Спектр излучения сплошной

В ртутных лампах сверхвысокого давления (до 1000 атм) возникает излучение сплошного спектра с максимумами в местах расположения характерных линий (синяя линия кс = 4358 А, фиолетовая линия Хф = 4047 А, ультрафиолетовые линии = 2537 А и 3650 А и т. д.). Ртутные лампы вь[сокого давления создают [c.377]

Спектр тормозного излучения сплошной, максимальная энергия квантов в спектре равна максимальной энергии ускоренных электронов. Форма спектра практически не зависит от угла и начальной энергии электрона. Для расчета защиты следует принимать, что эффективная энергия спектра у-квантов равна 0,5 максимальной энергии электронов, если она равна или меньше 10 Мэе, и одной трети, если максимальная энергия электронов больше 10 Мэе. [c.237]

Линейчатые спектры поглощения. Если пучок белого света проходит через вещество в газообразном состоянии, то при разложении пучка света в спектро скопе на сплошном спектре излучения обнаруживаются темные линии. Эти линии называются линейчатым спектром поглощения. [c.277]

Полученный из таких предположений закон распределения энергии в сплошном спектре излучения представлен на рисунке 29в, б. [c.298]

Абсолютно черное тело имеет сплошной спектр излучения, т. е. излучает [c.252]

Тепловое излучение сосредоточено между длинами волн от 10 до 0,7-10 м. Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучает энергию всех длин волн от 0 до оо. Газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. [c.403]

Особенностью теплообмена излучением является то, что такой теплообмен не требует непосредственного контакта тел. Излучение рассматривается как процесс распространения электромагнитных волн, испускаемых телом. Излучение энергии сводится к преобразованию внутренней энергии тела в лучистую энергию электромагнитных колебаний. Излучение электромагнитных волн свойственно всем телам. Спектр излучения большинства твердых и жидких тел сплошной, непрерывный. Это значит, что эти тела обладают способностью [c.207]

При попадании на другие тела энергия излучения частично поглощается ими, частично отражается и частично проходит сквозь тело. Процесс превращения энергии излучения во внутреннюю энергию поглощающего тела называется поглощением. Большинство твердых и жидких тел излучают энергию всех длин волн в интервале от 0 до оо, т. е. имеют сплошной спектр излучения. Газы испускают энергию только в определенных интервалах длин волн селективный спектр излучения). Твердые тела излучают и поглощают энергию поверхностью, а газы — объемом. [c.229]

Для твердых тел характерны сплошные спектры излучения они излучают и поглощают энергию всех длин волн от и до Х=оо. [c.191]

Процессы теплового излучения и поглощения газов имеют ряд особенностей по сравнению с излучением твердых тел. Твердые тела имеют обычно сплошные спектры излучения они излучают (и поглощают) лучистую энергию всех длин волн от О до оо. Газы же излучают и поглощают энергию лишь в определенных интервалах длин волн АХ, так называемых полосах, расположенных в различных частях спектра для лучей других длин волн, вне этих полос, газы прозрачны, и их энергия излучения равна нулю. Таким образом, излучение и поглощение газов имеет избирательный селективный) характер. В энергетическом отношении для углекислоты и водяного пара основное значение имеют три полосы, примерные границы которых приведены в табл. 5-1. [c.169]

Как правило, Р-изотопы, обладают сплошным спектром излучения, что затрудняет их идентификацию и определение в смеси. Чисто [c.203]

Следует отметить, что измерительная схема с электрической компенсацией не достигает полностью поставленной цели, так как поглощение газом инфракрасной радиации в рабочем канале, носящее избирательный ( спектральный ) характер, компенсируется изменением накала излучателей, обладающих сплошным интегральным спектром излучения. То же самое имеет место в приборах, в которых 24 371 [c.371]

Наименьшей степенью селективности излучения обладают твердые тела с шероховатыми поверхностями, не проводящие электрического тока. Спектр их излучения всегда является сплошным и сравнительно мало отличается по своему характеру от спектра излучения абсолютно черного тела, а поглощательная способность достигает довольно высоких значений. [c.48]

В реальных условиях не встречаются поглощающие среды, которые были бы строго аналогичны по своему спектру пропускания серой среде. Однако для некоторых газовых сред со взвешенными в них твердыми относительно крупными частицами можно приближенно принять величину постоянной для всего сплошного спектра излучения этих сред. К таким средам могут быть отнесены двухатомные газы со взвешенными твердыми частицами, поток топочных газов со взвешенными частицами углерода, золы, технологического сырья и продукта, пылеугольный факел. Все эти частицы имеют размеры, значительно превышающие длину волны максимума спектральной интенсивности их излучения, и характеризуются сплошным спектром излучения, близким к серому. [c.238]

Случай 3. Примем, что среда со сплошным или селективным спектром излучения имеет всего п участков спектра (ДЯ),-, для каждого из которых известны средние значения ( Сг)дх,- и (5ст)дх/ Учитывая это, величина теплопередачи излучением к стенке в пределах отдельного участка спектра (АЛ)г может быть определена в соответствии с уравнениями (17-17) и (17-34) из выражения [c.316]

РАЗДЕЛЕННЫХ СРЕДОЙ СО СПЛОШНЫМ НЕРАВНОМЕРНЫМ СПЕКТРОМ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.346]

Съемка неподвижного кристалла в полихроматическом излучении (сплошной спектр или спектр торможения рентгеновских лучей) — метод Лауэ. Регистрация обычно производится на плоскую пленку, которую располагают после образца и на которой регистрируются рефлексы, соответствующие небольшим вульф-брэгговским углам (9 <45°). Вариантом данного метода является обратная съемка (метод эпиграмм), когда пленку располагают между рентгеновской трубкой и образцом и на ней регистрируются рефлексы, соответствующие вульф-брэгговским углам 0>45°. Метод не- [c.113]

Факел мазутного или газового пламени представляет собой сложную гетерогенную систему, состоящую из газообразных продуктов полного сгорания СО а и HjO и взвешенных в их потоке частиц сажистого углерода. Трехатомные топочные газы СОа и HgO, как уже отмечалось выше, обладают рядом колебательно-вращательных полос, расположенных в инфракрасной области спектра. Частицы сажи образуют сплошной спектр излучения, охватывающий видимую и инфракрасную области. [c.114]

Как и при сжигании мазута, тепловое излучение пламени природного газа обусловливается излучением газообразных продуктов полного сгорания ( Oj и Н2О) и взвешенных в их потоке частиц сажистого углерода. Эти частицы образуют сплошной спектр излучения, охватывающий как области полос излучения газов, так и те области спектра, в которых эти газы не излучают. В последних областях поток падающего излучения складывается из потока собственного излучения частиц сажи и ослабленного этими частицами [c.149]

Твердые и жидкие тела в большинстве излучают энергию всех длин волн в интервале от О до оо, т. е. имеют сплошной спектр излучения (хотя на-ибольихее количество энергии испускается в пределах длин волн от 0,8 до 80мкм). Чистые (неокисленные) металлы и газы характеризуются выборочным — с ел е к т и в и ы м излучением, т. е. излучают энергию только определенных длин волн. [c.91]

Рис. 2.15. Сплошной спектр излучения столба дуги в сравнении с солнечным спектром (Е. Ролласон, Е. Ван-Сом-мерн)

Проверка правильности такого предположения могла быть выполнена путем сравнения теоретически предсказываемого лскт-ромагнитной теорией закона распределения энергии в сплошном спектре излучения нагретого тела с наблюдаемым экспериментально. [c.298]

Визуальный метод обращения. Температуру в наружном конусе пламени можно определить методом обращения спектральных линий. В отличие от методов, описанных в задачах 14 и 15, испо.тьзуемых только в случае оптически тонкой ЛТР-плазмы, этот метод применим при заметной оптической толщине плазмы. Метод обращения состоит в измерении поглощения и испускания в спектральной линии и в сравнении их с испусканием при той же длине волны источника света с известным распределением энергии по спектру. За плазмой размещают независимый источник со сплошным спектром излучения, просвечивающий ее. Далее измеряют интенсивность излучения этого источника при отсутствии плазмы и интенсивность в том случае, когда его излучение частично поглощается в плазме. Обычно это сводится к измерению (или уравниванию) интенсивностей просвечиваемой линии и сплошного спектра около нее. Интенсивность /спл в сплошном [c.253]

Рис. 45.25. Спектр рентгеновского излучения кандидата в черные дыры источника Лебедь Х-1 сплошная кривая — спектр излучения слоя плазмы с температурой Т=27 кэВ и оптической полутолщнной по томсоновско-му рассеянию т=2 142J

Отметим, что большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения. Это значиг, что они обладают способностью излучать лучи всех длин волн. [c.383]

Гологрчммы, получаемые по этим схемам, обладают свойством избирательности по отношению к длине волиы восстанавливающего излучения и позволяют наблюдать изображение объекта в лучах источника, имеющего сплошной спектр излучения (солнце, лампа накаливания). Схема голографирования прозрачных (фазовых) объектов показана рис. I, в. [c.53]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

Однако подобный анализ справедлив лишь для черного тела, ибо только оно дает сплошной спектр излучения. Для реальных тел нужно учитывать, что излучательная способность зависит от длины волны. При данной температуре длина волны, соответствующая максимуму излучения (для абсолютно черного тела), может быть найдена из (6.18). Если реальное тело при этой темепратуре обладает чрезвычайно низкой излучательной способностью, оно будет разогреваться все сильнее и сильнее (условно предполагаем, что теплота никуда не отводится), пока его температура не возрастет настолько, что длины волн, соответствующие максимуму интенсивности излучения, сместятся в ту область спектра, где из-лучательная способность тела будет высокой. Существуют ли такие материалы [c.142]

Серым называется тело, которое поглощает одну и ту же долю падаюи1его на него излучения во всем интервале длин волн. Серые тела обладают сплошным спектром излучения, подобным спектру излучения абсолютно черного тела, а их поглощательная способ- [c.197]

Плазменные И. о. и. имеют энергетич. характеристики и вид спектра излучения, определяемые темп-рой Т и давлением р плазмы, образующейся в них при электрич. разряде или иным способом, и изменяющиеся в широких пределах в зависимости от хим. состава рабочего вещества и вводимой уд. мощности. При низких Т и р сиоктр излучения в основном представляет собой узкие атомные резонансные линии и молекулярные полосы. С увеличением вводимой уд. мощности и повышением Т в спектре излучения плазмы начинают преобладать линии возбужденных атомов и ионов и появляется сплошной фон, обусловленный тормозным и рекомбинац. излучениями, возникающими при столкновениях электронов и ионов. При повышении давления линии уширяются, интенсивность континуума возрастает и сначала в линейчатом, а затем и в сплошном спектре, начиная с длинноволновой его части, достигается насыщение до интенсивности излучения абсолютно черного тела при Т плазмы. Предельные параметры, ограничиваемые техЕгически осуществимой скоростью ввода энергии и стойкостью материалов конструкции, в импульсных плазменных П. о. и. намного выше, чем в непрерывных. [c.222]

Зная отклики прибора на два осп. вида тестовых сигналов — б-фуикцпю и сплошной фон,. можно применять интеграл (1) к описанию измерений двух оси. видов спектров — излучения и поглощения (точнее — пропускания, т. к. обычно измеряется не поток, поглощённый в веществе, а прошедший или отражённый поток). Спектр потока Фвх ( i) представляется суперпозицией линий или полос, описывае.чых произведениями нек-рой пост, величины на нормированную к единице ф-цию распределения /(А.) 1 [c.622]

Лит. см. при ст. Спектры кристаллов. Э. А. Свиривенков. СПЕКТРОФЛУОРЙМЕТР — спектральный прибор для измерений спектров люминесценции. Обычно содержит два независимо работающих монохроматора. Первый из них выделяет из сплошного спектра излучения источника спектральные интервалы, обеспечивающие возбуждение фотолюминесценция исследуемого образца. Люминесценция наблюдается в направлении, [c.625]

До сих пор мы старательно обходили вопрос о способах практического получения монохроматической рентгеновской волны. В опытах Лауэ вообще пользовались сплошным спектром излучения, т. е. в рентгеновском пучке были представлены волны всех длин из определенного интервала. Поэтому условие Вульфа—Брэгга выполнялось одновременно для нескольких систем плоскостей, и каждая из них давала рефлексы под соответствующими углами. Такая методика получила название лауэвской, а сама фотопластинка с большим количеством рефлексов — лауэ-граммы. Сегодня метод Лауэ не столь популярен (тем не менее в следующем параграфе нам встретится один из примеров его применения). Чаще предпочитают оперировать с излучением одной определенной длины волны. Существует несколько эффективных приемов получения монохроматических волн. Чтобы о них рассказать, пришлось бы основательно углубиться в физику рентгеновского [c.77]

Твердые и жидкие тела в больщинстве излучают энергию всех длин волн в интервале от О до оо, т.е. имеют сплошной спектр излучения (хотя наибольшее количество энергии испускается в пределах длин волн от 0,8 до 80 мкм). Чистые (неокисленные) метал- [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...