Температура Частота распределения

Выносливость деталей в отличие от образцов в значительной мере зависит от одновременного действия следующих факторов 1) напряженного состояния, вызванного условиями нагружения 2) неравномерности распределения и концентрации напряжений 3) влияния абсолютных размеров, масштабного фактора 4) состояния поверхностного слоя и действия остаточных напряжений 5) влияния эксплуатационных условий (коррозии, температуры, частоты нагружения и т.д.). [c.211]

Замечательным примером колебаний механической системы вблизи положения равновесия является случай твердого тела, молекулы которого расположены вблизи положения равновесия, но находятся в состоянии непрерывных беспорядочных колебаний в связи с тепловым движением. Все эти колебания могут быть аналитически изображены одной С-точкой, помещенной в ЗЛ/-мер-ном евклидовом пространстве, где N — число молекул, составляющих твердое тело. Движение С-точки можно представить в виде гармонических колебаний определенных частот вдоль взаимно перпендикулярных осей. Каждой степени свободы отвечает одна ось. Спектр этих колебаний простирается от очень низких упругих и акустических частот вплоть до очень высоких инфракрасных частот. Распределение амплитуд и фаз определяется статистическими законами и является функцией абсолютной температуры Т. [c.187]

В первую очередь лучше анализировать следующие зави-си.мости аварийности машин от температуры эксплуатации распределение годового количества поломок по месяцам года по температурным интервалам изменение относительной частоты поломок при изменении температуры. Такие закономерности могут быть построены для группы машин, отдельной машины и конкретных деталей. При этом можно выяснить специфические особенности работы машины в конкретном районе эксплуатации. [c.16]

Рис. 4. Частота распределения переходных температур при энергии разрушения 2 кгс- м для листов с разрушенных судов (Вильямс, 1954 г.)

Прежде всего рассчитаем вклад одной молекулы в поляризацию. Пусть в направлении х пространственной системы координат х, у, г) на молекулу действует поле Е(ге)х С компонентами на частотах fi и /2, а в направлении у — поле Ещу с частотой fi, слабое по сравнению с полем ( ,). Как было указано в введении к настоящей главе, под величинами ( ,). следует понимать эффективные поля, действующие в месте нахождения молекулы на связи между ( ). и напряженностью макроскопического поля Е, при заданных условиях мы остановимся ниже в данном параграфе. Рассчитаем ориентацию молекулы в сильном поле в направлении х. Вследствие специальной формы эллипсоида поляризуемости нас интересует только положение оси X относительно пространственной системы координат. Это положение задается углами и Ф (см. фиг. 12). Вероятность того, что ось X молекулы образует углы, заключенные в пределах й, + dO и Ф, Ф + Фж, при температуре определяется распределением Больцмана [c.121]

Характер кривых собственных частот отображает заметное воздействие частоты вращения на частоты низших форм и влияние температурного состояния лопаток, которые учитываются при расчете собственных частот. Следует иметь в виду, что при расчете собственных частот распределение температур вдоль турбинных лопаток следует брать соответственно режиму. На максимальных оборотах температуры лопаток максимальны, на крейсерских режимах, тем более на малых оборотах —температуры умеренные и низкие. Температурные графики строятся на основе опытных данных. [c.274]

Определив лагранжеву функцию распределения пульсаций температуры по частотам fx ( ) выражением [c.82]

Лагранжева функция распределения пульсаций температуры по частотам, определяемая выражением (2.154), зависит лишь от параметров поля пульсирующих скоростей. В то же время, как ясно видно из уравнения (2.153), интенсивность пульсаций температуры определяется не только характеристиками поля пульсирующих скоростей, но и средним градиентом температуры. [c.85]

На рис. 14.4 показаны экспериментальное спектральное распределение энергии излучения абсолютно черного тела при постоянной температуре (сплошная кривая /) и теоретическая кривая Рэлея— Джинса (пунктирная кривая 2). В рамках классической физики не удается, как это мы видели, описать теоретически всю экспериментальную кривую другими словами, невозможно определить явный вид функции Кирхгофа при любой температуре и частоте. Эта задача в начале нашего века (1900 г.) была успешно решена М. Планком. [c.331]

В табл. 6.13 представлены результаты вероятностного анализа при учете технологических факторов на фоне детерминированного воздействия эксплуатационных факторов, которое выражается в виде различных сочетаний напряжения, частоты и температуры окружающей среды. Эти сочетания определялись с помощью матрицы коэффициентов влияния, фрагмент которой приведен в табл. 6.11. Здесь приведены только границы разброса потребляемой мощности в номинальном режиме работы, пускового тока и времени разгона, хотя по каждому показателю были получены и гистограммы распределений. Эти данные позволяют выявить неблагоприятные сочетания внешних воздействий по различным рабочим показателям. В данном случае седьмой вариант эксплуатационных воздействий оказывается неблагоприятным по уровням потребляемой мощности и пускового тока, а восьмой — по уровню времени разгона. На рис. 6.42 представлены гистограммы распределения значений номинального тока в различных условиях испытаний, которые дают [c.262]

Эта зависимость хорошо согласуется с экспериментальными данными в узком интервале температур вблизи О К. При более высоких температурах (Тс вп) такого хорошего согласия уже не наблюдается. Это связано с тем, что при выводе формулы (6.32) для энергии были сделаны достаточно большие упрощения. В частности, задачи решались в гармоническом приближении, когда спектр колебаний можно разделить на независимые моды, что в реальных условиях, по крайней мере при высокой температуре, не может иметь места. Спектральная функция распределения G((d) была выбрана такой, что она существенно отличается от истинной функции распределения (кривые / и < на рис. 6.5), ни чем не обоснован резкий обрыв функции на частоте сов- Использование истинного вида функции G(oj), обычно вычисляемого на ЭВМ, приводит к хорошему совпадению вычисленных и экспериментальных данных в широком интервале температур. [c.174]

Таким образом, равновесное излучение характеризуется температурой Т, а также давлением р. Давление излучения называют еще световым давлением. Это название будет вполне понятно, если учесть, что излучение имеет электромагнитную природу, т. е. нагретые тела излучают электромагнитные волны различных частот. С изменением температуры интенсивность излучения, а соответственно и распределение энергии излучения по частотам изменяется. [c.161]

Переизлучение энергии в квантовой теории сводится к представлению о рассеянии как о поглощении падающего на систему фотона с последующим испусканием рассеянного фотона. Энергетический спектр молекулы образуется электронным спектром входящих в нее атомов и колебательными и вращательными уровнями энергии молекулы. Колебательные движения и вращательные движения молекулы квантованы и соответствующие энергетические уровни дискретны. Комбинационное рассеяние образуется в результате переходов между колебательными уровнями. Разность энергий между соседними уровнями равна Ш. Если молекула поглощает падающий фотон с энергией й(о, то может случиться, что энергия Ш будет затрачена для перехода молекулы на более высокой энергетический уровень. Оставшаяся энергия Н(й — Ш) = Н ( > — Q) испускается в виде рассеянного фотона частоты со — Q. При переходе из возбужденного по колебательным уровням энергии состояния на более низкий энергетический уровень молекула может освободившуюся при этом энергию Ш передать рассеиваемому фотону, энергия которого при этом равна Н(й + h l = й(со -Ь Q), т. е. частота фотона увеличивается. В спектре комбинационного рассеяния линии излучения с уменьшением частоты называются стоксовыми, а с увеличением частоты-антистоксовыми. При не очень высоких температурах молекулы по энергиям распределены в соответствии с распределением Больцмана и число молекул, способных принять участие в образовании стоксовых компонент комбинационного рассеяния, больше, чем в образовании [c.266]

Излучаемую нагретыми телами энергию обычно называют излучением. Если тела излучают столько же энергии, сколько они поглощают ее от окружающих тел, и находятся в равновесии с излучением, то такое излучение называют равновесным. Температура равновесного излучения равна температуре тел, находящихся с ним в равновесии. Давление излучения называют световым давлением. С изменением температуры интенсивность излучения, а соответственно и распределение энергии излучения по частотам изменяются. [c.465]

В отличие от индукционного нагрева металлов при нагреве диэлектриков поверхностный эффект является вредным, так как приводит к неравномерному распределению температуры, которая не может выровняться из-за низкой теплопроводности диэлектриков. Во избежание заметных проявлений поверхностного эффекта надо выбирать частоту поля такой, чтобы глубина проникновения в 3—4 раза превосходила размеры нагреваемого тела. [c.142]

Отличительной особенностью теплового излучения является то, что все тела постоянно испускают энергию излучения. В процессе испускания внутренняя энергия излучающего тела превращается в энергию электромагнитных волн, которые характеризуются длиной волны X и частотой V. Распределение энергии по длинам волн и частотам в спектре излучающего тела связано с температурным уровнем и физической структурой тела. При температурах до 1500 °С основная часть энергии соответствует инфракрасному излучению (Я = 0,8...800 мкм). [c.229]

Рис. 7. Распределение температуры по глубине в стальном цилиндре 0 25 мм, нагретом током средней частоты

Рис. 9. Распределение температуры по глубине в стальном цилиндре 0 100 мм, нагреваемом при частоте 10 к[ ц при малой удельной мощности

При определении частоты и других параметров режима нагрева температура нагрева поверхности принималась равной 900 °С. Графики рис. 8 показывают, что особенность распределения температуры по глубине слоя, нагретого до закалочной температуры и выше, обуславливают значительную зависимость глубины закалки от конечной температуры нагрева поверхности. Увеличение температуры нагрева поверхности на 50 °С выше принятой формально (в отношении глубины закалки) эквивалентно снижению частоты, например с 10 до 4 кГц, т. е. приблизительно в 2,5 раза. Однако этот эффект неизбежно связан с ухудшением [c.33]

Такие ионы в тепловом движении могут перемещаться на расстояния, значительно превышающие упругие смещения. Но в отличие от электропроводности этот процесс носит локальный, а не сквозной характер. Локальные тепловые перемещения слабо связанных ионов при наличии электронного поля создают асимметрию распределения электрических зарядов в диэлектрике и, следовательно, создают электрический момент в единице объема. Диэлектрическая проницаемость зависит от частоты электрического поля и от температуры. После снятия поля ионно-релаксационная поляризация постепенно ослабевает. Поляризация этого типа имеет замедленный характер и при высоких частотах не происходит. [c.8]

Формула (5-1) определяет распределение спектральной плотности потока излучения черного тела по длинам волны и температурам. Иногда при описании удобно использовать не длины волн а соответствующие им частоты v = сД. При этом спектральная плотность потока излучения Е относится к единичному интервалу частот [c.166]

Рис. 2. Частота распределения переходной температуры по Шарпи при энергии разрушения 2 кгс- м для инициирующих , разрупшвпшхся и останавливающих листов (Вильямс, 1954 г.)

При частотах звукового диапазона (2—8 кГц) можно проводить поверхностный нагрев и закалку на глубину 1—2 мм. На рис. 140 приведен характер распределения температуры и твердости по сечению закаленной детали Структура слоя состоит из мартенсита и переходной зоны мартенсит — феррит. Глубина закалки примерно равна толщ11не слоя нро1 реваемого до температуры выше критиче- [c.221]

Если внутри влажного материала имеется градиент влагосодержания и градиент температуры, то влага будет перемещаться вследствие влагопроводности и термовлагопроводности. Например, при контактной сушке и сушке токами высокой частоты направления градиента влагосодержания и градиента температуры совпадают, поэтому явление термовлагопроводности усиливает общую влагопро-водность и процесс сушки происходит более интенсивно (рис. 31-1). Действительно, из-за отдачи теплоты в окружающую среду поверхностные слои материала охлаждаются, и температура их становится ниже, чем внутри материала. Такое распределение температуры вызывает температурный градиент, направленный от поверхности материала к середине, который увеличивает общую влагопроводность. [c.505]

Увеличение радиальных зазоров против оптимальных понижает точность вращения, увеличивает неравномерность. распределения сил между телами качения и, следовательно, сокращает срок службы подшипников, увеличивает вибрации. Уменьшение зазоров ухудшает riосевую нагрузку, приводит к повышению температуры и снижает максимально допустимые частоты вращения. Онтимал ,-ные зазоры в общем случае зависят от условий работы подшипников. [c.363]

Из сказанного выше очевидно, что статистические свойства пульсаций температуры определяются лагранжевой функцией распределения пульсаций температуры по частотам /т (га). Согласно спектральной теории турбу.тентности [7841, [c.82]

Анализ превращений в сталях при охлаждении в процессе сварки выполняют с помощью так называемых с анизотернических диаграмм превращения (распада) аустенита- (АРА) применительно к термическим условиям сварки. Их строят на основе экспериментальных данных, получаемых с помощью дилатометрического или термического метода анализа. Дилатометрический метод основан на регистрации изменений размера определенным образом выбранной базы на свободном незакрепленном образце в процессе его нагрева и охлаждения (рис. 13.18). В сварочных быстродействующих дилатометрах применяют плоские или полые цилиндрические образцы ограниченных размеров (например, 1,5X10X100 мм или диаметром 6 мм с толщиной стенки 1 мм). В образцах воспроизводится сварочный термический (СТЦ) или сварочный термодеформационный (СТДЦ) циклы. Нагрев образцов осуществляется проходящим электрическим током, радиационным нагревом или токами высокой частоты. Необходимое условие нагрева — равномерное распределение температуры на [c.518]

Для характеристики степени монохроматичности спектральных линий, т. е. излучения практически изолированных атомов, надо исследовать распределение интенсивности излучения по частотам с помощью прибора высокой разрешающей способности, например интерферометра Майкельсона или Фабри—Перо. Результат такого исследования можно представить в виде диаграммы (рис. 28.16), где по оси абсцисс отложены длины волн, а по оси ординат — соответствующие интенсивности. Конечно, нижние части полученных кривых очень мало достоверны, и можно полагать, что в идеальных условиях кривые спадали бы к нулю асимптотически. В разных условиях опыта (различие в природе пара, различие в температуре и давлении его, в степени иониза-0,01 000 0,03 Щ ции и т. д.) форма спектральной линии, изображенная на рис. Рис. 28.16. Контур линии испуска- 28.16, может быть различной. В качестве характеристики ширины линии условно принимают расстояние в ангстремах между двумя точками А, В, где ордината достигает половины максимальной. Эту условную характеристику принято называть шириной спектральной линии. Как сказано, она в очень благоприятных случаях может составлять 0,001 А и менее, но обычно бывает значительно шире кроме того, и форма линии мом ет сильно отступать от приведенной на рисунке, будучи иногда заметно асимметричной. [c.572]

Входные зксплуатационные воздействия отражаются в первую очередь на амплитуде, частоте, форме, симметрии напряжения, а также й на температуре, давлении, перегрузке и пр. Часть из них может иметь и систематическую составляющую во времени (например, изменение момента трения в подшипниках по мере выработки их ресурса). Но всем им присущи одновременно шумы , случайные отклонения от номинального уровня. По своему характеру зти параметры должны быть отнесены к категории случайных функций времени, в общем случае нестационарных. Однако известно, что распределение вероятностей случайного процесса х, ( ) можно задавать совокупными распределениями вероятностей случайных величин х . ( ,),. .., Х (1к), , эг,( ), отвечающих любому конечному набору значений, 1 , , Это позволяет проводить исследования нестабильности в некоторых сечениях периода эксплуатации (причем продолжительность их во времени такова, что параметры распределения случайных значений эксплуатационных входных факторов не претерпевают существенных изменений и их можно принять постоянными), и при описании поведения этих факторов заменить нестационарные случайные функции стационарными. Это в совокупности с выполнением условий взаимной независимости параметров делает принципиально возможным проводить эксплуатационные испытания стохастической модели по общей схеме [22]. Сами же вероятностные распределения эксплуатационных факторов также могут быть обычно приняты нормальными - см., например, рис. 5.10, б. [c.134]

Представим себе замкнутую полость объемом V с идеально отражающими стенками, нагретыми до температуры Т, в которой создан вакуум. Внутри полости существует электромагнитное поле. В результате отражений от стенок в полости образуется система бесконечно большого числа стоячих волн различной частоты и разного направления. Каждая такая стоячая волна представляет собой элементарное состояние электромагнитного поля. Теорема о равномерном распределении энергии утверждает, что и в этом случае при равновесии между стенками полости и электромагнитным излучением на каждую стоячую волну должна приходиться средняя энергия, равная 1гТ, где к — постоянная Больцмана. При этом, подобно то.му как средняя энергия гармонического осциллятора складывается из средней кинетической энергии, равной кТ 2, и средней потенциальной энергии, также равной кТ12, в случае электромагнитных стоячих волн полная средняя энергия кТ складывается из средних энергий электрического и магнитного полей, равных в отдельности кТ 2 каждая. [c.138]

Цветовой метод. Если известно распределение энергии в спектре абсолютно черного тела, то по положению максимума кривой на основании закона смещения Вина (24.10) можно определить температуру. В тех случаях, когда излучающее тело не является абсолютно черным, применение формулы Планка не имеет смысла, так как для таких тел распределение энергии по частотам отличается от планковского. Исключение составляют так называемые серые тела, у которых коэффициент поглощения остается приблизительно постоянным в щироком интервале частот. Такими серыми телами являются уголь, некоторые металлы, оксиды. Если тело не является серьги, но его спектр излучения не слишком отличается от спектра абсолютно черного тела при некоторой температуре, то по максимуму излучения определяют его температуру, которую называют цветовой. Таким образом, цветовая температура есть температура абсолютно черного тела, максимум излучения которого совпадает с максиму.мом излучения исследуемого тела. Так, сопоставление графиков распределения энергии в спектре абсолютно черного тела при температуре 6000 и 6500 К II распределения энергии в солнечном спектре (рис. 25.3) показывает, что Солнцу можно приписать температуру, равную при.мерно 6500 К. [c.151]

Допущение о постоянной плотности импульсов квантов (см. п. 5) в нро-странстве импульсов в рассматриваемом случае верно только в отношении очень низких частот. В случае решетки графита распределение является анизотропным, что должно привести к квадратичной зависимости теплоемкости от температуры в некотором интервале. Однако различные авторы по-разному оценивают вид колебательного спектра графпта и границы температурного интервала, в пределах которого выполняется квадратичная зависимость теплоемкости от температуры. Вместе с тем все исследователи сходятся на том, что ниже определенной температуры квадратичная зависимость должна смениться обычной кубической, хотя само значение этой температуры определяется пока в основном принятым способом вычислений. Точные количественные теоретические предсказания такого рода усложняются тем, что для оценки межатомных взаимодействий нужно знать упругие постоянные, которые для графита не измерялись. [c.346]

Согласно закону распределения каждая поступательная и вращательная степень свободы молекулы дает в молярную изохорную теплоемкость вклад, равный R/2, а каждая возбужденная колебательная — вклад, равный R. Колебательные степени свободы возбуждаются и дают вклад в теплоемкость лишь при высокой температуре T>hvlk, где V — частота колебаний атомов в молекуле). При учете поступательных и вращательных степеней свободы и пренебрежении колебательными закон равнораспределения дает для молярных изохорной v и изобарной Ср теплоемкостей, Дж/(моль-К) Сц=1,5 R Ср = 2,5 R — для одноатомного газа tr = 2,5/ Ср = 3,5/ — для двухатомного газа v=3 / Ср = 4 Л — для многоатомного газа. [c.197]

Электромагнитные колебания различной частоты, или длины волны, переносят в единицу времени с единицы площади поверхности излучающего тела различное количество энергии излучен1(я. Для данного диапазона частот количество переносимой энергии зависит от температуры и физических свойств тела. Следовательно, распределение энергии по частотам спектра также зависит от температуры и физических свойств излучающего тела. [c.275]

Для данного диапазона частот количество переносимой энергии зависит от темпсратурб1 и физических свойств тела. Следовательно, распределение энергии по частотам спектра также зависит от температуры и физических свойств излучающего тела. [c.401]

Чем выше частота (/Пг)> тем сильнее всплекс, но тем он уже. Изменение заглубления широко используется для получения заданного распределения температуры по длине загрузки. [c.125]

Одновременный способ используется, когда мощность генератора достаточна для нагрева всей детали или ее части, подлежащей закалке. При одновременном способе, меняя зазор к и ширину индуктирующего провода или применяя магнитопроводы, можно добиться требуемого распределения температуры даже при закалке тел сложной формы, таких как кулачки распределительных валов, конические детали и т. п. Ширина индуктирующего провода при нагреве всей детали или отдельного ее элемента берется примерно равной ширине нагреваемой зоны. Если нагревается участок детали, то ширина провода берется на 10—20% большей ширины участка, что позволяет компенсировать теплоотвод в соседние зоны и ослабление магнитного поля у краев индуктора. Индукторы для одновременного нагрева обычно не имеют поетоянного охлаждения индуктирующего провода. Тепло, выделяющееся в индукторе во время нагрева, аккумулируется медью индуктирующего провода, толщина которого выбирается из условия нагрева до температуры не свыше 250 °С. Это требование обычно выполняется, если принять == (2,5- 4,0) % при средних частотах н = 5- 6 мм при частотах раднодиапазона. Накопленное тепло уносится закалочной водой, подаваемой на закаливаемую поверхность через отверстия в индукторе. Время охлаждения обычно превышает время нагрева. [c.178]

Рис. 8. Распределение температуры по глубине к в стальном цилнидре а 25 мм, нагретом при частоте 8 кГц, через 2 3 и 4,3 с (а), а также в процессе охлаждения в воде через каждую секунду (б)

Рис. 8. <a href="/info/249037">Распределение температуры</a> по глубине к в стальном цилнидре а 25 мм, нагретом при частоте 8 кГц, через 2 3 и 4,3 с (а), а также в процессе охлаждения в воде через каждую секунду (б)

Погрешность величин нагрузок [начиная со 100 Н (с 10 кгс).] от измеряемой не более 2% число оборотов испытуемого образца 2800, 4900 и 8700 в 1 мин при частоте 47,82 и 145 Гц общая мощность электродвигателей не более 1 кВт. Питание от сети трехфазного переменного тока напряжением 220/380 В габаритные размеры собственно машины 880 550 1180 мм рабочий диапазон температур 300—1100°С точность поддержания температуры 500н-600 6 С 601-Ь900 8°С 901-т-И00 12°С неравномерность распределения температуры вдоль образца (при частоте до 50 Гц) не должна превышать от заданной температуры на 10 мм длины образца 1% потребляемая мощность одной электрической нагревательной печи не более 1,5 кВт масса машины с печью 385 кг габаритные размеры щита (ЩУ-91), мм 800, 1800, 550, масса щита 400 кг габаритные размеры пульта измерения температуры (ПИТ-1) 1000 1400 860 мм масса 160 кг. [c.152]

Проведение термометрирования образца при неизотермическом нагружении позволило выявить градиент температур вдоль образца. Температуры измерялись малоинерционными хромель-алюмелевыми термопарами диаметром 0,2 мм, привариваемыми на рабочей части образца с интервалом 5 мм. Запись осуществлялась на приборах ЭПП-09. На рис. 5.4.5 показано распределение температур в процессе нагревов и охлаждений с частотой 0,5 цик-ла/мин. Видно, что с переходом от нагрева к охлаждению на рабочей длине 10 мм в середине образца знак градиента становится отрицательным. Сопоставление распределения температур при ста- [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...