Диэлектрическая восприимчивость

Диэлектрическая восприимчивость линейная 391, 396 --нелинейная 391, 396 [c.426]

Величину х= —1 называют относительной диэлектрической восприимчивостью. В изотропных диэлектриках векторов D, Е и Р имеют одно и то же направление, так что % и е — простые числа. [c.277]

Рассмотрим, например, диэлектрическую восприимчивость среды а. Она связывает напряженность Е светового поля (внешнее воздействие на среду) с поляризацией среды Р (с откликом на внешнее воздействие) [c.212]

Явления, связанные с обратимыми изменениями физических свойств среды под действием проходящего сквозь среду интенсивного света, называют нелинейно-оптическими. Выше мы говорили об изменении под действием света такой характеристики среды, как ее диэлектрическая восприимчивость. С этим связаны, в частности, явления генерации оптических гармоник, параметрического рассеяния света, параметрической генерации света — явления, прекрасно демонстрирующие нарушение принципа суперпозиции световых волн в среде (позднее мы поговорим о них подробнее). Нелинейно-оптические явления могут быть обусловлены изменением под действием света не только восприимчивости, но и других физических характеристик, например степени прозрачности (коэффициента поглощения) вещества. [c.213]

Абсолютная диэлектрическая восприимчивость [c.113]

Абсолютная диэлектрическая восприимчивость [c.113]

Другой процесс, возникающий в системе под действием возмущения (9.89), связан с поляризацией системы. В этой задаче,, очевидно, следует положить А= а. и определить соответствующую обобщенную восприимчивость — тензор диэлектрической восприимчивости. [c.180]

Соотношения Онзагера (9.83) для электропроводности и диэлектрической восприимчивости имеют вид [c.181]

Задача теории дисперсии. Из классической электродинамики известно, что показатель преломления п среды связан с диэлектрической восприимчивостью X среды соотношением [c.261]

Атомная диэлектрическая восприимчивость. Чтобы вычислить коэффициент атомной диэлектрической восприимчивости по формуле (50.4), необходимо найти электрический дипольный момент системы, индуцируемый световой волной. Для этого необходимо определить [c.263]

Процесс смещения связанных зарядов диэлектрика под действием сил электрического поля имеет определенную длительность, и поэтому в переменном гармоническом поле вектор поляризации будет запаздывать по фазе относительно вектора напряженности поля. В переменном поле диэлектрическая восприимчивость оказывается комплексной величиной а = PI bqE) и соответственно [c.139]

Диэлектрическая восприимчивость определяет практически важный параметр диэлектриков — относительную диэлектрическую проницаемость. Связь между ними определяется формулой [c.30]

Диэлектрики 4 — 5, 87 — 246 Диэлектрическая восприимчивость 30 [c.314]

Свойства диэлектрика характеризуются двумя связанными друг с другом безразмерными величинами -диэлектрической проницаемостью е и диэлектрической восприимчивостью Хэ- О первой бьшо достаточно сказано в 7.2. Что касается второй, то она определяется как отношение поляризованности диэлектрика к напряженности электрического поля [c.246]

Диэлектрическая восприимчивость. В стандартах СЭВ и СССР определения диэлектрической восприимчивости и ее единицы отсутствуют. В литературе встречаются два различных способа определения диэлектрической восприимчивости в зависимости от того, как устанавливается связь между поляризованностью и напряженностью [c.265]

ФОРМУЛА де Бройля для любых волновых процессов определяет зависимость длины волны, связанной с движущейся частицей вещества, от массы и импульса частицы Дебая — Ланжевена служит для вычисления диэлектрической восприимчивости полярного диэлектрика Ленгмюра определяет величину термоэлектронного тока по значению анодного напряжения лампы Лоренца устанавливает зависимость результирующей силы, приложенной к движущемуся электрическому заряду в магнитном и электрическом поле Планка— для вычисления испускательной способности абсолютно [c.292]

Диэлектрик полярный, неполярный 209 Диэлектрическая восприимчивость 209 [c.446]

Диэлектрическая восприимчивость всегда положительна и, следовательно, для любого диэлектрика е>1. Для вакуума е = 1. [c.86]

Как видно из вышеизложенного, существует определенная качественная аналогия между характеристиками явлений, происходящих в диэлектриках и в магнетиках поляризация играет для диэлектриков ту же роль, что намагниченность для магнетиков, уравнения (4-1) —(4-8) по своей структуре аналогичны уравнениям (3-1) — (3-8), диэлектрическая восприимчивость ос соответствует магнитной восприимчивости х, проницаемость диэлектрика Е — магнитной проницаемости ц и т. д. [c.86]

Необходимо обратить внимание на то обстоятельство, что величина Р в уравнениях (4-2) — (4-7) представляет собой поляризацию единицы объёма диэлектрика — это следует из (4-2) — и, следовательно, диэлектрическая восприимчивость а и диэлектрическая проницаемость е также относятся к единице объема диэлектрика. [c.86]

Понятно далее, что в принципе можно ввести понятие удельной (в расчете на единицу массы) поляризации и удельной диэлектрической восприимчивости подобно тому, как это было сделано в гл. 3 применительно к удельной магнитной восприимчивости. [c.87]

Как отмечено выше, для большинства диэлектриков диэлектрическая восприимчивость (а следовательно, и диэлектрическая проницаемость е) не зависит от напряженности электрического поля Е и уменьшается с ростом температуры. [c.87]

Для нормальных диэлектриков, у которых диэлектрическая восприимчивость не изменяется с изменением Е или Р, отсюда следует, что [c.96]

Диэлектрические свойства материалов характеризуются абсолютной 8а н относительной 8 диэлектрической проницаемостью и абсолютной Ха н относительной Хг диэлектрической восприимчивостью. [c.586]

Уравнения типа (9.1.1), устанавливающие связь глежду каким-либо внешним воздействием на среду и откликом среды на это воздействие, называют материальными уравнениями. Если параметры среды ие зависят от интенсивности внешнего воздействия, малериальные уравнения оказываются линейными. Так, уравнение (9.1.1) является линейным по отношению к В, если диэлектрическая восприимчивость среды а не зависит от напряженности В поля световой волны. Такая ситуация как раз и имела место в долазерной оптике, в связи с чем эту оптику можно было бы назвать линейной оптикой . [c.212]

За исключением специального класса веществ — сегнетоэлек-трнков, обладающих способностью спонтанной поляризации, диэлектрическая восприимчивость не зависит от напряженности поля вплоть до значений напряженности, близких к пробивной прочности диэлектрика. У неоднородных диэлектриков величина а является функцией координат для анизотропных диэлектриков, у которых направления векторов Р и Е могут не совпадать, поляризуемость оказывается тензорной величиной. [c.138]

Здесь X — диэлектрическая восприимчивость, X — пьезоэлектрич. коэф. (см. Пьезоэлектрики), р — пироэлектрич. коэф. (см. Пироэлектрики) и т. д. Лпнейвая связь между Р и величинами и, йТ, Н возможна лишь в средах с определ. кристаллич. и магн. симметрией. Среднее (по объёму тела) значение П. равно отношению дипольного момента тела к его объёму. Для тела мак-роскопич. размеров связь ср. П. со ср. значениями Еу, ди дх1, 6Т и определяется объёмными свойствами материала и задаётся локальными соотношениями ( ), тогда как связь со ср. значениями градиентов деформации и темп-ры может существенно зависеть от свойств поверхности тела. [c.64]

Беличиаа имеет смысл диэлектрической восприимчивости при постоянной деформации. Т. к. механич. деформации могут быть представлены как совокупность 6 везависимых величин (сжатия и растяжения вдоль 3 осей, а также сдвигов в плоскостях, перпендикулярных осям), а вектор поляризации Р имеет 3 компоненты. то в найм, симметричных кристаллах может быть 18 разных пьезоконстант. [c.189]

Заметим попутно, что если диэлектрическая восприимчивость мала, т. е. значение е близко к единице, упоминавшееся выше искажение внешнего электрического поля внеш под действием поля поляризационных зарядов оказывается весьма малым, так что с удовлетворительной степенью точности можно считать Евнеш я D. [c.86]

Однако более употребительной в практике является система записи соотношений для диэлектриков не в удельных величинах, отнесенных к единице массы, с использованием удельной диэлек трической восприимчивости, а с использованием диэлектрической проницаемости е (и, следовательно, в объемных, величинах). Причина использования такой системы записи состоит в том, что е является важной характеристикой свойств диэлектрика, имеющей, помимо связи с а, и большое самостоятельное значение диэлектрическая проницаемость е может быть определена как отношение емкости конденсатора, заполненного данным диэлектриком, к емкости конденсатора в отсутствие диэлектрика. С учетом этого обстоятельства в этой главе мы будем использовать соотношения для полных (т. е. относящихся ко всему объему диэлектрика) или для объемных величин е применением диэлектрической проницаемости е вместо диэлектрической восприимчивости а. В этой системе записи соотношение (4-3) с учетом (4-8) приобретает следующий вид [c.87]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.277 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.246 , c.352 , c.390 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.209 ]

Справочник по электротехническим материалам Т1 (1986) -- [ c.0 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.202 , c.218 , c.302 ]

Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.12 , c.30 ]

Справочник по электрическим материалам Том 1 (1974) -- [ c.24 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.255 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...