитуды падающей рэлеевской волны в предполагаемом месте расположения модели и в указанной точке (для этих измерений, естественно, брался лист без моде лей дефектов). Таким образом, путем простого пересчета определялась амплитуда падающей рэлеевской волны непосредственно у модели. Приемный клин имел акустический контакт с поверхностью дюралевого листа только по кругу диаметром 3 мм, что позволяло измерять амплитуду колебаний поверхности листа в малой области (локально). Акустический контакт осуществлялся пленкой масла. Для исключения влияния изменений акустического контакта на результаты измерений каждая пара измерений (в точках окружности и между излучателем и моделью дефекта) повторялась 20 раз с последующим усреднением. [c.161]

Можно было бы предположить, что такое замедление роста давления связано с появлением кавитационных пузырьков на поверхности приемника однако то обстоятельство, что приемная поверхность покрыта слоем эпоксидной смолы толщиной около 1 мм, снимает эту возможность, ибо, как это будет показано в следующей главе, такое расстояние исключает возможность взаимодействия. Уменьшение давления скорее всего следует объяснить наличием в данном случае реакции излучателя на изменение акустических свойств среды, так как (в данном конкретном случае) кавитационные полости находятся вблизи оси излучателя, т. е. на расстояниях, меньших половины длины волны от излучающей поверхности. Подробнее этот вопрос будет разобран в гл. 3. [c.234]

Кливленд, Огайо), в котором применен вогнутый вибратор из титаната бария, имеющий диаметр 10 см и обладающий радиусом кривизны 6 с-и. Звуковые волны проходят сквозь связующую жидкость (масло), находящуюся для устранения кавитации под давлением 100 атм, и через выполненное из металла вогнутое акустическое окно ) поступают в собственно облучаемый объем. При этом фокус находится на расстоянии около 2 см от окна. [c.112]

Пусть, например, в связи с проектированием акустического дегазатора жидкости производительностью Q предварительно установлены опытным путем оптимальная частота /, интенсивность /, расстояние от излучателя А и необходимое время дегазации единицы объема т. Поскольку для осуществления дегазации целесообразно использовать поле стоячих волн, поверхность аппарата, противоположная излучателю, должка быть расположена параллельно ему на расстоянии /г. [c.89]

ИХ совместные характеристики, отражающие статистическую связь вибраций и шума в различных участках акустического поля. С практической точки зрения наиболее важными пространственными характеристиками являются зависимость коэффициента корреляции между акустическими сигналами в разных точках ноля от расстояния между точками и интервал пространственной корреляции. Для иллюстрации понятия пространственной корреляции рассмотрим, например, машину 1, установленную на фундаменте 2 посредством мягких амортизаторов 3 (рис. [c.85]

Все крупномасштабные вихри в пределах начального участка [1.8] одинаково влияют на течение вблизи кромки сопла, так как убывание индуцированной вихрями скорости обратно пропорционально расстоянию х, что следует из закона Био- авара и компенсируется соответствующим линейным ростом циркуляции вихрей. На основе этих соображений было развито представление о глобальном механизме обратной связи, возникающей вследствие резкого увеличения циркуляции вихрей во время актов спаривания [1.41]. Бьшо предположено, что каждое спаривание вихрей вдоль течения, сопровождающееся двукратным уменьшением частоты, вызывает отклик на кромке сопла через петлю обратной связи, которая состоит из субгармонической неустойчивой волны, распространяющейся вниз по течению, и акустической волны, распространяющейся вверх по течению. [c.21]

Наиболее известным эффектом самовозбуждения струи является так называемый клиновый тон, который реализуется при натекании плоской струи или слоя смешения на клин или круглой струи - на соосное кольцо (рис. 5.1, б). При этом за счет взаимодействия когерентных структур с кромкой клина (кольца - в осесимметричном случае) реализуется акустическая обратная связь, при которой волны давления, образующегося при соударении когерентных структур с кромкой клина или кольца, распространяются навстречу потоку и возбуждают слой смешения в выходном сечении сопла или разделяющей пластины. В результате взаимодействия сдвигового слоя с клином или кольцом возникают интенсивные автоколебания, частота которых определяются скоростью потока, начальной толщиной слоя смешения, углом раствора клина и расстоянием xq вдоль по потоку от среза сопла или разделяющей пластины (в случае слоя смешения) до препятствия. [c.140]

Опыты показали также, что профили относительной скорости и/пт и относительной избыточной температуры представленные в виде зависимостей от г/го.5, не изменяются и хорошо описываются профилем Шлихтинга [5] (г — расстояние от оси струи, го.5 — значение г, при котором и/пт ИЛИ 1/1т равно 0.5). При вдуве происходит лишь изменение осевых значений параметров Пт и а также характерной толщины струи Го.5- Эти данные показывают, что формальная интерпретация воздействия струйного шумоглушителя как средства, сокращающего акустическую мощность струи вследствие уменьшения длины начального участка имеет определенное физическое основание. В связи с этим были проведены оценки уменьшения уровня шума, излучаемого струей по результатам измерения длины начального участка, представленным на рис. 9. Для итого использовалась методика расчета работы [6]. Проведенные вычисления показали, что в опытах на модели сопла диаметром 20 мм снижение уровня шума должно составлять около 2 дБ. [c.479]

К естественным волноводам (их часто называют каналами) относят различные слоистые среды, ограниченные поверхностями, имеющими большую отражательную способность для звуковых волн. Это моря и океаны, для которых верхней границей является воздух, а нижней— донные отложения. Кроме того, в природе встречаются также волноводы, в которых границы выражены не резко. Эти волноводы образуются в толще атмосферы, а также в море за счет особого распределения значений скорости звука с высотой. При некоторых условиях температура воды и соленость изменяются с высотой так, что на некоторой глубине фазовая скорость имеет минимальное числовое значение. На уровнях, лежащих выше и ниже поверхности с минимумом скорости, среда акустически неоднородна скорость звука с увеличением расстояния от этого уровня увеличивается. В связи с этим звуковые лучи, проходящие через поверхность минимума скорости звука, испытывают рефракцию, в результате чего периодически искривляются. [c.319]

Введение. В практической деятельности возникает много проблем, решение которых связано с исследованием динамических процессов в жидкости. Во многих технологических процессах, основанных на системе жидкость-частицы, используется акустическое воздействие, в связи с этим определенный интерес представляют исследования динамики частиц в жидкости. В промышленности распространены технологические процессы (использующие коагуляцию частиц в жидкости с последующей их седиментацией), в которых определяющую роль играют постоянные во времени (средние) силы акустического воздействия. Исследование движения частиц под действием средних во времени сил представляет сложную задачу. Более точное прогнозирование их поведения требует при теоретическом исследовании учета ограниченности пространства, занятого жидкостью. Наличие же в жидкости границ существенно влияет на протекание процесса. Твердые частицы, расположенные около границы жидкости, находятся в интерференционном поле первичной и отраженных волн, которое через посредство среды и определяет взаимодействие границы с частицами. Интерференционное волновое поле создает среднюю во времени силу, величина и направление которой зависят от многих факторов угла падения волны на поверхность границы, отношения длины волны к расстоянию частицы до границы, формы границы и т. д. [c.342]

Идеальным свободным полем для испытаний является полностью свободная среда, в которой машина подвешена на значительном расстоянии от земли. Но так как испытания на открытом воздухе являются трудно осуществимыми из-за изменчивости атмосферных условий и отсутствия источников питания, то используются помещения, которые удовлетворяют условиям, близким к условиям свободного поля. При измерениях необходимо соблюдать правила суммирования акустических уровней в связи с тем, что шумовой фон и отраженные волны суммируются в точке измерения с шумом машины, как указано в 1-4. [c.52]

Акустические методы основаны на применении ультразвуковых колебаний с частотой 0,5—5 МГц и на замере времени прохождения ультразвуком расстояния от одной до другой поверхности отливок. Основные характеристики ультразвуковых колебаний частота /, длина волны / и скорость распространения в среде V — связаны между собой соотношением 1= vil, причем для чугуна связь между f и I выражается следующими данными [c.692]

Решетка представляет собой самый наглядный объект, который естественно назвать упорядоченной структурой из осцилляторов. Простыми примерами модели упорядоченной структуры, в которой тождественные осцилляторы связаны между собой не любым, а определенным образом, являются линейная цепочка из одинаковых частиц, расположенных вдоль прямой на равных расстояниях друг от друга (одномерная решетка из одинаковых частиц) механическая система, состоящая из набора маятников цепочка из ХС-элементов бесконечный ряд одинаковых акустических резонаторов цепочка, образованная из магнитов, и др. [c.60]

Очевидно, что можно было бы не выписывать (4.39), а найти непосредственно из эквивалентной схемы Z = го Ь/(1 — ш ЬСх) и = шС, что с учетом (4.38) сразу даст (4.40). Однако мы хотели лишний раз продемонстрировать, как появляется дисперсия из-за нелокальной связи переменных (см. материальное уравнение Ф = Ф(/) в (4.39)). Интересно, что дисперсия в данной среде-модели такая же, как и в случае длинной линии с индуктивной связью между ячейками (см. рис. 4.13). Дисперсионная кривая, представленная на рис. 4.18, определялась в обычном для таких целей эксперименте [7], когда один конец линии нагружен на сопротивление, не равное характеристическому сопротивлению Zo линии Zo = л/Ь/С/ 1 - /и>о) (Ь/Су/ 1 Ом). Из-за отражений в линии устанавливается картина стоячих волн. Длину волны находят с помощью зонда и лампового вольтметра, измеряя расстояние между минимумами стоячих волн. Самой высокой частоте соответствует длина волны приблизительно 2Дж. Как показано в работе [7], данная среда-модель количественно описывает распространение ионных акустических волн (ионный звук) в плазме. Эта линия моделирует также распространение звука в твердом теле (звуковая волна распространяется без дисперсии, пока ее волновое число к много меньше обратного вектора решетки д = 2тт/а а — расстояние между ионами решетки), в противном случае становится уже существенной пространственная дисперсия, связанная с дискретностью среды ), спиновые волны в ферромагнетике и т. д. [c.79]

В связи со сложным законом распространения звука в океане акустический портрет, измеренный даже на средних дальностях, может существенно отличаться от измеренного на малом расстоянии. На больших расстояниях сказывается влияние затухания на высокочастотные составляющие спектра. В мелководных каналах отклик канала неодинаков для дискретных составляющих на различных частотах, что приводит к существенному отличию по амплитуде относительно измерений на малых расстояниях. При необходимости охарактеризовать акустический портрет цели на значительных расстояниях от нее следует учитывать, если это возможно, частотную зависимость затухания в соответствии с акустической траекторией распространения звука. [c.319]

Одним из первых технических применений ультразвука было использование его для целей акустической связи на расстоянии. Крупное преимущество звуковых волн высокой частоты состоит в том, что их легко посылать в виде узких пучков, осуществляя тем самым направленную связь. Малая длина волны позволяет при точечных излучателях (ультразвуковой свисток, конец магнитострикционного стержня) применять вогнутые зеркала небольших рамеров плоские излучатели звука (кварцевые пластинки, колеблющиеся по толщине, магнитострикционные стержни с укрепленными на концах пластинками) излучают звук в направлении, приблизительно перпендикулярном к их поверхности. Звуковое поле перед пластинкой обладает исключительно высокой направленностью (см., например, фиг. 194 и 197), тем более острой, чем больше радиус пластинки по сравнению с длиной излучаемой волны. Для круглой пластинки радиусом / , работающей как жесткий поршень, имеет место приведенная выше формула (37) [c.419]

Термин телефон появился раньше возникновения практической телефонии. Еще в 1795 г. содержатель одного из петербургских пансионов X. Вольке демонстрировал в Гатчине екатерининскому двору телефонное искусство — проект акустической связи по трубам между Петербургом и Кронштадтом. Во Франции в 1828 г. В. Судр предложил механическое устройство для передачи звуков на расстояние, которое назвал телефо- [c.297]

Лит. Сапожков И. А., Речевой сигнал в кибернетике н связи, М., 1963 Факт Г., Акустическая теория речеобразо-вания, пер. с англ., М., 1964 Фланаган Д. Л., Анализ, синтез и восприятие речи, пер. с англ., М., 1968 Физиология речи. Восприятие речи человеком. Л., 1976. М. А. Сапожков. РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА — двумерная решётка квантованных вихрей в сверхпроводниках второго рода (СВР). Теоретически предложена А. А. Абрикосовым (1957) для объяснения магн. свойств СВР. Вихри, образующие Р. в. А., характеризуются остовом с радиусом порядка длины когерентности В центре остова (на оси вихря) плотность сверхпроводящих электронов равна нулю. Вокруг остова на расстояниях порядка глубины проникновения магн. поля А, циркулирует сверхпроводяшдй ток, распределённый так, что создаваемый им магн. поток равен кванту магн. потока (см. Квантование магнитного потока). Схематич. поведение магн. поля и плотности сверхпроводящих электронов изолиров. вихря изображено на рис. 1. В интервале полей // 1 < Я < Яд2 (см. Критическое магнитное поле) такие вихри в результате взаимодействия [c.389]

Пристеночная радиальная струя. Когерентные структуры, образующиеся в слое смешения струи и усиливающиеся вследствие акустической обратной связи в круглой импактной струе, сохраняются и в пристеночной радиальной струе, растекающейся по экрану. Представленные на рис. 5.5 спектры пульсаций пристеночного давления р , поверхностного трения т , а также пульсаций скорости и на расстоянии 0,25d от экрана при Мо = 0,95 и xa/d = 4 показывают, как по мере удаления от центра экрана вырождаются когерентные структуры [5.3]. [c.146]

Более сложные явления термической генерации звука при автоколебаниях имеют место при вибрационном горении. К числу примеров вибрационного горения ), где возбуждение колебаний обуславливается акустическим механизмом обратной связи, можно отнести давно известное явление, называемое поющим пламенем. Это явление, часто используемое как эффектный лекционный эксперимент, состоит в том, что если внутри открытой с обоих концов вертикально расположенной трубы на расстоянии приблизительно четверти длины трубы от нижнего конпа поместить газовую горелку, то при определенных условиях возникают акустические колебания и труба начинает интенсивно звучать. [c.507]

Интересно в связи с этим отметить, что, например, в солнечной атмосфере, где имеются гигантские скорости раскаленных газовых потоков, движение которых отличается интенсивнейшей турбулентностью, шум аэродинамического происхождения должен быть настолько интенсивным, что он, по-видимому, может играть сушественную роль в физических процессах, происходящих в атмосфере Солнца. Существуют астрономические теории, что солнечная корона, хорошо видимая во время солнечных затмений и простираю-шаяся на расстоянии нескольких солнечных диаметров, в значительной степени натревается этим акустическим шумом. Интенсивный шум, распространяясь от Солнца, по мере своего распространения превращается в мощные ударные волны, которые, поглощаясь, нагревают солнечную корону. Есть мнение, что причиной вспышек в солнечной короне также служат эти ударные волны. [c.262]

В цилиндре с поршнем. Если каким-либо образом воздуху сообш,ается теплота так, что это происходит в момент наибольшего сжатия (когда температура воздуха за счет сжатия повышается), и теплота отнимается в момент наибольшего разрежения (когда температура воздуха за счет разрежения понижается), то ясно, что колебания этого столба воздуха будут усиливаться (или поддерживаться). Если в какой-то момент в трубе с сеткой возник звук, то его поддержание связано с передачей тепла от нагретой сетки стоячей волне. Передача происходит вследствие переменного движения воздуха через сетку вверх и вниз (акустическое смещение) и постоянного движения вследствие конвекции (снизу вверх). Когда акустическое смещение направлено вниз, конвекция ухудшена за счет этого воздух вблизи сетки нагревается больше и давление (и без того большее атмосферного на величину звукового давления) увеличивается. Наоборот, через половину периода акустическое смещение направлено вверх и способствует конвекции. Сетка нагревает среду меньше, чем если бы не было звука. Поэтому в разрежения передается меньше тепла. Как пишет Рэлей Переменная передача тепла зависит от колебательного движения, между тем как эффект передачи зависит от изменения давления. Сетку поэтому следует помещать там, где оба эффекта заметны, т. е. не вблизи узла и не вблизи пучности, наиболее благоприятное положение, — это на расстоянии четверти длины трубы от нижнего конца . [c.266]

Эти две величины связаны между собой, ио формула, выражающая эту связь, очень сложна, когда кривые распределения имеют неправильный вид, как в случае трансформатора. В первом приближении трансформатор можно считать сферическим источником (по крайней мере для низкочастотных составляющих) и, следовательно, звуковое давление изменяется обратно пропорционально расстоянию от рассматриваемой точки до центра трансформатора. Другими словами, удвоение расстояния приводит к уменьшению акустического уровня на 6 дБ. Если трансформатор имеет большие размеры, то его можно отнести к цилиндрическим источникам и вблизи него ослабление будет равно 3 дБ для каждого удвоения расстояния. Таким образом, закон изменения ослабления с расстоянием объединяет две кривые одну для неносредственной близости с ослаблением 3 дБ и другую для более отдаленных точек с ослаблением 5 дБ ири удвоении расстояния (рис. 5-19) [Л. 54, 161]. Обычно уровень шума на расстоянии, примерно равном сумме трех линейных размеров трансформатора — дли- [c.243]

Всем, кто связан с исследованием и использованием глубин океана в военных, промышленных или научных целях, приходится сталкиваться с проблемами локации и связи, весьма отличными от аналогичных проблем в любой другой среде. Водная среда — серьезное препятствие для проникновения в ее ТОЛШ.У человека и аппаратуры. Она практически непрозрачна для лучей видимой и инфракрасной областей спектра, для излучений радио- и СВЧ-диапазонов — всех тех известных нам видов электромагнитного излучения, которые используются для локации и связи в атмосфере и космическом пространстве. Акустические сигналы являются в настоящее время (и, вероятно, останутся в будущем) наиболее эффективным средством передачи информации в воде на расстояния свыше нескольких метров. [c.9]

В ряде работ [6,15,39] отмечалось, что при увеличении интенсивности ультразвука скорость эккартовского потока перестает быть пропорциональной интенсивности. Было выполнено [34] и более подробное исследование этого явления наблюдалось постепенное изменение скорости потока в некоторой точке звукового поля по мере повышения интенсивности звука. На рис. 22 (кривая 1) показана зависимость скорости потока в воде на расстоянии 40 см от источника звука частоты 1,2 Мгц от амплитуды звукового давления вблизи источника. При звуковом давлении р 7 атм на расстоянии 40 см формируется пилообразная волна. Как видно из рисунка, при этом изменяется и характер зависимости скорости потока от интенсивности. В гл. 1 было показано, что теория Эккарта применима при малых акустических числах Рейнольдса, поэтому отконения от нее связаны не с турбулизацией акустического течения, как это предполагалось в работах [6, 39], а с искажением формы волны и неприменимостью теории при этих условия [c.125]

Работы по созданию электроискрового источника для наземной сейсморазведки начаты в нашей стране в начале 60-х годов и проводятся эпизодически в различных районах Советского Союза. Однако более или менее систематических данных о пара- метрах возбуждаемых таким источником в скважине упругих колебаний, сравнимых по полноте со случаем открытой воды, до сих пор не имеется, В настоящей работе приводятся результаты исследований электроискрового источника, проведенных в 1981-1986 гг. специально применительно к задачам наземной сейсморазведки. При проведении этих исследований основное внимание уделялось экспериментальным наблюдениям, что связано с чрезвычайной сложностью аналитического решения задачи о поле негармонического скважинного источника в окружающей скважину среде. Даже в случае безграничной жидкости система уравнений, описывающих электрические, гидродинамические и акустические процессы, является нелинейной и без дополнительных, весьма существенных, ограничений не поддается решению только численными методами /44/. Вследствие быстрого накопления ошибок счета количественные характеристики удается оп ределить на расстояниях, малопригодных для инженерного расчета поля упругих волн в волновой зоне и во всем интервале [c.8]

Быберем каких-нибудь два преобразователя, напри-мер I и П, расположим их на расстоянии й друг от I друга и установим между ними чисто акустическую связь. Измерим отношение выходных напряжений ко входным Б2/Е1, Ба/Ез, Ев/Еб.. Пользуясь выражением [c.109]

В рассмотренном выше (раздел 3.2) механизме направленного движения траектории канала разряда при пробое неоднородных тел установлено, что искажение траектории связано с наличием локальных повышенных напряженностей электрического поля, существующих вблизи неоднородностей в предпробивной стадии электрического разряда. Учитывая, что радиус канала не превышает -100 мкм, а максимальная длина канала разряда составляет 1.5-1.7 от наименьшего расстояния между электродами, можно оценить размер образца руды, где этот механизм работает наиболее эффективно. Так, траектория канала разряда может захватывать неоднородности в кубических образцах, линейный размер которых не превышает 1 см. Практика, однако, показывает, что избирательность электронмпульсного разрушения присутствует и при разрушении образцов объемом более 100 см что не может быть объяснено только указанным механизмом. Следует предположить наличие дополнительного механизма, обеспечивающего избирательность разрушения, связанного с ударным возмущением неоднородных тел. Действительно, ударное нагружение любого композиционного материала должно вызвать изменение напряженного состояния на границе включение-матрица, которое будет влиять на характер разрушения композита. Оценка влияния акустических неоднородностей в твердом теле на степень избирательности разрушения предполагает рассмотрение следующих явлений [c.135]

В первоначальных теориях коррозионного растрескивания рассматривался двухстадийный процесс сначала электрохимическая реакция создает точечное поражение, являющееся концентратором напряжений, от которого затем распространяется на короткое расстояние трещина, после чего электрохимическая реакция повторяется. На такое двухстадийное развитие процесса в низкоуглеродистых сталях в нитратных растворах и в некоторых алюминиевых сплавах указывали внезапные всплески потенциала образцов, неравномерное их удлинение (затруднительное для объяснения, если образцы содержат много трещин) и акустические методы. В аустенитных нержавеющих сталях двухстадийный процесс не был обнаружен. Неравномерное распространение трещин в низкоуглеродистых сталях можно объяснить выделениями по границам зерен или связать с известными интерметаллическими соединениями в некоторых алюминиевых сплавах. Однако аустенитные нержавеющие стали являются сплавами с высокой вязкостью, и маловероятно, что в них возможно существование надреза, служащего концентратором напряжений и способного вызвать образование коротких трещин хрупкости скорее всего пластическая релаксация приведет к затуплению соотвествующего острия. Подобное же возражение можно высказать относительно коррозионного растрескивания а-латуней, хотя было Доказано, что в их локальных областях ближнего порядка могут существовать хрупкие трещины [115]. [c.185]

Тонкая структура линии рэлеевского рассеяния содержит дискретные линии, обусловленные рассеянием на тепловых волнах (рассеяние Мандельштама-Бриллюэна), расположенные симметрично относительно несмещенной компоненты. Рассеяние с изменением частоты связано с тем, что диэлектрическая восприимчивость х (э. также диэлектрическая проницаемость в = 1 + х) изменяется во времени вследствие тепловых акустических волн в веществе, характерная частота этих изменений равна г/д = и/2а, где и и а — скорость звука и постоянная решетки. Модуляция свойств среды приводит к появлению суммарной и разностной частот рассеянного света г/ г/д. Рассеяние с появлением спектральных компонент, смещенных по частоте относительно исходного излучения, является параметрическим процессом. Вероятность появления одного рассеянного фотона при облучении одной частицы (молекулы или атома) пропорциональна плотности потока квантов в пучке падающего света, но коэффициент пропорциональности (сечение рассеяния а) составляет по порядку величины всего лишь 10 ° см /ср. Отсюда получаем, что отношение интенсивности рассеянного света к интенсивности падающего /о составляет /5 / /о = = Аттапк, где п 10 см — концентрация атомов, к — толщина слоя. При прохождении светом расстояния 1 см в однородном прозрачном твердом теле рассеивается в полный телесный угол (4тг стерадиан) примерно 1з/1о 10 падающей интенсивности. [c.50]

Эти простые формулы имеют, однако, ограниченную применимость. Прежде всего это связано с учетом диссипации хотя бы в рамках обобщенного уравнения Бюргерса (2.1). Оно уже не может быть приведено к уравне]шю с постоянными коэффициентами, и для него известны лишь некоторые приближенные решения. В решении (3.5) считается, что ударный фрош импульса близок к стациотрному, тогда его структура такая же, как в плоской волне (поскольку толщина фронта 6 = где V — кинематическая вязкость среды, заведомо мала по сравнению с радиусом его кривизны). Ясно, однако, что это справедливо лишь пока акустическое число Рейнольдса Ке //6 достаточно велико. Для плоской волны в виде одиночного импульса это условие всегда выполняется (если оно выполнялось вначале). Действительно, на больших расстояниях длина такого импульса / растет как у/У, а амплитуда падает как jyfx, т.е. 6 1/и Поэтому Ке остается постоянным, и если в начальный момент Ке > I, то ударный фронт всегда узок по сравнению с общей длиной импульса. Поэтому волна остается нелинейной до конца процесса. [c.83]

Взрыв в океане и атмосфере — пожалуй, наиболее распространенный источник мощных акустических импульсов. Выше уже упоминались работы Ландау, Уизема, Христиановича и других авторов, которые были посвящены ударным волнам на далеких расстояниях от места взрыва. В последующие годы этот круг задач бьш исследован более подробно, в частности применительно к подводным взрывам, которые широко используются как источники интенсивных широкополосных акустических сигналов. Такие сигналы применяются в связи с задачами профилирования дна, морской геологии, исследования землетрясений и подводных вулканов, подводной связи, навигации и т.д. [c.85]

Одним из источников акустических эффектов, наблюдаемых при течении свободной турбулентной струи, являются пульсации скорости, с которыми связаны процессы турбулентного обмена в потоке. То, что акустические колебания, возникающие при течении турбулентных струй, прямо связаны с турбулентностью движения, показали исследования Ж. Е. Мойэла [44] и опыты, проведенные Г. Г. Хаббардом и Л. В. Ласситером [38]. В этом отношении показательны приведенные на рис. 47.1, а характеристики, полученные для турбулентной струи. Здесь по оси абсцисс отложены скорости течения. Характеристикой 1 определяются значения частоты турбулентных пульсаций, измеренных термоанемометрами, введенными в поток характеристикой 2 определяются значения частоты акустических колебаний, измеренных микрофоном, установленным на некотором расстоянии от струи. [c.433]

Разрешающая способность при УЗ контроле эхометодом определяется минимальным расстоянием между двумя одинаковыми отражателями, на котором они регистрируются раздельно. Различают лз чевую Аг и фронтальнзто А/ разрешающие способности (рис. 16.89). Лучевая определяется минимальным расстоянием Аг между двумя раздельно выявляемыми отражателями, расположенными в направлении хода луча вдоль акустической оси ПЭП. Величина Аг зависит от частоты и длительности хи излучаемого импульса, максимальной скорости развертки и наличия задержанной развертки. Влияние частоты связано с зависимостью от частоты времени свободных колебаний тс. Обычно Аг = (1,5...2,0)Х. [c.306]

Первое (в порядке исторического становления) важное прикладное направление в акустике связано с получением при помощи акустических волн информации о свойствах и строении веществ, о происходящих в них процессах. Применяемые в этих случаях методы основаны на измерении скорости распространения и коэффициента поглощения ультразвука на разных частотах (1 о" +10 Гцвгазахи 10 +10 Гцвжид-костях и твердых телах). Такие исследования позволяют получать информацию об упругих и прочностных характеристиках материалов, о степени их чистоты и наличии примесей, о размерах неоднородностей, вызывающих рассеяние и поглощение волн, и т. д. Большая группа методов базируется на эффектах отражения и рассеяния упругих волн на границе между различными средами, что позволяет обнаруживать присутствие инородных тел и их местоположение. Эти методы лежат в основе таких направлений, как гидролокация, неразрушающий контроль изделий и материалов, медицинская диагностика. Применение акустической локации в гидроакустике имеет исключительное значение, поскольку звуковые волны являются единственным видом волн, распространяющихся на большие расстояния в естественной водной среде. Как разновидность дефектоскопии, широко применяемой в промышленности, можно рассматривать ультразвуковую диагностику в медицине. Даже при небольшом различии в плотности биологических тканей происходит отражение ультразвука на их границах. Поэтому ультразвуковая диагностика позволяет выявлять образования, не обнаруживаемые с помощью рентгеновских лучей. В такой диагностике используются частоты ультразвука порядка 10 Гц интенсивность звука при этом не превышает 0,5 мВт/см , что считается вполне безопасным для организма. В настоящее время развитие дефектоскопии привело к созданию акустической томографии. В этом методе с помощью набора приемников ультразвука или одного сканирующего приемника регистрируются упругие волны, рассей- [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...