Энергия спектральное распределение

Для расчета значения энергии спектрального распределения тах(х) в максимуме интерференционной картины (в единицах спектрального распределения энергии падающего на ИФП излучения) можно использовать точную формулу (3.34), тогда ll max(x) = 0,169, или приближенную формулу (3.37), в этом случае It max(x) = 0,164. Значение W(x,l/2) посередине между интерференционными максимумами дается формулой (3.35) в виде [c.102]

Рис. 7.45. Спектральное распределение энергии теплового излучения, испущенного нормально к поверхности пластинки стекла толщиной 6 мм с температурой поверхности 600 °С, для однородного распределения внутренней температуры (А) линейного градиента температуры с максимумом в центре (с) при 650 С

Графическая иллюстрация функции Планка приведена на рис. 1-2. Каждая кривая представляет собой спектральное распределение энергии при данной абсолютной температуре. Согласно рисунку при А,=0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X возрастает Ьо Х, Т), достигая своего максимума при определенном значении А.макс, причем, очевидно, что при дальнейшем неограниченном увеличении Я графики функции Планка асимптотически приближаются коси абсцисс, т. е. величина Ьо(Я, Т) стремится к нулю. Для определения максимума функции, как известно, необходимо ее первую производную приравнять нулю именно таким способом В. Вин получил закон смещения [c.16]

Теория Лорентца, несмотря на определенные успехи, встретила серьезные трудности. В частности, она не могла объяснить распределения энергии по частотам при тепловом излучении абсолютно черного тела. Эти недостатки теории не были устранены и попытками других ученых (Вин, Рэлей, Джинс). Смелая гипотеза, выдвинутая в 1900 г. Планком, решила проблему спектрального распределения энергии теплового излучения. [c.8]

На рис. 14.4 показаны экспериментальное спектральное распределение энергии излучения абсолютно черного тела при постоянной температуре (сплошная кривая /) и теоретическая кривая Рэлея— Джинса (пунктирная кривая 2). В рамках классической физики не удается, как это мы видели, описать теоретически всю экспериментальную кривую другими словами, невозможно определить явный вид функции Кирхгофа при любой температуре и частоте. Эта задача в начале нашего века (1900 г.) была успешно решена М. Планком. [c.331]

Рис. 15.5. Спектральное распределение дозы тормозного излучения (по отношению к полной дозе), для энергии ускоренных электронов более 5 Мэе.

Исследование спектрального распределения тормозного излучения показало, что форма спектра практически остается неизменной для различных начальных энергий и не зависит от угла. На рис. 15.4 показана форма спектра для углов 0 = 0 и 90°. Как видно, формы спектра подобны [3]. [c.235]

Спектральное распределение испарительных нейтронов про- стирается до 10—15 Мэе и имеет максимум в области энергии 1 Мэе. Для спектра заряженных частиц, испускаемых при испарении, характерно то, что их максимум смещен в область больших энергий (5+10 Мэе), что объясняется влиянием кулоновского поля ядра. [c.254]

Закон Стефана—Больцмана касается лишь интенсивности интегрального излучения черного тела и ничего не говорит относительно спектрального распределения энергии. Первым исследователем, пытавшимся теоретически определить вид функции r j, был В. А. Михельсон (Москва, 1887 г.). Хотя формула Михельсона не вполне удовлетворяла опытным данным, тем не менее установление ее сыграло известную роль в истории этого вопроса. [c.696]

Показать, что эти импульсы соответствуют одинаковому спектральному распределению энергии, по имеют разные формы. (Для простоты импульсы представлены суммой двух синусоид, а не бесконечной совокупностью близких по периоду синусоид.) [c.881]

Зако 1 Стефана — Больцмана дает представление лишь об интенсивности суммарного излучения абсолютно черного тела и совершенно не касается спектрального распределения энергии. Первый существенный результат в этом направлении после работ Михельсона и Голицына был получен Вином (1893), который воспользовался кроме термодинамики еще и электромагнитной теорией света. В результате он установил, что испускательная способность абсолютно черного тела имеет вид [c.137]

Если разделить всю площадь, охватываемую кривыми и Иу, на большое число вертикальных полос, то соотношение площадей полос в том и другом случаях представит некоторое распределение плотности энергии по спектру, которое будет определяться только выбором ширины этих полос. Функция их дает спектральное распределение энергии по равным интервалам длин волн dX. Функция t/v дает другое распределение, когда равными интервалами являются разности частот dv, которые не равны dX. Вообще, каждая новая функция длины волны, отложенная по оси абсцисс, дает свое решение вопросу о равенстве спектральных интервалов и свое собственное положение максимума излучения. [c.357]

Уравнения переноса энергии излучения, полученные по волновой и квантовой теориям, оказываются тождественными. Однако не все явления переноса излучением можно объяснить и рассчитать ио волновой теории. Например, спектральное распределение энергии излучения тел и радиационные свойства газов можно объяснить только с позиций квантовомеханической теории. Под термином излучение ( радиация ) понимают совокупность электромагнитных волн или фотонов. [c.273]

Понятие о температурном излучении появилось в XIX в. наряду с понятием о так называемом абсолютно черном теле. Теоретически (истинно черных тел в природе не существует) это — тело, которое при любой температуре поглощает весь падающий на него поток излучения независимо от, длины волны оно является идеальным поглотителем излучения. Точно так же можно без труда рассчитать спектр излучения черного тела. В 1900 г. Макс Планк первым предложил формулу, позволяющую рассчитать функцию спектрального распределения излучения /(X) для абсолютно черного тела. Планк исходил из предположения (и был первым, кто его высказал), что колеблющиеся электроны в атомах могут обладать лишь определенными уровнями энергии. Он вывел следующую зависимость [c.141]

Вдув инородных газов открывает широкие возможности в части перестройки спектрального распределения падающего радиационного теплового потока. Как уже отмечалось, основная доля энергии излучения сжатого слоя приходится на ультрафиолетовый диапазон спектра, прежде всего на область вакуумного ультрафиолета. Однако, как будет показано ниже, блокирование излучения в этом диапазоне представляет большие трудности во многих вариантах тепловой защиты, которая успешно противодействует излучению в области больших длин волн. [c.297]

Тепловое излучение любого твердого тела характеризуется непрерывным спектром распределения энергии излучения по длинам волн. Сам спектр излучения твердого тела всегда является неравномерным и может быть самым различным у разных твердых тел. Описать кривые спектрального распределения энергии излучения всех твердых тел единой аналитической зависимостью не представляется возможным. [c.11]

Однако, если представить себе такое тело, которое полностью поглощает излучение любой длины волны, независимо от угла падения этого излучения на поглощающую поверхность, то спектральное распределение энергии излучения такого абсолютно черного тела носит единый универсальный характер независимо от физической природы самого тела. [c.11]

Однако ни одна из указанных формул не могла полностью описать ход кривой спектрального распределения энергии во всей области длин волн от = О до Я = оо. [c.13]

Осн. характеристиками М., определяющими выбор параметров его оптич. системы, являются лучистый поток проходящий через выходную щель предел разрешения 6Я, т. е. найм, разность длин волн, ещё различимая в выходном излучении М., либо его разрешающая способность г, определяемая, как и для любого др. спектрального прибора, отношением Я/бЯ, а также относительное отверстие объектива коллиматора Ад, Разрешающая способность г, ширина выделяемого спектрального интервала бЯ и спектральное распределение энергии излучения, прошедшего через выходную щель, определяются аппаратной функцией М., к-рую можно представить как распределение потока лучистой энергии по ширине изобра.- [c.210]

Введем наряду с функцией p(v,T) спектральную излучательную способность абсолютно черного тела e v,T), определив ее как количество энергии, излучаемой с единицы площади поверхности черного тела за единицу времени. Покажем, что e v,T) лишь множителем с А отличается от функции p v,T). Вследствие изотропии черного излучения из каждой точки полости исходит поток энергии, равномерно распределенный по всем направлениям и равный (в расчете на единицу [c.85]

Можно показать, что спектральные распределения энергии pv, а следовательно, и /у являются универсальными функциями, которые не зависят ни от материала стенок, ни от формы полости, а определяются лишь частотой v и температурой полости Т. Это свойство величины pv можно доказать с помощью простого термодинамического рассуждения. Предположим, что имеются две полости произвольной формы, стенки которых поддерживаются при одной и той же температуре Т. Чтобы быть уверенными в том, что температура сохраняется постоянной, можно представить себе, что стенки обеих полостей находятся в тепловом контакте с двумя термостатами при температуре Т. Предположим, что для данной частоты v спектральная плотность энергии р в первой полости больше, чем соответствующая величина р" во второй полости. Соединим теперь оптически обе полости, сделав в каждой из них отверстие и спроецировав при помощи подходящей оптической системы одно отверстие на другое. Кроме того, установим в оптической системе идеальный фильтр, который пропускает излучение лишь в небольшом частотном интервале вблизи частоты v. Если р > р", то / > /" и возникает поток электромагнитной энергии из первой полости во вторую. Однако этот поток энергии противоречит второму закону термодинамики, поскольку обе полости находятся при [c.26]

Расчет процессов в лампах накачки и определение эффективности преобразования подводимой к лампам электрической энергии в световую с учетом спектрального распределения их излучения. [c.176]

Спектральное распределение энергии у тепловых источников света с металлической активной частью близко к распределению энергии в спектре абсолютно черного тела. [c.122]

Спектральное распределение фотонейтронов пойобно распределению нейтронов реакюра — максимальное значение достигает 15 Мэе, максимальный выход нейтронов приходится на энергии 1—2 Мэе. [c.237]

В 19П7 г. Эйнштейн предложил модель, которая позволила качественно объяснить указанное поведение теплоемкости. При выборе модели он исходил из квантовой гипотезы М. Планка. Планк (1900), решая математически задачу о спектральном распределении интенсивности излучения абсолютно черного тела, выдвинул гипотезу, коренным образом противоречащую всей системе представлений классической физики. Согласно этой гипотезе, энергия микроскопических систем (атомы, молекулы) может принимать только конечные дискретные квантовые зиаче-ния Е=пг, где = 0, 1, 2, 3,... —положительное целое число e = /zv = 7i o — элементарный квант энергии-, v — частота со — круговая частота /г = 2л Й—универсальная постоянная постоянная Планка). [c.165]

Примерный ВИД спектрального распределения теплового излучения х, т при некоторой температуре Т изображен на рис. 24.1 (кривая 1). Заштрихованная полоска представляет собой энергию д.Ет, излучаемую в интервале ДЛИ1Г волн йХ. Полная испускательная способность Ет определяется площадью под кривой 1. С ростом температуры увеличивается энергия, излучаемая телом, поэтому при Т >Т спектральное распределение теплового излучения поднимается (кривая 2). При этом возрастает и площадь под кривой х, т, т. е. полная (интегральная) испускательная способность тела увеличивается. [c.133]

Очевидно, что в режиме оттеснения безразмерные скорости разрушения Gw=Gwl(aj p)o столь высоки, что можно полностью пренебречь величиной конвективного теплового потока. При малых скоростях уноса массы вдув может, наоборот, привести к увеличению конвективного теплового потока, что связано с поглощением энергии излучения продуктами разрушения и увеличением температуры во внешней части пограничного слоя. Необходимо считаться также с тем обстоятельством, что компоненты с высокими коэффициентами поглощения, нагреваясь, сами могут начать испускать излучение. За счет смещения спектрального распределения коэффициентов поглощения при повышении температуры 295 [c.295]

Все спектральные распределения можно разбить на три обширных категории в соответствии с характером спектрального распределения энергии пульсаций давления на стенке. Таким образом, число описанных в литературе режимов течения, по-вндимому, преувеличено. Основываясь на анализе пульсаций давления на стенке, все режимы течения горизонтального потока можно разделить на три основных типа 1) разделенное течение, 2) прерывистое течение, 3) дисперсное течение. Этот метод определения и характеристики режима течения имеет то преимущество, что требует [c.8]

Фотоэлектрические К. по яволяюг измерять как цвет излучения, испускаемого источником, так и цвет излучения, отражённого или пропущенного предметом. Сущность метода состоит в измерении спектрального распределения энергии излучения ф(Х) п последующем вычислении цветовых координат. Y, Y, Z путём перемножения найденной ф-ции (р( ) соответственно на три стандартизованные ф-ции сложения оси. цветов r( t), "yQ ), z(l) и интегрирования лроизведеиип. [c.415]

При этом длина волны А , на к-рую приходится максимум ф-ции Х1(А), и частота на к-рую приходится максимум ф-ции Х (/), соответствуют разным спектральным компонентам А, , 5 с. Поэтому не имеет смысла судить о максимуме энергии в спектре по кривой спектрального распределения. В отличие от С. II. значение спектральной чувствительности 5(А) приёмника излучении в выбранной спектральной точке не зависит г выбора спектральной шкалы. Следовательно, совнадевие максимумов ф-ций Ха(А) и 5 А) на является-нритерием> наилучшего энергетич. согласования излучателя и приёмника ,Таким критерием является лишь макс, эвачевие инварианта относительно спектральных шкал [c.607]

В заключение заметим, что зависимость от температуры весовых коэффициентов как для поглощающих серых газов, так и для лучепрозрачного газа, образующих модель селективно-серого приближения , связана с изменением спектрального распределения энергии излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры, приводящим к изменению долей энергии приходящихся на полосы поглощения газа и его окна прозрачности. [c.38]

Рубенс [Л. 65] определил кривую спектрального распределения энергии горелки Ауэра, отделив излучение сетчатого колпачка от излучения пламени. Излучение горелки Ауэра отличается от излучения черного тела при той же температуре (1800° К). Так, горелка Ауэра излучает большую часть энергии в видимой области и очень мало между 1 и 5 мкм. После 5 мкм излучательная способность горелки Ауэра все возрастает, становясь весьма высокой при Ъмкм. [c.32]

Спектральное распределение энергии излучения будем описывать функцией pv, которая зависит от частоты v. Эта функция определяется следующим образом pvdv представляет собой плотность электромагнитного излучения с частотами в интервале от V до V + d. Очевидно, что соотношение между р и pv можно записать в виде [c.26]

Дело в том, что контраст изображений (в особенности при введении в организм специальных веществ) образуется часто сравнительно низкоэнергичной частью спектра. Допустим, что напряжение на трубке подобрано так, что максимум спектрального распределения соответствует максимальному контрасту. Однако в Еысокоэнергичном хвосте распределения из-за свойств тормозного излучения все равно сосредоточена существенная доля энергии, которая, вообще говоря, ухудшает контраст, но в то же время несет основную часть радиационной дозы. Размещение на пути рентгеновского пучка многослойного зеркала позволяет обрезать высокоэнергичную часть, повысить контраст изображения и уменьшить радиационную дозу. Кроме того, при этом можно поднять напряжение на трубке и увеличить тем самым интенсивность в используемом спектральном интервале без существенного увеличения радиационной дозы. Наконец, путем изменения угла скольжения возможна перестройка спектра в целях его согласования с максимумами поглощения элементов, вводимых в исследуемые объекты для увеличения контраста. [c.119]

Заметим, что такой характер распределения поглощения по полосам является результатом комбинированного действия спектрального распределения энергии излучения Солнца, падаюгцей на верхнюю границу атмосферы, и относительной интенсивности полос. [c.670]

Прежде чем перейти к рассмотрению результатов ino количественным оценкам уровня шумюв излучения рассмотрим простой пример, дающий наглядное представление о спектральном распределении шумов. Для этой цели воапользуемся нормированными балансными уравнениями одномодового одночастотного лазера (2.5), в> которые введем до пол.нительный член, учитывающий влияние источников шумов за счет спонтанного излучения. Это можно сделать, представив объем ную плотность энергии в виде суммы индуцированной плотности энергии w t) и плотности энергии спонтанного (шумового) излучения, попадающего в моду резонатора ш ш(0- Нормируя абе величины на стационарное значение W t (2.3) и )проводя операцию линеаризации уравнений (2.5) методам , аналогичным вышеизложенному [см. вывод уравнений (3.6)], получаем уравнения для относительных флуктуаций объемной плотности нергии излучения Aw и концентрации инверсной населенности Лл , возникающих 1Под воздействием шумового спонтанного излучения [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...