Два вида рассеяния

Два вида рассеяния. В курсе подробно будут рассмотрены два вида рассеяния и соответственно два вида функций перераспределения. [c.19]

Поверхности, свободной от дефектов, свойственна определенная плотность распределения рассеяния, причем вид этого распределения примерно одинаков для всех точек поверхности. Дефекты поверхности изменяют вид распределения рассеяния излучения. Причем можно выделить два вида дефектов рассеивающие излучение я поглощающие его. [c.89]

Колебательные спектры экспериментально наблюдаются как ИК-спектры и спектры комбинационного рассеяния. Эти два вида спектров имеют различную физическую сущность. ИК-спектры наблюдаются в результате разрешенного правилами отбора перехода молекулы вещества с одного энергетического уровня на другое. В коррозионных исследованиях обычно имеют дело с наблюдаемыми ИК-спектрами поглощения, получаемыми в результате перехода молекулы с уровня, имеющего меньшую энергию, на уровень с большей энергией. Спектры комбинационного рассеяния возникают при электронной поляризации, вызванной воздействием ультрафиолетового или видимого излучения. [c.199]

Представленная на рисунке обобщенная УТ имеет два вида направленных потоков 1, 2,3 и 4 ц рассеянный поток t. Последний условимся обозначать стрелкой, поставленной в отрыве от УТ и имеющей индекс t. [c.24]

Число осевых мод, возбуждающихся в оптическом резонаторе без стенок при заданной степени инверсии, зависит от потерь в резонаторе. Максимальная выходная мощность определяется величиной энергии, отбираемой из резонатора, при условии поддержания стабильных колебаний. В оптическом резонаторе необходимо учитывать два вида потерь дифракционные, возникающие из-за конечного числа зон Френеля, образующихся относительно какого-либо центра симметрии, а также потери на зеркалах. Потери первого вида определяются законами физической оптики и зависят от геометрических размеров разрядной трубки (или лазерного стержня) и конфигурации зеркал. Потери второго вида сложнее. Кроме потерь на пропускание к ним относятся потери, связанные с поглощением и рассеянием на диэлектрических покрытиях, а также с оптическим качеством подложек для зеркал, причем качество подложки и покрытия оценивается с точки зрения как гладкости поверхностей, так и отклонения их от идеальной геометрии. [c.300]

Первые два вида СП-1 и СГК-П имеют линейную функциональную характеристику и мощность рассеяния Р = = 1 вт, вторые два вида — логарифмическую. Р = 0,25 и 0,5 вт. TKr = l-h(2-10 ) град- . Уровень шумов равен от 4 до 40 мв/в. [c.333]

Пусть однонаправленный волокнистый композит подвергается растяжению в направлении волокон с номинальными напряжениями о. На ранних этапах происходит накопление рассеянных микроповреждений. Следует различать по крайней мере два вида повреждений (рис. 6.9). Первый вид — единичные разрывы волокон (см. рис. 6.9, а) — характеризуется отношением числа разрывов в рассматриваемом объеме V к общему числу элементов структуры в этом объеме. Под элементом структуры, как обычно, понимается отрезок волокна вместе с примыкающей частью матрицы и длиной, которая равна удвоенной длине передачи — неэффективной длине Яе, рассчитанной в предположении упругого деформирования матрицы 3,20]. Второй вид —повреждение матрицы (см. рис. 6.9, б) — характеризуется отношением суммы длин поврежденных участков границы мат- [c.171]

На частицы суспензии достаточно высокой концентрации действуют два вида полей, определяющих их поведение, а именно а) поле рассеяния дефекта б) собственное поле частиц, намагниченных в поле рассеяния. [c.140]

Вообще говоря, при исследовании волн в случайных средах все задачи можно разделить на два типа а) рассеяние волны в случайной среде и б) распространение волны в случайной среде в пределах прямой видимости. Среди примеров задач раС сеяния можно назвать изучение аэрозолей и гидрометеоров с помощью радиолокаторов, лазерных и акустических локаторов, а также рассеяние света и звука в йоде. Примеры задач распространения в пределах прямой видимости включают определение флуктуаций амплитуды и фазы волны, вызванных случайной средой, и влияния этих флуктуаций на системы связи. Каждый из этих двух типов задач (рассеяние и распространение) в свою очередь можно разбить на два вида в зависимости от того, является ли излученная волна монохроматической или импульсной. [c.84]

Если два последовательных рассеяния происходят на двух центрах, расстояние между которыми велико по сравнению с длиной волны то амплитуда двукратного рассеяния имеет вид [c.425]

Так же как и в 3.4.2, рассмотрим два вида таких сред. В первом случае — случае однократного рассеяния — тест-объект представляет собой тонкий слой дискретных рассеивателей с малой концентрацией. Уравнение для проекций в этом случае описывается выражением (3.19). Очевидно, что восстановление искомой функции /о при заданном оа х,у) представляет собой достаточно простую задачу. В ряде случаев использование такого тест-объек- та может быть затруднено, поэтому представляет интерес рассмот- [c.97]

Дальнейшее вычисление антистоксова рассеяния подразумевает суммирование вторичных волн с фазами ф, причем суммирование следует проводить и по /, и по I. Однако основные качественные особенности индикатрисы антистоксова рассеяния можно выяснить, и не выполняя указанного суммирования в явном виде. Поскольку в выражении для ф присутствуют члены, зависящие только от поперечных координат х/, i/y, х/, yi, и член, зависящий только от zi, суммирования по X,-, У/, Х[, у1 и по zi независимы и конечный результат будет содержать два множителя. Один из них, отвечающий суммированию по zi, имеет максимальное значение, если коэффициент при zi в выражении для ф обращается в нуль, т. е. 2fe — kg — kas os d = 0. В направлении, соответствующем этому условию. [c.913]

При контроле реальных объектов необходимо учитывать также эффекты ослабления ИК-излучения в атмосфере или среде, отделяющих изделие от детектора. Физической причиной ослабления ИК-излучения является превращение лучистой энергии в другие виды энергии, в основном, тепловую, а также рассеяние инфракрасных лучей. Спектр пропускания ИК-лучей атмосферой имеет два характерных окна прозрачности (2. .. 5 и 8. .. 14 мкм). [c.122]

Третий вид схем с референтным лучом представлен на рис. 165, б, а соответствующая ему геометрия световых пучков — на рис. 164. В этой схеме в исследуемую область потока направляются два когерентных лазерных пучка, один из которых имеет интенсивность, много меньшую интенсивности другого, и служит опорным пучком [192]. Опорный пучок интерферирует с пространственно совмещенным с ним рассеянным пучком в плоскости фотоприемника. Сигнал на выходе фотоприемника описывается выражением (241) для случая пролета одной рассеивающей частицы и выражением (239) для потока рассеивающих частиц. Достоинством данной схемы является автоматическое пространственное совмещение интерферирующих сигнального рассеянного и опорного пучков, тогда как в схемах, приведенных на рис. 165, а, в, этого нет и, следовательно, имеется необходимость в выходном интерферометре для пространственного совмещения сигнального и референтного пучков. [c.284]

Выражение рассеянной энергии в контакте удобно записать в виде R = ащ, где а, п — коэффициенты, определенные по экспериментальным зависимостям (рис. 2), — амплитуда относительного перемещения в контакте. Для значений ы -<0,5 мкм коэффициенты имеют значения п 2, а = 10 кгс/см для сухих поверхностей (кривая 1) и 7-10 — для смазываемых (кривая 2). При перемещениях 0,5 мкм < 2 мкм в сухом и смазываемом контактах коэффициенты принимают значения д 3 д 1,5- 10 кгс/см . Потери энергии на частоте 350 Гц превышают потери на 70 Гц не более чем в два раза (кривая 3 — для сухих поверхностей, кривая 4 — для смазываемых). Потери на 780 Гц, соответствующие перемещению 0,42 мкм в контакте с сухими поверхностями, приближенно совпадают с потерями на частоте 70 Гц. Следовательно, потери энергии практически не зависят от частоты колебаний, что соответствует теории адгезионного трения. [c.77]

При выводе формул для электрического сопротивления и электронного теплового сопротивления не учитывалось электрон-электронное рассеяние. При взаимодействии между электронами имеется 4 возможных электронных состояния (два начальных и два конечных). Как и в случае фононов, Ы-процессы, пр-види-мому, не должны давать вклада в сопротивление, которое обусловливается и-процессами, сопровождающимися изменением волнового вектора электрона на величину вектора обратной решетки. Имеются, однако, две причины, в силу которых вероятность таких процессов мала. [c.205]

Настоящая работа была закончена в 1943 г. За два с половиной года, которые протекли с этого времени, ряд вопросов, затрагиваемых в статье, получили в работе автора дальнейшее развитие, в частности, это относится к изложенному в VUI вопросу о влиянии рассеяния лучистой энергии на распределение температуры. Этот вопрос исследован автором с новой точки зрения — учета рассеяния коротковолновой радиации, что ближе соответствует реальному положению вещей. Некоторые разделы работы автор в настоящее время изложил бы в значительно переработанном виде. Необходимо также указать, что за истекший промежуток времени литература вопроса обогатилась новыми важными исследованиями, среди которых в первую очередь нужно отметить работы чл.-корр. АН СССР И.А. Кибеля. — Е.К. [c.526]

Интересно отметить, что формулу (4Б.21) можно использовать и для вычисления проводимости чистых металлов при Т То когда релаксация импульса электронов обусловлена почти упругими столкновениями электронов с фононами. Соответствующий интеграл столкновений был выведен в параграфе 4.1 и дается формулой (4.1.94). Если сравнить его с интегралом столкновений (4.2.97), то видно, что эти два выражения отличаются только видом вероятности перехода. Используя формулу (4.1.95) или более простую формулу (4.1.97), находим, что в случае упругого электрон-фононного рассеяния транспортное время релаксации Тр пропорционально Т . Таким образом, из (4Б.21) следует, что при температурах То < Sp для чистых металлов а а удельное сопротивление д = 1/а растет пропорционально температуре. [c.333]

Существуют два основных класса задач в теории волн на поверхности воды, к которым с определенным успехом можно применить метод ГИУ. Наиболее известно применение метода к задачам рассеяния поверхностных гравитационных волн различными типами препятствий, где уравнение, определяющее вид этих волн, получено путем некоторых упрощений вышеприведенной системы и относится непосредственно к поверхности. Такие задачи учитывают зависимость искомых функций от двух пространственных координат (зависимость от вертикальной координаты учтена при формулировке задачи) и могут быть либо нестационарными, либо гармоническими по времени. При этом основная трудность заключается не в самих уравнениях, а в геометрии задачи, например типе и форме рассеивающего препятствия, топографии дна и т. д. [c.20]

Спектры излучения молекул называют полосатыми, потому что они имеют вид полос, состоящих из близко расположенных линий. Такой вид спектра обусловливается размыванием линейчатого электронного спектра излучения молекулы за счет энергетических переходов молекулы между колебательными и вращательными уровнями энергий. Энергетическое расстояние между колебательными уровнями значительно больше, чем между вращательными. Поэтому полоса в спектре образуется как бы в два этапа — на определенных расстояниях от частоты излучения в результате электронного перехода образуются линии колебательного спектра, а около каждой линии колебательного спектра образуются очень близко расположенные линии за счет вращательных переходов. Изучение спектров излучения молекул и их комбинационных спектров рассеяния показало, что комбинационные частоты П,, Пз,. .. всегда совпадают с соответствующими разностями частот колебательного спектра молекул или, другими словами, комбинационные частоты совпадают с собственными частотами колебаний молекул. Однако не всем собственным частотам колебаний молекул удается сопоставить комбинационную частоту в спектре комбинационного рассеяния и, кроме того, нет простой связи между интенсивностью линии поглощения в спектре- молекулы и соответствующей линии комбинационного рассеяния. [c.299]

Для дискретной реконструкции ОПФС (10)—(12) принципиально характерны погрешности, обусловленные конечным числом проекций, и два вида погрешностей дискретизации и интерполяции отдельных проекций (ДИП) на этапе обратного проецирования. Это положение иллюстрируется рис. 7, где представлено изображение пьедестала функции рассеяния типичного вычислительного томографа. Несмотря на выполнение порядка арифметических операций согласно (10)—(12), на томограмме наблюдаются все перечисленные виды ошибок. [c.428]

С точки зрения квантовой механики колебание в ИК-спектре проявляется в том случае, если изменяется дипольный момент молекулы. Условием же получения спектра комбинационного рассеяния является изменение поляризуемости при колебании молекулы. Колебания подразделяются на два вида - валентные, при которых происходит изменение длины связи между атомами в молекулах, и деформационные, вызывающие изменение угла между связями. Однако на практике к деформационным колебаниям часто относят все невалентные колебания. Колебания молекул, происходящие с одной и той же частотой в различных плоскостях, называются вырожденными, а колебания атомных группировок в целом - скелетными. [c.199]

В качестве примера на рис. 14 показаны два вида распределения времени безотказной работы при износовых отказах внутришлифовального автомата с плотностью фт(0 и выходного параметра обрабатываемой на нем поверхности детали — внутренней поверхности наружного кольца роликоподшипника Линия 1 показывает смещение центра мгновенного рассеяния наибольшего диаметра, а линия 2 — наименьшего диаметра детали, для которой верхнее отклонение ВО и нижнее НО. [c.77]

Рассмотрим нелинейную регистрацию сфокусированных голограмм в наиболее общем случае диффузно рассеивающего объекта с небольшими, почти зеркально отражающими участками [95-96]. Обычно в результате нелинейной гаюграфической регистрации такого объекта (мы будем проводить сравнение сфокусированных голограмм с наиболее распространенным френелевскими голограммами) в восстановленном поле появляются три нежелательные добавки [97-100]. Это - изображения (причем искаженные из-за изменения кривизны волновых фронтов) в высших максимумах дифракции, диффузно рассеянный фон вокруг изображений (так называемый интермодуляционный шум) и, наконец, ложные изображения в промежутках между соседними дифракционными максимумами. Последние два вида искажений являются наиболее существенными, они обусловлены перекрестной интерференщ1ей (модуляцией) различных пространственных составляющих объектной волны, приводящей к появлению на голограмме дополнительных пространственных несущих. Можно ожидать, что в случае регистрации голограмм сфокусированных изображений, для которых характерна локализованная регистрация информации, зффекты перекрестной модуляции окажутся в значительной степени ослабленными. [c.27]

На рис. 5.4 и 5.5 показаны два примера, иллюстрирующие процедуру создания контурных представлений монокулярных изображений с использованием выше описанных способов. На рисунках видно соответственно исходное изображение сцены городского типа (а), выборочные двумерные линии и границы объектов (5) и перспективный вид рассеянного контурного изображения (в). Вертикальными линиями рассеянного контурного изображения становятся только те границы объектов, которые состоят из вертикальных линий или могут быть изображены в трехмерном пространстве с использованием коллинеар-ных зависимостей для построения вершин контурного изображения. [c.167]

Применяются два вида проекций на экран проекция в отраженном свете — используются экраны, диффузно отражающие свет, и проекция в проходящем свете — используются экраны, диффузно пропускающие свет. Общими требованиями к экранам являются обеспечение требуемой разрешающей способности, яркости (к. п. д.) и видимости в тех направлениях, в которых производится наблюдение. Необходимо, чтобы экран рассеивал свет в нужном телесном угле. Одной из важнейших характеристик экрана является распределение светового потока в заданном телесном угле. Экраны характеризуются величиной полезного угла рас-сения 2а и значениями Гщах и / тш- Под величиной 2а понимают угол, в пределах которого коэффициент яркости т не меньше 0,7—0,5 / max-Дополнительной характеристикой, определяющей распределение светового потока, служит усредненный в пределах полезного угла рассеяния коэффициент яркости т. Знания величин 2а и г, а также показателя [c.273]

Промышленность выпускает дефектоскопы, имеющие два вида индукции импульсную и телевизионную. При импульсной индикации на экране ЭЛТ возникают импульсы, амплитуда которых характеризует величину дефектов в вертикальном направлении, а при видеоиндикации магнитный потенциальный рельеф полей рассеяния от дефектов переносится на экран ЭЛТ в виде телевизионного изображения магнитограммы отдельных участков шва. [c.340]

Другие виды рассеяния. Впервые рассеяние на поляритонах (РП) наблюдалось в кристалле фосфида галлия Генри и Хопфил-дом в 1965 г. [102], на два года раньше ПР. Заметим, что в 1966 г. при исследовании РП в окиси цинка [103] была сделана неудачная попытка обнаружить рассеяние на поляритонах верхней ветви дисперсионной кривой (т. е. по нашей терминологии ПР, которое в этом кристалле удалось обнаружить лишь в 1975 г. [79]). Обзор обширной литературы по РП можно найти в [104, 105]. [c.41]

Отсюда видно, что существует два вида флуктуаций удельного объема одни вызваны флуктуациями давления при постоянной энтропии, другие — флуктуациями энтропии при постоянном давлении. Флуктуации первого типа распространяются в виде акустических волн и ведут к появлению смещенных компонент. Флуктуа-ционные неоднородности второго типа выравниваются посредством теплопроводности, а следовательно, распространяются значительно более медленно, — они и ведут к появлению в рассеянном свете несмещенной компоненты. [c.612]

Это связано с малостью числа частиц, регистрируемых прибором, и неоднородностью размеров их изображений, вызванной изменениями в рассеянии света (размеры твердых частиц ограничены довольно узкими пределами). Кроме того, разлюр изображения слишком мал для надежной регистрации пульсаций скорости, что затрудняет определение интенсивности движения. По увеличенным снимкам с изображениями последовательных положений частицы изготовлялись перфокарты, в которых на месте каждого изображения частицы прокалывалось отверстие диаметром 2,4 мм (фиг. 2.26). На оптической скамье, как показано на фиг. 2.27, располагались две перфокарты, в которых одновременно пробивались отверстия. Размер отверстий был достаточно мал, так что соседние отверстия на перфокарте не перекрывались. Вместе с тем он был достаточно велик, чтобы автокорреляционные изображения отверстий сливались, давая интегральную оптическую плотность изображения, представляюш ую интеграл распределения скорости. Рассматривая каждые два соседних изображения частиц на перфокартах, видим, что одинаковым интервалам времени т соответствуют различные расстояния между соседними точками. Отклонения от среднего расстояния представляют собой пульсации сме-щ ения, т. е. произведения времени т на вектор пульсации скорости и ( -Р т), где и t) — вектор пульсации скорости в момент [c.95]

Пучки при достаточном наклоне к оси не дают стигматического изображения точки L. Пучок после преломления имеет вид, подобный показанному на рис. 12.6. Изображением точки L служат две ( )окальные линии. Одна из них (LsLs, см. рис. 13.5) образуется в результате преломления сагиттальных лучей и ориентирована в меридиональной плоскости другая LmL,r), получающаяся при преломлении меридиональных лучей, ориентирована в перпендикулярной плоскости. Фокальные плоскости (/ и III), в которых лежат эти два прямолинейных изображения, расположены на разных расстояниях от главной плоскости системы. Таким образом, и в этом случае точка L изображается кружком рассеяния, ( )орма которого зависит от положения экрана. В плоскости / ( )игура рассеяния имеет вид отрезка прямой, лежащей перпендикулярно к меридиональной плоскости в плоскости III ( )игура рассеяния вырождается в прямую, расположенную в меридиональной плос- [c.306]

Анализ выражения, стоящего под знаком os, показыват, что последнее слагаемое б формулах всегда положителино. Поэтому учет квантовомеханического эффекта обмена приводит к увеличению сечения в первом случае и уменьшению во втором. Легко видеть, что в обоих случаях сечение меняется в два раза, если рассеяние происходит на угол 0 = 45°. [c.227]

Необходимая модификация вида соотношения (1), вызванная учетом спина, иллюстрируется рассмотрением рассеяния частицы со спином на бесспиновой мишени. В этом случае амплитуда рассеяния является нек-рым спиновым оператором и содержит два слагаемых одно отвечает упругому рассеянию без изменения ориентации спина (оно обозначено через /(0, ф) , второе же равно произведению нек-рой ф-ции g(o, ф) на оператор переворота спина (spin-flip). Очевидно, что с падающей волной иитерферирует лишь амплитуда /(O, ф), поэтому опять имеет шесто соотношение (1), в к-ром, однако, полное сечение упругого рассеяния [c.443]

Р. с. в твёрдых тел ах существенно отличается от Р. с. в жидкостях или растворах, что связано с большим разнообразием слабозатухающих флуктуаций в виде упругих волн. В аморфном твёрдом теле могут распространяться два типа звуковых волн с разными скоростями продольные, как в жидкости, и поперечные. С ними связаны два дублета в тонкой структуре рэлеевской линии, а центр, компонента спектра рэлеев-ской ЛИВИИ, обусловленная беспорядочным расположением молекул в аморфной среде, очень узка из-за медленной (вследствие диффузии) зволюцип беспорядка. В спектрах Р. с. в кристаллах центр, компонента практически исчезает, а общее число компонент тонкой структуры определяется симметрией кристалла и условиями рассеяния углами падения и рассеяния, поляризациями падающей и рассеянной волн. В анизотропнох кристалле максимально возможное число компонент тонкой структуры 24 одна продольная и две поперечные упругие волны порождают 3 дублета, в к-рых каждая линия расщепляется в общем случае на 4 компоненты [c.282]

Таким образом, задача приводится к регаению двух интегральных уравнений (33) и (34) более простого типа. Эти два уравнения различаются между собой только видом свободного члена. Поэтому достаточно построить теорию эегаения только одного из них. Заметим, что при А = О К т г) = М т г) и уравнение (30) совпадает с (33). Таким образом, физически уравнение (33) соответствует случаю, когда поверхность Земли есть абсолютно черная. Приводим частные случаи уравнений (33) и (34), соответствуюгцие сферически симметричному закону рассеяния (7л = 1) [c.649]

Прин ,и1п работы лидара на дифференциальном поглощении рассеянного излучения заключается в поглощении выбранного вида молекул атмосферы. При этом используется по крайней мере два лазерных пучка с различными длинами волн, которые последовательно или одновременно посылаются вдоль одной и той же трассы в атмосферу. Один лазерный пучок поглощается исследуемыми молекулами, в то время как другой с близкой длиной волны— поглощается не очень сильно. Поскольку пучки спектрально разделены небольшим промежутком длин волн, то сечения аэрозольного рассеяния можно считать практически одина1ковым и для обоих случаев. Различие в интенсивности рассеяния лучей в атмосфере обусловлено разницей в их поглощении исследуемыми молекулами [103, 104]. [c.128]

Радиолокационная станция типа AN/FPQ-6 обеспечивала при работе по геодезическим ИСЗ типа GEOS-I и GEOS-II измерение координат со средними квадратичными отклонениями 2 м по дальности и 15" по угловым координатам с темпом поступления данных 20 Гц. Как показали эксперименты, применение лазерного локатора уменьшало ошибку измерения дальности до 1 м (среднее квадратичное отклонение). Радиолокационная станция A /FPQ-6, работавшая в С-диапазоне, могла осуществлять слежение за целью с эффективной поверхностью рассеяния 1 м на дальностях более 1 тыс. км. Внешний вид станции показан на рис. 5.22. Диаметр параболического отражателя равен 8,8 м. В отражателе имеются два отверстия диаметром по 36 см каждое, предназначенные для вывода и приема лазерного излучения. В верхнем отверстии установлен приемный телескоп диаметром 20 см, в качестве которого использован оптический визир радиолокационной станции, смонтированный позади антенны на угломестной оси опорно-пово- [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...