Брегга условие

Условие Брегга трактуется обычно как условие отражения рентгеновского луча от определенной кристаллической плоскости, хотя, по существу, имеет место не отражение, а интерференция колебаний, распространяющихся от возбужденных электронов в атомах кристаллической решетки. [c.529]

Если рассмотреть две параллельные плоскости АА и ВВ (рис. 591) в некоторой кристаллической решетке, то нетрудно установить условие Брегга. Рентгеновский луч, падающий на плоскости и отражающийся от них, будет усиливаться в том случае, когда разность хода волн I и 2 будет составлять целое число волн X. Тогда [c.529]

Это и есть условие Брегга. Оно показывает, что отражение рентгеновских лучей от некоторой плоскости возможно только при падении на нее луча под определенным углом 9, удовлетворяющим ношению. Число п называется порядком отражения. [c.529]

Условие Брегга трактуется обычно как условие отражения рентгеновского луча от определенной кристаллической плоскости, хотя, по [c.488]

Из уравнения Вульфа-Брегга видно, что при съемке неподвижного монокристалла с использованием параллельного пучка монохроматического излучения условия получения хотя бы одного дифракционного рефлекса могут не выполняться. Поэтому целью методов рентгенографического анализа является получение дифракционной картины путем изменения ориентировки кристалла или падающего пучка (т.е. варьируя 0) или с помощью сплошного спектра (т.е. варьируя 1). Наибольшее практическое применение получил метод Дебая-Шерера (метод порошка). В этом методе осуществляется съемка поликристал-лического образца (или порошка) в параллельном пучке монохроматического излучения. [c.159]

Рентгеновский луч обладает определенной избирательностью по отношению к кристаллографическим плоскостям. Он способен отразиться только от такой плоскости и только под таким углом, при которых соблюдается тан называемое условие Брегга [c.100]

Условие получения дифракционных максимумов можно найти нз формулы Брегга — Вульфа и соотношения де Бройля [c.202]

Выражение (6.1.8) представляет собой условие Брегга, полученное при исследовании дифракции рентгеновских лучей л кристаллах. [c.381]

Функция (15.14) имеет резкие максимумы в направлении векторов рассеяний, удовлетворяющих условиям Брегга [c.87]

Условия Брегга (15.15) можно также записать в виде [c.87]

Формула (1) есть известное условие Вульфа-Брегга, определяющее период решетки, на которой происходит дифракция под углом 0. Соответственно для трех углов А = а, К/л/Т, А/2. [c.253]

Сейчас следует обратить внимание на то, что соотношение (1.19) представляет собой записанное в векторной форме хорошо известное условие Брегга. [c.34]

Для нахождения спектра рассеянного света необходимо найти временную зависимость флуктуаций, которые представляются в виде пространственных синусоидальных волн с волновым вектором д, удовлетворяющим условию Брегга. [c.102]

Расчет интенсивности света, рассеянного на адиабатических флуктуациях плотности, в соответствии с представлениями, развитыми в 5, может быть сведен к расчету интенсивности света, дифрагированного на дебаевской тепловой волне в направлении, отвечающем условию Брегга (1.26). [c.112]

Свет с волновым вектором к, дифрагированный на упругой волне с волновым вектором д, будет распространяться в направлении к, удовлетворяющем условию Брегга (1.19). [c.135]

При угле падения света на звуковую волну, отвечающему условию Брегга (1.27), формула (13.1) упрощается и принимает вид [c.204]

Оценки показывают, что ошибки за счет измерения V, Р и 1 1 о не превышают 1,5—2%. Самая серьезная ошибка вносится неоднородным излучением звука [272]. Неоднородное звуковое поле затрудняет определение /дфф. При неоднородном излучении /эфф не равно геометрическому сечению пучка. Кроме того, неоднородно излучающий кварц посылает косые пучки на приемник радиометра, и они оказывают давление на него. Между тем косые пучки звука либо вовсе не дадут своего вклада в интенсивность дифракционного максимума, либо дадут весьма малый вклад, поскольку они не удовлетворяют условию Брегга. Поэтому необходимо практически полное устранение косых пучков и надежный способ определения /дф . [c.206]

Действительно, если имеется среда, в которой можно выделить малые по сравнению с длиной волны света объемы, заключающие в себе молекулы, число которых пропорционально величине такого объема, то в этом случае нужно рассматривать совокупное действие центров рассеяния, и тепловое движение молекул среды может быть представлено дебаевскими упругими волнами. Изменение частоты рассеянного света при таком рассмотрении определяется отражением от упругой тепловой волны как от движущегося со скоростью зеркала. В направлении, удовлетворяющем условию Брегга, будет наблюдаться максимум интенсивности рассеянного света, а изменение частоты будет обусловлено эффектом Доплера, но не на молекулах, движущихся с тепловыми скоростями, распределенными по Максвеллу, а вследствие отражения от упругой дебаевской волны, бегущей со скоростью V. Такой эффект Доплера, как известно, приводит к дискретной тонкой структуре линии рассеяния (см. 5) [24, 25, 134]. [c.234]

Интенсивность света, рассеянного на адиабатических флуктуациях плотности, пропорциональна сумме интенсивности двух упругих волн, длина которых Л определяется (1.27), а их направление соответствует условию Брегга (1.19). Условие Брегга удовлетворяется при двух взаимно противоположных направлениях распространения рассматриваемой упругой волны. [c.404]

Если выразить угол через угол рассеяния 6 и воспользоваться условием Брегга (1.19) и (1.26) для случая, когда луч возбуждающего света направлен параллельно градиенту температуры, а градиент температуры направлен в сторону возрастания Г(Г/>Го), то интенсивность рассеянного света запишется следующим образом [c.405]

ОТ условия Брегга (1.19). Поэтому уравнения (34.15) могут быть применены для исследования параметрического усиления звука путем передачи в звуковую волну энергии световой волны или двух световых волн несколько различающихся частот. [c.422]

Наиболее эффективное взаимодействие волн должно осуществляться, когда т. е. когда точно выполняется условие Брегга. [c.422]

Для рассеянного света условие Брегга выполнено автоматически, поэтому в уравнениях (34.15) можно положить и равными нулю. Кроме того, нужно учесть, что уравнения (34.11)справед- [c.422]

Исследование этого уравнения, которое мы проведем с помощью графического сопоставления левой и правой его частей как функций р (рис. 247), очень похоже на проведенное нами в гл. I, задачи 56 (оно завершало исследование изинговской системы в приближении Брегга—Вильямса), а рис. 247 отражает ту же ситуацию, что и рис. 118. Из этого уравнения следует, что критическая температура Во (или критическое значение оо=//0о), определяемая из условия [c.687]

Базис решетки Браве 12 Бетевское расщепление 341, 539 Биэкситоны 326 Блоха функции 123 Борна—Кармана условия 19 Брегга условия 87 Бриллюэна зона 18 [c.637]

Дифракция нейтронов. При прохождении пучка медленных нейтронов через кристалл возникают вторичные, дифрагированные (т. е. отраженные ) кристаллическими плоскостями пучки нейтронов. Направления пучков, дифрагированных кристаллом, определяются условиями Вульфа—Брегга Л = 2dhkl sin6, где — межплоскостное расстояние для плоскостей с индексами А, й, 6 — угол отражения. [c.928]

Кристаллические иейтроиные фильтры. Для системы беспорядочно ориентированных кристаллитов в по-ликристаллическом нейтронном фильтре условие Вульфа — Брегга удовлетворяется только для нейтронов с длиной волны К<а2с1щ, гда — максимальное меж-плоскостное расстояние кристаллической решетки. При прохождении пучка нейтронов через такой фнльтр из пучка вследствие когерентного рассеяния будут выводиться нейтроны с К< 2 т- Ослабление нейтронов с К > 2йщ происходит за счет процессов некогерентного упругого рассеяния, теплового неупругого рассеяния и поглощения. Для многих веществ сечения последних трех процессов много меньше, чем сечение когерентного рассеяния, поэтому в пучке, прешедшем через фильтр, практически отсутствуют нейтроны с K< 2d . [c.929]

Икс-единица— [ икс-ед. X], (XU) — внесистемная единица длины, применяемая для выражения длины волны рентгеновского и гаммач1злучения, а также параметров кристаллической решетки. И.-е. была введена в 20-х гг. XX в. в связи с трудностью абс. измерений длин волн рентген, лучей и постоянных кристал. решетки. При измерении длин волн рентген, лучей по их дифракции на кристаллах основываются на условии Вульфа-Брегга т = 2 d sin б, где — длина волны d — межплоскостное расстояние в кристалле в — угол скольжения т — порядок скольжения. Т. о. для определения точного значения д. б. известно точное значение d. Для прецезионных измерений употребляются кристаллы кальцита, djoo к-рого в 20-е гг. точно известно не было. Поэтому было предложено считать с/що = 3,02945 А, а в новых ед. юо = = 3,02945 кХ. Т. о.. И.-е. была введена как 10 А. К 1947 г. было установлено, что 1 кХ = 1,00202 А. Т. к. длины волн и постоянные решеток выражались в икс-единицах, она была сохранена как самостоятельная ед. длины. В наст, время принято, что 1 икс-ед, = 1,00206 10" д= 1,00206 10"м. Ед. допускается применять в научных трудах по физике. [c.269]

На более высоких частотах УЗК I > ( 1вАсв) картина дифракции меняется число порядков уменьшается, а при падении светового потока под углом Фр к фронту звуковой волны практически сводится к одному дифракционному порядку. Угол Фд определяется из условия sin Фд 0,5Х ,зДзд. По аналогии с брег-говским отражением рентгеновского излучения от параллельных плоскостей решетки явление получило название бреггов-ской дифракции света на УЗК [95]. [c.212]

Условия Брегга выполняются всегда для рассеяния вперед ( =0). Поскольку рассеянием называют отклонение нейтронов от первоначального направления, то случай = 0 следует исключать. Для кристаллов конечных размеров дельта-функция в (15.14) должна быть заменена функцией, имеющей максимум с конечной угловой шириной, по порядку величины равной каЬУ , где —средние линейные размеры кристалла. [c.87]

Исследование этого уравнения, которое мы проведем с помощью фафического, сопоставления изображенных на рис. 143 левой и правой его частей как функций р, в общих чертах повторяет исследование трансцендентного уравнения для намагничения в теории магнитного поля Вейсса (см. том 1, задача 63 и рис. 124 напомним, что это же решение завершает исследование изинговской системы в приближении Брегга—Вильямса). Согласно этому уравнению и рис. 143 критичес-. кая температура во (или критическое значение Оо = // о). определяемая из условия [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...