Излучающая поверхность тела

Величина Н = ф12 1 = Фа1 а называется взаимной излучающей поверхностью тела I и тела 2 — поверхности тела 1 и тела 2 фи и Ф21 — средние по поверхности коэффициенты облученности тела 1 на тело 2 и тела 2 на тело I. [c.231]

Величина Я = ф12 1 = ф21 2 называется взаимной излучающей поверхностью тела 1 и тела 2 f, и / 2 — поверхности тел 1 и 2 ф 2 и ф21 — средние по поверхности угловые коэффициенты излучения тела 1 на тело 2 и тела 2 на тело 1-. [c.189]

Излучатель черный 221, 681 Излучающая поверхность тела 197, 189—193 Излучающий слой, эффективная толщина 196, 197 Измерение температуры жидкостей и газов 255-258 Изображение Фурье 746, 748 Изотерма сорбции 602, 604—606 Импульс газового потока статический 27—49 [c.891]

Мощность излучения абсолютно черного тела 100 МВт, а максимальная плотность излучения приходится на волну 0,6 мкм. Найти площадь излучающей поверхности тела. [c.326]

Р — излучающая поверхность тела [c.132]

Количество теплоты, испускаемое излучающей поверхностью тела [c.69]

Этот закон определяет значение плотности потока излучения Еф в зависимости от его направления по отношению к равномерно излучающей поверхности тела. Наибольшей плотностью обладает поток излучения по нормали к поверхности, его называют яркостью излучения и обозначают Ед. Плотность потока по остальным направлениям Еф, определяемая по формуле Еф= Е os ф, Е =Е/тс (рис. 11.3), где ф - угол между направлением излучения и нормалью. Плотность излучения в полусферическое пространство Е в тс раз больше плотности излучения по нормали к поверхности в единичном телесном угле E . [c.540]

Из соотношения (1-30) следует, что равновесная температура поверхности тела в космическом пространстве зависит от 1) отношения поглощательной способности поверхности для солнечной радиации к излучательной способности, 2) расстояния этого тела до Солнца и 3) отношения проекции площади поглощающей поверхно-ети к площади излучающей поверхности. [c.24]

Гюйгенсом и усовершенствованную Френелем, По этой теории, поверхность тела, излучающая свет, — источник волн, возникающих вокруг каждой точки поверхности тела. Дальше, в результате интерференции колебаний возникает колебательное движение на поверхности огибающей системы начальных волн. Это колебательное движение вновь порождает систему волн вокруг каждой [c.364]

Если сравнивают энергетические светимости (или их спектральные плотности) реальных излучателей и черного тела не в пределах угла 2я, а в направлении нормали к излучающей поверхности, то коэффициенты излучения обозначают и е . [c.770]

Таким образо , , для абсолютно черного тела поток излучения в данном направлении пропорционален потоку излучения в направлении нормали к излучающей поверхности и косинусу угла между ними. [c.221]

Суммарное излучение с поверхности тела по всем длинам волн спектра называется интегральным или полным лучистым потоком. При постоянной плотности интегрального излучения Е излучающей поверхности полный лучистый поток Q (Вт) определяется в соответствии с (2.8) соотношением [c.208]

Очевидно, что описанная выше технология облучения абсолютно неприемлема для уничтожения микробов — возбудителей болезни или опухолей в организме больного человека. Облучение всего его организма необходимым уровнем радиации убило бы его гораздо быстрее, чем любая болезнь Тем не менее радиоизотопы могут безопасно и эффективно использоваться для уничтожения или задержки роста локальных опухолей в человеческом организме, если выбор местоположения источника облучения и время этой процедуры таковы, что облучение практически никакого вреда не наносит здоровым тканям. Радиотерапия (так называется этот метод лечения) невольно ассоциируется в сознании большинства людей с лечением рака. Однако она также широко применяется в наши дни при лечении различных кожных заболеваний, таких, как стригущий лишай и бородавки. Для лечения пораженных участков, находящихся на поверхности тела, не следует применять гамма- или рентгеновское излучение, обладающее интенсивной проникающей радиацией. В этих случаях наиболее подходящими будут радиоизотопы, излучающие альфа- и бета-частицы. Для этой цели широко используются стронций-90 и фосфор-32. Если опухоль локализована, радиоактивный источник можно поместить в непосредственной близости от пораженного места. Однако некоторые глубоко сидящие опухоли лучше всего подвергать облучению проникающей радиацией, направленной в человеческий организм из внешнего источника. Таким источником может служить высоковольтная машина, излучающая рентгеновское излучение, или радиоизотопы цезий-137 и кобальт-60, испускающие гамма-излучение. [c.121]

Радиационный (лучистый) тепловой поток — мера интенсивности (плотности) радиационного теплообмена на поверхности тела, обтекаемого высокотемпературным потоком газа. Радиационный тепловой поток дополняет (а в некоторых случаях и превосходит) конвективный тепловой поток по мере того, как возрастают температура и плотность излучающего газового объема. В отличие от конвективного теплообмена интенсивность радиационного воздействия возрастает при увеличении размеров обтекаемого тела, экранирующее действие вдуваемых паров очень слабо зависит от их расхода (см. гл. 10). [c.372]

При заданной (или предварительно полученной расчетом) связи между температурой источника теплоты ta (температурой газов, излучающих стенок, лучистой температурой) и температурой поверхности тела <пов время Тт. о может быть определено согласно методу тепловой диаграммы [18] из уравнения [c.43]

Оптический пирометр градуируется по черному телу, обычно при длине волны Я = 0,65-н0,665 мк, выделяемой красным светофильтром. При визировании оптического пирометра на поверхность нагретого тела определяется температура Т,. Если отраженное излучение тела мало по сравнению с его собственным излучением (например, нагретая заготовка после выдачи ее из печи, струя жидкой стали на выпуске из печи), то по замеренной яркостной температуре Т, можно из уравнения (3-15) определить (при известной е ) величину действительной температуры тела Т. Разница между Т и Г, определяется уровнем спектральной степени черноты тела Чем ближе к единице, тем меньше при прочих равных условиях яркостная температура отличается от действительной (табл. 3-1). Значения спектральной степени черноты (Л,=0,65 мк) для некоторых металлов и материалов приведены в приложении (табл. П-2), а также в [Л. 29, 125, 198]. В общем случае зависит от X, от материала излучающей поверхности, от ее температуры и физического состояния. [c.43]

На практике часто приходится встречаться с комбинациями излучающих поверхностей, которые с точки зрения анализа лучистого теплообмена могут быть приведены к замкнутой системе из трех тел (поверхностей Рь [c.154]

Такой случай теплообмена имеет место при нагревании тел в высокотемпературных печах, где передача теплоты в основном происходит излучением (по закону Стефана — Больцмана), когда температура тела значительно меньше температуры излучающих поверхностей. [c.95]

Свеча — силы света одного квадратного сантиметра полного излучателя (абсолютно черного тела, полностью поглощающего всю падающую на него энергию излучения) при темпер.чтуре затвердевания платины (2046,6 К) по направлению нормали к излучающей поверхности. [c.14]

Остановимся подробнее на понятии теплового равновесия, очень важном для последующего изложения, в значительной мере связанного с изучением энергетики п юцессов излучения и поглощения света. Для этого полезно обратиться к термодинамическому рассмотрению явлений внутри замкнутой полости. Пусть стенки этой полости полностью отражают падающий на них свет. Поместим в полость какое-либо тело, излучающее световую энергию. Внутри полости возникнет электромагнитное поле и в конце концов ее заполнит излучение, находящееся в состоянии теплового равновесия с телом. Равновесие наступит и в том случае, когда каким-либо способом нацело устранится обмен теплом исследуемого тела с окружающей его средой (например, будем проводить этот мысленный опьгг в вакууме, когда отсутствуют явления теплопроводности и конвекции). Лишь за счет процессов испускания и поглощения света обязательно наступит равновесие излучающее тело будет иметь температуру, равную температуре электромагнитного излучения, изотропно заполняющего пространство внутри полости, а каждая выделенная часть поверхности тела будет излучать в единицу времени столько энергии, сколько она поглощает. При этом равновесие должно наступить независимо от свойств тела, помещенного внутрь замкнутой полости, влияющих, однако, на время установления равновесия. Плотность энергии электромагнитного поля в полости, как показано ниже, в состоянии равновесия определяется только температурой. [c.400]

Так как яркость нечерного тела может зависеть от направления, то значения Роао приведены для направления, нормального к излучающей поверхности. Так же должна делаться и наводка пирометра. Связь между яркостной и истинной температурами дается при помощи соотношения (см. упражнение 238) [c.705]

Значения ая, г установлены для многих материалов (табл. 25.2). Так как яркость нечерного тела может зависеть от направления наблюдения, то все значения а ., т приведены для направления, нормального к излучающей поверхности. Таким же образом производится и наводка пирометра. [c.150]

Теперь рассмотрим общий случай расгюложепия излучающих поверхностей, схематически показанный на рис. 33.3. Примем, как н в предыдущих параграфах, что рассматривается серое излучение и что среда, заполняющая пространство между поверхностями, диа-термична. Кроме того, будем считать, что поверхности излучающих тел обладают 1гастолько большим коj xf)in neHroM поглощения что отраженным излучением можно пренебречь. [c.406]

Для чистых металлов излучательная способность зависит главным образом от состояния поверхности. Если металлы имеют чистую поверхность, они имеют малую излучательную способность и значительную селективность излучен1я. Селективность излучения их уменьшается с увеличением шероховатости и степени окислеиия поверхности. Если поверхность тела покрывается слоем вещества, сильио поглощающего лучистую энергию, то излучательная способность такого тела увеличивает я. Можно, наоборот, уменьшить излучательную способность тела, если еп) поверхность покрыть пленкой вещества, обладающего большой отражательной способностью. При этом необходимо иметь в виду, что при малой толщине пленки излучающие свойства тела зависят не только от свойств пленки, но также II от свойств вещества, на которое эта пленка наносится. Толщина оксидных пленок на металлах зависит от температуры и увеличивается со временем. Следовательно, в зависимости от. этих факторов изменяется и излучательная способность металлов. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры излучение увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. [c.348]

Бесконтактные методы теплового контроля основаны на использовании инфракрасного излучения, испускаемого всеми нагретыми телами. Инфракрасное излучение занимает щирокий диапазон длин воли от0,76 до 1000 мкм. Спектр, мощность и пространственные характеристики этого излучения зависят от температуры тела и его излу-чательной способности, обусловленной, в основном, его материалом и микро-структурными характеристиками излучающей поверхности. Например, шероховатые поверхности излучают сильнее, чем зеркальные. При повышении температуры мощность из лучення [c.117]

Рассмотрим замкнутую излучающую систему тел, образующих сечение, представленное контурами (рис. 17-18). Принимается, что продольные размеры тел велики по сравнению с поперечными. Размеры всех тел заданы. Самооблучение отсутствует (ф1,1 = ф2,2=фз,з = 0). Требуется найти средние значения взаимных поверхностей и коэффициентов излучения. [c.416]

Свойство взаимности поверхностей двух тел при лучистом теплообмене. Примем в дальнейшем для обозначения среднего углового коэффициента ф1 (с черточкой сверху и двумя индексами внизу). Первый индекс будет обозначать излучающую поверхность, второй — поверхность, на которую падагт часть лучей, исходящих от первой поверхности. Для двух поверхностей Fi и F2, участвующих во взаимном теплообмене, угловые коэффициенты запишутся как фщ и фаь а свойство взаимности как [c.43]

Исследование равномерности нагрева излучающей поверхности многокамерного черного тела проводилоРь с помощью разар-ботаных в ЛЭТИ низкотемпературных радиометров и прижимных контактных термопар [7]. При температуре 400°С неравномерность нагрева на плоскости диска не превышала 1°. Температура края ячейки оказалась меньше температуры ее дна на 4- 5°. [c.69]

В заключение необходимо отметить, что принцип многокамер-ности позволяет получить любые заданные размеры площади излучающей поверхности, что обуславливается лишь количеством ячеек и возможностью обеспечения одинаковой температуры по поверхности ячеек. С увеличением диаметра излучающей площади осевой размер модели будет оставаться таким же небольшим (например, 70 мм), как в данных конетрукциях. В этом существенное преимущество многокамерного черного тела перед классической моделью, выполняемой в виде одной полости. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...