Волны высокочастотные

Рассмотрим теперь частицу такой энергии, что ее угловая скорость окажется как раз такой, какая необходима для выполнения условия синхронизма (соотношение между длиной волны высокочастотного генератора и магнитным полем). Энергия этой частицы будет так называемой равновесной энергией, соответствующей равновесной массе. Если частица придет заранее в точку А (см. фиг. 58) и попадет между электродами а и 6, то она испытает ускорение, вызванное потенциалом А С (если это ион или положительная частица). В результате ускорения масса частицы возрастет. При вылете угловая скорость частицы будет уменьшаться и к ближайшему переходу она придет с опозданием. Если частица достигнет этого перехода в точке А", она замедлится соответственно СА", масса ее уменьшится, а угловая скорость увеличится. Поэтому к следующему переходу она придет с несколько меньшим опозданием и т. д., пока в результате последовательных колебаний она не придет в точку А во-время. Аналогичные рассуждения можно применить [c.95]

В работе [190] рассматриваются различия материалов по плотности II сжимаемости и выписываются формулы для определения скорости F o высокочастотных (и оо) и низкочастотных (со -> 0) волн. Высокочастотными называют такие волны, длина которых А гораздо меньше мощностей слоев модели, а скорость F o определяется как средняя скорость прохождения таких волн через пачку слоев [c.102]

Мв м. Даже и при такой пониженной амплитуде волны высокочастотная мощность питания ускорителя, учитывая непрерывность режима его работы, получается весьма значительной. Диаметр резонатора при Я, = 24 ж достигает гигантской величины 18 м. В ускорителях МТА и А-48 были достигнуты в непрерывном режиме токи частиц 250 и 75 ма соответственно. [c.233]

В устройствах А. используются УЗ-вые волны высокочастотного диапазона и гиперзвуковые волны (от 10 МГц до 1,5 ГГц), как объёмные (продольные и сдвиговые), так и поверхностные. Преимущества поверхностных акустич. волн — ПАВ (см. Поверхностные волны) — малые потери на преобразование при их возбуждении и приёме (коэфф. преобразования можно получить близким к 100%), доступность волнового фронта, что [c.42]

Гидравлическое сопротивление влияет не только на переносное движение, но и на высокочастотные продольные колебания столба жидкости, вызывая их затухание. При достаточно низких частотах число периодов свободных колебаний столба жидкости в течение фазы контакта велико. Указанное обстоятельство позволяет предположить, что энергия высокочастотных колебаний в течение фазы свободного движения полностью рассеивается и высокочастотные колебания к началу фазы контакта затухают. Строго периодическим режимам колебаний без рассеивания энергии, рассмотренным в предыдущем разделе, соответствовала такая ситуация, когда моменты возникновения гидроудара и отражение волны высокочастотных продольных колебаний от нижнего конца столба жидкости совпадали. Последнее, как это уже отмечалось, приводит к тому, что в качестве давления в формуле (2.4.55) фигурирует давление Ро. Если предположить, что энергия высокочастотных колебаний полностью рассеивается, то вклад, обусловленный продольными колебаниями, отсутствует и давление жидкости в момент времени, предшествующий гидроудару, следует положить равным не Ро, а просто р.,. В соответствии с этим формула (2.4.55) предыдущего раздела приобретает следующий вид [c.168]

Процесс искажения формы волны можно также рассматривать и как изменение ее спектрального состава при распространении первоначально монохроматической волны высокочастотные гармоники нарастают, достигают максимума в области, где изменения формы волны наиболее сильны, а затем затухают. Происходящая при этом непрерывная перекачка энергии из основной гармоники в сильно поглощающиеся высокочастотные компоненты приводит к более интенсивному затуханию волны. [c.10]

Вариация длины трещины 21, 120 Вектор трансляционный 237 Волны высокочастотные 247, 249, 250 [c.293]

На сейсмограмме (рис. 60) зарегистрировано две волны высокочастотная с основной частотой около 170 кгц и скоростью распространения, согласно специальным измерениям, 1700 м сек и низкочастотная волна с основной частотой около 20 кгц и скоростью распространения максимума огибающей амплитуды около 130 ч- 150 м сек. [c.154]

Такой подход справедлив и для цепей с распределенными параметрами, когда указанное допущение становится недостаточно строгим, например, при сравнении размеров преобразователей с длинами волн высокочастотных составляющих звукового диапазона. Такие случаи лишь несколько усложняют анализ явлений и рассматриваются особо. [c.71]

Линза электромагнитная усилительная — прибор магнетронного типа с усилением высокочастотного сигнала в осевом направлении, в котором используются длинный анод и цилиндрический катод, а входное и выходное устройство присоединены к торцам анодного блока и трансформируют колебания я-вида в волну типа Ноц (прибор может быть выполнен в обращенном варианте). [c.148]

Прибор магнетронного типа — электровакуумный двух- и многоэлектродный прибор, в котором преобразование энергии происходит в результате взаимодействия электронного потока с электромагнитной волной в постоянных скрещенных электрическом и магнитном полях при использовании прибора в генераторном режиме энергия постоянного напряжения источника питания преобразуется в энергию высокочастотных колебаний. , [c.151]

Как известно, кристаллы являются системами с большим числом степеней свободы, спектр колебаний которых охватывает широкий диапазон частот от Unj, slO с до u j,,=10 с Низкочастотная часть этого спектра простирается в акустическую область, а высокочастотная - в инфракрасную область. В теории теплоемкости Дебая (1912 г.) кристалл рассматривается как сплошное изотропное твердое тело. Распространение волн в однородной среде описывается волновым уравнением [c.198]

Рис. 4.15. Условия резонанса, в первом циклотроне (диаметр 279 мм). По оси ординат отложена длина волны в вакууме высокочастотного напряжения, подаваемого на ускоряющие электроды. Кривые построены по теоретическим соотношениям для ионов и HJ

Генерация излучения на суммарных или разностных частотах будет осуществляться, естественно, при выполнении условия волнового синхронизма. Например, для волны с суммарной частотой "= 1- - 2 и волновым числом к" условием волнового синхронизма будет соотношение г 1= 1/ 1 = 7 "= ( 1- - 2)//г". Отсюда /г" = = %1 (1-1-Й2/ ]). Если 2<С 1, то произойдет преобразование низкочастотного излучения 2 в высокочастотное " = 1-Ь 2. Если 1 2, будет генерироваться вторая гармоника 2 ь [c.307]

Клеменс [20] показал, что если для высокочастотных волн (ак у 1) [c.244]

Эффект Керра, вызванный электрическим полем световой волны, называют высокочастотным. Значение постоянной Керра зависит от природы вещества, частоты света и температуры (табл. 33.10, 33.11). [c.872]

Рассмотрим теперь вопрос о взаимодействии волн с частотами и 2 при наличии в систе.ме мощной накачки на частоте ш.,= = i4" 2 (высокочастотная накачка). [c.388]

Распространение возмущений в неравновесном газе имеет свои особенности. Пусть в газе распространяется слабое возмущение. Введем время релаксации т малых отклонений от локального термодинамического равновесия. Если время, за которое существенным образом меняются газодинамические величины при распространении волны, много меньше времени релаксации, то волна распространяется с так называемой замороженной скоростью звука с =К(Ф/Ф)5,5 (высокочастотная скорость звука). Если характерное время изменения газодинамических величин много больше времени релаксации, то волна распространяется с равновесной скоростью звука (0) (низкочастотная скорость звука). [c.44]

Распространение слабых ударных волн в релаксирующем газе происходит следующим образом 33]. Фронт слабой ударной волны вначале распространяется со скоростью, близкой к скорости высокочастотного звука (Соо), причем амплитуда ее в одномерном случае затухает по экспоненциальному закону.-С течением времени первоначальный разрыв сглаживается, вместо него имеет место плавно нарастающее возмущение, распространяющееся со скоростью низкочастотного звука Сд. [c.44]

При поглощении или испускании электромагнитных волн газом изменение энергетического уровня молекулы может осуществляться различными путями. Одним из них является изменение электронного, колебательного или вращательного состояний молекулы. При этом энергетические переходы у одноатомных газов обусловлены изменением только электронных состояний и сопровождаются высокочастотным излучением. Как показывает опыт, симметричные молекулы двух атомных газов О2, N2, Н2 не могут заметно поглощать и испускать энергию путем изменения колебательно-вращательных состояний. Практически одно-и двухатомные газы при низких и умеренных температурах не излучают и не поглощают энергию и в этих условиях могут считаться прозрачными (О = 0). Однако при температуре, превышающей 5000 — 8000 К, эти газы начинают заметно излучать и поглощать энергию. Это связано с возможностью электронных переходов при высоких температурах, явлением ионизации, а также образованием несимметричных молекул вследствие диссоциации. Например, диссоциация симметричных молекул О2 и N2 приводит к образованию несимметричных молекул. [c.130]

Точечный источник волн эмиссии излучает сферическую продольную или поперечную волну. При падении на поверхности изделия она отражается и трансформируется. В результате появляются нормальные волны, амплитуда которых уменьшается с увеличением расстояния значительно медленнее, чем для сферической волны. Затухание воли эмиссии в металле вызывает наиболее сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. Все это приводит к значительному искажению первоначального сигнала эмиссии. [c.316]

Используя такой прибор, Мак-Миллан получил пучки электронов, ускоренных до 300 Мэв в синхротроне диаметром 2 м. Максимальная напряженность магнитного поля достигала 10 ООО гаусс, а частота, приложенная к обеим парам электродов, 48 мггц. Радиус внутренней окружности, на которую попадали электроны, ускоренные до 300 ООО эв, равнялся 78 см. Пятиметровый циклотрон в Беркли при добавлении вращающегося конденсатора, позволяющего соответствующим образом менять длину волны высокочастотного генератора, был превращен в фазотрон (фиг. 59—61) . На фиг. 62—67 показано несколько видов циклотронов Лоуренса. [c.101]

В 30-е годы прямой метод ускорения достиг известной ступени развития, в особенности после создания источников высокого напряжения в виде электростатического генератора Ван-де-Граафа (1—5 МВ). Однако дальнейшие возможности этого метода ускорения были ограничены рядом причин технического характера (источниками высокой разности потенциалов явлениями пробоя, наступавшего в трубке). В дальнейшем идея прямого метода ускорения привела к конструкции линейного ускорителя, представляющего собой последовательную цепь элементарных ускорительных трубок либо ускоряющего частицы с помощью бегущей волны высокочастотного электромагнитного поля. Частица захватывается таким полем и непрерывно им ускоряется до достижения максимальной энергии. [c.18]

Рассмотрим работу высокочастотного дросселя (рис. 51). Входное сопротивление коаксиальной линии в точках об равно сумме входных сопротивлений между точ ками ав и вб. Входное сопротивление между точками вб стремится к бесконечности (т. е. в десятки и сотни раз больше волнового сопротивления линии), так как длина дросселя равна четверти. длины волны в свободном пространстве на средней частоте рабочего диапазона. К этому большому сопротивлению подключено последовательно небольшое сопротивление (между точками ав), равное волновому сопротивлению коаксиальной линии, внутренний проводник которой является частью дросселя между точками б я б, а наружный — между точками сиг. Следовательно, в области ответвления коаксиальной линии к измерительному прибору, где отмечены точки с, б и б, имеется узел стоячей волны высокочастотного тока. Поэтому в коаксиальную линию, расположенную между точками а и г, не ответвляется высокочастотная энергия. Этому способствует еще и то, что входное сопротивление между точками айв меньше волнового сопротивления этой линии за счет трансформации сопротивления из точек гд в точки ав через четвертьволновый трансформатор с очень низким в олновым сопротивлением (см. формулу для Zoк на стр. 65). [c.69]

Высокочастотная волна (видимая частота около 100 кгц), зарегистрированная на трассах 8 и не меняющаяся от нагрузок на песок, не может быть связана с контактами песчинок, которые должны в значительной степени ослаблять высокие частоты, что видно на низкочастотной волне. Высокочастотная волна не может быть волной, связанной с объемной упругостью двухфазной среды так как в этом случае, как показывают расчеты, ее скорость должна быть около 21 м1сек. Рассматриваемая волна, имеющая скорость распространения, согласно сейсмограмме, 250 м1сек, является скорее воздушной волной, распространяющейся в порах песка в результате фильтрации воздуха. Длина волны в этом случае Я 2,5 мм, и при размерах зерен 0,5 н- 2 мм возможен резонанс в порах судя по форме волны на рис. 55, этот резонанс отсутствует. [c.153]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Результаты эксперимента показали, что при постепенном увеличении 1 происходит скачкообразное изменение спектрального состава излучаемых трубой звуковых волн. При этом подобным образом изменяются и термодинамические параметры работы вихревой трубы. Видно (см. рис. 3.32), что при достижении ц = 0,85 происходит резкое уменьшение адиабатного КПД и абсолютных эффектов подогрева и охлаждения (по модулю). Это явление сопровождается уменьшением интенсивности низкочастотных колебаний и соответственно увеличением высокочастотной акустической составляющей. Динамика низкочастотных колебаний в зависимости от ц аналогична поведению адиабатного КПД, т. е. максимуму КПД соответствует и максимум звукового давления, приходящегося на частоту 1300 Гц. Можно сделать вывод, что в процессе энергопергеноса в вихревой трубе наиболее активную роль играют низкочастотные возмущения и перспектива в использовании интенсификации тепломассообмена в вихревой трубе связана с применением для этого низкочастотных колебаний, соответствующих диапазону 1000—3000 Гц. Между акустическими характеристиками и эффективностью работы вихревой трубы существует четкая корреляция. Таким образом, на основе представленного обзора и результатов некоторых экспериментальных исследований макро- и микроструктуры вихревого потока вьщелим наиболее характерные и принципиальные его свойства [c.141]

Средняя т сометрическая частота делит диапазон частот любой волны мозга на высокочастотную и низкочастотную области. Отношение этих областей - постоянная величина для данной длины волны. Для (3-ритма, ответственного за умственную деятельность человека, эта величина близка к золотой пропорции. При изучении ритмов мозга Я.А. и А.А. Соколовы (см. ссылку [5]) пришли к формуле, которая описывает электрические колебания мозга [c.168]

Высокочастотные электромагнитные колебания в телевиаиол-ном нередатчике модулируются сигналом импульса, полученного на выходе передающей трубки, и подаются на антенну передатчика. Антенна излучает электромагнитные волны.. [c.257]

Рассмотрим случай, когда одна из волн, наиболее высокочастотная ((О3), имеет значительно большую амплитуду, чем две остальные. Тогда, очевидно, энергия волны 3 будет передаваться волнам 1 и 2, т. е. будет происходить их усиление за счет энергии волны 3. Это явление, открытое в 1965 г. (С. А. Ахманов, Р. В. Хохлов с сотр., Джердмейн, Миллер), называется параметрическим усилением света ). [c.850]

Отношение (о/к не может быть одинаковым для трех взаимодействующих волн, если уравнения (5.8) и (5.36) удовлетворяются одновременно. Пайерлс [9] показал, что если дисперсия и анизотропия слабы, то три волны не могут принадлежать одной и той же поляризационной ветви. Более того, как показал Померанчук [13], оба условия не могли бы быть выполнены, если бы ] oj < j ш j и ш/к превосходило бы как так и ш"1к" следовательно, низкочастотная продольная волна не может взаимодействовать с высокочастотной. Этот вывод существен для вопросов, изложенных в п. 7. Хершш [22] такнге обсуждал эти и другие, менее важные ограничения в отношении различных возможных процессов. С помощью аналогичных рассуждений можно показать, что низкочастотные продольные волны не могут принимать участия и процессах переброса ). [c.234]

В большинстве случаев в качестве высокочастотного генератора используется отражательный клистрон. Энергия генерируемых колебаний чере коаксиальный кабель или волновод подводится к резонансной полости, расположенной между полюсными наконечниками электромагнита. В случае больших длин волн для ввода энергии в криостат используют коаксиальную линию, так как волновод создал бы излишний подвод тепла к охлаждающей ваипе. В случае коротких длин волн используются волноводы. Резонансная полость соединяется вторым коаксиальным кабелем или волноводом с детектором, измеряющим интенсивность выходного сигнала. На фиг. 22 схематически изображен криостат, предназначенный для исследования парамагнитного резонанса. [c.408]

В высокочастотном импедансном методе (ультразвуковой диапазон) преобразователь излучает продольную волну. Условия ее возбуждения зависят от акустического импедан -са участка поверхности объекта контроля. Акустический импеданс, в свою очередь, зависит от наличия или OT yi -ствия расслоения (метод обычно применяют для контроля СЛОИСТЫХ материалов). [c.174]

Каверна, образованная за диском, при определенных числах Фруда имеет на большей части своей длины гладкую прозрачную поверхность (рис. VI. I). Однако это свойство существенно зависит от степени турбулентности потока. При повышении турбулентности потока (например, путем его искусственной турбулизации) на поверхности каверны, образованной за диском, появляются высокочастотные колебания — волны (рис. VI.2). На поверхности сферических и эллиптических кавитаторов есть пограничный слой, который вблизи точки отрыва каверны разрушается и служит источником возмущения поверхности каверны. На небольшом участке длины за точкой отрыва каверна имеет гладкую и прозрачную поверхность течения. Однако сразу же за этой областью появляется система поверхностных волн с амплитудой, возрастающей вниз по потоку. Ряд исследователей предполагает, что эти волны возникают вследствие роста неустойчивости отделенного пограничного слоя кавитатора. [c.211]

В отдельных особо благоприятных случаях эта вероятность может оказаться даже в пределах достижимости современной техники эксперимента. Более того, существуют приборы, работающие на макроскопическом пролете виртуальных фотонов. Одним из простейших приборов такого типа является обычный трансформатор. Электроэнергия передается из одной обмотки трансформатора в другую (зазор между обмотками явно макроскопический) потоком виртуальных фотонов с энергией Йш (со — частота переменного тока) и с длинами волн, имеющими порядок размеров зазора. Соответствующий этим волнам импульс на много порядков превышает импульс свободной волны частоты ш, так как длина такой волны при со = 50 Гц имеет-порядок 10 км. Можно, конечно, возразить, что трансформатор — прибор неквантовый. Тогда возьмем чисто квантовое явление — ядерный магнитный резонанс, одна из схем которого приведена и объяснена в гл. И, 5, рис. 2.10. В этой установке уже одиночные виртуальные фотоны, излучаемые высокочастотной катушкой, резонансно поглощаются одиночными ядерными магнитными моментами. Виртуальность этих фотонов видна без всяких расчетов из того, что только при наличии резонирующих ядер из генератора, питающего высокочастотную катушку, интенсивно выкачивается энергия (на этом и оснр- [c.330]

Уравнения (1.45) и (1.46) решают путем разложения в виде рядов по собственным функциям в принятой системе координат. Ввиду плохой сходимости решений задач рассеяния упругих волн на отражателях протяженностью более нескольких длин волн следует применять метод высокочастотной асимптотики. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...