Первая критическая плотность теплового потока

Максимально возможную в данных условиях плотность теплового потока при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока. Например, при кипении в большом объеме она соответствует точке А (см. рис. 31.2). Минимально возможную (в данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называют второй критической плотностью теплового потока при кипении в большом объеме она соответствует точке Б на рис. 31.2. Наибольшее практическое значение имеет первая критическая плотность теплового потока, поэтому в дальнейшем будет обсуждаться только она ( р), а слово первая в ее названии будет опущено. [c.322]

Что называется первой критической плотностью теплового потока [c.177]

Изменение механизма теплоотдачи при переходе от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называют кризисами кипения, а параметры, им соответствующие, — критическими. Максимальная плотность теплового потока в точке А называется первой критической плотностью теплового потока q pi, а минимальная плотность теплового потока при пленочном режиме кипения, соответствую- [c.147]

Обозначая согласно (2.303) w = q p rp , может быть определена первая критическая плотность теплового потока кр,- Коэффициент теплоотдачи при кипении выражается как [c.200]

Первая критическая плотность теплового потока Д.ЛЯ неметаллических теплоносителей с малой вязкостью [c.124]

Первая критическая плотность теплового потока — максимально возможная (при данных условиях) плотность теплового потока при пузырьковом кипении. [c.124]

Рис. 7-12. Зависимость первой критической плотности теплового потока от давления для кипящей воды.

S. ВЛИЯНИЕ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ ФАКТОРОВ НА ПЕРВУЮ КРИТИЧЕСКУЮ ПЛОТНОСТЬ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА [c.205]

Вместе с тем необходимо отметить, что на любой технической поверхности, даже если ее можно считать абсолютно гладкой в гидродинамическом отношении, всегда имеется множество центров парообразования с различными радиусами кривизны. Из всего этого множества активными центрами при заданном значении перегрева являются зародыши паровой.фазы, радиус кривизны которых больше минимального радиуса зародыша, который может быть приближенно определен по уравнению (6.8). Очевидно, что условия зарождения, роста и отрыва паровых пузырей, образующихся около центров с различным радиусом кривизны, не одинаковы, а состояние жидкости у поверхности пузыря и пара в пузыре у каждого центра непрерывно меняется во времени. Следовательно, кипение жидкости по своей физической природе является нестационарным процессом. Однако при выводе соотношений для какой-либо интегральной характеристики, например для коэффициента теплоотдачи или первой критической плотности теплового потока, процесс кипения обычно рассматривается как стационарный с учетом цикличности работы каждого центра парообразования. Разумеется, при этом пользуются среднестатистическими значениями всех его внутренних характеристик. [c.172]

В основу определения первой критической плотности теплового потока кладется гидродинамическая теория кризисов, предложенная [c.324]

Тепловой поток Q при увеличении температурного напора S.t растет не беспредельно. При некотором значении А/ он достигает максимального значения, а при дальнейшем повышении М начинает уменьшаться. До момента достижения максимального теплового потока режим кипения называют пузырьковым. Максимальную тепловую нагрузку при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока и обозначают [c.111]

Для воды при атмосферном давлении первая критическая плотность теплового потока составляет 1,2-10 Вт/м соответствующее критическое значение температурного напора j = = 25-г-35°С. (Эти величины относятся к условиям кипения воды при свободном движении в большом объеме. Для других условий и других жидкостей величины будут иными). [c.112]

В целом приведенные данные показывают, что для процесса пузырькового кипения характерны высокая интенсивность теплоотдачи и возможность отвода с единицы поверхности весьма значительных потоков теплоты. Последние величины ограничены значением первой критической плотности теплового потока кр1- [c.131]

Рис. 1. Зависимость первой критической плотности теплового потока, приведенной к параметрам термодинамического подобия, от относительного давления.

Вывод формулы для первой критической плотности теплового потока при свободной конвекции кипящей жидкости (первый кризис режима кипения) [c.369]

Фиг. 128. Зависимость первой критической плотности теплового потока от давления при кипении воды в большом объеме.

При кипении на горизонтальной трубе, обогреваемой изнутри конденсирующимся паром, значения первой критической плотности теплового потока также оказываются заметно ниже, чем при кипении на трубах, обогреваемых электрическим током. Так, в опытах [c.374]

Первая критическая плотность теплового потока при течении жидкости в трубах [c.380]

В аппаратах с тепловыделением, не зависящим от процесса теплопередач, основной задачей теплового расчета является определение распределения температур в тепловыделяющих элементах и потоке охлаждающей среды. При этом следует, определить максимальные температуры материала и жидкости для сравнения их с условиями безопасного режима работы. В условия безопасного режима входят, в частности, допустимый температурный предел работы конструкционных материалов, температура насыщения жидкости при охлаждении без кипения и первая критическая плотность теплового потока при охлаждении с кипением. [c.446]

Величина первой критической плотности теплового потока [c.181]

Так как в системе (10. 5) после этой операции не остается ни одного определяющего критерия, то, следовательно, интеграл рассмотренной системы уравнений в отнощении первой критической плотности теплового потока,, при свободной конвекции жидкости и независимости процесса от размеров поверхности нагрева, имеет вид [c.110]

Данные, полученные автором в опытах с поставленными на ребро пластинками, показывают, что величина первой критической плотности теплового потока остается практически постоянной для нагревателей с поперечным размером более 2 мм. [c.110]

На фиг. 49 приведена зависимость первой критической плотности теплового потока от давления для кипящей воды, рассчитанная по [c.111]

Фиг. 49. Зависимость первой критическом плотности теплового потока от давления для кипящей воды

Опыты, проведенные автором в 1946 г., показали влияние ориентации поверхности нагрева относительно направления вектора силы тяжести на величину первой критической плотности теплового потока, а именно, при горизонтальном расположении пластинки величина кр,1 оказалась несколько меньше, чем для той же пластинки, поставленной на ребро. Объясняется это тем, что на нижней части горизонтальной пластинки скапливаются крупные паровые пузыри, способствующие более легкому возникновению сплошного парового слоя. [c.115]

Критическая плотность теплового потока вычисляется по уравнению (3-34). Опыты показали, что величина первой критической плотности теплового потока для пластин, поставленных на широкую грань и омываемых со всех сторон, на 20—25% меньше, чем для пластины, при кипении на одной поверхности, обращенной вверх. Это объясняется тем, что при кипении жидкости на нижней плоскости пластины затруднена эвакуация паровых пузырей, и это способствует более раннему наступлению пленочного режима. Полученные опытные данные для различных жидкостей по первой 243 [c.242]

Изменение механизма (закономерностей) теплоотдачи в начале перехода от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называется кризисом теплоотдачи при кипении. Максимально возможная плотность теплового потока при пузырьковом кипении называется первой критической плотностью теплового потока <7kpi (рис. 10.20). Если тепловой поток имеет плотность, превышающую значение первой критической, то чистая форма пузырькового кипения невозможна. Минимально возможная (при данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называется второй критической плотностью теплового потока Когда плотность теплового потока меньше второй критической, чистая форма пленочного кипения невозможна. [c.172]

Как видно, в окрестности первой критической плотности теплового потока коэффициент теплоотдачи остается почти постоянным. Это можно объяснить тем, что при околокритическом режиме насыщенность паром двухфазного граничного слоя у поверхности нагрева так велика, что дальнейшее увеличение паропроизводи-тельности, с одной стороны, вызывает повышение турбу- [c.197]

В табл. 7-1 приведены значения комплекса k, подсчитанного по первой критической плотности теплового потока для нескольких групп экспериментальных данных. На рис. 7-12 приведена зависимость <7кр1 от давле- [c.201]

Рис. 7-15. Зависимость первой критической плотности теплового потока от поперечного размера поверхности нагрева при температуре пасьпде. иш (yu = 98 кПа).

Максимальную тепловую нагрузку при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока и обозначают 9кр1. [c.323]

Соотношение (4-12) определяет некоторый средний уровень величины <7кр1, тогда как действительные значения первой критической плотности теплового потока из-за влияния поверхностных условий и статистической природы процесса кипения могут отличаться от рассчитанных примерно до 35%. Опыты показывают, что величины при кипении жидкости в большом объеме практически не зависят от размера поверхности, если обеспечены ус- [c.132]

Ориентировочные значения коэффициента с в уравнении (10-23) для натрия, калия, цезия, а также амальгам ртути при давлениях около атмосферного близки между собой и составляют с (4-7-6) Bт /(м ° ). Первая критическая плотность теплового потока <7кр1 в этих условиях характеризуется следующими величинами для натрия (2ч-3)-10, для калия (1-г-2)-10, для цезия (0,7-г-1,5)-10 Вт/м . При увеличении давления теплоотдача и критические тепловые нагрузки при кипении щелочных металлов несколько увеличиваются [85]. [c.299]

По абсолютной величине первая критическая плотность теплового потока при кипении N2O4 в большом объеме примерно в 4 раза ниже по сравнению с кр для воды и составляет для давлений 1, 5, 10, 20, 30 и 50 бар соответственно (2, 6, 7, 9, 10. л 10) -Ю вт/м с отклонением опытных данных 20,%. [c.104]

Первую критическую плотность теплового потока при течении малоаязкой жидкости (аод1, спирт и т. п.) в трубе и щелевом канале можно рассчитывать по формуле [Л. 12-25] [c.186]

При кипении на горизонтальной трубе, обогреваемой изнутри конденсирующимся паром, значения первой критической плотности теплового потока также оказываются заметно ниже, чем при кипении на трубах, обогреваемых электрическим током. Так, в опытах Эйкина и Мак-Адамса [127] величина кр,1 при кипении воды под атмосферным давлением на медной трубе 0 13 мм оказалась равной 600 000 ккал/м ч, в то время как для горизонтальной плиты и электрически обогреваемых цилиндров соответствующее значение i больше 1000 000 ккал/м ч. Такое существенное расхождение связано не только с некоторым застоем паровых пузырей в нижней части трубы, но и с существенной неравномерностью теплового потока по окружности горизонтальной трубы при конденсации в ней пара. Эта неравномерность обусловлена затоплением нижней части трубы конденсатом, в результате чего при сравнительно низком значении средней плотности теплового потока его локальные значения на верхней половине трубы могут достигнуть и даже превзойти истинные критические значения. Довольно подробно эти обстоятельства были экспериментально изучены М. А. Стьфиковичем и Г. М. Поляковым [101]. В частности, этой работой был подтвержден теоретический вывод о том, что эталоном должна являться горизонтальная плита, обращенная поверхностью нагрева вверх. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...