Линии напряженности

Высокие местные напряжения возникают также в местах передачи давления от одного тела другому. Если начальный контакт тел происходит в одной точке или по линии, напряжения называют контактными, если начальный контакт происходит по некоторой площадке конечных размеров, принято говорить о напряжениях смятия (рис. 11.44). [c.79]

Из формулы (66) следует, что во всех точках, равноудаленных по одну сторону от нейтральной линии, напряжения одинаковы. На рис. 23 приведена эпюра нормальных напряжений при чистом простом изгибе. [c.207]

Линии напряженности электрического поля. Линией, напряженности электрического поля называется линия, касательная к которой в каждой точке совпадает с вектором напряженности Ё. [c.134]

Линии напряженности электростатического поля начинаются на положительных электрических зарядах и кончаются на отрицательных электрических зарядах или уходят в бесконечность. [c.134]

Распределение линий напряженности вокруг точечного заряда показано на рисунке 130, а, б. [c.135]

Приблизительно однородным является электрическое поле между двумя разноименно заряженными плоскими металлическими пластинами. Линии напряженности в однородном электрическом поле параллельны друг другу (рис. 133). [c.135]

Вычислим работу при перемещении электрического заряда в однородном электрическом поле с напряженностью Е. Если перемещение заряда происходило по линии напряженности поля на расстояние Ad = d,—d2 (рис. 134), то работа равна [c.136]

Между двумя любыми точками на эквипотенциальной поверхности разность потенциалов равна нулю, поэтому работа сил электрического поля при любом перемещении заряда по эквипотенциальной поверхности равна нулю. Это означает, что вектор силы F3 в любой точке траектории движения заряда по эквипотенциальной поверхности перпендикулярен вектору скорости. Следовательно, линии напряженности электростатического поля перпендикулярны эквипотенциальной поверхности. [c.139]

Эквипотенциальные поверхности однородного электрического поля представляют собой плоскости, перпендикулярные линиям напряженности (рис. 137). [c.139]

Следовательно, напряжение U между двумя точками в однородном электрическом поле, расположенными по одной линии напряженности, равно произведению модуля вектора напряженности Е поля на расстояние d между этими точками [c.140]

Линии магнитной индукции 170 Линии напряженности 134 Лупа 274 Луч 226 [c.361]

Представим картину линий напряженности электрического поля, создаваемого зарядом при таком движении, в момент времени t At. До точек, находящихся за пределами сферы ра- [c.56]

К подсчету отношения поперечной и продольной компонент поля в области излома линий напряженности [c.57]

Учитывая непрерывность силовых линий, можно поле изобразить так, как показано на рис. 1,20. Изломы на линиях между сферами г = с (t — At) г = t характеризуют поле излучения, распространяющегося со скоростью с от источника. Рассмотрим одну из линий напряженности этого поля, проходящую через точку наблюдения О на расстоянии г от начала координат (рис. 1.21). Направление на О составляет угол 9 с осью 2. Из рис. 1.21 легко найти отношение поперечной и продольной компонент поля в изломе [c.57]

Если, в некоторой области одно семейство линий скольжения образовано прямыми, то вдоль каждой прямой линии напряжения постоянны. Это следует из (IX.20). При прямолинейности двух семейств в некоторой области напряжения в ней распределены равномерно, а параметры и т] постоянны. Если несколько отрезков линий скольжения семейства р прямые, то все отрезки линий р, отсекаемые линиями семейства а, прямые и имеют одинаковую длину. Это свойство тождественно и для характеристик семейства а. [c.117]

Если в однородном поле перпендикулярно линиям напряженности расположена плоская поверхность площадью S, то поток напряженности через нее [c.109]

Пользуясь понятием напряженности поля тяготения, его можно изобразить графически с помощью линий напряженности, или силовых линий. [c.100]

Линией напряженности (силовой линией) называют такую линию, в каждой точке которой (рис. 81) вектор напряженности на- [c.100]

Так как напряженность поля в каждой его точке имеет лишь одно направление, то линии напряженности никогда не могут пересекаться. С помощью линий напряженности изображают не только направление вектора напряженности, но и его значение. Для этого условились проводить эти линии так, чтобы число и.х, пронизывающих площадь поверхности, расположенной перпендикулярно им, было пропорционально значению напряженности поля в данном месте. Поэтому в тех местах поля, где напряженность меньше, линии напряженности проходят менее густо, чем там, где напряженность больше. [c.101]

Если в некоторой области поля его напряженность практически остается постоянной, то поле в пределах этой области называют однородным. Например, вблизи поверхности Земли сила тяжести практически постоянна и поэтому поле тяготения можно считать однородным, но, конечно, в тех пределах, когда изменениями силы тяжести с высотой над земной поверхностью можно пренебречь. Очевидно, что линии напряженности в однородном поле параллельны вектору напряженности и отстоят друг от друга на одинаковом расстоянии. Поле называется центральным, если в каждой его точке вектор напряженности направлен по радиусу, проведенному из центра поля. Например, центральным является поле тяготения, создаваемое неподвижной материальной точкой. Весьма часто наряду с полем тяготения, создаваемым телом, приходится учитывать и поля тяготения других тел. Так, на поле тяготения Земли накладываются поля, создаваемые Солнцем, Луной и другими планетами солнечной системы. [c.101]

На рис. 84 показаны сечения эквипотенциальных поверхностей суммарного поля тяготения двух шарообразных" масс (ш1 / 2 = = 4 1). Из определения эквипотенциальной поверхности вытекает, что движение по ней материальной точки не связано с работой силы тяжести (Аф = 0). Это означает, что сила тяготения, действующая на материальную точку, движущуюся по эквипотенциальной поверхности, должна быть всегда направлена по нормали к этой поверхности. Поэтому линии напряженности поля также должны быть направлены по нормали к эквипотенциальной поверхности во [c.104]

Если провести в данном поле линию, во всех точках которой вектор напряженности касателен к ней, то мы получим линию напряженности, которая аналогична линии тока в стационарном поле скоростей. [c.179]

Линии напряженности проводят обычно так, чтобы через единицу площади А5п, нормальной к ним, проходило число линий А1 е, равное значению местной напряженности поля [c.179]

В диэлектрике, в отличие от пустоты, где линии напряженности тянутся от одних свободных зарядов до других или уходят в бесконечность, часть линий напряженности должна обрываться на связанных зарядах, возникающих вследствие поляризации. [c.179]

Нетрудно показать, что линии вектора индукции (в отличие от линий напряженности) в направлении нормали к незаряженной поверхности раздела двух сред ) сохраняются, обрываясь только на свободных зарядах, а тангенциальные составляющие терпят разрыв [c.179]

Аналогично линиям напряженности, которые характеризуют магнитное поле в пустоте, можно построить пинии магнитной индукции. Через единицу поверхности, нормальной к линиям индукции, проводят число линий, равное местному значению вектора индукции полное число линий индукции, пересекающих нормальную к ним элементарную площадку ASn, составляет элементарный поток магнитной индукции [c.189]

Если на стенках поддерживается разность потенциалов, то возникает электрический ток jz, индуцирующий собственное магнитное поле, линии напряженности которого по правилу буравчика направлены перпендикулярно к плоскости течения (по оси у). [c.224]

Вольт на метр равен напряженности однородного электрического поля, создаваемой разностью потенциалов 1 В между точками, находящимися на расстоянии 1 м на линии напряженности поля. [c.14]

Колебания тока в сверхпроводящем кольце. Если магнитный поток сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, в результате изменения внешнего магнитного поля равномерно возрастает со временем, то по закону электромагнитной индукции Фарадея в кольце индуцируется сверхпроводящий ток, увеличивающийся со временем. При достижении плотностью тока критического значения сверхпроводимость разрушается и сверхпроводящий ток исчезает. Исчезновение тока создает условия для возникновения сверхпроводящего состояния. Продолжающее возрастать магнитное поле снова индуцирует возрастающий сверх проводящий ток, который при достижении критического значения ликвидирует сверхпроводимость, и т. д. Следует обратить внимание, что физическим содержанием закона электромагнитной индукции Фарадея является возникновение вихревого электрического поля в результате изменения магнитного поля. При росте с постоянной скоростью магнитного потока сквозь площадь, ограниченную сверхпроводящим кольцом, линии напряженности электрического поля являются окружностями, концентрическими с центром кольца. Напряженность электрического поля вдоль каждой линии постоянна. Поэтому можно сказать, что в рассмотренном выше явлении речь шла о протекании сверхпроводящего тока в постоянном электрическом поле, и окончательный результат сформулировать так [c.374]

Формула (15.10.3) и соответствующая конфигурация пластической области относятся только к случаю тупоугольного клина. Если угол б > л/2 и клин остроуголен, области 7 и III налагаются друг на друга. В этом случае строится решение с линией разрыва напряжений, как показано на рис. 15.11.1. Характеристики в областях АОС и ВОС прямолинейны, они отходят от сторон угла, составляя с ним углы п/4 (на рисунке показаны только характеристики одного семейства). На линии ОС должны быть непрерывны нормальное к этой линии напряжение о и касательное т , тогда как напряжение От, показанное на том же рисунке справа, может претерпевать разрыв. Составим поэтому те общие условия, которые должны выполняться на линии разрыва напряжений. Будем обозначать индексами плюс и минус величины, относящиеся к разным сторонам линии разрыва. Условия непрерывности а и Тп но формулам (15.10.1) могут быть записаны следующим образом [c.513]

Линия напряжением 36 В и ниже [c.244]

Определяя направление векто ра в различных точ1сах пространства, можно представить картину распределения линий напряженности электрического поля. Для двух одноименных зарядок эта картина имеет вид, показанный на рисунке 131, для разно-нменных — на рисунке 132. [c.135]

Вихрелое олектричсское поле отличается от электростатического поля тем, что оно не связано с электрическими зарядами, его линии напряженности прадстав-ляют собой замкнутые линии. Работа сил вихревого электрического поля при движении электри- [c.189]

Излом линий напряженности электрического ао.чн ускоренно дви-жущсчся точечного заряда [c.57]

Аналогично расщепляется линия поглощения при прохождении света сквозь исследуемое вещество в направлении линий напряженности внещнего магнитного поля. Это позволяет установить, как изменяется разность показателей преломления ( лев — пр). определяющая угол вращения плоскости поляризации вблизи расщепленной в продольном магнитном по.те линии поглощения. Проще всего провести такую оценку графически. Для этого воспользуемся графиком изменения показателя преломления вблизи линии поглощения (см.рис. 4.6). Сместив этот график вправо и влево на получим две дисперсион- [c.167]

На рисунке 19 изображена конфигурация электрического поля (сплошные линии — эквипотенциальные поверхности, пунктирные— линии напряженности). В первой половине щели частица приближается под действием поля к средней плоскости РР (фокусируется). Во второй половине щели частица удаляется от средней плоскости (дефокусируется). [c.65]

Вольт на метр равен ньютону на кулон [38 Вольт на метр равен напряженности однородного электрического поля, создаваемого разностью потенциалов 1 В между точками, иаходяпщмися на расстоянии 1 м на линии напряженности поля [53] (см. также с. 119, 120). [c.109]

Через единицу поверхности Л5 , нормальной к линиям магнитной напряженности, проводят, как это принято в теории поля, число линий, равное значению напряженности. Если нормаль к площадке AS расположена под углом а к линиям напряженности, то имеем Д5 = Д5соза, откуда общее число линий [c.186]

Так как линии напряженности магнитного поля лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению тока, то проекция плотности тока /г (рис. 13.7) связана только с проекциями и Н напряженностей магнитного поля в той же точке пространства. Циркуляция вектора напряженности по бесконечно малому контуру abed состоит из следующих слагаемых (обход против часовой стрелки) [c.193]

Это решение соответствует неколебательному процессу в линии (напряжение и ток постоянны). Во втором случае — последовательность стремится к преде, 1ьному циклу с корнями (см. 5.4) [c.356]

Эсновное препятствие для применения влагомеров этого типа в производственных условиях — трудности, связанные с введением материалов в волновод и привязкой их к поточным линиям. Их применяют для контроля влажности листовых материалов и жидкостей. Для тонких листовых и нитевидных материалов (бумага, текстильные ткани, синтетические волокна) в измерительном волноводе делают узкую прорезь по оси волновода вдоль линии напряженности электрического поля. [c.256]

Ларморова прецессия скажется в том, что каждая гармоническая составляющая Avq, появляющаяся в разложении невозмущенного движения, распадается в магнитном поле на три составляющих прямолинейную, вдоль линий напряженности магнитного поля с прежней частотой и две круговых с частотами fevo-j-o и — о, с движениями в противоположных направлениях в плоскости, перпендикулярной вектору напряженности поля. Таким образом, разложение будет иметь вид [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...