Среда идеальная

Если среда — идеальный газ, A pv) = О для изотермических процессов, то уравнение (1-63) можно записать так [c.53]

При скоростях, сопоставимых со скоростью звука в газе и, тем более, превышающих ее, сжимаемость существенно влияет на характер гидродинамических явлений и учитывать ее часто бывает более важно, чем даже учитывать вязкость. Движение газов с учетом их сжимаемости составляет объект изучения в газовой динамике, где основную роль играют две модели среды идеальный (т. е. невязкий) газ и вязкий газ. В последние десятилетия получили широкое развитие разделы газовой динамики, в которых существенными являются электропроводимость, диссоциация молекул, степень разрежения и другие специфические особенности среды. Разработаны соответствующие модели этих сред и эффективные методы их исследования. [c.23]

В соответствии с этим в общем случае назовем упруго-пластическую или жестко-пластическую среду идеально-пластической, если для всех процессов деформирования, происходящих без изменения температуры и физико-химических свойств среды, по-представляет собой фикси- [c.424]

Методы сопротивления материалов 377 теории упругости вариационные 388 Модель линейно-упругого тела 319 Модели сред идеальных жестко-пластических 414 [c.564]

Среда идеально-пластическая 424 [c.566]

Таким образом, скорость звука в среде идеального газа выразится как [c.46]

Бензин. Для этой среды идеальной парой уплотнительных материалов является графит и чугун. При наличии агрессивных компонентов в рабочей жидкости следует применять более стойкие по отношению к коррозии материалы. [c.98]

Если среда идеальная, то тепловая внутренняя энергия есть функция только температуры [c.17]

Таким образом, величина отношения a la) зависит во многом от знака выражения в квадратных скобках в формуле (5-90). Так как скорость звука в двухфазной среде меньше скорости звука в однофазной среде идеального газа, имеющего те же параметры, то все изложенное справедливо в области, где [c.123]

Для анализа напряжений в композитных плитах обычно применяется макроскопический подход, в котором считается, что каждый слой, состоящий из волокон и матрицы, представляет собой однородную среду, идеально связанную с примыкающими слоями. Делается также важное предположение о том, что упругая среда анизотропна это предположение основано на том факте, [c.418]

Возникновение локальных особенностей, т. е. стремление к бесконечности некоторых характеристик поля, следует рассматривать как расплату за слишком грубое и противоречивое моделирование реального явления. Причем речь идет не только о свойствах модельной среды (идеально упругое тело), но и о постановке задачи в целом, включая моделирование характера границы и свойств внешних объектов. [c.30]

В последующих главах рассматривались простейшие модели сплошной среды идеальная (лишенная внутреннего трения) несжимаемая (капельная, обладающая капиллярными свойствами) жидкость или газ в условиях движения с малыми значениями числа Маха, характеризующего сжимаемость газа, и более общая модель идеального газа при больших до- и сверхзвуковых скоростях, когда свойство сжимаемости среды приобретает первостепенное значение. В последнем случае для определенности принятой модели приходилось еще дополнительно накладывать условие совершенства газа, выражаемого уравнением состояния газа,или задаваться наперед термодинамическим характером процесса движения газа (адиабатичность, изотермичность).. [c.351]

Для большей наглядности в настояш ей главе будем ориентироваться на двумерные задачи и рассматривать только хрупкое разрушение, т. е. считать среду идеально упругой вплоть до разрыва, основываясь на условии нормального отрыва. Такие ограничения способствуют более успешной математизации и упорядочению курса теории трещин. В то же время в критериях разрушения будем допускать большую свободу выбора, в частности, кроме основополагающего энергетического критерия Гриффитса, введем в рассмотрение силовые критерии Дж. Ирвина, Г. И. Баренблатта и В. В. Новожилова [33, 1, 17], а также деформационные критерии Леонова — Панасюка — Дагдейла [18, 30] и другие. [c.136]

Аберрации первого порядка (плоский резонатор). Представление о структуре поля в свободных от каких-либо аберраций резонаторах, не содержащих активной среды (идеальный пустой резонатор), ведущее свое происхождение из классических работ А. Г. Фокса и Т. Ли, Д. Д. Бойда и Д. П. Гордона, и также Л. А. Вайнштейна, следующее имеется набор распределений поля (типов колебаний или мод резонатора), воспроизводящихся при последовательных отражениях излучения от зеркал резонатора и обладающих наименьшим по сравнению со всеми другими распределениями поля потерями. Распределение поля в поперечных сечениях для резонаторов с плоскими зеркалами и прямоугольной апертурой приближенно описывается суперпозицией синусоид [1] [c.65]

Чем больше скорость вытекания газа, тем больше кинетической энергии уходит с газами в окружаюш ую среду. Идеальный случай был бы при выталкивании газа со скоростью, равной скорости полета, т. е. при = о, тогда = 1- [c.38]

Большую роль в снижении термических напряжений и получении качественной закалки играет правильный выбор охлаждающей среды. Идеальный охладитель должен охлаждать быстро в интервале минимальной устойчивости аустенита (500—600° С) и медленно в интервале образования наибольших закалочных напряжений (200—300° С). [c.104]

Среда идеально однородная 117 [c.511]

Для решения вышеназванных проблем при анализе течений бингамовских сред авторами (А. В. Гноевой, Д. М. Климов, В. М. Чесноков, 1997) была предложена новая постановка таких задач и новые уравнения для их решения [16,20]. Сущность предложения заключается в следующем а) ядро течения такой среды принимается, в соответствии с моделью бингамовской среды, идеально пластичным телом (телом Сен-Венана) б) в текущей среде, в зависимости от ее напряженного состояния, различаются следующие области а) область сдвигового течения, в которой интенсивность напряжений больше предельного напряжения сдвига б) область идеально пластического течения, в которой интенсивность напряжений равна предельному напряжения сдвига в) граничными условиями являются на стенках [c.12]

Если среда идеально изотропна, т. е. изотропная при t=to, она остается изотропной при любом то операторы (11.4) инва- [c.164]

Идеально пластической называется среда, для которой поверхность пластичности фиксирована. В дальнейшем будем предполагать среду идеально пластической. В этом случае условие пластичности (1.1.1) не [c.33]

Если истекающая среда — идеальная сжимаемая жидкость, для которой, помимо (7.10.7), отсутствует трение о стенки канала [Fw = 0), то известно, что критический поток реализуется, когда в горло канала (в минимальном сечении) или, в случае канала постоянного сечения (5" = 0) — на всей длине канала, скорость потока равна скорости звука v = ). Межфазная неравновесность и трение о стенку канала изменяют это каноническое положение. [c.276]

Задача классической газодинамики состоит в первую очередь в том, чтобы объяснить и описать качественно главные свойства и особенности течений газа в различных условиях. Для этого в большинстве случаев достаточно рассмотреть движения, зависящие от двух координат от одной пространственной координаты и от времени—для неустановившихся движений, от двух пространственных координат — для установившихся движений. Кроме того, в классической газодинамике используется простейшая термодинамическая и механическая модель сжимаемой среды—идеальный в механическом отношении газ, представляющий собой двупараметрическую среду, частицы которой находятся при движении в состоянии локального термодинамического равновесия. При этих упрощениях основная масса результатов может быть получена аналитическими методами. [c.8]

Согласно теории Римана скорость с распространения какой-либо точки профиля волны относительно неподвижной среды (идеальный газ) дается формулой [c.376]

Количественная связь между касательными напряжениями и скоростями сдвига может быть различной. Установление наиболее общих законов этой связи составляет цель специальной науки — реологии. Реологические закономерности особенно важны для изучения движений некоторых специфических по своей микроструктуре жидкостей (рас-плавы пластических материалов, масляные краски, целлюлоза и др.). В настоящем курсе мы будем иметь дело преимущественно с двумя простейшими моделями жидкой или газообразной среды идеальной (без внутреннего трения) и вязкой (ньютоновской, с напряжением трения, пропорциональным скорости сдвига). Все газы и многие широко применяемые на практике жидкости (вода, глицерин, жидкие металлы) являются обычными ньютоновскими вязкими средами. [c.12]

Если рабочая среда — идеальный газ, то [c.100]

Упругий потенциал среды при описании плоских волн может иметь вид (2.22) и для некоторых анизотропных сред. Так будет выглядеть Ф, например, для слоистой среды, если фронт волны параллелен слоям, а слои изотропны. То же верно и для волокнистой среды, если волокна ортогональны фронту. К этому же типу функции Ф относится хорошо изученный в магнитной гидродинамике частный случай волокнистой среды - идеально проводящий сжимаемый газ с вмороженным в него магнитным полем (Куликовский, Любимов [1962]). Подробнее об этом будет сказано в 2.5. [c.133]

В главах I и V рассматриваются уравнения динамики сплошной упругой среды, идеальной сжимаемой жидкости и уравнения стержней и пластин. Математические модели являются определенной идеализацией реальных сред или конструкций, поэтому основное внимание уделено выяснению областей применимости уравнений, установлению связи между уравнениями теории упругости и приближенными уравнениями динамики стержней и пластин. [c.5]

В этой главе будем рассматривать влияние окружающей среды—идеальной сжимаемой жидкости — на распространение нестационарных волн в упругом теле. Реакция идеальной жидкости возникает в том случае, если при деформациях тела нормальные перемещения его поверхности, соприкасающейся с жидкостью, не равны тождественно нулю. Существует класс задач, когда взаимодействия с жидкостью не возникает. Это — распространение сдвиговых волн, поляризованных параллельно поверхности тела (волны 8Н). Например, при кручении кругового цилиндра, когда его поверхность лишь поворачивается не меняя положения в пространстве (см. 41), деформации цилиндра не зависят от того, погружен он в идеальную жидкость или находится в пустоте. [c.284]

Другим связующим звеном является определяющее уравнение. В противоположность материалам классической механики сплошной среды (идеальная жидкость, идеально упругое тело) наиболее важные модели сплошной среды, представляющие интерес в настоящее время (вязкая жидкость, вязко-упругие материалы, вязко-пластические и пластические твердые тела и т. д.), обладают внутренним трением. Если элемент такого материала подвергается деформации, внутри этого элемента сейчас же возникает некоторое количество энтропии. Именно это обстоятельство и приводит нас к термодинамике, или, точнее, к термодинамике необратимых процессов. [c.8]

Свободным полем называется однородная изотропная безграничная среда. Идеальное свободное поле, конечно, реализовать невозможно. Большая часть затрат и усилий, вложенных в гидроакустические измерения, вызвана необходимостью создать достаточно хорошее приближение к условиям свободного поля или как-нибудь обойти свободное поле . Отражающие границы, температурные градиенты, газовые пузырьки, морские организмы — все эти и другие факторы вносят свой вклад в искажение условий свободного поля. При измерении в сво- [c.30]

Замкнутая система уравнений (1.4) является простейшей математической моделью сплошной среды (идеальной жидкости). Характерно, что при построении этой модели не нужно определять термодинамические свойства среды. [c.10]

Таким образом, с точки зрения механики сплошной среды идеальная несжимаемая жидкость задается только значением плотности и теплоемкостью с Т), [c.252]

Поскольку мы предполагаем, что вторая среда идеально проводящая, [c.365]

Аналогично можно продолжить в полупространство и поле нормальных скоростей частиц, заданное на плоскости. Так, поршневое излучение получится, если плоскости 2 = 0 сообщить колебательное движение в направлении оси 2. Если нормальная скорость каждой точки плоскости равна v (t), то в полупространство побежит волна р = p v (t — z/ ). Такое излучение может быть создано колебаниями реальной пластины (отвлекаемся пока от конечных размеров пластины). Колебания пластины могут при этом иметь не только нормальную, но и касательную составляющую, однако излучение создаст только нормальная составляющая. Если среда — идеальная жидкость, то наличие касательных скоростей вообще никак не скажется на движении прилегающей среды на поверхности будет существовать разрыв касательной скорости между частицами границы и частицами среды. В реальной вязкой жидкости разрыва не будет — жидкость будет прилипать к пластине и касательные смещения последней создадут в жидкости короткие быстро затухающие вязкие волны (см. 19). Они практически никак не скажутся на создаваемой звуковой волне. [c.98]

К задаче об одновременном действии двух монополей сводится также отыскание поля одного монополя при наличии в среде идеальной стенки. В 41 мы видели, что поле монополя при наличии абсолютно жесткой стенки совпадает с полем в среде без стенки, создаваемым данным монополем и его синфазно работающим изображением. Аналогично поле монополя при наличии абсолютно мягкой стенки (например, подводный излучатель вблизи свободной поверхности воды) такое же, как поле в отсутствие стенки при одновременной работе данного монополя и его зеркального изображения, работающего в противофазе с данным монополем. [c.306]

Физически К,— К. с. выражают существованне жёсткой связи дпснсрсии световой волны (зависимости показателя преломлепня п от oi) и её поглощения. Уж о для простейшей среды — идеального атомарного газа с [c.487]

Поскольку среда идеальная и несжимаемая, а течение жидкости всюду внежрь1ла 1<леда безвихревое, то существует погенциал возмущенных скоростей Ф(д-,> ,г,г) и справедливы соопношения [c.31]

Для классических сред (идеальные жидкости и газы, упругие тела) это — дифференциальные уравнения, для релаксиру-ющих сред — интегродифференциальные и т. д. [c.159]

Вопрос о возможной величине погрешности, возникающей в результате замены реальной среды идеальной при решении задач механикн методами теории упругости, был поставлен и решен Ф. С. Ясинским в 1897 г. [514]. Ф. С. Ясинский показал, что величина возможной ошибки зависит от размеров тела и степени неоднородности свойств микрообъемов материала. Согласно его концепции, реальную среду можно считать идеальной (в смысле применимости уравнений теории упругости), если сохраняется [c.11]

Когда V—Уд значительно больше, чем у. а становится сиова равным нулю, и среда больше не поглощает. Будет ли среда идеально отражающей [c.666]

Среда изотропна является изотропной тензорной фуншщей тензора скоростей деформации 3 . Покоящаяся среда "идеальна" [c.5]

Если вторая среда идеально проводяш,ая, т. е 03 —> оо, то А = = йга оо и интегралы в (6.13) и (6.12) равны нулю. В этом случае [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...