Множество определенности состояния

Существует следующее определение конечной марковской цепи. Пусть (ail, Oj. .., Ог) множество возможных состояний некоторой системы система характеризуется одним и только Одним 3 этих состояний в каждый момент времени. С течением времени она переходит последовательно из одного состояния в другое. Каждый такой переход называется шаго.м процесса. Вероятность того, что система переходит из состояния Oi в состояние Oj, зависит только от состояния Ui, из которого она начинается в процессе рассматриваемого перехода. [c.254]

Сопоставим совершенно произвольно каждому из этих равновесных состояний определенную температуру , т. е. припишем каждому состоянию равновесия рассматриваемой системы произвольное число т, заботясь лишь о том, чтобы у разных состояний величины т были разные. Иначе говоря, определим на множестве равновесных состояний нашей системы некоторую числовую функцию — температуру [c.36]

Итак, в каждой точке жидкосги или газа имеется бесчисленное множество векторов напряжений р, , зависящих от выбора наклона площадки в этой точке, и один тензор Р, характеризующий напряженность жидкости в данной точке. Напряжения, приложенные к различно направленным площадкам, выражаются по формулам (10) или (12) через значение тензора напряженности в. данной точке. Отдельные компоненты тензора Р, образующие таблицу (11), зависят от выбора направлений осей координат, но тензор в целом представляет физическую величину, выражающую определенное состояние жидкости или газа — их напряженность, и не зависит, конечно, от выбора координат. [c.88]

Анализ функциональной модели проверяемого устройства показывает, что отказ любого элемента вызывает нерабочее состояние тех элементов, входы которых связаны с выходом отказавшего. Поэтому каждому отказавшему элементу будет соответствовать вполне определенное состояние всего устройства. Чтобы иметь возможность определить любой отказавший элемент, необходимо определить число проверок, на котором все состояния проверяемого устройства были бы попарно различимы. Множество проверок, на которых все возможные состояния проверяемого объекта различимы, принято называть диагностическим тестом. Проверки, образующие диагностический тест, позволяют определить, в каком состоянии находится объект. Если ставится задача определения отказавшего элемента, то необходимость в осуществлении некоторых проверок теста отпадает. Это вытекает из условий построения функциональной модели. Действительно, проверки элементов, входы которых связаны с отказавшим элементом, будут давать всегда отрицательный результат. Исходя из этого при поиске отказавшего элемента необходимо упорядочить проверки, образующие диагностический тест, т. е. расположить их так, чтобы при любом отказе не осуществлять проверок, не несущих дополнительной информации об отказавшем элементе. Чтобы оценить эффективность упорядочения диагностического теста, необходимо иметь критерии оценки. Таким очевидным критерием может служить минимальное значение средней цены поиска, где под ценой поиска понимается или среднее время поиска, или среднее число проверок. [c.279]

Основной целью теории является определение состояния упругой среды, т. е. определение компонент вектора смещения, компонент деформации и напряжения — в классической теории упругости этих же величин и температуры — в теории термоупругости компонент вектора смещения и вращения, компонент деформации и кручения—изгиба, компонент силового и моментного напряжений — в моментной теории упругости все эти величины являются действительными функциями, зависящими от положения точки в среде и от момента времени из сегмента Иными словами, все эти величины — действительные функции, областью определения которых служит множество О X [c.41]

В то же время следует иметь в виду, что одному термодинамическому состоянию соответствует множество механических состояний таких систем, как физические тела. Например, изучая определенное термодинамическое состояние газа при заданном объеме, температуре и давлении, надо учитывать, что существует бесконечное множество соответствующих ему механических состояний молекул все эти состояния непрерывно сменяют друг друга, пока система находится в одном и том же термодинамическом состоянии. Поэтому реальные тела имеют термодинамических параметров всегда неизмеримо меньше, чем механических. Это обстоятельство, кстати, и было использовано Л. Больцманом в понятии энтропии как вероятности термодинамического состояния (см. дальше). [c.253]

В понятие дуговой разряд входит чрезвычайно большое количество видов и разновидностей электрических разрядов, чему соответствует также множество определений этого вида разряда. Однако наиболее характерными признаками дуги являются устойчивость ее параметров, малое падение напряжения, высокие плотности тока, наступающие по прошествии переходных состояний, в частности, искрового разряда. [c.38]

Итак, элементы фе можно рассматривать как отображения 91 в Р и, наоборот, каждый элемент Л е 51 можно рассматривать как отображение (ф Л) ->К. Если 3 —подмножество множества , то через Л обозначим сужение отображения Л на 3 . Условимся, что если для всех феЗ справедливо неравенство (ф Л><(ф В). В частности, мы будем писать просто Л<В, если это неравенство выполняется для всех состояний из 51, и Л 0 в том и только в том случае, если (ф Л) 0 для всех фе< . Таким образом, по определению, состояния суть положительные функционалы на 51. [c.55]

По аналогии с нашим определением множества 6 состояний на всей алгебре 21 мы назовем парциальное состояние на подпространстве Ж чистым, если его нельзя представить в виде выпуклой линейной комбинации двух других парциальных состояний Hq том же подпространстве Ж. [c.87]

Обратно, всякий элемент В, удовлетворяющий условиям 2—4, порождает в силу соотношения 1 [принимаемого на этот раз за определение состояния ф) состояние ф, которое принадлежит множеству д и над которым доминирует состояние ф. [c.228]

Аналогом реляционной таблицы применительно к задаче диагностирования является вектор некоторого определенного состояния объекта (исправного, неисправного) в пространстве состояний. Столбцы таблицы определяют множество контролируемых параметров, а строки - множество данных, полученных при измерениях этих параметров на объекте. Таблицы строятся для раз- [c.52]

Уже на примерах растяжения и сдвига мы имели возможность убедиться в том, что напряжения в площадке, проходящей через заданную точку напряженного тела, зависят от ее ориентации. С поворотом площадки меняются в определенной зависимости и напряжения. Совокупность напряжений, возникающих во множестве площадок, проходящих через рассматриваемую точку, называется напряженным состоянием в точке. Напряженное состояние поддается [c.230]

Это число О определяется теми макроскопическими условиями, в которых находится система. Достаточно, например, задать объем, внутреннюю энергию и число частиц газа, чтобы полностью определить набор его возможных микросостояний. В самом деле, задавая объем, мы определяем множество возможных положений частиц. Задавая внутреннюю энергию, ограничиваем возможные значения их импульсов. А беря определенное число частиц, получаем в качестве микросостояний всей системы определенные комбинации состояний этих частиц. Так, если одна частица имеет в данных условиях, например, 10 состояний, то у газа , состоящего из двух независимых частиц, будет 100 состояний, поскольку каждое из десяти состояний одной частицы можно скомбинировать с десятью состояниями другой [c.18]

Но в таком случае оказывается решенным и вопрос о запасе прочности в заданном сложном напряженном состоянии, так-как из множества напряжений простого растяжения, условно созданных в образце, мы по определению имеем право выбрать только те, при котором коэффициент запаса прочности будет одинаков с заданным сложным, т. е. [c.322]

Основная идея метода конечных разностей заключается в том, что в рассматриваемой области пространства вместо непрерывной среды, состояние которой описывается функциями непрерывного аргумента, вводится дискретная модель среды, описываемая функциями дискретного аргумента, определенными на конечном множестве точек. Это множество точек называется разностной сеткой. Отдельные точки называются узлами сетки. Функции дискретного аргумента, определенные на сетке, называются сеточными функциями. [c.268]

Как мы уже отмечали (см. 1.1), в реальных системах всегда происходит рассеяние энергии, ее потери, ее уход из системы и, как следствие этого, уменьшение общего запаса колебательной энергии. Процесс рассеяния — диссипации энергии и уменьшения ее общего запаса присущ всем реальным системам, не содержащим устройств, пополняющих эту убыль энергии. Поэтому мы вправе ожидать, что учет процесса уменьшения исходного запаса колебательной энергии позволит нам получить решения, полнее описывающие реальные движения, чем при рассмотрении консервативных систем. Можно указать на множество характеристик колебательных процессов, которые обусловлены наличием в системе потерь энергии, происходящих по определенному закону и являющихся существенными как для линейных, так и для нелинейных систем. К числу проблем, требующих для своего решения учета диссипации, относятся, например, оценка резонансной амплитуды в линейной системе или в системе с малой нелинейностью, обший вид установившегося движения при наличии вынуждающей силы, закон изменения во времени амплитуды свободных колебаний, устойчивость различных состояний и пр. [c.41]

Рассмотрим теперь вместо перемещений напряжения, отвечающие положению равновесия. Мы знаем, что дифференциальные уравнения равновесия (123) вместе с граничными условиями (124) недостаточны для определения компонент напряжения. Мы можем найти множество различных распределений напряжений, удовлетворяющих уравнениям равновесия и граничным условиям в связи с этим возникает вопрос как отличить истинное напряженное состояние от всех других статически возможных распределений напряжений [c.265]

Уже на примерах растяжения и сдвига мы имели возможность убедиться в том, что напряжения в площадке, проходящей через заданную точку напряженного тела, зависят от ее ориентации. С поворотом площадки меняются в определенной зависимости и напряжения. Совокупность напряжений, возникающих во множестве площадок, проходящих через рассматриваемую точку, называется напряженным состоянием в точке. Напряженное состояние поддается анализу не только в частных случаях растяжения и сдвига, но и в общем случае нагружения тела. В настоящей главе этот вопрос и будет рассмотрен. Заметим, что исследование законов изменения напряжений в точке не является чисто отвлеченным. Оно необходимо для последующего решения более сложных задач и в первую очередь для расчетов на прочность в общих случаях нагружения. [c.300]

Вместе с тем необходимо отметить, что на любой технической поверхности, даже если ее можно считать абсолютно гладкой в гидродинамическом отношении, всегда имеется множество центров парообразования с различными радиусами кривизны. Из всего этого множества активными центрами при заданном значении перегрева являются зародыши паровой.фазы, радиус кривизны которых больше минимального радиуса зародыша, который может быть приближенно определен по уравнению (6.8). Очевидно, что условия зарождения, роста и отрыва паровых пузырей, образующихся около центров с различным радиусом кривизны, не одинаковы, а состояние жидкости у поверхности пузыря и пара в пузыре у каждого центра непрерывно меняется во времени. Следовательно, кипение жидкости по своей физической природе является нестационарным процессом. Однако при выводе соотношений для какой-либо интегральной характеристики, например для коэффициента теплоотдачи или первой критической плотности теплового потока, процесс кипения обычно рассматривается как стационарный с учетом цикличности работы каждого центра парообразования. Разумеется, при этом пользуются среднестатистическими значениями всех его внутренних характеристик. [c.172]

Прогнозируется поведение конкретного образца машины, т. е. начальные параметры машины становятся неслучайными величинами, а режимы и условия эксплуатации машины могут изменяться в определенном диапазоне. В этом случае область состояний сужается (область //) и становится подмножеством множества I. [c.210]

Определение коэффициентов состояние—срок дает возможность преобразовать дерево целей в граф сроков, т. е. выделить из множества альтернативных направлений наикратчайший путь достижения цели. При этом необходимо, чтобы < min где т — [c.138]

Вектор Р=(Л, У) называется силой. Принято г называть положением точки, пару (г, г) — состоянием. Движение однозначно определяется начальным состоянием (го, Го) в мгновение Почаще всего F=F(r). Тогда если г (О — движение, то и г( +т) — движение (поскольку F не зависит от t) и r(—t) — тоже движение (поскольку Р не зависит от г) с начальным состоянием Го, —Го. Иначе говоря, движения допускают сдвиг и инверсию времени. Можно считать о = 0. Множество, на котором определена вектор-функция F(r), есть некоторая область U rR обычно это R2 целиком или без нескольких точек. Явно указывать область определения и степень гладкости F (пусть С°° для простоты) не принято. [c.148]

Если реализован пункт 3, то в определенном смысле уровень результата теории аналогичен уровню феноменологических теорий прочности — теория позволяет судить лишь о надежности работы материала в локальной области, выбранной из бесконечного множества таких областей в теле самим исследователем, или о надежности работы материала в однородно напряженном теле, в котором предельное состояние наступает сразу во всей области. [c.595]

Вследствие ряда специфических свойств плазмы понятие температура имеет множество определений и их многоообразие не позволяет остановиться на одном и считать его в настоящее время единственно правильным. Для плазмы, находящейся в состоянии частичного термодинамического равновесия, можно выделить электронную Tg и ионную ТI температуры. В этом случае плазма может рассматриваться как смесь электронного и ионного газов, причем распределение скоростей частиц в каждом из газов максвелловское (хотя оба газа электронный и ионный не находятся в равновесии). При достаточно высоких плотностях плазма будет находиться в состоянии термического равновесия и = Т . Такая плазма называется изотермической. При очень низких плотностях плазма не может находиться в термическом равновесии и понятие температуры к ней неприемлемо. [c.230]

Молекулярная структура. Основные особенности жидкого агрегатного состояния вещества — способность сохранять объем, существование свободной поверхности и текучесть под действием небольшого давления. Свойства жидкостей определяются прйродой атомов, входящих в состав молекул, взаимным расположением молекул в пространстве и расстояниями между ними, от которых зависят энергия межмолекулярного взаимодействия и подвижность элементов структуры. В твердых и жидких телах существует внутренний ( свободный ) объем Vf, равный разности внешнего объема тела V и собственного объема его молекул Dq (для одного моля вещества). Отношение к = VojV, называемое коэффициентом упаковки, для низкомолекулярных органических кристаллов составляет 0,68 — 0,80, для аморфных полимеров 0,625-0,680, для жидкостей 0,5 [81]. Структуру жидкости можно представить в виде множества определенным образом организованных молекулярных комплексов (роев), совершающих тепловое движение, в которых и между которыми спонтанно возникают [c.21]

Рассмотрим теперь множество всех состояний на ( -алгебре п (Ш), где 01 некоторая заданная С -алгебра, ап — данное представление алгебры Я, ограниченными операторами, действующими в гильбертовом пространстве Ж. В определенном смысле (в каком именно — мы хотим сейчас уточнить) можно отождествить с подмножеством множества 6 всех состояний на Я. Для любого ограниченного линейного функционала ф на я (Я) определим линейный функционал / (ф) на Я соотношением (/л(ф) ) = (ф л(/ )). сразу же видно, что функционал / (ф) ограничен и положителен, если функционал ф положителен. Таким образом, функционал / есть положительное отображение, действующее из п([й) в Я. Кроме того, функционал / (ф) обращается в нуль на Кег п. Наоборот, всякий (положительный) ограниченный линейный функционал ф на Я, который обращается в нуль на Кегя, определяет (положительный) ограниченный линейный функционал ф на п(Я) соотнощением (ф л ( ))== [c.138]

Установим теперь связь между нашим определением симметрии как йорданова -автоморфизма С -алгебры Ш и возможным определением симметрии как преобразования множества всех состояний на 9 . [c.200]

Волновая функция (18.30) неограниченно возрастает в направлении, противоположном и, и спадает по экспоненте в обратном направлении. Поскольку плотность электронов всюду конечна, в бесконечном кристалле такие уровнж невозможны. Если, однако, существует плоская поверхность, перпендикулярная вектору и, то можно попытаться сшить решение вида (18.30), нарастающее экспоненциально при подходе к поверхности, с решением, экспоненциально затухающим вне кристалла (фиг. 18.9). В общем случае при заданной составляющей вектора к, параллельной поверхности, такая сшивка возможна лишь для дискретного множества определенных значений х (как и в любой другой задаче, касающейся локализованных состояний). [c.369]

Конечный автомат — функция (программная или аппаратная), которая может состоять из конечного множества состояний и переходить из одного состояния в другое. Контрольная сумма — итоговое значение процедуры проверки с помощью циклического избыточного кода ( R ), записанное в линейном сдвиговом регистре с обратной связью (LFSR) (или его программном эквиваленте). Также называется сигнатурой в средствах функциональной проверки с помощью управляемого пробника. Конфигурационные данные — биты в конфигурационном файле, которые используются для непосредственного определения состояния программируемых логических элементов. См. также Конфигурационные команды и Конфигурационный файл. Конфигурационные команды — набор инструкций в конфигурационном файле, которые указывают устройству на то, какие действия ему необходимо выполнить над конфигурационными данными. См. также Конфигурационные данные и Конфигурационный файл. [c.385]

Тогда в множество-пересечение hr l2 мы соберем только такие варианты решений, для которых, с одной стороны, в определенных состояниях могут иметь место потери по сравнению с состоянием, задаваемым ММ-критерием, но зато в других состояниях имеется по меньшей мере такой же прирост выигрыша. Teinepb оптимальными в смысле BL (ММ)-критерия будут решения из множества [c.34]

МАРКОВСКАЯ СХЕМАСсложная система)- основная мо-де ь математическая для аналитического исследования сложных систем. Состоит в определении марковского процесса с конечным или счетным множеством состояния, определяющего функциональные системы. Для построения марковской схемы определяют фазовое пространство, т.е. конечное или счетное множество состояний операции, происходящие в каждом состоянии системы интенсивности выполнения различных операций законы перехода из состояния в состояние при окончании той или иной операции. В результате получается марковский процесс с интенсивностями перехода [c.34]

Для наглядности будем говорить о трехмерном пространстве состояний и представлять себе аттрактор расположенным внутри двумерного тора. Рассмотрим пучок траекторий на пути к аттрактору (ими описываются переходные режимы движения жидкости, ведущие к установлению стационарной турбулентности). В поперечном сечении пучка траектории (точнее —их следы) заполняют определенную площадь проследим за изменением величины и формы этой площади вдоль пучка. Учтем, что элемент объема в окрестности седловой траектории в одном из (поперечных) направлений растягивается, а в другом — сжимается ввиду диссипативности системы сжатие сильнее, чем растяжение— объемы должны уменьшаться. По ходу траекторий эти направления должны меняться — в противном случае траектории ушли бы слишком далеко (что означало бы слишком большое изменение скорости жидкости). Все это приведет к тому, что сечение пучка уменьшится по площади и приобретет сплющенную, и в то же время изогнутую форму. Но этот процесс должен происходить не только с сечением пучка в целом, но и с каждым элементом его площади. В результате сечение пучка разбивается на систему влол<енпых друг в друга полос, разделенных пустотами С течением времени (т. е. вдоль пучка траекторий) число полос быстро возрастает, а их ширины убывают. Возникающий в пределе t- oo аттрактор представляет собой несчетное множество бесконечного числа не касающихся друг друга слоев — поверхностей, на которых располагаются седлов1ле траектории (своими притягивающими направлениями обращенные наружу аттрактора). Своими боковыми сторонами и своими концами эти слои сложным образом соединяются друг с другом каждая из принадлежащих аттрактору траекторий блуждает по всем слоям и по прошествии достаточно большого гцзсмеии пройдет достаточно близко к любой точке аттрактора (свойство эргодичности). Общий объем слоев и общая площадь их сечений равны нулю. [c.166]

Существование этого предела означает конечность объема аттрактора в О-мерном пространстве при малом е имеем N r) xi л Ve-o (где V — постоянная), откуда видно, что N z) можно рассматривать как число D-мерных кубиков, покрывающих в D-мерном пространстве объем V. Определенная согласно (31,3) размерность не может, очевидно, превышать полную размерность п пространства состояний, но может быть меньше его и, в отличие от привычной размерности, может быть дробной именно такова она для канторовых множеств ). [c.167]

В приведенных примерах однородной деформации напряжение для всех отдельных элементов данного сечения S (или S ) одинаково. Поэтому мы могли говорить о напряженин для всей площадки конечных размеров (S или S). Однако при неоднородной деформации напряженке для отдельных малых элементов площадки, вообще говоря, различно. В таком случае, как уже указывалось, для определения напряжения нужно брать бесконечно малые площадки dS. Положение такой бесконечно. малой площадки можно определять одной точкой, принадлежащей этой площадке, и ориентировкой площадки. Для каждой точки тела существует бесчисленное множество таких бесконечно малых площадок, различным образом ориентированных. Поскольку напряжение для этих различных площадок зависит от их ориентировки, то напряжение, отнесенное к определенной площадке, еще не характеризует тех сил, которые действуют на любую площадку в данной точке. Только в том случае, когда могут быть определены напряжения для всевозможных малых площадок, лежащих в данной точке тела, напряженное состояние в этой точке будет полностью определено. [c.473]

Итак, начиная рассматривачъ основы Н. С., надо, опираясь на ранее изученный материал, вновь обратить внимание учащихся на то, что на различных площадках, проходящих через данную точку тела, при нагружении этого тела возникают различные напряжения. Можно, например, вспомнить, что при растяжении бруса наибольшие нормальные напряжения возникают в его поперечных сечениях, а наибольитие касательные — в сечениях, наклоненных к первым под углом 45°, а в продольных сечениях не возникает никаких напряжений. Можно также обратиться к случаю изгиба бруса и напомнить, что в продольных сечениях нет нормальных напряжений, а касательные напряжения такие же, как в соответствующих точках поперечных сечений. Естественно, что нас в первую очередь интересуют наибольшие значения о и т для данной точки тела, а для их определения надо знать напряжения, возникающие на всех площадках (на всем бесчисленном множестве площадок), проходящих через данную точку. Нас не должно смущать, что мы вновь повторяем почти то же самое, что говорили, приступая к изучению Н. С. при растяжении (сжатии). Итак, напряженное состояние в точке характеризуется всем бесчисленным множеством нормальных и касательных напряжений, возникаюш,их на площадках, которые можно провести через эту точку. [c.153]

Через каждую точку тела можно провести бесчислен-Н ое множество ра13л,ично ориентированных площадок. Каждой -площадке будут соответствовать определенные значения напряжений. Совокупность этих напряжений характеризует напряженное состояние в данной точке тела. [c.15]

Теорема о системе размерных и физико-механических параметров технической поверхности. Если при фиксированных материале детали, металлургических условиях его изготовления, тепловой обработке и абсолютных размерах конструкции состояние системы S геометрических и физико-механических параметров технической поверхности в их взаимосвязи и взаимодействии в каждый данный момент характеризуется целостностью, определенностью геометрической формы поверхности при снятии внешней нагрузки и переход системы из состояния i в состояние i - - 1 заключается в. изменении указанного ее свойства, причем комбинации уровней параметров определяют состояние системы S, имеющей множество Е возможных состояний и F — функция распределения в , а для каждого промежутка времени от момента S до i > S существует линейный и унитарный оператор H t (Е) = = Fj, при помощи которого, зная функцию распределения F в момент времени s, можно определить функцию распределения F, для момента t, а оператор (F) удовлетворяет при любых S < и < t уравнению = H tHsay то изменение качества технической поверхности протекает по схеме марковского процесса. Любое последующее состояние системы и в том числе нарушение целостности поверхности вследствие усталостного разрушения или износа или изменение ее формы по причине пластических деформаций, ведущее к изменению контактной жесткости, зависит от того состояния, в котором она пребывает, и не зависит от того, каким образом она пришла в данное состояние. Отсюда следует, что качество поверхности в рассматриваемом смысле инвариантно по отношению к технологическим операциям обработки. Роль технологической наследственности состоит в определенном вкладе в данное состояние системы предшествующих операций, но не в специфичности признаков самих этих операций (кинематика, динамика, тепловое и физико-химическое воздействие и т. п.). [c.181]

Можно двумя способами достичь того, что внешняя сила, действующая на магнит, не будет изменяться периодически во время неварьированного движения, а будет медленно изменяться со временем только в том случае, когда движение варьируется. Первый способ состоит в том, что мы считаем время обращения массы т очень малым, а момент инерции магнита относительно его оси вращения очень большим, так что за время перехода массы т из перигелия в афелий магнит поворачивается на исчезающе малый угол. Во-вторых, можно себе представить, что на горизонтальной плоскости вместо одной массы имеется бесконечное множество совершенно одинаковых масс т, которые находятся во всех возможных фазах одного и того же центрального движения и, не мешая друг другу, движутся одна независимо от другой и все находятся одинаковым образом под воздействием магнита через посредство одинаковых вышеописанных устройств. Таким путем система может быть превращена в изокинетическую в смысле Гельмгольца, а также и в подлинно циклическую. Последнее — в том случае, если все эти массы уже в начальный момент непрерывно распределены соответствующим образом по площади, которую они описывают с течением времени в центральном движении. Но в этом случае для определения положения одной из материальных точек, находящихся в состоянии центрального движения, кроме медленно изменяющихся координат, которые определяют положение магнита или магнитов, недостаточно задания одной циклической переменной для этого нужны две переменные (две прямоугольные координаты на плоскости, или длина дуги траектории и направление движения на заданном расстоянии 0т центра сил). [c.473]

Однако блестящего успеха принцип наименьшего действия добился тогда, когда оказалось, что он не только сохранил значение, но и пригоден для того, чтобы занять первое место среди всех физических законов в современной теории относительности Эйнштейна, которая лишила универсальности такое множество физических теорем. Причина этого в основном заключается в том, что величина действия Гамильтона (а не Мопертюи) является инвариантом относительно преобразований Лоренца, т. е. что она независима от специальной системы отсчета наблюдателя, производящего измерения. В этом основном свойстве лежит также глубокое объяснение того, на первый взгляд неудачного обстоятельства, что величина действия относится к промежутку, а не к моменту времени. В теории относительности пространство и время играют одинаковую роль. Вычислить из данного состояния материальной системы в определенный момент времени состояния будущего и прошедшего является по теории относительности задачей такого же рода, какзадача — из процессов, разыгрывающихся в разное время в определенной плоскости, вычислить процессы, происходящие спереди и сзади плоскости. Если первая задача обычно характеризуется как собственно физическая проблема, то, строго говоря, в этом заключается произвольное и несущественное ограничение, которое имеет свое историческое объяснение только в том, что разрешение этой задачи для человечества в подавляющем числе случаев практически полезнее, чем второй. Поскольку вычисление величины действия материальной системы требует интегрирования по пространству, занимаемому телами, то, чтобы пространство не получило предпочтения перед временем, величина действия должна содержать также интеграл по времени. [c.587]

Ввиду различной ориентации зерен, при общей деформации (удлинении) образца, выражаемой каким-то определенным процентом, процент деформации (удлинения материала) внутри различных зерен оказывается весьма различным. Еще при упругой деформации всего образца в целом в,отдельных зернах могут возникнуть разрушения. Вакансии, сливаясь, могут образовывать микроскопические трещины при смещении зерен могут образовьТйаться трещины между зернами. В целом в процессе пластической деформации при растяжении происходит разрыхление металла, заканчивающееся разрушением. При трехосном же сжатии, наоборот, происходит улучшение связей между зернами, смыкаются микротрещины. Устранение множества дефектов может повысить пластичность материала и перевести материал из хрупкого состояния в пластичное. Мра- [c.270]

Методика расчета производительности МАЛ заключается в определении множества состояний МАЛ ( ajy,..., 1у )> производительности МАЛ в каждом состоянии (Qj) и в вычислении вероятности каждого состояния МАЛ (Pj josi ,. .., ttnyjj), проектной производительности и коэффициента готовности МАЛ. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...