Квантование магнитного потока

Квантование магнитного потока. Рассмотрим кольцевой проводник, по которому циркулирует сверхпроводящий ток. На рис. 140 изображено сечение проводника в средней плоскости. Пусть /г радиус внутренней окружности сечения, Ф-магнитный поток сквозь поверхность, ограниченную этой окружностью. [c.373]

Квантование магнитного потока [c.374]

Государственный первичный эталон ампера состоит из аппаратуры, выполненной на основе квантовых эффектов Джозефсона и квантования магнитного потока (эффект Холла), включая меру напряжения, меру электрического сопротивления, сверхпроводящий компаратор тока и регулируемые источники тока (ГОСТ 8.027-89, ГОСТ 8.022-91). [c.38]

Начнем с орбитального движения. В 10.4 были найдены квазиклассические уровни энергии (с большими квантовыми числами) без учета функции f (формула (10.17)). При этом было отмечено, что правило квантования уровней соответствует в координатном пространстве квантованию магнитного потока магнитный поток, проходящий внутри спиральной электронной траектории, может меняться лишь на четное число квантов потока [c.236]

В рассматриваемом нами случае квантованный магнитный поток Ф есть сумма потока, проходящего через полость и потока в поверхностном слое сверхпроводника толщиной б, примыкающего к полости. Если радиус трубки гораздо больше б, то последним можно пренебречь. [c.352]

Магнитный поток в сверхпроводящем кольце квантуется и эффективный заряд носителя тока равен 2е (а не е). Основное состояние составлено из пар одноэлектронных состояний, а естественная трактовка факта квантования магнитного потока ), [c.447]

Первые эксперименты, в которых было обнаружено квантование магнитного потока, описаны в работах [33, 34]. Простое изложение теории квантования потока дано в Приложении Л см. также Приложение К. [c.447]

Квантование магнитного потока в кольце является удивительным следствием соотношения (J.5). Возьмем контур С, замкнутый внутри сверхпроводящего материала и находящийся достаточно далеко от поверхности кольца (рис. J.1). Эффект Мейснера приводит к тому, что внутри кольца величины В и / равны нулю. Правая часть (J.5) равна нулю при условии [c.750]

Воздействие на п, возможное принципиально, практически для построения измерительных преобразователей почти не используется как из-за конструктивных сложностей, так и потому, что при этом неизбежно грубое квантование сигнала. Наиболее широко применяется геометрическое воздействие, путем изменения воздушного зазора в магнитопроводе. В системах, содержащих обмотку и ферромагнитный сердечник с небольшим воздушным зазором, при пренебрежении рассеиванием магнитного потока магнитное сопротивление г равно [c.125]

Явление квантования потока в сверхпроводнике было впервые предсказано Ф. Лондоном в 1950 г. [53]. Однако, не имея представления о куперовском спаривании, он считал заряд носителей равным е вместо 2е и получил квант потока равным 2Ф,. Напомним, что квант потока фигурирует и в теории для нормального металла. В металле, помещенном в магнитное поле, электроны движутся по спиральным траекториям (в случае замкнутой ферми-поверхности) эти траектории охватывают магнитный поток, равный п-2Фо ( 10.4). Квант магнитного потока Ф, определяет период интерференционных осцилляций сопротивления полого нормального цилиндра ( 11.4). [c.352]

Из (17.83) вытекает, что зависимость —ДТ /Г от Ф/Фд состоит из периодически повторяющихся параболических кусков, каждый из которых отвечает интервалу (17.81) с соответствующим п (рис. 17.5). Эго предсказание соответствует опыту [197]. Отметим, что в данном опыте сверхпроводник из-за своей малой толщины не может захватить магнитный поток, а поэтому нет и квантования потока однако неоднозначность фазы может иметь место, и именно последняя измеряется в данном опыте. [c.355]

Из (29.15) следует, что магнитный поток Ф, проходящий через квантованную орбиту, определяется равенством [c.176]

Объединяя эти результаты, мы заключаем, что магнитный поток, проходящий через кольцо, должен быть квантован, т. е. [c.364]

Квантование магнитного потока — явление, заключающееся в сугцествоваиии кванта магнитного истока, равного Ф = пкс1е. [c.281]

В эксперименте квантование магнитного потока было надежно установлено, а квант магнитного потока измерен. Результаты этих измерений дают надежное экспериментальное подтверждение, что сверхпроводящий ток обусловливается движением пар элек- [c.374]

Характерным М. к. а. в сверхпроводнике является квантование магнитного потока. Поток индукции через отверстие в массивном сверхпроводнике может быть равен лишь целому кратному от нек-рого кванта потока Фо. Для доказательства рассмотрим охватывающий отверстие контур а глубине сверхпроводника (толщи- [c.30]

Лит. Сапожков И. А., Речевой сигнал в кибернетике н связи, М., 1963 Факт Г., Акустическая теория речеобразо-вания, пер. с англ., М., 1964 Фланаган Д. Л., Анализ, синтез и восприятие речи, пер. с англ., М., 1968 Физиология речи. Восприятие речи человеком. Л., 1976. М. А. Сапожков. РЕШЁТКА ВИХРЕЙ АБРИКОСОВА — двумерная решётка квантованных вихрей в сверхпроводниках второго рода (СВР). Теоретически предложена А. А. Абрикосовым (1957) для объяснения магн. свойств СВР. Вихри, образующие Р. в. А., характеризуются остовом с радиусом порядка длины когерентности В центре остова (на оси вихря) плотность сверхпроводящих электронов равна нулю. Вокруг остова на расстояниях порядка глубины проникновения магн. поля А, циркулирует сверхпроводяшдй ток, распределённый так, что создаваемый им магн. поток равен кванту магн. потока (см. Квантование магнитного потока). Схематич. поведение магн. поля и плотности сверхпроводящих электронов изолиров. вихря изображено на рис. 1. В интервале полей // 1 < Я < Яд2 (см. Критическое магнитное поле) такие вихри в результате взаимодействия [c.389]

Идея о существовании в природе двух родов сверхпроводников высказана впервые в 1952 А. А. Абрикосовым иН. В. Заварицким на основе эксперим. результатов Л. В. Шубникова с соавтораии по кривым намагничивания сверхпроводящих сплавов (1937) и данных Н. В. Заварицкого по критич. полям тонких сверхпроводящих плёнок. Для С. в. р. в магн. поле неустойчивость до отношению к образованию зародышей сверхпроводящей фазы в нормальной возникает раньше, чем становится выгодным переход всего объёма образца в сверхпроводящее состояние. При этом граница раздела нормальной и сверхпроводящей фаз имеет отри-цат. энергию, в отличие от С. 1-го рода, где эта энергия положительна. В результате при достаточно большом магн. поле (выше Я,,,) С. в. р. разбивается на большое кол-во чередующихся нормальных и сверхпроводящих областей, причём нормальные области несут квантованное значение магн. потока (см. Квантование магнитного потока). [c.442]

Следовательно, магнитный поток, проходящий через контур, может приниматьлишьдискретныйрядзначений.Это явление называется квантованием магнитного потока, а величина Ф,—квантом потока. [c.352]

Согласно приведенному выводу квантование магнитного потока является следствием изменения фазы пг раметра порядка на 2ш1 при обходе по замкнутому контуру. Такое поведение фазы было продемонстрировано в очень остроумном эксперименте Литтл, Паркс, 1962) [197]. Возьмем очень тонкую цилиндрическую сверхпроводящую пленку, толщиной гораздо меньше глубины проникновения, и приложим магнитное поле вдоль оси цилиндра, Столь тонкая пленка практически не экранирует магнитное поле (ее намагниченность в поле, согласно (17.40), равна нулю), а следовательно, поля внутри и снаружи пленки не различаются. Радиус цилиндра будем предполагать гораздо большим глубины проникновения. В этом случае все величины, в том числе и векторный потенциал А, практически не меняются вдоль толщины пленки. [c.353]

В качестве последнего связанного со сверхпроводимостью явления мы укажем на квантование потока. Уже феноменологическая теория Лондона предсказывает квантование магнитного потока, пронизывающего сверхпроводящее кольцо. Величина кванта потока оказывается равной /(г/2е, где е —заряд частиц, создаюших в кольце незатухающий ток. Экспериментально находят, что [c.335]

Ландау и больше или меньше единицы. Если он меньше единицы, мы имеем сверхпроводник первого рода, если больше единицы — сверхпроводник впюрого рода. В первом случае, если магнитное поле ниже критического, мы наблюдаем эффект Мейснера — Оксенфельда, если магнитное поле выше критического—сверхпроводимость исчезает. Для сверхпроводников второго рода существует два критических магнитных поля, в интервале между ними реализуется смешанное (промежуточное) состояние, в котором рядом существуют нормально проводящие и сверхпроводящие области. Нормально проводящие области вытянуты вдоль магнитного поля, и им соответствует определенный (квантованный) магнитный поток. Размеры областей ограничены условием, чтобы пронизывающий их поток был не меньше одного кванта Ь.а2е. [c.342]

Родственным эффекту К. м. . является пенолноо квантование магн. потока в тонком сверхпроводящем кольцо. Если кольцо выполнено из сверхпроводника толщиной меньше глубины ироннкновения магнитного поля, то скорость сверхпроводящих электронов в нём всюду отлична от нуля. Из выражения (3) следует, что [c.266]

Мы приведем здесь доказательство того, что полный магнитный поток, проходящий через сверхпроводящее кольцо, может принимать лишь дискретные значения, кратные кванту потока, равному 2пкс1д, где согласно экспериментальным данным заряд ( = 2е. Этот результат подтверждает, что сверхпроводящее состояние возникает благодаря спариванию электронов. Квантование потока — красивый пример макроскопического проявления квантового эффекта. В этом случае, так сказать, когерентность сверхпроводящего состояния охватывает все кольцо или всю обмотку соленоида. [c.749]

Нулевое сопротивление (или бесконечная проводимость), очевидно, наиболее примечательное, но, безусловно, не единственное важное свойство сверхпроводящих материалов, особенно в магннтомеханическом отношении. Например, в сверхпроводниках наблюдается эффект Мейсснера — явление экранирования внутренности проводника от магнитного потока (рис. 1.9.1). Простой анализ показывает, что поток проникает лишь в тонкий слой около поверхности сверхпроводника. В сверхпроводниках также наблюдаются явление квантования потока и токовая вихревая структура. Наконец, отмечается выраженное влияние на критический ток состояния деформации. [c.58]

Другими словами, квантование движения заключается в том, что квантуется магнитный поток Ф поля Я через орбиту R, кванты равны универсальному кванту потока 2жпс/е (его численное значение 4,13 X 10" Гс см ). [c.58]

КВАНТ МАГНИТНОГО ПОТОКА, минимальное значение магнитного потока Фо через кольцо из сверхпроводника с током одна из фундаментальных физических констант. Ф =к12е = 2,0678506(54).10-15 Вб, где е — заряд эл-на. Существование К. м. п. отражает квант, природу явлений магнетизма. Значение Ф,) определено на основе Джозефсона эффекта. КВАНТ света, то же, что фотон. КВАНТОВАНИЕ ВТОРИЧНОЕ, см. Вторичное квантование. [c.250]

Характерная особенность Ааронова — Бома рассеяния — исчезновение рассеянной волны, если магн. поток в соленоиде равен целому числу (ге) квантов потока, Ф = пФо. В этом случае точная волновая ф-ция отличается от волновой ф-ции свободной частицы лишь калибровочным множителем ехр(шф), и такое магн. поле не влияет на квантовое состояние частицы. Условие Отсутствия Ааронова — Бома рассеяния совпадает с условием квантования Дирака для магн. зарядов (см. Магнитный монополъ). [c.7]

В виде новых разделов или в резюме к главам или в задачи включены описание твердотельных лазеров, джозефсоноо-ских переходов и переходов Мотта, квантования потока, теория ферми-жидкости, зинеровского туннелирования, эффекта Кондо, геликонов и некоторых применений магнитного резонанса. Диэлектрический формализм вводится в качестве единого тюдхода при трактовке распространения электромагнитных волн, оптических фононов, плазмонов и при трактовке экранирования и по-ляритонов. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...