Излучение, давление 1 определение

Импульсный нагрев газа прп его быстром сжатии до состояния излучающей плазмы осуществляется в движущихся со сверхзвуковой скоростью ударных волнах, создаваемых в т. н. ударных трубах, к-рые применяются для определения атомных л молекулярных констант и сечений элементарных фотопроцессов. Интенсивное излучение со сплошным спектром, близким к излучению абсолютно черного тела при Т до 10 К, наблюдается в сильных ударных волнах, образующихся при выходе детонационной волны из кумулятивного канала заряда взрывчатого вещества в газ (воздух, инертный газ) при давлении 1 атм. Эти т. н. взрывные И. о. и. с (2,4—6)-10 К, 0 3— [c.224]

Этот способ применяют, когда техническими требованиями не предусмотрено определение направленности излучения шума. В этом случае машину устанавливают на пол помеш,ения, на расстоянии не менее 1 м от стен, потолка и других ограждающих поверхностей. Измерения уровня звукового давления необходимо проводить не менее чем в пяти точках звукового поля, причем они должны располагаться на расстоянии от поверхности машины [c.41]

Искривление канала наблюдается обычно при сверлении относительно глубоких отверстий (более 1 мм) и происходит в его конце. В работе [741 объясняются причины искривлений, обусловленных расклинивающим действием испаренного материала, создающего определенное давление вследствие его затруднительного выхода на поверхность с большой глубины. Отмечается, что искривление происходит на той стадии, когда скорость образования отверстия резко уменьшается. Из изложенного выше следует, что предотвратить искривление канала возможно за счет увеличения плотности лазерного излучения. [c.148]

Для определения коэффициента излучения можно использовать также регулярный режим второго рода. Автором рекомендуется следующая методика, основанная на этом режиме. Образец исследуемого материала 1 простой геометрической формы, например в форме пустотелого цилиндра, помещается внутри массивного цилиндрического кожуха 2 (рис. 6-11). Внутренние размеры кожуха мало отличаются от внешних размеров опытного образца, В небольшом зазоре между ними создается низкое давление среды, при котором теплообмен между образцом и кожухом при наличии температурного перепада между ними осуществляется за счет теплового излучения. Температурный перепад создается нагревателем кожуха 3 и нагревателем печи 4, в которую образец с кожухом помещаются. Электрической печью осуществляется грубая регулировка температуры, тонкое регулирование производится с помощью нагревателя кожуха. Он обеспечивает режим, в котором скорость нагревания образца сохраняется постоянной во времени. Кожух служит также для создания равномерного температурного поля вокруг опытного образца. Осевой перекос температуры устраняется с помощью экранной торцовой защиты образца 5. [c.303]

Основным механизмом передачи энергии из проводящего канала дуги, движущейся под действием магнитного поля, к окружающему газу является конвективный теплообмен. Однако часть энергии из проводящего канала передается в окружающее пространство излучением. Для того чтобы оценить эту долю энергии, были проведены измерения излучения дуги, движущейся под действием магнитного поля в среде высокого давления. Исследования проводились на установке, представленной на рис. 3.1. В емкости устанавливался радиометр термопарного типа. Между радиометром и плоскостью электродов находилась диафрагма, которая обеспечивала видимость со стороны датчика только определенного участка пробегающей электрической дуги длиной 2у . В некоторых случаях диафрагма отсутствовала, тогда 2у = L [c.75]

В данном газе, находящемся при каком-то определенном давлении, каждый из видов ядерного излучения ионизует на 1 см пути вполне определенное число атомов. Эту вели- [c.154]

Используя излучение узких спектральных линий газоразрядных источников низкого давления, можно наблюдать интерференцию при разностях хода, достигающих нескольких десятков сантиметров. Основная причина, ограничивающая в этом случае длину когерентности, — это хаотическое тепловое движение излучающих атомов, приводящее к доплеровскому уширению спектральных линий (см. 1.8). Так, например, для излучения красной линии кадмия Я,=643,85 нм, впервые исследованного Майкельсоном, длина когерентности около 20 см. Для оранжевой линии Я,=605,78 нм стандартной криптоновой лампы, используемой в современном эталоне длины (по определению, 1 м равен 1 650 763,73 длин волн этой линии), длина когерентности достигает 0,8 м. [c.224]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной спектр излучения, т. е. излучает энергию всех длин волн в интервале от О до оо. К числу твердых тел, имеющих сплошной спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, а также различные металлы в окисленном состоянии. Некоторые тела излучают энергию только в определенных интервалах длин волн, т. е. испускают энергию с прерывистым спектром. К ним относятся чистые металлы и газы, которые характеризуются выборочным или селективным излучением. Излучение различных тел различно. Оно зависит от природы тела, температуры его, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Большинство встречающихся в природе и технике твердых и жидких тел имеет значительную поглощательную и излуча-тельную способность. Вследствие этого в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои. Для проводников тепла толщина этих слоев имеет порядок 1 мк, а для непроводников тепла — порядок 1 мм. Поэтому применительно к твердым телам, а также жидкостям тепловое излучение в ряде случаев приближенно можно рассматривать как поверхностное явление. Газообразные тела имеют значительно меньшее излучение, чем твердые и жидкие тела. Поэтому в излучении газов участвуют все его частицы и процесс теплового излучения носит объемный характер. [c.343]

В тепловой части алгоритма решаются уравнения, определяющие процесс распространения тепла в среде. Это уравнение энергии, модифицированный закон Фурье для теплового потока, закон поглощения излучения, а также калориметрическое и термическое уравнения для тепловых и электронных составляющих давления и энергии (VI.13), (1.15) — (1.22). Их совместное решение представляет определенные сложности. Это связано с нелинейностью полученной системы уравнений, а также с наличием малого параметра при производной в уравнении для теплового потока. [c.171]

Чувствительность в режиме излучения по току или напряжению) у используемая для оценки источника звука, представляет собой отношение звукового давления, приведенного к расстоянию 1 м в определенном направлении от эффективного акустического центра преобразователя, к току возбуждения, протекающему через входные клеммы, или к приложенному к этим клеммам напряжению. [c.17]

За счет выбора значений постоянных и можно удовлетворить произвольные граничные условия для давлений или нормальных составляющих скоростей на поверхностях г — и г = г. . Сама процедура определения постоянных и В довольно проста и сводится, по существу, к определению коэффициентов Фурье для заданной функции. Рассматриваемая задача не имеет решения лишь для дискретного множества значений частоты — для собственных частот кольца. Если поверхность г = удалять на бесконечность, решение (1.21) преобразуется в решение для внешности цилиндра (г > Г1). При этом условия излучения приводят к тому, что =1 Л и выражение для потенциала поля приобретает вид [c.15]

Оценки показывают, что ошибки за счет измерения V, Р и 1 1 о не превышают 1,5—2%. Самая серьезная ошибка вносится неоднородным излучением звука [272]. Неоднородное звуковое поле затрудняет определение /дфф. При неоднородном излучении /эфф не равно геометрическому сечению пучка. Кроме того, неоднородно излучающий кварц посылает косые пучки на приемник радиометра, и они оказывают давление на него. Между тем косые пучки звука либо вовсе не дадут своего вклада в интенсивность дифракционного максимума, либо дадут весьма малый вклад, поскольку они не удовлетворяют условию Брегга. Поэтому необходимо практически полное устранение косых пучков и надежный способ определения /дф . [c.206]

При ка =кЬ,1. е. для тела квадратного сечения, результаты вычисления сумм оказываются весьма близкими, что свидетельствует о возможности вычисления характеристики рассеяния в дальнем поле (или характеристики направленности для задачи об излучении звука). Однако при значительном увеличении отношения сторон получить хорошую точность не удается. Впрочем, даже при отношении сторон 1 8 расхождение между суммами рядов (см. табл. 2.2) значительно меньше погрешности определения звукового давления в ближнем поле. [c.60]

Испытания проводились на установке для определения микротвердости при высоких температурах УМТ-1. Образец диаметром 8 и высотой 5 мм (см. рис. 10) помещали на столике в герметичной камере установки, в которой в процессе испытания поддерживали давление 1,3-10 — 1 10- Па при натекании 4 Па м - с . С помощью теплового излучения от вольфрамового нагревателя образец и индентор нагревали до одной и той же температуры. Температура испытания контролировалась вольфрамрениевой термопарой, подведенной через полость в столике к основанию образца, где для надежности термического контакта ее спай прижимался штифтом к телу образца. В процессе опыта колебания температуры не превышали 2 —3°, а отклонение ее от номинала составляло не более 2%. Испытания проводили четырехгранным индентором с углом при вершине 136° 20. При температурах 300—1300 К в качестве материала индентора применяли алмаз, при более высоких (начиная с 1100 К) — карбид бора и его сплавы. [c.70]

По сравнению с обычными источниками лазеры с их высокой спектральной интенсивностью существенно повысили предельную чувствительность оптико-акустического метода. Он позволяет при мощности излучения в 1 Вт регистрировать очень малый коэффициент поглощения в газе при атмосферном давлении, когда вся поглощенная энергия переходит в тепло, на уровне 10 см". Это для многих молекул соответствует их относительному уровню концентрации в газовой смеси 10 — 10 %. Оптико-акустический эффект можно использовать и для анализа жидких и твердых образцов при возбуждении в них звуковых колебаний. Однако гораздо чувствительнее этот метод оказывается при регистрации звука не непосредственно в исследуемых образцах, а в находящемся вокруг них газе, формирование звука в котором происходит за счет процесса теплопередачи от поверхности образца. Наиболее перспективен такой метод для определения коэффициента пропускания прозрачных диэлектриков (приблизительно до 10 см ), помещаемых внутрь замкнутой камеры, заполненной каким-либо непоглощающим излучение газом (рис. 11.63, б). Кроме того, он эффективен в спектроскопии сильнопоглощающих сред (рис. VII.63, е), когда газ нагревается за счет поглощенной в образце мощности при отражении. По последней схеме можио [c.442]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Инфракрасные приборы, основанные на поглощении инфракрасных лучей, получили широкое применение в различных отраслях промышленности для определения концентрации окиси углерода (СО), двуокиси углерода (СО2), аммиака (NH.,) и других газов [16], Это объясняется тем, что в инфракрасной области спектра газы имеют весьма интенсивные и отличительные друг от друга, по положению в спектре, полосы поглощения. Инфракрасные лучи поглощают все газы, молекулы которых состоят не менее чем из двух различных атомов. Этим определяется широкий круг пробных веществ, которые можно использовать в процессе контроля герметичности изделий (закись азота, пары фреона, аммиак и др.). В зависимости от принципа действия луче-приемника инфракрасные "устройства делятся на несколько групп. На рис. 7 схематично показан оптико-акустиче-ский лучеприемиик 1, в котором находится газ, способный поглощать инфракрасные лучи. Окно 2 этого луче-приемника выполнено из материала, пропускающего инфракрасное излучение. Через это окно поступает поток инфракрасного излучения от источника 3, прерываемый с определенной частотой обтюратором 4, приводимым в действие синхронным двигателем 5. Вследствие этого газ будет периодически нагреваться за счёт поглощения энергии и в замкнутом объеме луче-приемника возникнут периодические колебания температуры, вызывающие колебания давления газа, которые преобразуются конденсаторным микрофоном 6 в электрический выходной сигнал. [c.197]

В действительности, как уже указывалось ранее, излучение водяного пара не подчиняется закону Бера, а его степень черноты зависит не только от величины РНпо1, но и от парциального давления рн,о- На рис. 5-5 приведены кривые для определения величины поправочного коэффициента Рн.о, на который надо умножить условную степень черноты ен,о. чтобы учесть влияние отклонений от закона Бера и влияние полного давления р на действительную степень черноты водяного пара 6 ,0-Поправка Рн о определяется в зависимости от параметра 6 = 0,5 (pH,о -1- р) и произведения pu ol- Степень черноты водяного пара при заданных значениях pu ol, РНгО, р и t определяется, как [c.185]

В гидравлических методах в качестве проникающего вещества используется жидкость, обычно вода, которая подается под давлением с одной стороны шва. Дефект обнаруживается по появлению жидкости с противоположной стороны шва. Применяются различные варианты гидравлического контроля. При испытаниях избыточным гидравлическим давлением в изделие подается вода под давлением, которое в 1,5...2 раза превышает рабочее. Изделие выдерживают определенное время, следя за давлением по манометру, затем обстукивают молотком, течи выявляются в виде струек и отпотевания поверхности контролируемого изделия. Этим методом выявляются дефекты диаметром до 0,001 мм. Гидравлические испытания под давлением менее опасны, чем пневматические, так как жидкость несжимаема и течь ведет к падению давления без взрыва. Для открытых сосудов и корпусов возможен контроль наливом воды. Возможны испытания сварных швов поливом воды под давлением от 0,1 до 1,0 МПа и осмотром места течи с противоположной стороны. При этом способе контроля выявляются дефекты диаметром от 0,5 мм. При люминисцентно-гидравлическом методе негерметичность шва определяется по течи и свечению индикаторной жидкости. Иногда в индикаторную жидкость добавляют радиоактивные вещества, которые дают возможность фиксировать очень мелкие дефекты с помощью датчиков ионизирующего излучения. [c.358]

ЧПИ и давлениях неона, чем в случае больших емкостей. При Снак = = 1320 пФ максимальная мощность излучения (17 Вт) достигнута при ЧПИ 18 кГц и pNe = 450 мм рт. ст. при (7нак = 6800 пФ максимальная мощность излучения (10 Вт) достигнута при ЧПИ 3,5 кГц и PNe = 100 мм рт. ст. с увеличением емкости снижается не только мощность излучения, но и КПД, в то же время увеличивается энергия в импульсе. При Снак = 1320 пФ КПД равен 0,65% и энергия в импульсе — 1 мДж, при Снак = 6800 пФ соответствующие значения 0,4% и 3 мДж. Мощность излучения и КПД снижаются примерно в 1,7 раза, энергия в импульсе возрастает в 3 раза. Высокие энергии импульсов в определенных случаях требуются при обработке материалов. Потери мощности в тиратроне составляют 600-700 Вт — это 25% потребляемой мощности. При ЧПИ более 12 кГц тиратрон работает неустойчиво, что проявляется в его переходах от импульсного режима работы в непрерывный дуговой режим горения, т. е. тиратрон начинает срываться . Неустойчивая работа водородных тиратронов при высоких ЧПИ является их существенным недостатком. В этом отношении предпочтение имеют таситронные и ламповые коммутаторы. [c.60]

Рассмотренные переходы (см. рис. 1.15) называются однофотонными (или одноквантоБыми), так как в каждом из них принимает участие только один квант света. Каждому переходу между двумя состояниями соответсгв -ст определенный испущенный или поглощенный квант энергии. Следует заметить, что вынужденные переходы относятся к однофотонным. Поглощенные кванты определяются по тому, насколько уменьшается интенсивность падающего на вещество излучения, представляющего последовательность квантов с мало отличающейся энергией (непрерывный спектр). Совокупность такнх квантов, прошедших через спектральный прибор, разлагающий электромагнитное излучение по длинам волн, образует спектральную линию поглощения (рис. 1.16). Ее ширина (разность волновых чисел на высоте 1/2 интенсивности) зависит от ширины энергетических состояний (см. 7), теплового движения молекул (эффект Доиплера), столкновений молекул, напряженности электрических и магнитных полей н т. д. При увеличении температуры и давления ширина линий растет. Минимальная ширина спектральной линии, связанная с шириной энергетических состояний, называется естественной шириной (пунктирный контур на рис. 1.16) и составляет величину порядка Дл=10 А. [c.43]

Существует еще один вид излучателей звука — так называемый ионизационный громкоговоритель. Если считать достоинством малую массу подвижной системы в любом громкоговорителе, то ионизационный громкоговоритель совсем не имеет подвижной системы и воздух возбуждается сам, будучи предварительно ионизирован с помощью, например, высокой температуры, создаваемой в определенном объеме. Изменяя мощность высокочастотного сигнала, являющегося источником высокой температуры, в соответствии с напряжением звукового сигнала, т. е. осуществляя модуляцию, получаем ионизационный громкоговоритель. В настоящее время ионизационные или плазменные высокочастотные громкоговорители выпускает, например, фирма Магнат ФРГ. Громкоговоритель имеет марку МР-02 и представляет собой акустически прозрачную металлическую сферу, в центре которой расположен металлический электрод. При включении громкоговорителя над электродом внутри сферы возникает фиолетовое излучение — образуется плазма, объем плазмы порядка 1 см . Конструктизно громкоговоритель объединен с усилителем-генератором. Диапазон рабочих частот такого громкоговорителя 5... 100 ООО кГц, нелинейные искажения не превышают 1 % при уровне звукового давления 90 дБ, внешний вид приведен на рис. 6.15, е. [c.139]

По ходу вывода макроскопических уравнений сохранения из кинетического уравнения Больцмана сделаем два замечания во-первых, при применении стандартной процедуры вывода макроскопических уравнений сохранения методом моментов (умножение исходного кинетического уравнения на определенную величину и последующее интегрирование) мы, естественно, должны получить в качестве первого уравнения уравнение сохранения массы. Для этого уравнение (1.183) следует умножить на массу фотона и проинтегрировать по всем ш и Й. Поскольку масса фотона равна нулю, в уравнения сохранения для излучения не входит уравнение сохранения массы. Второе заключение сводится к следующему. Метод моментов, вообще говоря, позволяет получить бесконечный ряд уравнений типа законов сохранения. Первые три уравнения, получаемые таким образом, т., е. умножением исходного кинетического уравнения соответственно на массу, импульс и энергию частиц и последующим интегрированием по всем частицам (в нашем случае фотонов по частоте и направлению), отождествляются с микроскопическими уравнениями сохранения массы, импульса и энергии. Система этих уравнений сохранения является неполной, т. е. число неизвестных макроскопических параметров в этих уравнениях превышает число уравнений. Конкретно в случае фотонного газа неизвестными являются величины плотности энергии излучения, потоки излучения и тензора давления излучения, т. е. десять скалярных величин (тензор давления излучения — симметричный тензор), тогда как набор уравнений сохранения ограничивается четырьмя уравнениями. Можно было бы пытаться получить недостающие соотношения тем же методом, рассматривая более высокие моменты. Например, умножая исходное уравнение на поток энергии частицы и интегрируя по частицам, мы получим уравнение типа уравнения сохранения для потока тепла и т. п. JMoжнo показать, что система получающихся таким образом уравнений никогда не будет замкнутой в новые уравнения войдут новые переменные и т. д. В этом смысле задача интегрирования бесконечной системы моментов полностью эквивалентна задаче интегрирования исходного кинетического уравнения. Именно этой задаче посвящена третья глава настоящей книги. [c.74]

Высокая селективность флуоресцентного лазерного спектрального анализа связана с возможностью осуществления селекции по нескольким каналам по частоте возбуждения, по частоте излучения, по кинетике излучения. Ряд новых методов и схем повышения избирательности флуоресцентного анализа рассмотрен в [14]. Особенно перспективными представляются методы, осуществляющие одновременную селекцию по спектрам поглощения и испускания— метод синхронных спектров и анализ получаемых данных с помощью матрицы возбуждение—излучение , а также удобное при проведении локальных измерений низкотемпературное приготовление образцов в условиях матричной изоляции системы Шпольского, сверхзвуковая струя, матрицы инертных газов [23, 24]. Перспективность применения методов лазерной флуоресценции для исследования газовых сред детально обсуждалась и подчеркивалась в [1]. Примером эффективности использования флуоресцентных методов для дистанционного определения параметров атмосферы может служить, предложенная в [21] методика детектирования радикала ОН и определения профиля температуры по отношению двух сигналов флуоресценции. Один из этих сигналов регистрируется при возбуждении с уровня Г=Ъ/2 ( 1=282,06 нм ) второй — с уровня =11/2 (А.2 = 282,67 нм). При измерении их отношения возможно определение температуры в интервале 225... 280 К с погрешностью менее 10 %, определяемой погрешностью измерения отношения сигналов на и А.2. По флуоресценции радикала ОН возможно измерение давления в диапазоне 25... 250 Па (на высотах 40... 55 км) по отношению сигналов флуоресценции при возбуждении в полосах (1.1) и (0.0). [c.151]

Эксимерный ХеС1-лазер, снабженный рамановскими ячейками с метаном и водородом (длины волн излучения соответственно 308 338,39 353,2 нм), Вернер и др. [81, 80] установили в лидаре, расположенном на вершине горы Цугшпитце в Альпах (2964 м над ур. м.). Лазер излучал импульсы с энергией 150 мДж, с частотой повторения 50 Гц. Расходимость пучка при неустойчивом резонаторе составляла 1 мрад. Коэффициент преобразования в ра-мановских ячейках при давлении 40 атм достигал 15 %. Приемный телескоп с зеркалом диаметром 60 см имел угол зрения 2 мрад. Приемник и передатчик были разнесены, чтобы отсечь интенсивный сигнал от нижних слоев атмосферы. При этом полное перекрывание поля зрения телескопа и лазерного пучка происходило только на высотах около 20 км. Профили озона восстанавливались в интервале высот от 20 до 50 км с пространственным разрешением 1 км. Определение концентрации озона на высоте 40 км со среднеквадратической ошибкой 1 % требовало накопления сигнала в течение нескольких часов. Для обеспечения той же точности восстановления озонного профиля на высотах 20.. . 30 км достаточно было 15-минутного накопления. Восстановленные профили были в хорошем согласии с данными озонозондов, полученными до высот 35 км. [c.184]

Наконец, о модели кварковых мешков. Развивая феноменологическую теорию путем введения упрощенных моделей и не имея определенных надежд точно описать динамику взаимодействия кварков, мы предполагаем, удовлетворяя идее асимптотической свободы, что внутри области, именуемой мешком и имеющей размер адронов (т.е. измеряемой в единицах fm = 10 см), кварки при полном присутствии глюонного газа (т.е. поля взаимодействия кварков) не асимптотически, а вообше свободны. Чтобы эта смесь идеальных ферми- и бозе-газов не разлеталась во все стороны, разрушая идею конфайнмента, стенки мешка создают длвление (точнее, его создает физический вакуум , окружающий мешок), уравновешивающее внутреннее давление идеальной кварк-глюонной плазмы. Так как мешок моделирует адронное состояние, то он заполнен скомпенсированной по цветам смесью и поэтому считается в целом белым. При очень высоких плотностях ядерной материи и температурах мешки могут перекрываться, поэтому кварк-глюонная плазма может находиться в мешках значительно больших размеров, чем 10 см, как это, возможно, было в первые моменты после Большого Взрыва Вселенной (см. том 1, 5, реликтовое излучение) и, может быть, реализуется внутри гигантских квазаров и тяжелых нейтронных звезд. В этих случаях термодинамическое рассмотрение становится более адекватным хотя бы потому, что для больших мешков, содержащих много ядерного материала, начинает реализовываться принцип термодинамической адди-тивиости (мешок же, соответствующий одному нейтрону или протону, на равновесные части не делится), без которого (см. том 1, 4) невозможно введение такого основного термодинамического понятия, как температура системы (а следовательно, и других термодинамических величин, характеризующих равновесное состояние многочастичной системы). [c.242]

Виды плоских излучателей. Излучатель в жестком экране. Рассмотрим некоторые основные виды плоских излучателей звука, различающиеся по режиму работы на тыльной стороне излучателя и на его продолжении. Пульсирующий излучатель (рис. 1.2, а) характеризуется тем, что колебательные скорости на разных сторонах равны по значению и противоположны по знаку. В силу симметрии поля относительно его плоскости очевидно, что на продолжении излучателя нормальная составляющая колебательной скорости равна нулю. Это означает, что пульсирующий излучатель, не меняя условий излучения, можно поместить в акустически жесткий экран. Таким образом, задачи об определении полей пульсирующего излучателя и излучателя, помещенного в акустически жесткий экран, эквивалентны. У осциллирующего излучателя (рис. 1.2, б) звуковые давления на разных сторонах противоположны по знаку, поскольку на одной стороне в данный момент происходит сжатие среды, на другой — расширение. Поэтому на продолжении излучателя звуковое давление равно нулю. Это дает возможность без изменения поля поместить излучатель в акустически мягкий экран. Решение задач для одностороннего излучателя (рис. 1.2, в) можно в силу принципа суперпозиции предстайить в виде полусуммы решения для пульсирующего и осциллирующего излучателей. [c.12]

Визуальное действие электромагнитного излучения зависит от длины его волны, а фотометрическая величина, соответствующая измеряемой в ваттах оптической мощности, есть световой поток, измеряемый в люменах. Таким образом, относительная спектральная чувствительность человеческого глаза может быть откалибрована непосредственно в люменах на ватт. На рис. П4.2 показана введенная Международной комиссией по освещению (С1Е) кривая вндности S (Я) для нормального (дневного) освещения. Определение фотометрических единиц основано на фотометрической величине, соответствующей интенсивности излучения. Сила света излучателя в вие черного тела при температуре 2045 К (температура затвердевания платниы прн нормальном давлении) по нормали к поверхности площадью 10/6 мм определяется как 1 люмен на стерадиан [1 лм/ср], или каи-дела [Кл]. [c.483]

В СССР Э. подразделяются на первичные, спец, и вторичные. Первичные Э. обеспечивают наивысшую в стране точность воспроизведения данной ед. спец. Э. служат для воспроизведения ед. в особых условиях, в к-рых не bioryT применяться первичные Э. (высокие или сверхнизкие темп-ры, давления и т, д,). Первичные и спец. Э. утверждаются в кач-ве государственных, т, е. возглавляющих общесоюзные поверочные схемы для соответствующих видов средств измерений. Вторичные Э. служат для передачи размеров ед. образцовым средствам измерений, а также наиб, точным рабочим средствам измерений. Совокупность Э, СССР образует эталонную базу страны. В неё входят Э. осн. ед. Междунар. системы ед. Э, метра в виде эталонного интерференц. компаратора с криптоновой лампой, на длине волны оранжевой линии излучения к-рой основано определение метра Э. килограмма в виде платиноиридиевой гири и эталонных весов Э. секунды и герца в виде комплекса аппаратуры для возбуждения эл.-магн. колебаний строго постоянной и известной частоты и для передачи радиосигналов времени и частоты Э. ампера в виде токовых весов с аппаратурой для управления ими и для определения в абс. мере эдс эталона вольта , Э. кельвина в виде набора первичных пост, температурных точек и интерполяц. приборов (см. Международная практическая температурная шкала) и Э. канделы в виде полного излучателя — абсолютно чёрного тела при темп-ре затвердевания Pt и средств для сличений с ним эталонных светоизмерит, ламп (см. Световые эталоны), а также ряд первичных Э. производных ед, и спец, Э. На 1 июля 1981 утверждено 129 гос. Э, и св. 200 типов вторичных Э. [c.906]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...