Волна уплотнения

Поскольку вывод и итоговое уравнение формально справедливы не только при pa/pi > 1, но и при О < рз/р < 1, т. е. при образовании скачка разрежения, то в последнем случае должно было бы быть 2 — Si < О, т. е. энтропия должна убывать. Но это противоречит второму началу термодинамики, следовательно,, образование скачков разрежения невозможно. Это доказывается также и анализом механизма образования в газах волн уплотнения и волн разрежения. [c.427]

Из уравнений, определяющих равновесную ударную адиабату, можно найти наименьшее значение скорости волны уплотнения Do, при которой о е, т. е. ре - 1. Эта скорость совпадает с равновесной скоростью звука, равной скорости распространения слабых гармонических возмущений (см. 1, 2), имеющих нулевую частоту ((о- О), и выражение для которой дано в [c.340]

Таким образом, аналогично релаксирующему газу и смеси газа с каплями или частицами полу генная из условия существования стационарной волны уплотнения равновесная скорость звука Се совпадает с фазовой скоростью распространения слабых гармонических возмущений С (со), имеющих частоту (о О, а полученная из условия существования стационарной ударной волны со скачком скорость звука f совпадает с фазовой скоростью гармонических возмущений С (со), имеющих частоту со-> >, т. е. соответствует замороженной скорости звука. [c.71]

При интенсивном энерговыделении на начальном этапе, в первую осцилляцию разрядного тока в диэлектрике (в частности, в образцах ПММА), формируется и распространяется сверхзвуковая ударная волна уплотнения, которая, однако, быстро (на расстоянии 1-2 мм) вырождается в акустическую, расщепляясь на упругий предвестник и пластическую волну. [c.56]

Приведенная формула годна как для выпуклого, так и для вогнутого углов, только для вогнутого угла угол Д ) надо считать отрицательным (волна возмущения OGi является волной уплотнения). [c.528]

Нигматулин Р. И., Уравнения гидромеханики и волны уплотнения в двухскоростной двухтемпературной сплошной среде при наличии фазовых превращений, МЖГ, 1967, № 7. [c.415]

Из формулы (5-55) следует, что в ускоряющемся сверхзвуковом потоке углы характеристик в направлении течения уменьщаются, а в диффузорном потоке — увеличиваются. При пересечении характеристики давление потока может увеличиться (слабая волна уплотнения) или уменьшиться (слабая волна разрежения). [c.130]

Предельным случаем является торможение потока вдоль плавной вогнутой стенки, в каждой точке которой поток испытывает отклонение на малый угол d6 (рис. 5.16,6). При этом у стенки образуется волна сжатия, состоящая из бесчисленного множества слабых волн уплотнения. Движение газа через такую волну сжатия совершается при постоянной энтропии. Однако плавное изоэнтропийное торможение здесь может происходить только в слое газа, прилегающем к стенке. В результате пересечения характеристик уплотнения на некотором расстоянии от стенки, зависящем от скорости набегающего потока, возникает криволинейный скачок переменной интенсивности. Поток за скачком вихревой, так как скорости в разных точках за линией ВК различны. [c.137]

При движении клина его щеки также играют роль поршней, толкающих находящийся перед ними газ и вызывающих в нем образование волн уплотнения. Эти волны, догоняя друг друга, образуют фронт разрыва параметров движущегося газа, который, в отличие от рассмотренного в 28 случая ударной волны, параллельной плоскости поршня и перпендикулярной направлению [c.231]

Волна, описываемая этим уравнением, имеет много названий. Она называется первичной волной, Р-волной, волной уплотнения-разряжения, дилатационной волной. Эта волна связана с изменением объема упругого тела. [c.132]

Волны уплотнения и разрежения [c.15]

Со сжимаемостью воздуха связано очень важное явление — образование и распространение в воздухе волн уплотнения и разрежения. [c.15]

Аналогично волне уплотнения возникает в среде и волна разрежения понижение давления в каком-то месте вызывает расширение прилегающих частиц, последние уменьшают свое давление на [c.16]

Учет внешнего трения. Первый этап прессования—распространение волны уплотнения. [c.79]

О волне уплотнения при деформации в неоднородном ноле температуры. В реальных технологических процессах горячего прессования порошковых материалов температурное поле может быть существенно неоднородным. Например, при горячем изостатическом прессовании получили распространение схемы процесса, при которых нагрев заготовки производят с одновременным повышением давления прессования. При этом возможны эффекты, связанные с быстрым изменением некоторых параметров материала в узком пространственном диапазоне. К таким параметрам можно отнести предел текучести твердой фазы, коэффициенты вязкости, теплопроводности и т. п. [c.133]

Эксперименты, проведенные при горячем прессовании порошков жаропрочных никелевых сплавов [64], показали, что можно говорить о своего рода волне уплотнения , распространяющейся от поверхности в глубь материала. Перед фронтом такой волны материал не прогревается, а следовательно, и не уплотняется. Прогрев его затруднен как раз вследствие низкой теплопроводности в неуплотненном состоянии. Как только в узком слое, прилегающем к фронту волны уплотнения, материал прогревается, уплотнение и нагрев резко интенсифицируются. За фронтом в силу значительно более высокой теплопроводности температура и плотность материала практически однородны. [c.134]

Распространение деформации в вязкопластическом материале. Чтобы оценить скорость распространения волны уплотнения рассмотрим одномерную деформацию бесконечного слоя, на одной стороне которого задано равномерно распределенное давление, а другая опирается на недеформи-руемое основание (см. рис. 47). Единственную отличную от нуля проекцию скорости на ось Ох обозначим v. Величина и, как и остальные искомые величины—температура Г, плотность р, напряжения а , сТг, зависят только от координаты д и времени t. [c.136]

Пусть в начальный момент к свободной границе полосы прикладывается давление и температура Гк, причем pi>No. Тогда от границы в глубь полосы начнет распространяться волна уплотнения. В дальнейшем предполагается, что время приложения нагрузки и время нагрева совпадают. [c.136]

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации [c.354]

На рис. 8-12, г и д приведены спектры второй группы режимов (еа>Ёр). При неизменных начальных параметрах увеличение давления среды приводит к образованию на срезе двух косых скачков уплотнения АС и Л С, пересекающихся на оси. Косые скачки выходят на свободную границу струи (после пересечения в точке В углы косых скачков увеличиваются). Из точек С и i в поток распространяются волны разрежения, отражающиеся от свободной границы в виде волн уплотнения, и т. д. При некотором отношении давлений e = e нормальное пересечение косых скачков становится невозможным и система двух косых скачков перестраивается в мостообразный скачок. Последующее повышение еа вызывает деформацию мостообразного скачка и постепенный переход его в криволинейный, расположенный в выходном сечении сопла (при а = ек). [c.227]

Как известно (гл. 5), при обтекании угловой точки А (рис. 8.5,а) звуковым потоком, вытекающим в среду с пониженным давлением еа<е, возникает волна разрежения miAB, состоящая из множества характеристик. При пересечении волны граничная линия тока в точке А отклоняется на угол б. Слабые волны разрежения, попадающие на линию перехода в точках В, С, D под углом, меньшим л/2, отражаются от нее с обратным знаком, т. е. в виде волн уплотнения, так как внутри язычка скорости дозвуковые. От свободной границы струи (точки Е, F и т. д.) волна уплотнения отражается в виде волны разрежения, например ED, которая вновь попадает на линию перехода и снова отражается от нее волной уплотнения. [c.213]

Передача возмущений от границы струи на линию перехода продолжается и при меньших отношениях давлений. Следовательно, деформация язычка при изменении га будет происходить до тех пор, пока линии слабых возмущений (волны уплотнения), исходящие от звуковой линии АН, будут попадать на свободную границу струи на участке AG. Однако существует такое значение внешнего давления / , при котором линия перехода занимает стабильное положение дальнейшее снижение давления внешней среды ул<е не приводит к ее деформации. Этот режим соответствует такому положению предельной характеристики Д1П2, исходящей из точки А, при котором она касается линии перехода в точке Я и не пересекает свободную границу (рис. 8.5,г). Давление р было названо Ф. И. Франклем вторым критическим давлением (соответствующее отношение е, =р /ро выше определено как второе критическое отношение давлений). В этом характерном ре- [c.213]

Иначе говоря, повышение давления в некоторой точке порождает волну уплотнения, бегущую с некоторой скоростью во все стороны подобно волне, вызванной камием, брошенным в спокойную воду. [c.15]

Итак, в сжимаемой среде возмущение (повышение или пониже ние давления) распространяется в виде волны уплотнения или раз режения, фронт которой движется с некоторой скоростью D в направлении от источника возмущения. [c.16]

Рассмотрим волну, создаваемую движущимся телом. Всякое тело, будучи инертным, приобретает скорость постепенно. В начале движения оно создает слабое уплотнение, которое сразу же входит со скоростью звука, последующие же уплотнения будут все ролее сильными. В итоге создается волна уплотнения с постепенным нарастанием плотности от фронта к тылу (рис. 1.05, а). Однако скорости распространения отдельных точек волны не будут одинаковыми более сильные уплотнения характеризуются и более высокими температурами, поэтому они распространяются быстрее и дого няют передние точки волны. Через некоторое время наибольшее уплотнение оказывается у фронта волны, и эта волна становится ударной (рис. 1.05,6). [c.19]

Рассмотрим установившуюся стадию процесса, т. е. стадию, отделенную от начала и конца процесса деформации. Выделим зону уплотнения (зона 2 на рис. 47). В ней градиенты скорости, плотности и температуры велики. Введем подвижную систему координат XiAyi, которая движется равномерно и поступательно со скоростью D, равной скорости распространения волны уплотнения (зоны 2) в рассматриваемый момент. В этой системе координат процесс уплотнения в зоне 2 можно считать установившимся и общие уравнения механики сплошных сред (уравнения сохранения массы, количества движения и баланса энергии) принимают вид [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...