Простая волна быстрая

Упругие волны, распространяющиеся вблизи свободной поверхности упругого тела и перемещающиеся вдоль нее, называются поверхностными волнами Релея. Эффект этих волн быстро уменьшается при углублении в тело. Скорость их распространения равна а YO (> ( — численный коэффициент, величина которого немного меньше единицы и зависит от значения коэффициента Пуассона при х = 0,25 а = 0,9194, при = 0,5 а — 0,9554) и оказывается меньше, чем скорость продольных и поперечных волн. Движение частиц в поверхностных волнах Релея происходит в плоскостях, перпендикулярных поверхности и параллельных направлению распространения. Например, при простых гармонических поверхностных волнах Релея траектория частицы представляет собой эллипс. [c.317]

Опыты показали, что при течении в условиях весьма быстро изменяющихся давлений имеет место заметное нарушение термодинамического равновесия фаз. Особенно резкие отклонения от фазового равновесия возникают в потоке испаряющейся жидкости. В связи с этим в книге изложены также некоторые вопросы термодинамически неравновесного течения (гл. 4 и 5). Из других вопросов, выходящих за привычные рамки технической термодинамики, в книге, ввиду большого практического значения этих явлений, рассмотрены движение с трением, изменение состояния в скачке уплотнения и поведение влажного пара в простой волне. [c.4]

Если в течении возникает зона вакуума, то в простой волне газ отрывается от поршня, а в двойной — подпирается подвижной стенкой. Плотность газа на стенке с течением времени быстро падает до 0. С некоторого момента времени у стенки плотность газа практически равна нулю и стенку можно убрать. Подвижная стенка в физическом пространстве на биссектрисе угла имеет излом, который со временем сглаживается. [c.159]

На этом расстоянии рост гармоники компенсируется убылью ее за счет поглощения. Затем по прохождении расстояния стабилизации гармоника начинает убывать. Затухание второй гармоники происходит быстрее, чем основного тона, но медленнее, чем просто волны удвоенной частоты. Отношение v"lv имеет максимум в точке [c.103]

А. А. Никольский и Г. И. Таганов (1946), опираясь на доказанную ими теорему о монотонном изменении угла наклона вектора скорости на линии перехода через звуковую скорость, доказали также теоремы о том, что наличие прямолинейного или вогнутого в поток участка контура профиля в области местной сверхзвуковой зоны обязательно приводит к возникновению скачков уплотнения. Ими также были даны некоторые оценки изменения скорости на профиле в области местной сверхзвуковой зоны было доказано, что на выпуклых в поток участках тела скорость не может возрастать с изменением угла наклона контура быстрее, чем при течении расширения Прандтля — Майера, а на вогнутых в поток участках контура скорость обязательно падает быстрее, чем при течении сжатия в простой волне. Кроме того, было доказано, что если на некотором выпуклом в поток участке контура тела скорость падает быстрее, чем при соответствующем течении Прандтля — Майера, то характеристики второго семейства, начинающиеся в точках этого участка, приходят на скачок. [c.102]

Для областей 4-4 решение строится следующим образом. Быстрая волна Римана Дз из начального состояния А приводит в любую точку М дуги АКх. За ней идет быстрая ударная волна Жуге второго типа 2 со скоростью Ш = С2(М), т.е. она вплотную примыкает к волне Римана. Ранее было показано ( 4.11), что, чем ближе к вертикальной оси начальная точка ударной волны, тем ближе со своей стороны к вертикальной оси соответствующая ей точка Жуге К. Поэтому, выбирая соответствующим образом точки М на дуге АКх, волной типа 2 можно придти в любую точку дуги ККх- Идущая за ней медленная простая волна Нх завершает решение для области 4. Оно имеет вид и представлено на рис. 5.12 а. [c.259]

Римана 3 —> Ь, быстрой ударной волны Жуге (по состоянию впереди) Ь - М. За сложной быстрой волной в решении второго типа с меньшей скоростью идет медленная волна - ударная или простая (волна Римана). [c.337]

На рис. 71 представлен характер линий напряжений соответственно на плоскостях (т, а , (т, з) для частного вида функции а(й) = 3(й/йо—1) , где о соответствует начальной поверхности текучести, и для параметра р = 2,25 [136]. Сплошными линиями показаны линии напряжений для медленных простых волн, а пунктирными линиями — для быстрых простых волн. Кривые на рис. 71 представлены для области пластических деформаций. В областях упругих деформаций линии напряжений для быстрых простых волн, распространяющихся со скоростью а = аи будут прямыми, параллельными осям ох и 5 линии [c.193]

У и) — ее скорость. Этому уравнению удовлетворяет решение и = и[х — У и)1]. Если Сн и) — монотонно убывающая функция, то У и) — монотонно нарастает (рис. 18.4в, г). Таким образом, в простой волне точки, расположенные у вершины профиля волны, будут двигаться быстрее, чем точки у ее основания (это показано стрелками на рис. 18.4д). Задний фронт волны будет растягиваться, а передний — становиться круче, и в некоторый момент в результате набега вершины зависимость II от х, I становится неоднозначной — происходит опрокидывание (рис. 18.4д). Такая неоднозначность для электрического поля, естественно, лишена физического смысла, и далее решение в виде простой волны просто неприменимо. Заметим, что возникновение области бесконечно быстрого изменения физических величин во времени и пространстве есть результат пренебрежения дисперсией и диссипацией в исследуемой среде. [c.379]

Ограниченность и несовершенство этих двух несвязанных точек зрения на один и тот же предмет изучения особенно четко проявились в 1860 г., когда Риман отыскал точное решение одномерной системы гидродинамических уравнений для идеальной среды в виде простых волн [24]. Оказалось, что профиль сколь угодно малого, но конечного возмущения ведет себя не так, как предсказывают уравнения линейной акустики. Области сжатия движутся быстрее областей разрежения. Происходит необратимое накапливающееся нелинейное искажение профиля волны вплоть до появления неоднозначности, после чего решение становится физически бессмысленным. [c.7]

Реальный свет состоит из множества простых волн , которые быстро сменяют друг друга. Длительность когерентного цуга волн оказывается порядка 10 сек или короче в зависимости от резкости спектральной линии, которая используется как источник монохроматического света. Поэтому измеряемые интенсивности относятся всегда к суперпозиции многих миллионов простых волн с независимыми фазами. [c.58]

Наиболее существенным отличием параметрического усиления в нелинейной акустике от подобного процесса, например в нелинейной оптике, служит то обстоятельство, что в последнем случае имеется сильная дисперсия и волна накачки слабо убывает с расстоянием. В акустическом же случае мощная волна накачки при Re l (когда и должно было бы иметь место достаточное усиление) превращается в пилообразную, быстро затухает и параметрическое усиление становится все более слабым. Если считать, что процесс усиления может происходить до расстояния образования разрыва Хр, то можно оценить коэффициент усиления. Для этого отметим, что если не учитывать диссипацию и рассматривать простые волны, амплитуда колебательной скорости волны сигнала i из-за взаимодействия с волной накачки на начальном этапе увеличивается согласно [1], с. 156 (рассматриваем для простоты вырожденный случай [c.100]

Линейное решение дает полезную информацию для обсуждения нелинейного решения. Оно показывает, что имеются только медленные и быстрые волны. Кроме того, тот факт, что (6fi)F<0 в быстрой волне и (6/i)s>0 в медленной волне, позволяет сделать заключение, что нелинейное решение состоит из быстрой ударной волны, за которой следует медленная простая волна с центром в начале координат на плоскости х, t) (рис. 5.14.3). Это объясняется тем, что центрированные простые волны с линейными расходящимися с течением времени характеристиками необходимо являются волнами расширения величина /i и угол наклона линейной характеристики в начале координат растут одновременно, так что значение fi на характеристике с наибольшим наклоном больше значения fi на характеристике с наименьшим наклоном. [c.326]

Обнаружение дефекта с помощью ультразвука в общем случае является простым и быстрым. Более сложна и обычно требует большого времени оценка дефекта по типу, форме и величине. Здесь и проявляется существенный недостаток ультразвукового контроля, что ввиду сравнительно больших длин волн он обеспечивает лишь сравнительно плохое боковое разрешение, так что даже с использованием дорогостоящих методов визуализации (см. главу 13) нельзя получить достаточно хорошего изображения. К тому же ультразвуковой контроль обычно ограничивается маленькими образцами простой формы. Поэтому на практике часто применяют некоторые вспомогательные приемы,. [c.376]

Так, простая волна 2 — это признак быстро преодоленных сильных сомнений относительно характера волны 1. Поэтому возникновение волны 4 воспринимается с повышенной болезненностью и неверием, что находит свое выражение в ее более продолжительном зависании . [c.81]

Пусть на объектив трубы или (фотоаппарата падает плоская волна от бесконечно удаленного источника света, например от звезды. Ди(фракция на краях круглой оправы, ограничивающей отверстие трубы, приведет к тому, что в (фокальной плоскости объектива получится не просто стигматическое изображение точки, а более сложное распределение освещенности центральный максимум, интенсивность которого быстро спадает, переходя в темное кольцо второй, более слабый кольцевой максимум и т. д. (см. 42, рис. 9.7, б). Радиус первого темного кольца стягивает угол ф (с вершиной в центре объектива). Величина этого угла определяется из условия [c.346]

Радиоспектроскопы быстро превратились в великолепные инструменты физических и химических исследований. И они не просто расширили диапазоны длин волн, применяемых в спектроскопии, но и в силу целого ряда своих особенностей позволили получить результаты, невозможные в оптике. [c.412]

Вообще внимательный читатель уже, наверное, заметил, что уравнения (20.6), (20.7) напоминают одномерные уравнения газодинамики 6 играет роль скорости в звуковой волне, а т — роль плотности). Принципиальное отличие состоит в том, что в нашем случае величина яа, играющая роль квадрата скорости звука (с = (1р/(1р см. гл. 5), может быть отрицательной (если бы такую среду удалось создать, то с ростом давления ее плотность бы уменьшилась). При ак > О, как и в газодинамике, уравнения (20.6) и (20.7) имеют решения в виде двух семейств простых волн — быстрых и медленных. У быстрых волн растет крутизна переднего фронта, у медленных — заднего (опрокинуться, как уже замечалось, волна модуляции не может просто станут неприменимы наши уравнения). Если же ак < О, то скорости волн становятся комплексными (убедитесь в этом самостоятельно на примере волн модуляции малой амплитуды, которые описываются линеаризованны- [c.413]

Вот как спустя 23 года после своих первых работ высказался Габор о своей идее, ее реализации и последствиях Для ученого нет большей радости, чем быть свидетелем того, как одна из его идей открывает собой новую, стремительно развивающуюся отрасль науки. Мне выпало счастье высказать одну такую идею. В тот период я много занимался электронной микроскопией. Волны де Бройля были достаточно короткими для разрешения атомных решеток, но из-за несовершенства электронных линз разрешающая способность оказывалась ограниченной практически. При апертуре, обеспечивающей необходимый дифракционный предел разрушения, можно было получить только размытое изображение. Тем не менее, если исходить из принципа Гюйгенса, пучок должен содержать всю необходимую информацию. Что мешает ее расшифровать Очевидно то, что на пластинке регистрируется только половина информации мы пренебрегаем фазой волны. Нельзя ли ее вы51вить с помощью интерференции, налагая когерентный фон. Немного математики и несколько опытов позволили быстро проверить идею о восстановлении волн. Достаточно было осуществить суперпозицию комплексной волны, приходящей от объекта, с простой волной (плоской или сферической), сделать фотографию, затем, осветив ее простой волной, восстановить исходную картину. Возникающее при этом изображение было трехмерным. Мешало одно незначительное обстоятельство одновременно восстанавливалось еще одно изображение - двойник объекта. [c.49]

Помимо сред плоскослоистой структуры, в связи с поверхностными волнами рассматривались и непрерывно-неоднородные среды (В. М. Бабич и И. А. Молотков, 1966), а также области с неплоскими границами. В последнем -случае изучались высокочастотные волны, быстро затухающие с удалением от границы. Предельный случай этого рода — распространение разрыва производной от смещения по граничной поверхности (И. Г. Петровский, 1945). Для криволинейных границ простейших типов (сфера, цилиндр) могут быть получены точные частные решения задачи о поверхностных волнах. Помимо упомянутых здесь типичных поверхностных волн, были обнаружены и изучены волновые движения, имеющие характер поверхностных волн, но формирующиеся в более сложных условиях (Л. П. Зайцев, 1960 Г. С. Подъяпольский и Ю. И. Васильев, 1960). [c.298]

Метод экзоэлектронной эмиссии позволяет сравнительно просто и быстро контролировать процесс диффузии магния в кадмиевые покрытия, а также в других подобных случаях. В самом деле, кадмий характеризуется очень низкой интенсивностью экзоэлектронной эмиссии. Можно выбрать подсветку такой длины волны, что экзоэлектронная эмиссия для кадмия не наблюдается, а для магния в этих условиях интенсивность экзоэмиссии достаточно велика. Тогда при отсутствии на поверхности кадмиевого покрытия примесей магния, экзоэлектронная эмиссия не должна наблюдаться. [c.149]

Стационарные ударные волны разделяются на квазипродольные и квазипоперечные. Уравнение ударной поляры квазипродольных ударных волн в области малых амплитуд может успешно строиться в виде ряда по амплитуде. Для квазипоперечных волн такая процедура неэффективна. Однако, как и для квазипоперечных стационарных двумерных простых волн, можно показать, что верны следующие утверждения. Углы, задающие направления квазипоперечных ударных волн (быстрых и медленных) на плоскости лежат в интервале, не превосходящем по порядку величины X (х = niax e ,ii ), [гпк] x[h], а проекция ударной поляры на подпространство совпадает с ударной адиабатой с точностью до членов порядка ех включительно (т.е. с той же точностью, с которой ударная адиабата была построена в Главе 4). [c.292]

Теперь рассмотрим, какие особенности реальных плоских звуковых воли предотвращают эт невозможные деформации волновых профилей в общем случае, а затем исследуем, принимая во внимание эти особенности, реальную волну, порожденную импульсным движением поршня в жидкость. Заметим, что единственными особенностями, которые могут изменить наши заключения о распространении простых волн, являются диссипативные процессы, так как теория Римана (разд. 2.8), лежащая в основе наших заключений, точна только для недиссинативных волновых процессов. Среди разл чных диссипативных процессов, рассмотренных в разд. 1.13 и 2.7, мы должны установить, следовательно, может ли какой-нибудь из них вызвать эффекты, достаточно большие и быстрые, чтобы противостоять мощной тенденции к быстрому преобразованию волнового профиля, показанному на рис. 31 и 32. [c.194]

Частными решениями уравнения (22.11) являются так называемые простые волны. Это такие решения, для которых вектор U имеет постоянное значение вдоль характеристик. Если вектор U имеет постоянное значение вдоль волн, распространяюпхихся со скоростью as, то такие волны мы назовем быстрыми волнами. Если этот вектор имеет постоянное значение вдоль волн, распространяющихся со скоростью aw, то эти волны мы назовем медленными волнами. [c.191]

Задача об определении волны разгрузки в случае двухпараметрического нагружения упруго-пластической среды рассматривалась Клифтоном [22] применительно к распространению волн в полубесконечном цилиндре, нагруженном по краю нормальным давлением и скручивающим моментом. Клифтон и Липкин [23, 68] установили экспериментальным путем существование быстрых и медленных простых волн. В работе [23] проведено сравнение экспериментальных и теоретических результатов. [c.195]

Если, например, в процессе нагрузки выполнено условие VsM- > а в процессе разгрузки кК > Vsll + (4 й 4(1 + — к)], то волновое решение на координатной плоскости будет иметь вид, показанный на рис. 73. Области /, ///, V суть области постоянных напряжений. В области II распространяется быстрая простая волна, а в области IV — медленная простая волна. В области /, в силу начального условия, имеем ац = ао, о 2 = to, = 2 = 0. В области V при краевых условиях (22.9) имеем ац = аь а22 = Для определения решения в областях [c.198]

Входное воздействие возбуждает в пучке две волны пространственного заряда, поля которых вызывают в резистивных стенках движущиеся заряды это в свою очередь приводит к джо-улевым потерям энергии волн. Но такие потери действуют по-разному на быструю и медленную волны. Быстрая волна затухает (волна с положительной энергией), а медленная нарастает отдавая энергию среде, последняя увеличивает свою амплитуду. Экспериментальное доказательство нарастания медленной волны пространственного заряда в резистивном усилителе иллюстрирует рис. 10.2. Сказанное легко подтвердить простой теорией, в основе которой лежат линеаризованные уравнения [c.206]

Что будет после того, как на профиле простой волны возникнут бесконечные градиенты В разных физических ситуациях ответ различен. Например, если это волна на поверхности жидкости, то она просто обрушится, превратившись в брызги если это поток невзаимодействующих частиц, то в профиле волны возможна неоднозначность — после образования разрыва в основном потоке образуется несколько разных потоков, движущихся с существенно разными скоростями (многопотоковость). Для звукового же или электромагнитного поля, где неоднозначность недопустима, дальнейшее развитие нелинейной волны зависит от того, какие эффекты будут преобладать в области быстрого изменения поля — диссипативные или дисперсионные. Анализом бегущих волн в нелинейных средах с диссипацией и дисперсией мы сейчас и займемся. [c.389]

Нелинейная акустика в ее теперешнем понимании может быть отнесена к числу молодых, быстро развиваю-ш ихся физических наук наиболее полные и интересные результаты здесь получены в течение последних десяти — пятнадцати лет. Несмотряна то, что нелинейная акустика выделилась в относительно самостоятельную ветвь сравнительно недавно, ряд работ, лен ащих в ее основе, был выполнен еще в прошлом веке. Эти работы, принадлежащие Пуассону [20, Стоксу [21], Эйри [22], Ирншоу [23], Риману [24], посвящены теории простых волн и образуют мостик между двумя традиционными разделами гидродинамики — линейной акустикой и теорией ударных волн. [c.7]

Таким образом, мы видим, что во всех случаях медленная эволюция волны Кельвина описывается уравнением простой волны (5.30) наличие среднего вдольберегового течения в периодическом случае и случае ступеньки приводит только к доплеровскому сдвигу фазовой скорости волны Кельвина. Хорошо известно (см., например, [14]), что простая волна опрокидывается за конечное время, поэтому поведение волны Кельвина в нашем случае можно охарактеризовать, как быстрое распространение, сопровождающееся медленным опрокидыванием. Заметим, что опрокидывания можно избежать, если включить в модель дополнительную дисперсию и/или диссипацию. [c.534]

Этот результат, а также тот факт, что в гуковских материалах все ударные волны, удовлетворяющие условию неубывания энтропии, являются волнами уплотнения, показывают, что описанная выше комбинация волн —быстрая ударная волна, сопровождаемая медленной центрированной простой волной, имеег желаемое поведение для случая, когда амплитуда мала. Представление нелинейного решения в виде ряда по малой амплитуде можно найти в оригинальной работе [Bazer, Eri son, [c.326]

В течение последних 20 лет известные успехи были достигнуты в численном моделировании волн конечной амплитуды (нелинейная теория). Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы (поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде прость(х аналитических соотношений основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока (т " ) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т" (при заданном расходе жидкости Fq), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина—Гельмгольца. [c.171]

Глава посвящена влиянию вязкоупругости на термомехаиическое поведение и срок службы композитов с полимерной матрицей. В первую очередь коротко рассмотрено линейное вязкоупругое поведение полимерных смол при температурах выше и ниже температуры стеклования. Далее показан простой способ учета этого поведения при оценке эффективных термомеханических свойств композитов и анализе остаточных напряжений, являющихся следствием термической и химической усадки компонент этих материалов в процессе переработки. Затем изложен анализ колебаний и распространения волн в диапазоне упругих свойств композитов. Особое внимание при этом уделено использованию алгоритма быстрого преобразования Фурье ), Разделы, посвященные линейной вязкоупругости, завершаются описанием процессов трещинообразования на микро- и макроуровне при помощи аналитических методов и алгоритма FFT, В главу также включено обсуждение предварительных вариантов моделей, позволяющих учесть влияние статистической природы дефектов на нелинейное механическое поведение композитов и характер их разрушения под действием переменных во времени нагрузок. [c.180]

Интересными особенностями обладают Н. я. в п., связанные с фазовой памятью частиц, напр. явление плазменного эха. Суть его состоит в следующем. Возбуждённая в к.-л. точке пространства ленгмюровская волна затухает при распространении вследствие затухания Ландау. В любой точке, где первая волна уже затухла, возбудим на другой частоте другую волну, к-рая также затухнет на определ. расстоянии. После затухания первой и второй волн через определённые пространственные интервалы можно наблюдать вспышки ВЧ-колебаний на комбинац. частотах, это и наз. плазменным эхом. Появление эха можно пояснить на простом примере. Если в точке г — О внеш. источником возбуждается электрич. поле с частотой oi tOj (напр., с шмощью сетки), то это поле модулирует тепловые патоки частиц так, что ф-ция распределения электронов пропорциональна б/i exp[ i ji(i — з/е) . Такое распределение электронов создаёт эле1 трич. поле лишь в районе г = О и нуль во всём остальном пространстве. Если в точке z — d стоит аналогичная сетка, модулирующая потоки частиц с другой частотой (Oj > соо, тогда б/а ехр гсОг[< — (г — d)lv . Здесь также из-за быстрых осцилляций ф-ции распределения поле всюду, кроме z — d. отсутствует. Однако нелинейный отклик ф-ции распределения, который пропорционален б/ -б/з, даёт ненулевое поле в точке Z — —(Oj), т. к. здесь зависимость от скорости [c.317]

Ленгмюровская турбулентность может развиваться в плазме без магн. поля и связана с возбуждением самой простой моды колебаний в виде смещения электронов относительно ионов (плазменные колебания). При очень малой амплитуде смеп1ения -это линейные ленгмюровские волны. Однако при увеличении амплитуды ленгмюровских волн очень быстро возникают нелинейные эффекты. А именно, вследствие небольшого смеп]ения ионов возникает модулячионная неустойчивость, приводящая к появлению сгустков ленгмюровских волн — солитонов. Эти солитоны оказываются неустойчивыми по отношению к самосжатию до таких малых размеров (коллапс ленгмюровских волн), что их энергия может переходить в энергию ускоряемых электронов. Перечисленные выше и многие др. эффекты, обнаруживаемые в развитой ленгмюров-ской Т. п., описываются ур-ниями Захарова, к-рые следуют из ур-ний двухжидкостной динамики плазмы при явном выделении в электронном отклике адиабатической ионной части. [c.184]

На РЭМ, оснащённом рентг. спектрометрами, производя- локальный количеств, анализ регистрируют число импульсов, возбуждаемых рентг. квантами от участка, на к-ром остановлен электронный зонд. Кристаллич. спектрометр с помощью набора кристаллов-анализаторов с разд. межплоскостными расстояниями (см. Брэгга—Вульфа условие) дискриминирует с высоким спектр, разрешением характеристич. спектр по длинам волн, перекрывая диапазон элементов от Be до U. Полупроводниковый спектрометр дискриминирует рентг. кванты по их энергиям и регистрирует одновременно все элементы от В (или С) до U. Его спектральное разрешение ниже, чем у кристаллич. спектрометра, но выше чувствительность. Имеются и др. преимущества быстрая выдача информации, простая конструкция, высокие эксплуатационные характеристики. [c.577]

Как отмечалось в 6 настоящей главы, теория показывает, что каждая отдельная волна распространяется внутрь Земли с нензменным периодом и что амплитз ды волн с меньшими периодами уменьшаются значительно быстрее, чем амплитуды волн с большими периодами. Следовательно, периодическое измененне температуры принимает все более и более простую форму по мере продвижения в глубь Земли, причем основная волна с наибольшим периОлТОм достигает наибольшей глубины. Глубина, на которой амплитуда годовых изменений температуры уменьшается в 10 раз, приблизительно в ]/ 365= 19 раз больше глубины, на которой во столько же раз уменьшается амплитуда суточных изменений температуры. Этот результат согласуется с приведенным выше положением о том, что годовые и суточные изменения температуры заметны лишь до глубин, равных соответственно 18—21 н 0,9—1,2 м. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...