Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Среда идеальная

Если среда — идеальный газ, A pv) = О для изотермических процессов, то уравнение (1-63) можно записать так  [c.53]

При скоростях, сопоставимых со скоростью звука в газе и, тем более, превышающих ее, сжимаемость существенно влияет на характер гидродинамических явлений и учитывать ее часто бывает более важно, чем даже учитывать вязкость. Движение газов с учетом их сжимаемости составляет объект изучения в газовой динамике, где основную роль играют две модели среды идеальный (т. е. невязкий) газ и вязкий газ. В последние десятилетия получили широкое развитие разделы газовой динамики, в которых существенными являются электропроводимость, диссоциация молекул, степень разрежения и другие специфические особенности среды. Разработаны соответствующие модели этих сред и эффективные методы их исследования.  [c.23]


В соответствии с этим в общем случае назовем упруго-пластическую или жестко-пластическую среду идеально-пластической, если для всех процессов деформирования, происходящих без изменения температуры и физико-химических свойств среды, по-представляет собой фикси-  [c.424]

Методы сопротивления материалов 377 теории упругости вариационные 388 Модель линейно-упругого тела 319 Модели сред идеальных жестко-пластических 414  [c.564]

Среда идеально-пластическая 424  [c.566]

Таким образом, скорость звука в среде идеального газа выразится как  [c.46]

Бензин. Для этой среды идеальной парой уплотнительных материалов является графит и чугун. При наличии агрессивных компонентов в рабочей жидкости следует применять более стойкие по отношению к коррозии материалы.  [c.98]

Если среда идеальная, то тепловая внутренняя энергия есть функция только температуры  [c.17]

Таким образом, величина отношения a la) зависит во многом от знака выражения в квадратных скобках в формуле (5-90). Так как скорость звука в двухфазной среде меньше скорости звука в однофазной среде идеального газа, имеющего те же параметры, то все изложенное справедливо в области, где  [c.123]

Для анализа напряжений в композитных плитах обычно применяется макроскопический подход, в котором считается, что каждый слой, состоящий из волокон и матрицы, представляет собой однородную среду, идеально связанную с примыкающими слоями. Делается также важное предположение о том, что упругая среда анизотропна это предположение основано на том факте,  [c.418]

Возникновение локальных особенностей, т. е. стремление к бесконечности некоторых характеристик поля, следует рассматривать как расплату за слишком грубое и противоречивое моделирование реального явления. Причем речь идет не только о свойствах модельной среды (идеально упругое тело), но и о постановке задачи в целом, включая моделирование характера границы и свойств внешних объектов.  [c.30]

В последующих главах рассматривались простейшие модели сплошной среды идеальная (лишенная внутреннего трения) несжимаемая (капельная, обладающая капиллярными свойствами) жидкость или газ в условиях движения с малыми значениями числа Маха, характеризующего сжимаемость газа, и более общая модель идеального газа при больших до- и сверхзвуковых скоростях, когда свойство сжимаемости среды приобретает первостепенное значение. В последнем случае для определенности принятой модели приходилось еще дополнительно накладывать условие совершенства газа, выражаемого уравнением состояния газа,или задаваться наперед термодинамическим характером процесса движения газа (адиабатичность, изотермичность)..  [c.351]


Для большей наглядности в настояш ей главе будем ориентироваться на двумерные задачи и рассматривать только хрупкое разрушение, т. е. считать среду идеально упругой вплоть до разрыва, основываясь на условии нормального отрыва. Такие ограничения способствуют более успешной математизации и упорядочению курса теории трещин. В то же время в критериях разрушения будем допускать большую свободу выбора, в частности, кроме основополагающего энергетического критерия Гриффитса, введем в рассмотрение силовые критерии Дж. Ирвина, Г. И. Баренблатта и В. В. Новожилова [33, 1, 17], а также деформационные критерии Леонова — Панасюка — Дагдейла [18, 30] и другие.  [c.136]

Аберрации первого порядка (плоский резонатор). Представление о структуре поля в свободных от каких-либо аберраций резонаторах, не содержащих активной среды (идеальный пустой резонатор), ведущее свое происхождение из классических работ А. Г. Фокса и Т. Ли, Д. Д. Бойда и Д. П. Гордона, и также Л. А. Вайнштейна, следующее имеется набор распределений поля (типов колебаний или мод резонатора), воспроизводящихся при последовательных отражениях излучения от зеркал резонатора и обладающих наименьшим по сравнению со всеми другими распределениями поля потерями. Распределение поля в поперечных сечениях для резонаторов с плоскими зеркалами и прямоугольной апертурой приближенно описывается суперпозицией синусоид [1]  [c.65]

Чем больше скорость вытекания газа, тем больше кинетической энергии уходит с газами в окружаюш ую среду. Идеальный случай был бы при выталкивании газа со скоростью, равной скорости полета, т. е. при = о, тогда = 1-  [c.38]

Большую роль в снижении термических напряжений и получении качественной закалки играет правильный выбор охлаждающей среды. Идеальный охладитель должен охлаждать быстро в интервале минимальной устойчивости аустенита (500—600° С) и медленно в интервале образования наибольших закалочных напряжений (200—300° С).  [c.104]

Среда идеально однородная 117  [c.511]

Для решения вышеназванных проблем при анализе течений бингамовских сред авторами (А. В. Гноевой, Д. М. Климов, В. М. Чесноков, 1997) была предложена новая постановка таких задач и новые уравнения для их решения [16,20]. Сущность предложения заключается в следующем а) ядро течения такой среды принимается, в соответствии с моделью бингамовской среды, идеально пластичным телом (телом Сен-Венана) б) в текущей среде, в зависимости от ее напряженного состояния, различаются следующие области а) область сдвигового течения, в которой интенсивность напряжений больше предельного напряжения сдвига б) область идеально пластического течения, в которой интенсивность напряжений равна предельному напряжения сдвига в) граничными условиями являются на стенках  [c.12]

Если среда идеально изотропна, т. е. изотропная при t=to, она остается изотропной при любом то операторы (11.4) инва-  [c.164]

Идеально пластической называется среда, для которой поверхность пластичности фиксирована. В дальнейшем будем предполагать среду идеально пластической. В этом случае условие пластичности (1.1.1) не  [c.33]

Если истекающая среда — идеальная сжимаемая жидкость, для которой, помимо (7.10.7), отсутствует трение о стенки канала [Fw = 0), то известно, что критический поток реализуется, когда в горло канала (в минимальном сечении) или, в случае канала постоянного сечения (5" = 0) — на всей длине канала, скорость потока равна скорости звука v = ). Межфазная неравновесность и трение о стенку канала изменяют это каноническое положение.  [c.276]

Задача классической газодинамики состоит в первую очередь в том, чтобы объяснить и описать качественно главные свойства и особенности течений газа в различных условиях. Для этого в большинстве случаев достаточно рассмотреть движения, зависящие от двух координат от одной пространственной координаты и от времени—для неустановившихся движений, от двух пространственных координат — для установившихся движений. Кроме того, в классической газодинамике используется простейшая термодинамическая и механическая модель сжимаемой среды—идеальный в механическом отношении газ, представляющий собой двупараметрическую среду, частицы которой находятся при движении в состоянии локального термодинамического равновесия. При этих упрощениях основная масса результатов может быть получена аналитическими методами.  [c.8]


Согласно теории Римана скорость с распространения какой-либо точки профиля волны относительно неподвижной среды (идеальный газ) дается формулой  [c.376]

Количественная связь между касательными напряжениями и скоростями сдвига может быть различной. Установление наиболее общих законов этой связи составляет цель специальной науки — реологии. Реологические закономерности особенно важны для изучения движений некоторых специфических по своей микроструктуре жидкостей (рас-плавы пластических материалов, масляные краски, целлюлоза и др.). В настоящем курсе мы будем иметь дело преимущественно с двумя простейшими моделями жидкой или газообразной среды идеальной (без внутреннего трения) и вязкой (ньютоновской, с напряжением трения, пропорциональным скорости сдвига). Все газы и многие широко применяемые на практике жидкости (вода, глицерин, жидкие металлы) являются обычными ньютоновскими вязкими средами.  [c.12]

Если рабочая среда — идеальный газ, то  [c.100]

Упругий потенциал среды при описании плоских волн может иметь вид (2.22) и для некоторых анизотропных сред. Так будет выглядеть Ф, например, для слоистой среды, если фронт волны параллелен слоям, а слои изотропны. То же верно и для волокнистой среды, если волокна ортогональны фронту. К этому же типу функции Ф относится хорошо изученный в магнитной гидродинамике частный случай волокнистой среды - идеально проводящий сжимаемый газ с вмороженным в него магнитным полем (Куликовский, Любимов [1962]). Подробнее об этом будет сказано в 2.5.  [c.133]

В главах I и V рассматриваются уравнения динамики сплошной упругой среды, идеальной сжимаемой жидкости и уравнения стержней и пластин. Математические модели являются определенной идеализацией реальных сред или конструкций, поэтому основное внимание уделено выяснению областей применимости уравнений, установлению связи между уравнениями теории упругости и приближенными уравнениями динамики стержней и пластин.  [c.5]

В этой главе будем рассматривать влияние окружающей среды—идеальной сжимаемой жидкости — на распространение нестационарных волн в упругом теле. Реакция идеальной жидкости возникает в том случае, если при деформациях тела нормальные перемещения его поверхности, соприкасающейся с жидкостью, не равны тождественно нулю. Существует класс задач, когда взаимодействия с жидкостью не возникает. Это — распространение сдвиговых волн, поляризованных параллельно поверхности тела (волны 8Н). Например, при кручении кругового цилиндра, когда его поверхность лишь поворачивается не меняя положения в пространстве (см. 41), деформации цилиндра не зависят от того, погружен он в идеальную жидкость или находится в пустоте.  [c.284]

Другим связующим звеном является определяющее уравнение. В противоположность материалам классической механики сплошной среды (идеальная жидкость, идеально упругое тело) наиболее важные модели сплошной среды, представляющие интерес в настоящее время (вязкая жидкость, вязко-упругие материалы, вязко-пластические и пластические твердые тела и т. д.), обладают внутренним трением. Если элемент такого материала подвергается деформации, внутри этого элемента сейчас же возникает некоторое количество энтропии. Именно это обстоятельство и приводит нас к термодинамике, или, точнее, к термодинамике необратимых процессов.  [c.8]

Свободным полем называется однородная изотропная безграничная среда. Идеальное свободное поле, конечно, реализовать невозможно. Большая часть затрат и усилий, вложенных в гидроакустические измерения, вызвана необходимостью создать достаточно хорошее приближение к условиям свободного поля или как-нибудь обойти свободное поле . Отражающие границы, температурные градиенты, газовые пузырьки, морские организмы — все эти и другие факторы вносят свой вклад в искажение условий свободного поля. При измерении в сво-  [c.30]

Замкнутая система уравнений (1.4) является простейшей математической моделью сплошной среды (идеальной жидкости). Характерно, что при построении этой модели не нужно определять термодинамические свойства среды.  [c.10]

Таким образом, с точки зрения механики сплошной среды идеальная несжимаемая жидкость задается только значением плотности и теплоемкостью с Т),  [c.252]

Поскольку мы предполагаем, что вторая среда идеально проводящая,  [c.365]

Аналогично можно продолжить в полупространство и поле нормальных скоростей частиц, заданное на плоскости. Так, поршневое излучение получится, если плоскости 2 = 0 сообщить колебательное движение в направлении оси 2. Если нормальная скорость каждой точки плоскости равна v (t), то в полупространство побежит волна р = p v (t — z/ ). Такое излучение может быть создано колебаниями реальной пластины (отвлекаемся пока от конечных размеров пластины). Колебания пластины могут при этом иметь не только нормальную, но и касательную составляющую, однако излучение создаст только нормальная составляющая. Если среда — идеальная жидкость, то наличие касательных скоростей вообще никак не скажется на движении прилегающей среды на поверхности будет существовать разрыв касательной скорости между частицами границы и частицами среды. В реальной вязкой жидкости разрыва не будет — жидкость будет прилипать к пластине и касательные смещения последней создадут в жидкости короткие быстро затухающие вязкие волны (см. 19). Они практически никак не скажутся на создаваемой звуковой волне.  [c.98]


К задаче об одновременном действии двух монополей сводится также отыскание поля одного монополя при наличии в среде идеальной стенки. В 41 мы видели, что поле монополя при наличии абсолютно жесткой стенки совпадает с полем в среде без стенки, создаваемым данным монополем и его синфазно работающим изображением. Аналогично поле монополя при наличии абсолютно мягкой стенки (например, подводный излучатель вблизи свободной поверхности воды) такое же, как поле в отсутствие стенки при одновременной работе данного монополя и его зеркального изображения, работающего в противофазе с данным монополем.  [c.306]

Физически К,— К. с. выражают существованне жёсткой связи дпснсрсии световой волны (зависимости показателя преломлепня п от oi) и её поглощения. Уж о для простейшей среды — идеального атомарного газа с  [c.487]

Поскольку среда идеальная и несжимаемая, а течение жидкости всюду внежрь1ла 1<леда безвихревое, то существует погенциал возмущенных скоростей Ф(д-,> ,г,г) и справедливы соопношения  [c.31]

Для классических сред (идеальные жидкости и газы, упругие тела) это — дифференциальные уравнения, для релаксиру-ющих сред — интегродифференциальные и т. д.  [c.159]

Вопрос о возможной величине погрешности, возникающей в результате замены реальной среды идеальной при решении задач механикн методами теории упругости, был поставлен и решен Ф. С. Ясинским в 1897 г. [514]. Ф. С. Ясинский показал, что величина возможной ошибки зависит от размеров тела и степени неоднородности свойств микрообъемов материала. Согласно его концепции, реальную среду можно считать идеальной (в смысле применимости уравнений теории упругости), если сохраняется  [c.11]

Когда V—Уд значительно больше, чем у. а становится сиова равным нулю, и среда больше не поглощает. Будет ли среда идеально отражающей  [c.666]

Среда изотропна является изотропной тензорной фуншщей тензора скоростей деформации 3 . Покоящаяся среда "идеальна"  [c.5]

Если вторая среда идеально проводяш,ая, т. е 03 —> оо, то А = = йга оо и интегралы в (6.13) и (6.12) равны нулю. В этом случае  [c.373]


Смотреть страницы где упоминается термин Среда идеальная : [c.150]    [c.163]    [c.25]    [c.100]    [c.304]    [c.87]   
Механика сплошных сред (2000) -- [ c.154 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.10 , c.88 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.12 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.160 ]



ПОИСК



Буренин А. А., КовтанюкЛ.В. Остаточные напряжения у цилиндрической полости в идеальной упругопластической среде

ВОЛНЫ КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ В ГАЗАХ И ЖИДКОСТЯХ ИДЕАЛЬНАЯ СРЕДА Общие замечания

Взаимосвязь постановок задач в лагранжевом и эйлеровом пространстве. Идеально изотропная среда

Движение идеальных жестко-пластичных сред

Звуковые волны бесконечно малой амплитуды в идеальной среде

Идеальная среда невязкие жидкость и газ

Идеальная схема лучистого теплообмена при движущейся среде

Идеальная сыпучая среда

К теории идеально затвердевающих сред

К теории сжимаемых идеально пластических сред

Кузнецов Е.Е., Матченко И.Н., МатченкоН.М. К построению теории идеальной пластичности ортотропных сред

Линейная акустика идеальной среды

Малые деформации. Б. Энергия деформации обобщенной упругой среды при конечных деформациях Конечные деформации изотропной идеально упругой несжимаемой среды

Миронов Б. Г. К теории анизотропной идеально-пластической среды

Модели сред идеальных жестко-пластических

Модели сред идеальных жестко-пластических с упрочнением

Модели сред идеальных упруго-пластических

Неголономиое уравнение состояния пузырьковой жидкости. Коэффициенты дисперсии и диссипации (G1). Уравнения акустики идеальной линейной малосжимасмой среды. Простые волны

О плоских течениях идеально жесткопластической среды

Об общих соотношениях теории идеальной пластичности и статики сыпучей среды

Об общих уравнениях теории идеальной пластичности и статики сыпучей среды

Об учете сжимаемости в теории идеально пластических сред

Обобщение Прандтлем понятия идеально пластичной среды Применение к течению твердых тел в условиях плоского напряженного состояния, иллюстрируемое соответствующими изогональными линиями скольжения

Общие свойства безвихревых движений идеальной среды. Плоское безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости

Организация многоканальной связи в идеальной линзоподобной среде с минимальными потерями энергии

Отражательная способность идеальных поверхностей две диэлектрические среды

Отражательная способность идеальных поверхностей две диэлектрические среды диэлектрическая и проводящая среды

ПРОСТЕЙШИЕ МОДЕЛИ ЖИДКИХ СРЕД Идеальная жидкость и тензор напряжений для нее

Плоские течения идеально пластической среды

Плоское предельное равновесие идеально-связной среды

Поверхности разрыва внутри идеальных сжимаемых сред

Поверхность векторная в идеальной сжимаемой среде

Предположение об идеальности сред

Примеры идеальных и вязких сред и их термодинамические свойства. Теплопроводность

Равновесие идеально текучей среды

Результаты расчетов A(PS)IA(PPS) для идеально упругих сред

Результаты расчетов Л(Р5)А(Р55) для идеально упругих и поглощающих сред

Сдавливание сжимаемого идеально пластического слоя шероховатыми плитами. Обобщение решения Упрочняющееся пластическое тело. Сложные среды

Среда идеальная жестко-пластичная

Среда идеальная пластичная

Среда идеально однородная

Среда идеально-пластическая

Среда идеально-пластическая упрочняющаяся

Среда несжимаемая идеальная

Среда сжимаемая идеальная

Среда сплошная идеальная жестко-пластичная

ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНО СЫПУЧИХ И ОБОБЩЕННО ПЛАСТИЧНЫХ СРЕД Равновесие идеально сыпучего материала. Обобщение представления об идеально пластичной среде

Упруговязко-идеально пластическая среда

Уравнения акустики идеальной линейной малосжимаемой среды. Простые волны

Уравнения движения идеальной жидкости в сплошной среды

Уравнения идеально сыпучей среды

Уравнения идеально сыпучей среды форме Кёттера

Уравнения идеально сыпучей среды цилиндрических координатах

Уравнения теории идеально сыпучей среды в форме Кёттера

Условие равновесия абсолютно твердого идеально текучей среды

Шемякин Е. И. Диссипативная функция в моделях идеальных упругопластических сред



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте